Рейнольдса критерий малое

Анализ расчетов значений порозности Шст и чисел Рейнольдса, соответствующих максимальным величинам критерия Нуссельта, показывает существенную разницу для чисто конвективного и конвективно-кондуктивного теплообмена при условиях, определяемых критерием Архимеда, когда последний сравнительно невелик (10 Аг 10 ) эта разница постепенно уменьшается и при Ar i5-10 становится практически пренебрежимо малой, меньшей 10%. При этом экстремальные значения Шст и Re для уравнения (3.90) приближаются к аналогичным величинам в выражении (3.65) с коэффициентом 0,142, [c.102]

Будем предполагать, что значение критерия Рейнольдса мало. Форму газового пузырька будем считать сферической. Компоненты скорости жидкости в этом случае имеют вид [100] [c.278]

Критерий этих условий вытекает из уравнений движения в безразмерных величинах (154.62). Действительно, последним членом этого уравнения, характеризующим вязкость, можно пренебречь, если велико число Рейнольдса. Из определения этого числа следует оно велико, если мал коэффициент вязкости, велики характерная скорость и характерный размер. [c.247]

Пока число Рейнольдса мало, силы вязкости преобладают над силами инерции и всякие случайно возникающие в жидкости возмущения гасятся силами вязкости. При возрастании числа Рейнольдса до значения, называемого критическим, силы инерции становятся сопоставимыми с силами вязкости и наблюдается переход от,ламинарного режима течения к турбулентному. Например, для жидкости, текущей ио гладкой круглой трубе (в качестве линейного размера / которой взят ее диаметр), Ре -2300. При этом несущественно, за счет чего получается большое значение числа Рейнольдса возрастает ли оно при увеличении линейного размера I пли же скорости течения V, либо за счет малого значения кинематической вязкости. Поэтому число Рейнольдса может служить критерием механического подобия различных потоков. [c.146]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Во-первых, не обнаружено столь заметное влияние на теплоотдачу критерия Рейнольдса для воды, как это получается по формуле Н. М. Жаворонкова, где показатель степени при F a равен 0,7. Оказалось, что влияние плотности орошения ощутимо лишь при неполном смачивании насадки водой и малой высоте насадки. [c.65]

Оценим возможную величину скольжения между начинающей расти капелькой конденсата и окружающим ее паром. В предыдущих параграфах отмечалось, что обычно наблюдаемым перенасыщениям пара в сопловых каналах соответствуют весьма малые размеры критических зародышей — их радиус составляет величину порядка 10 — —I T MM. При таких размерах критерий Рейнольдса, вычисленный по диаметру капельки, существенно меньше единицы, даже в условиях значительных скоростей скольжения. Например, для водяного пара при давлении 1 бар и радиусе капли S мм разности скоростей ш—ш/, = [c.135]

При изучении критериальных зависимостей может оказаться, что отдельные критерии очень слабо влияют на процесс в определенном диапазоне их изменения. В этом случае по отнощению к этим критериям процесс является автомодельным. Например, при ламинарном и сильно развитом турбулентном течении, когда инерционные силы либо пренебрежимо малы по сравнению с силами трения, либо соответственно преобладают последние, безразмерный профиль скорости практически не зависит от Re. В этом смысле процесс является автомодельным по Рейнольдсу. Наибольшая сложность моделирования имеет место в промежуточном диапазоне Re. [c.235]

Теория же Тейлора, как известно, нашла подтверждение только в одном случае — при прохождении потока через решетку в других случаях она расценивается как самое грубое приближение к действительности даже для малых областей и при очень больших значениях критерия Рейнольдса [88]. [c.63]

Критерий Рейнольдса, который нами уже использовался ранее, выражает соотношение между силам и инерции и вязкости в потоке жидкости. При малых значениях Re(Reсилы внутреннего трения. Для этого случая характерен ламинарный режим движения жидкости. Наоборот, большие значения числа Re(Re>Re p) отвечают случаю, когда. преобладающими силами являются инерционные [c.142]

Перемежаемость Т. Из экспериментов выяснилось, что колмогоровский спектр к часто наблюдается не только там, где он должен обнаруживаться—в инерционном интервале,— но и в диапазоне малых волновых чисел и/иди даже при умеренных числах Рейнольдса, когда критерии однородности и изотропности Т., строго говоря, не выполнены. Это привело к выводу, что колмогоровский [c.181]

Свободная конвекция жидкости с данным числом Прандтля определяется критерием Грасгофа его аналогом в случае вынужденной конвекции служит число Рейнольдса. Критическое число Грасгофа G p, при котором внутри пограничного слоя начинают появляться волны малых возмущений, определялось из интерференционных фотографий [c.357]

Учитывая широкое распространение экспериментальных исследований потоков двухфазных сред, исключительно важно знать законы моделирования, допускающие перенос модельных испытаний на натуру. Даже для сравнительно простых процессов, кроме геометрического подобия и тождественности граничных условий, необходимо совпадение группы безразмерных параметров. Количество этих параметров или условий настолько велико, что одновременное и строгое выполнение их в большинстве случаев делает невозможным модельные испытания. В то же время из опыта известно, что некоторые критерии подобия в определенном диапазоне их изменений оказывают на конечный результат лишь незначительное влияние. Так, например, если скорости остаются намного меньше скорости звука, то можно не принимать во внимание число Маха, в то время как равенство чисел Рейнольдса учитывается и тогда, когда Re относительно мало. Таким образом, задача теории подобия и анализа размерностей заключается также и в том, чтобы [c.59]

Для дальнейшего развития экспериментальных исследований двухфазных потоков важно знать законы моделирования, позволяющие переносить результаты модельных испытаний на натуру. Даже для сравнительно простых процессов, кроме геометрического подобия и равенства граничных условий, необходимо совпадение ряда безразмерных параметров, количество которых обычно настолько велико, что одновременное и строгое пх выполнение в большинстве случаев делает невозможными модельные испытания. В то же время опытным путем установлено, что многие критерии подобия в определенном диапазоне их изменения оказывают лишь незначительное влияние на конечный результат. Так, например, если скорости потока намного меньше скорости звука, то можно не принимать во внимание число Маха, в то время как равенство чисел Рейнольдса учитывается тогда, когда Re относительно мало. При выполнении многих расчетов процессы в турбинных ступенях считают установившимися, пренебрегая влиянием периодической нестационарности и турбулентности потока. Таким образом, задача теории подобия и анализа размерностей заключается также и з том, чтобы установить влияние отдельных критериев на конечные результаты исследований и определить допустимые границы частичного моделирования процессов. [c.13]

В 1883 г. Рейнольдс (Л. 3] очень наглядно доказал существование этих двух режимов движения жидкости и предложил параметр (который теперь носит его имя) как критерий для определения того, какой вид движения должен иметь место. Он вводил тонкую струйку краски в воду, вытекающую из большого бака в стеклянную трубку. При малых скоростях течения по трубке окрашенная струйка оставалась прямолинейной (в виде прожилки в потоке), показывая, что движе- [c.171]

Далее особенности гидродинамики спиральных течений рассмотрены на примере цилиндрических щелей. Задача об устойчивости ламинарного вращательного течения жидкости в таких щелях при трехмерных возмущениях решена теоретически Дж. Тэйлором. Результаты решения подтверждены экспериментально. В общем случае устойчивость ламинарного потока в щели с вращением определяется двумя критериями числом Рейнольдса для окружного течения Re ) = югй/v и отношением h/r. В важном для практики случае, когда радиальный зазор щели мал h/r 1, а практически при h/r < 0,1) устойчивость течения определяется одним критерием — числом Тэйлора [c.378]

В случае установившегося течения критерии 51 выпадает из рассмотрения. Если силы тяжести не оказывают существенного влияния на пара.метры потока, то исключается из рассмотрения критерий Рг. В этом случае безразмерные скорости Ui Uo и безразмерный перепад давления оказываются функциями только относительных координат точки, параметрических критериев и критерия Рейнольдса. Следует обратить внимание на то, что критерий Не как мера отношения сил инерции и сил вязкости может иметь значение лишь тогда, когда эти силы соизмеримы. Если силы вязкости существенно превосходят силы инерции (т. е. при очень малых значениях Ре) или, напротив, силы инерций неизмеримо больше си.ч вязкости (при очень больших значениях Ре), то критерии Ре выпадает из числа определяющих явление критериев. В этих двух предельных случаях, как говорят, имеет место автомодельность явлений по критерию Ре. [c.60]

Из зависимости (70) следует, что в общем случае безразмерны перепад давления при течении жидкости, выражаемый числом Эйлера, является сложной функцией большого числа параметров. Для упрощения аналитического рассмотрения во внимание принимают лишь существенно влияющие параметры. Так, например, влияние критериев Фруда, Рейнольдса и Вебера заметно лишь тогда, когда их величины относительно малы. [c.63]

При нанесении материала с помощью калибра необходимая толщина слоя достигается за счет отсечения избытка лака при прохождении проволоки с захваченным слоем лака через калиброванное отверстие. В результате движущаяся проволока, увлекая за собой лак, создает в канале калибра поток жидкости. Расчеты показывают, что критерий Рейнольдса для потока жидкости в канале калибра в условиях эмалирования весьма мал (1—10), т. е. имеет место ламинарное течение. В работе [3] выведена зависимость скорости движения лака от скорости движения проволоки и геометрических размеров конических калибров [c.18]

Условием воспроизведения характеристик течений в моделях элементов является неизменность для модели и натурного элемента безразмерных величин, определяемых как критерии подобия. Во всех случаях должно соблюдаться геометрическое подобие. Основным гидродинамическим критерием подобия для течений газов (при малых скоростях) и жидкостей является в случаях, когда главное значение имеет действие сил вязкого трения, число Рейнольдса Re=l v/v. Здесь / — характерный размер сечения (например, для каналов прямоугольного [c.441]

Как было показано в 5-2, критерий Рейнольдса характеризует отношение силы инерции к силе трения. Влияние критерия Ре будет существенным только в том случае, если обе силы соизмеримы по величине. Если же одна из сил становится пренебрежимо малой по сравнению с другой и, следовательно, критерий Ре становится или очень [c.157]

Когда силы инерции малы по сравнению с вязкими силами, критерий Рейнольдса можно не учитывать. Критерии (2.5.3) определяют области перехода от одного вида течения к другому, как это показано, например, для вальцевания [226] и будет рассмотрено ниже. Эти критерии могут использоваться для решений с помощью [c.79]

Критерий Рейнольдса (критерий режима движения жвдкдсти) W — скорость потока, м/с d — эквивалентный диаметр канала, м V — коэффициент кинематической вязкости, mV Характеризует гидродинамический режим движения, являясь мерой отношения сил инерции и вязкости. При малых силах инерции и больших силах вязкости дэижение ламинарное, в противоположном случае — турбулентное [c.69]

Теперь изменим параметры эксперимента так, чтобы течение в трубе стало турбулентным. Вновь проведем опыт N раз в идентичных условиях, чтобы получить TV реализаций турбулентного поля скорости. Убеждаемся, что все реализации турбулентного течения различны Причина различий заключается в том, что задаваемые нами режимные параметры, неизменные от опыта к опыту, в случае турбулентного течения не полностью определяют поле скорости, поскольку турбулентное течение неустойчиво к малым возмущениям поля скорости. При течении вязкой несжимаемой жидкости с постоянными свойствами в отсзлтствие внешних массовых сил (будем рассматривать только такие течения) критерием устойчивости является число Рейнольдса. Критерий Re может быть интерпретирован как соотношение характерных значений сил инерции и вязкости. Силы инерции, связанные с перемешиванием различных объемов жидкости, движущихся с разными скоростями, способствуют образованию в потоке структурных неоднородностей, характерных для турбулентного течения. Силы вязкости, наоборот, приводят к сглаживанию неоднородностей, возмущающих плавное движение жидкости. Поэтому очевидно, что течения с достаточно малыми значениями Re будут ламинарными, а с достаточно большими — турбулентными. Этот принципиальный вывод и был сформулирован О. Рейнольдсом. [c.134]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

Рассмотрим движение одиночного газового пузырька с постоянной скоростью и в неограниченной вязкой жидкости. Поскольку значение критерия Рейнольдса мало, можно считать, что за частицей отсутствует кильватерный след. Поскольку течение осесимметрично, теоретический анализ движения пузырька удобно проводить в терминах функции тока ф.. Сначала рассмотрим случай так называемого ползущего течения (Не 0). Решение данной задачи впервые было получено независимо Адамаром [8] и Рыбчинским [9] и является одним из наиболее важных аналитических решений задачи о движении пузырьков газа в жидкости. [c.21]

В настоягцем разделе рассматриваются постановка и решение задачи о переносе массы к поверхности сферического газового пузырька при условии, что значение критерия Пекле велико, а значение критерия Рейнольдса мало. Сформулируем основные предположения, положенные в основу модели массопереноса, излагаемой ниже. Будем считать, что поле скорости течения жидкости описывается соотношениями Адамара—Рыбчинского, полученными при дифференцировании функции тока ф (2. 3. 9) [c.248]

Число Рейно.льдса является критерием подобия для стабилизировавшегося движения. Известны две области полной автомодельности по числу Рейнольдса /83/. Первая из этих областей имеет место при малых числах Рейнольдса Ке < Ке ), т.е. при ламинарном режиме, движения. Эта область автомодельности предопределяется силами внутреннего трения, обуславливаемыми молекулярным движением. Вторая область автомодельности (приближенной) имеет место при больших числах Рейнольдса (Ке т.е. при развитом турбулентном. движе- [c.10]

Критерий Рейнольдса Ке характеризует меру отнощения сил инерции к силам трения. Это означает, что одинаковым критериям Ке отвечают одинаковые значения отнощений этих сил для всех подобных явлений. Чем больще значение критерия Ке, тем больще и величина этого отнощения. Например, малые критерии Ке при обтекании тел малых размеров и при фильтрации жидкости означают, что силы вязкости преобладают над силами инерции. [c.109]

На рис. 18.3 показана схема пленочной конденсации пара на вертикальной поверхности. В верхней части толщина пленки мала и режим ее течения ламинарный. Количество стекающего по поверхности конденсата постепенно увеличивается, вследствие чего толщина пленки возрастает. На поверхности пленки возникают капиллярные волны, уменьшающие ее среднюю толщину. Переход от ламинарного течения к турбулентному определяется критерием Рейнольдса для пленки Ке = 4aDб/v, где ш — средняя скорость пленки в рассматриваемом сечении б — толщина пленки. Здесь в качестве линейного размера принят эквивалентный диаметр пленки йш = 46Й/6 = 46. [c.220]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Два pesMMa движения жидкости — ламинарный (струйный) и турбулентный (беспорядочный). Ламинарный режим возможен лишь в случае потоков малого сечения и малых средних скоростей v жидкости, имеющей значительную вязкость. Формальный критерий режима движения — величина числа Рейнольдса [c.169]

Известно, что гидравлический расчет даже простых геометрических форм иногда дает значительные ошибки. Поэтому в отдельных особо ответственных условиях коэффициенты сопротивления змеевиков уточняются экспериментально. Для этого через змеевики продувают сжатый воздух, расход которого лредварительно замеряется. За сопротивление принимается давление в пробке, с помощью которой подводящий шланг сопрягается с очком трубы. Противодавлением в выходном коллекторе можно пренебречь, так как обратно воздух выходит через все остальные трубы пакета, а их сопротивление очень мало. Коэффициент сопротивления определяется по формуле (9-17). Использование в качестве рабочего тела воды хменее желательно, так как легко возникают ошибки из-за пьезометрической разности отметок и сифонного эффекта. Минимальный расход воздуха определяют из условий получения необходимого значения критерия Рейнольдса (Re>5-10 ). В качестве воздуходувки удобно использовать пылесос, дающий напор около 0,2 ат. [c.202]

Известно, что при конвективной теплопередаче к сферической частице в случае стационарного теплового состояния и малых значений чисел Рейиольдса Nu = 2. В реальных условиях взвешенного слоя частицы нагреваются в нестационарных тепловых условиях. Кроме того, скорости частиц меняются во времени, т. е. гидродинамический режим также не является стационарным. Взвешенные частицы, перемещаясь в газовом потоке, двигаются не только поступательно, но и вращаются, вследствие чего пограничный слой переходит из ламинарного состояния в турбулентное уже при сравнительно небольших значениях критерия Рейнольдса. [c.382]

ПЕКЛЕ ЧИСЛО — безразмерное число, являющееся подобия критерием для процессов конвективного теплообмена. Названо по имени Ж. К. Пекле (J. С. Pe -let). П.ч. Ре = Ца = ppv/(V )> — характерный линейный размер поверхности теплообмена, v — скорость потока жидкости относительно поверхности теплообмена, а — коэф. темнературопроводности, Ср — теплоемкость при пост, давлении, р — плотность и коэф. теплопроводности жидкости или газа. Число Ре характеризует отношение между конвективным и молекулярным процессами переноса теплоты в потоке жидкости пли газа. При малых значениях Ре преобладает молекулярная теплопроводность, при больших — конвективный перенос теплоты. П. ч. связано с Рейнольдса числом fie и Прандтля числом Рг соотношением Ре = = fiePr. [c.552]

Толщина дпнамич. П. с. определяется критерием Рейнольдса (см. Рейнольдса число Re), к-рый характеризует соотношение между ннерц. силами и силами внутр. трения. Чем больше Re, тем меньше толщина П. с. по сравнению с характерным размером тела. Обычно число Re намного превышает единицу, так что толщина П. с. б мала по сравнению с размерами Оо2 тела. Кроме того, при этом оказывается несуществен- [c.662]

Отчетливо видные на рис. 7 нерегулярные колебания представляют собой довольно грубую турбулентность. Это также заметно в верхнем конце плиты на обеих фотографиях с дымом. Чтобы проследить дальней-щее развитие пограничного слоя в направлении потока, в сосуде диаметром 1 м и высотой 2 м, наполненном газообразным фреоном (дихлорди-фторметаном) под давлением 3,2 ат, была вертикально подвешена плита высотой 915 мм и шириной 185 мм. Плита обогревалась электрическим током. Пограничный слой, образовавшийся на поверхности плиты, визуально исследовался с помощью интерферометра. Использование фреона позволило повысить примерно на 20% число Грасгофа, которое по аналогии с числом Рейнольдса в вынужденном потоке является определяющим критерием при свободной конвекции. Для сохранения свободной конвекции сосуд оказался слишком малым, в связи с чем электрический обогрев включался только на короткое время. Тем не менее удалось установить, что процесс развития турбулентности происходит так же, как и в воздухе. На рис. 10 и И даны две интерференционные фотографии верхнего края пластины. Рис. 10 сделан с помощью той Ае интерференционной установки, что и для воздуха. Для получения фото, изображенного на рис. 11, стеклянная пластина интерферометра была установлена та- [c.355]

Пользуясь отношением 1/6 как основным критерием ирименимости уравнений пограничного слоя, можно приближенно наметить области соотношения чисел Рейнольдса Рве и Маха М, , для которых при данном , сравнительно мало меняющемся от газа к газу, должны применяться те или другие методы расчета течений вязкого газа. На заимствованной из цитированной статьи Ченя диаграмме, показанной на рис. 256, нанесены в полулогарифмическом масштабе линии связи между М , и Рвоо при трех заданных значениях параметра 1/6 0,01 1 10. Эти линии, конечно, весьма условно разграничивают области применимости различных методов исследования газовых потоков. [c.654]

В случае неплоских волн в диссипативной среде не может быть получ н такой простой критерий образования разрыва, как это было для плоской волны, хотя, как и для плоских волн, здесь могут быть рассмотрены предельные случаи малых и больпшх чисел Рейнольдса. При числах Re i (если это условие выполняется во всем пространстве) геометрические условия распространения и диссипативные процессы не могут препятствовать образованию разрыва, и эти случаи поддаются во всяком случае качественному анализу. [c.124]

При больших числах Рейнольдса представляют интерес течения невязкой жидкости с постулированными на основании опыта тангенциальными (вихревыми) поверхностями разрыва скорости, которые можно рассматривать как отрывные течения при числе Рейнольдса, равном бесконечности. Весьма важные результаты получены с помощью асимптотических методов решения уравнений Навье — Стокса при числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, которые являются развитием классической теории пограничного слоя Прандтля. Эти методы применяются в тех случаях, когда нарушаются основные предположения теории пограничного слоя, например вследствие изменения граничных условий. К таким случаям относятся и характерные области отрывных течений (отрыва и присоединения). При отрыве сверхзвукового потока эти области могут приобретать общие локальные свойства, не зависящие от конкретного вида отрывного течения, что способствовало дальнейшему развитию теории сверхзвуковых отрывных течений и стимулировало пересмотр представлений об отрыве при малых скоростях. Хотя при достаточно больших числах Рей-лольдса течение в пограничном слое становится турбулентным, интервал больших докритических чисел Рейнольдса представляет практический интерес, а результаты, получаемые с помощью асимптотических методов, позволяют осуществить общий анализ отрывных течений, определить критерии подобия и, несомненно, [c.234]

Смотреть страницы где упоминается термин Рейнольдса критерий малое : [c.18] [c.78] [c.243] [c.54] [c.135] [c.561] [c.183] [c.66] [c.66] [c.158] [c.295]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.225 ]

ПОИСК

Рейнольдс

Рейнольдса критерий

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...