Вихревые движения газа

Отметим, что предположение о сферической форме газового пузырька правомерно при достаточно больших Ке 600 (см. рис. 3). Поместим начало координат в центр пузырька. Скорость жидкости на бесконечном удалении от поверхности пузырька считаем постоянной величиной и обозначим через и (направление скорости совпадает с отрицательным направлением оси .). В фиксированной относительно газового пузырька снсте.ме координат функция тока 6 , соответствующая вихревым движениям газа внутри пузырька, вызванным внешним потенциальным течением жидкости, имеет вид [c.40]

Пусть в течение малого промежутка времени поршень под действием силы Р = рА переместится на величину h, т. е. к газу от окружающей среды подведена работа в количестве L = /5/4/t = pdy. В объеме газа возникнет неоднородность давления, начнется вихревое движение газа — равновесие нарушится. Чем больше будет работа, затраченная на сжатие газа в единицу времени, тем значительнее будет отклонение неравновесного состояния от равновесного, Через некоторое время газ самопроизвольно вернется [c.20]

Внутри кольцевого слоя характерной является радиальная скорость Wr, С которой газ пересекает этот слой, отнесенная к площади сечения слоя сл, равной внутренней поверхности решетки fp = nD L. На этом участке имеет место преимущественно перекрестный ток. Скорость Wt достигает 20 м/с. Вследствие вихревого движения газ многократно пересекает кольцевой слой, двигаясь к устью теплообменного элемента. Характерной осевой скоростью Wo может служить скорость, отнесенная к площади сечения газоотводящего патрубка — или реактивного пространства [c.14]

Набегающий на пучок поток, сужаясь в соответствии с уменьшением живого сечения из-за наличия трубок пучка в канале, входит в первый ряд. Из щели между двумя смежными трубками вытекает струя, которая свободно развивается до тех пор, пока либо не ударится о трубки следующего ряда, либо не сомкнется со струями, вышедшими из смежных в ряду щелей. Две смежные струйки образуют кормовую вихревую зону за трубкой, разделяющей обе щели. Эта кормовая зона может простираться вплоть до трубки следующего ряда. Когда две смежные струи смыкаются еще в межтрубном пространстве, вихревая зона не достигает следующей трубки. Развитие струи связано с неизбежным присоединением к ней дополнительных масс газа из кормовой области. Так как через каждый ряд труб пучка проходит одно и то же количество газа, то развитию струи в пучке всегда будет сопутствовать циркуляционное вихревое движение газа в кормовой области. При ударе струи о поверхность впереди лежащей трубки или при смыкании двух смежных струй может происходить отслоение присоединенных в процессе развития струи масс газа и возврат их назад в кормовую область. Ядро же постоянной массы струи проходит в межтрубные щели следующего ряда, b. i которым картина качественно повторяется. [c.260]

Инерционные волны представляют собой почти горизонтальные Вихревые движения газа с большими периодами, сравнимыми с периодом вращения Солнца (я 25 сут). На распространение этих волн вдоль радиуса Солнца влияет сила плавучести. В зависимости от частоты они могут распространяться либо в центр, зоне лучистого переноса энергии, где > 0, либо в конвективной зоне (Л < 0). В последнем случае областью захвата является узкий слой в верх, части конвективной зоны, характеризующийся глубоким минимумом N . (область неэффективной конвекции). Захваченные здесь волны могут наблюдаться на иоверхности Солнца. Стоячие инерционные волны ваз. г-модами пока их наблюдать не удалось. [c.581]

Итак, рассмотрим плоское вихревое движение газа в слое переменной толщины через заданный канал (рис. 117). В соответствии [c.354]

Аэродинамические характеристики позволяют использовать для аналитических расчетов принцип модели с вихревым движением газов. [c.71]

Вихревое движение газа выполняет еще одну стабилизирующую функцию, а именно обеспечивает вращение радиальных участков ( но-жек ) дуги. При этом опорные пятна дуги 6 перемещаются по поверхностям электродов, что создает благоприятные условия для их охлаждения. [c.6]

Н и к о л ь с к и й А. А., О плоских вихревых движениях газа, сб. Некоторые точные решения уравнений пространственных течений газа , Труди ЦАГИ, 1949. [c.267]

В предкамерных дизелях для смесеобразования используется вихревое движение газов, создающееся в результате предварительного частичного сгорания топлива в предкамере. [c.230]

Двигатели с предкамерным смесеобразованием характеризуются следующими особенностями. Большая величина поверхности камеры сгорания, приходящаяся на единицу объема, и вихревое движение газов увеличивают потери тепла в охлаждающую среду. Это наряду с потерями энергии при перетекании заряда из предкамеры в основную камеру и обратно обусловливает сравнительно низкую экономичность цикла. Удельные расходы топлива составляют 200—230 г/э.л.сл. Большие потери тепла в стенки понижают температуру воздуха в предкамере во Бремя сжатия, поэтому запуск двигателя с предкамерным смесеобразованием представляет большие трудности, требуется применение специальных устройств, облегчающих получение первых вспышек. [c.232]

Фридман Александр Александрович (1888—1925) — советский физик, один из основателей динамической метеорологии. Труды по теории вихревых движений газа, по теории турбулентности, по общей теории относительности. [c.147]

Как и при обтекании тела конечных размеров, возможны и режимы обтекания цилиндра со сходом с его поверхности двух тангенциальных разрывов с областью покоящегося газа между ними, простирающейся в бесконечность за телом, и с присоединенными к цилиндру локальными зонами с покоящимся или находящимся в вихревом движении газом. Подобные схемы могут при соответствующих условиях ближе соответствовать реальной картине обтекания, чем схема с непрерывным обтеканием. [c.334]

Уравнение (39) отличается тем, что при выводе его не делалось никаких предположений относительно специальных свойств реагирующей системы (природа исходных веществ и их физическое состояние, тот или иной конкретный механизм реакции, температура, давление, вихревые движения газов, турбулентность, теплопередача, зарождение эффективных центров в разных точках объема или во фронте пламени и пр.), за исключением того, что реакция протекает по цепному механизму. Отсюда общий характер этого уравнения. Благодаря своей общности уравнение (39) может быть привлечено для вывода уравнения скорости сгорания в двигателях. Конечно, для решения этой конкретной задачи требуется дополнительно определить интеграл в уравнении (39), т. е. функцию, отображающую специфические свойства системы. [c.43]

В поисках практических способов получения оптимальной продолжительности сгорания средней скорости сгорания) следует иметь в виду зависимость ее от вихревого движения газов в камере сгорания, а также от продолжительности впрыскивания и уровня температурного поля в камере сгорания (нагрузка, степень сжатия, подогрев). [c.199]

Границы следа за балансовой дугой, т. е. координата у (1, при которой скорость потока равна половине максимальной, представлены на рис. 46, из которого видно, что поперечный размер дуги увеличивается, а максимальная скорость плазменного потока смещена в сторону от оси дугового разряда. При этом обтекание дуги газом становится аналогичным обтеканию твердых тел с возникновением отрывного обтекания и вихревого движения газа в кормовой области дуги. [c.90]

Топливо в цилиндре двигателя сгорает за очень короткий промежуток времени (в тысячные доли секунды) при переменных давлении, температуре и объеме, а также при переменной и неоднородной концентрации, что обусловлено наличием в камере сгорания зон с различной концентрацией топлива, которые непрерывно изменяются вследствие вихревых движений газов. [c.148]

Качество распыливания и размеры капель зависят от конструкции топливоподающей системы (форсунки и топливного насоса) и от формы (конструкции и размеров) камеры сгорания, обусловливающей интенсивность вихревых движений газов в процессе впрыскивания и сгорания топлива. [c.177]

При увеличении нагрузки повышается температура стенок цилиндра. С увеличением числа оборотов уменьшаются утечки газа через неплотности между поршнем и цилиндром, что также влияет на некоторое повышение температуры и давления конца сжатия, возрастает интенсивность вихревых движений газов в цилиндре и увеличивается давление впрыскиваемого топлива, что способствует улучшению качества распыливания и смесеобразования. Но вместе с тем нужно иметь в виду, что при этом сокращается время, отводимое для сгорания топлива. Поэтому с увеличением числа оборотов свыше определенных допустимых величин качество сгорания обычно начинает несколько ухудшаться. [c.178]

Вихревые движения газа [c.141]

Движение газа называется вихревым, если вектор ш — напряженность вихря — отличен от нуля. Из этого определения следует, что в каждой точке области вихревого движения газа, ротация вектора скорости отлична от нуля [c.142]

Напомним о некоторых основных свойствах вихревого движения газа. Вихревая линия определяется из условия, что в каждой точке ее вектор ю направлен по касательной к этой линии. Поэтому вихревая линия определяется из уравнений [c.142]

Величина 2 — удвоенное произведение (d на площадь нормального сечения — называется интенсивностью вихревой трубки или интенсивностью вихря. Формула (11.9) показывает, что интенсивность вихря сохраняется вдоль вихревой трубки. Всегда можно разбить все поле вихрей на вихревые трубки определенной интенсивности. Вдоль каждой из трубок на основании предыдущего интенсивность вихря будет сохраняться. Но тогда из (11.8) следует, что число входящих в замкнутую поверхность трубок равно числу выходящих из поверхности трубок. Следовательно, внутри газа вихревые трубки не могут начинаться или прерываться. Вихревые трубки могут начинаться и кончаться на границе области движения, образовывать замкнутые кольцевые поверхности или простираться до бесконечности. Докажем несколько важных теорем, касающихся основных свойств вихревого движения газа. [c.143]

Рис. 8-7. Схема вихревых движений газа около трубы.

При поперечном движении потока происходят лобовой удар и обтекание струи, причем около труб создается вихревое движение газов (рис. 8-7), обусловливающее осажде- [c.131]

Для объемов с вихревым движением газа, если ограничиться определением теплового потока, осредненного по поверхности объема, при определении коэффициента конвективной теплоотдачи можно исходить из упрощенной схемы теплообмена. Будем полагать, что весь объем, заполненный вихрями, обладает по отношению к турбулентности свойством изотропности. Это позволяет, воспользовавшись зависимостями для изотропной турбулентности, получить рабочую формулу для определения среднего коэффициента конвективной теплоотдачи [9] [c.231]

Газ, протекая через отверстие, приходит в вихревое движение. Часть его кинетической энергии затрачивается на образование этих вихрей и превращается в теплоту. Кроме того, в теплоту превращается и работа, затраченная на преодоление сопротивлений (трение). Вся эта теплота воспринимается газом, в результате чего температура его изменяется и может как уменьшаться, так и увеличиваться. [c.218]

Сафонов ВЛ. О распределении молекул при криволинейном движении газа // Вихревой эфс кт и его промышленное применение Материалы III Всесоюзной научно-технической конференции. Куйбышев, 1981. .S2—36. [c.408]

Возрастание энтропии в ударной волне оказывает еще и другое существенное влияние на движение если движение газа впереди ударной волны потенциально, то за ней оно, вообще говоря, становится вихревым мы вернемся к этому обстоятельству в 114. [c.459]

В центробежных массообменных элементах как с центральным, так и с периферийным подвидом жидкости газ дробит жидкость на капли и вовлекает ее в совместное вихревое движение. [c.286]

Вихревое движение газов в циклонных предтотках спосо бСтвует устойчивому воспламенению угольной пыли. Жидкий шлак стекает че- [c.16]

Необходимое для воспламенения вихревое движение газов в топке и смывание факелом места входа пылевоздушной Mie H достигаются различными путями. [c.77]

Угловая тангенциальная компоновка горелок (рис. 46, г) характеризуется организацией вихревого движения газов в топке котла, вызванного пылевоздушными потоками, направленными из горелок 2 по касательной к условному кругу в центре топки. Как и в топках с встречной компоновкой, в этих топках после соударения и закрутки потоки из отдельных горелок хорошо перемешиваются и заполняют сечение топки выше горелок. К корню факела в этих топках эжектируются значительно охлажденные у стен топочные газы и поэтому горение в них несколько затянуто, а температура горения невысока. При сжигании высоковлажных топлив приходится применять специальные меры для повышения устойчивости горения, например пылеконцентраторы (см. рис. 25, б). [c.100]

При заметном неравенстве давления газа и внешнего давления газ стремительно расширяется или сжимается, в результате чего в нем возникают вихревые движения, которые с течением времени успокаиваются, а их энергия переходит в теплоту, воспринимаемую газом наряду с внешним теплом. Что такой процесс необратим, можег быть отчетливо выяснено на следующем примере. Положим, что имеем два сосуда одинакового объема V, соединенных трубкой с краном (рис. 2-7) в левом находится газ с давлением р и температурой /ь а в правом имеется практически полное разрежение и, следовательно, давление равно нулю. При открытии крана газ, стремительно расширяясь, с большой скоростью будет перетекать из левого сосуда в правый, пока в обоих сосудах не установится одинаковое давление. Сильные вихревые движения газа, получаюшиеся в результате перетекания, с течением вре-.52 [c.52]

Вихревое движение газа при поступлении потока из узкого канала в объем с большим свободным сечением (предсопловой объем, газовый коллектор, промежуточный объем между секциями секционированного заряда и т. д.). [c.229]

Понятие циркуляции весьма широко используется при исследовании вихревых движений газа. В теории вихревого движения доказывается ряд фундаментальных теорем, свя-зываюш.их циркуляцию скорости с основными характеристиками вихря. Остановимся прежде всего на основных понятиях вихревого движения вихревой линии, вихревой трубки и вихревого шнура. [c.19]

В работе [659] предполагается, что при малом значении (рр — — р) частицы и поток жидкости возмущены, так что пузыри не могут устойчиво существовать, поскольку нет постоянного сквозного протока жидкости. Временно свободные от частиц объемы создаются центробежной силой турбулентного вихря, но это не пузырь, как мы его здесь понимаем. Жидкие псевдоожиженные слои обычно имеют низкое значение (рр — р). Если жидкость — вода, то нри скоростях, вызывающих значительное распшрение слоя, вихревое движение сопровождается образованием временных пустых объемов, часто напоминающих пузыри. В газовых псевдоожиженных слоях происходит более интенсивное образование пузырей. Авторы работы [818] постулировали, что при псевдоожижении с изменением агрегатного состояния весь избыточный газ по сравнению с минимально необходимым для процесса псевдоожижения циркулирует по слою в виде пузырей. Ценц [899] связывал дальнейший рост пузырей с образованием снарядного режима течения, когда диаметр пузыря равен диаметру канала. Авторы работы [650] получили подтверждение этих теорий с помощью эмпирических зависимостей для образования пузырей и частоты их отрыва средняя толщина пузырькового слоя у определяется по приближенному соотношению [c.413]

Эффективность массообмена в зоне контакта, а именно, межфазная поверхность контакта, в значительной степени зависит от места ввода жидкой фазы в зону контакта, который может осуществляться в центр и на периферию закрученного газового потока. В центробежных массообменных элементах как с центральньш, так и с периферийным подводом жидкости газ дробит последнюю на капли и вовлекает ее в совместное вихревое движение. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...