Кинетические уравнения для туннельной системы

Подставляя формулу (6.16) в первое уравнение системы (6.15), приходим к кинетическому уравнению для диагональных элементов матрицы плотности туннельной системы + фононы [c.73]

Кинетические уравнения для туннельной системы. Двухъям-ные системы, обсуждавшиеся в предыдущем пункте, будем впредь называть туннельными системами. Волновые функции нижних состояний туннельной системы, изображенной на рис. 2.4, локализованы в разных ямах. Эти состояния по определению являются стационарными, т. е. система, находясь в одной из ям, будет существовать в ней бесконечно долго. Однако в реальных условиях существует вероятность перехода системы из одной ямы в другую. Физической причиной таких переходов является взаимодействие туннельных систем с фононами. Оно проявляется в том, что колебания, отвечающие фононам, модулируют барьер, разделяющий ямы, делая квантовые состояния в ямах нестационарными и вызывая переходы между ямами. В теоретическом подходе, применяемом здесь, упомянутая модуляция содержится в функциях Uw x) при I ф I, определенных формулой [c.72]

Коэффициенты 7i i(T) имеют размерность обратного времени. Они определяют вероятность перехода / (—/ в единицу времени. Очевидно, что рц (t) определяет вероятность нахождения туннельной системы в состоянии с энергией Ei, т. е. в одной из двух ям или вообще над ямами (рис. 2.4). Следовательно, система кинетических уравнений (6.19) позволяет рассчитывать кинетику вероятности нахождения туннельной системы в том или ином квантовом состоянии, а зависящие от температуры коэффициенты 7i i(T) определяют кинетику как внутриямной, так и межъямной релаксации. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...