Интерференционные оптические явления

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ [c.93]

Физикам давно были известны многие оптические явления, непонятные с позиций геометрической ("лучевой") оптики. К их числу относят чередующиеся полосы максимальной и минимальной освещенности (интерференционные полосы), происхождение которых связано с возникающим в ряде опытов перераспределением потока световой энергии в пространстве. [c.175]

Согласно изложенному в разделе А описанию белый свет используется для получения качественной картины напряженного состояния для определения местоположения особых (изотропных) точек для получения поля изоклин для демонстрации оптических явлений, происходящих при приложении нагрузки к плоской модели и при определении направлений возрастания или убывания интерференционных порядков. [c.245]

Технический метод интерференции основан на оптическом явлении — интерференции света. Если на хорошо обработанную металлическую плоскость детали I наложить плоскую стеклянную пластинку 2 (рис. 70, а) таким образом, чтобы между плоскостью пластинки и контролируемой поверхностью образовался небольшой воздушный клин, то на контролируемой поверхности появятся цветные радужные полосы, называемые интерференционными. Интерференционные полосы располагаются на равных друг от друга расстояниях. Расстояние между полосами одного и того же цвета принято называть шириной полосы. Интерференционные полосы располагаются только в тех местах, в которых толщина воздушного клина равна вполне определенной величине. Эта величина зависит от источника света, при котором наблюдают интерференционную картину. Если наблюдение интерференционных [c.161]

На практике используют все отмеченные пути селекции мод. Простейшие способы селекции основаны на уменьшении длины резонатора. Более интересны способы селекции, использующие интерференционные, поляризационные и нелинейно-оптические явления ниже рассмотрим эти способы подробнее. [c.217]

Надо особо отметить, что в методе балансных уравнений не рассматривается ни амплитуда, ни фаза поля, а лишь его интенсивность. Отсюда следует, что не учитываются фазовые соотношения в генерируемом излучении и связанные с ними интерференционные явления. Поэтому балансные уравнения недостаточны для расчета спектральных или угловых характеристик излучения, а также для анализа когерентных нелинейно-оптических явлений. [c.301]

В-третьих, имеются помехи от отражений, наводок и стоячих волн, которые в дальнейшем будут называться волновыми помехами. Помехи от отражений и стоячих волн подобны таким оптическим явлениям, как дифракция, интерференционные полосы и эффект зеркал Ллойда. Наводка- представляет собой электрический или электромагнитный сигнал, проникающий из тракта [c.177]

Наибольший интерес представляют собой случаи локализации интерференционных полос на поверхности какой-либо пластинки, используемой для создания разности хода (полосы равной толщины), и локализация их в бесконечности (полосы равного наклона). Удобно начать изучение этих явлений с исследования интерференции в тонких пластинах при освещении протяженными источниками света, которую часто называют цветами тонких пластин. Все наблюдали чрезвычайно красивые цвета тонких пленок (например, пленок нефти на поверхности воды) при освещении их солнечным светом. Рассмотрим физику этих явлений, так как она окажется очень полезной для понимания более сложных процессов, происходящих в интерферометрах, интерференционных фильтрах и других оптических устройствах. [c.210]

Принимая во внимание коэффициент увлечения, Лорентц мог доказать общую теорему, согласно которой движение системы не влияет с погрешностью до величин порядка = о /с на результаты оптических опытов с замкнутым путем света, т. е. опытов, к которым принадлежат все интерференционные явления. Таким образом, с помощью подобных опытов можно, согласно теории Лорентца — Френеля, обнаружить движение Земли относительно эфира, предполагаемого неподвижным, но лишь при условии, что точность опытов позволяет учитывать величины второго порядка (Р по сравнению с единицей), т. е. если погрешности при их выполнении не превышают примерно 10 . Все эффекты первого порядка в таких опытах с замкнутым оптическим путем компенсируются благодаря явлению частичного увлечения. Поэтому особый принципиальный интерес приобретают опыты, обеспечивающие погрешности не более Р . Как мы уже упоминали, явление Допплера могло бы, в рамках теории Лорентца, служить для обнаружения абсолютного движения систем в эфире, если бы соответствующие измерения можно было бы произвести с ошибкой, меньшей р . [c.449]

Для измерения быстро изменяющихся давлений могут быть выбраны пьезокварцевые манометры, где используется явление возникновения электрических зарядов при сжатии кварца. Для этой же цели используются тензометрические манометры в этом случае тензометрический датчик наклеивается на трубку, давление в-которой надо измерить. Применяются емкостные манометры, в которых прогиб мембраны, являющейся одной из обкладок электрического конденсатора, приводит к изменению емкости. Для измерения давления используют и оптические методы, например используется изменение интерференционной картины при деформации специальной мембраны. [c.70]

Па рис. 7.1 показана типичная схема теневого дефектоскопа с визуальным, изображением поля прошедшего излучения. Источник 1 УЗ-волн обычно достаточно большой, чтобы интерференционными явлениями в ближней зоне можно было пренебречь и считать с достаточной точностью поле излучения плоской однородной волной. С этой же целью его, наоборот, можно сделать малым, чтобы работать в дальней зоне, но в этом случае амплитуда поля суш,ественно снизится. УЗ-волны проходят через объект контроля 2. При наличии в объекте контроля дефекта однородность поля нарушается и позади дефекта образуется звуковая тень. Для повышения контрастности и четкости изображения прошедшие лучи обычно фокусируют ультразвуковой линзой 3. В фокальной плоскости линзы возникает акустический рельеф, т. е. определенное распределение интенсивности или амплитуды в плоскости поперечного сечения звукового пучка, соответствуюш,ее наблюдаемому дефекту. Чтобы сделать звуковой рельеф видимым, применяют различные устройства, называемые акустико-оптическими преоб-разователя.ми 4. [c.392]

Объяснение оптической дисперсии окажется более затруднительным. Классические теории (включая электронную теорию) описывают лишь усредненный результат этого явления, которое вызвано сложными элементарными взаимодействиями между излучением и атомами мы будем здесь, несомненно, вынуждены тщательно отличать истинное движение энергии от распространения суммарного интерференционного состояния. Вид резонанса, проявляющийся в изменении показателя преломления, более не представляется несовместимым с прерывностью света. [c.639]

Лазер является идеальным источником в системах измерений, использующих интерференционные и дифракционные явления. Применение лазеров для измерения размеров и перемещений составляет в машиностроении и приборостроении значительную долю всех измерений. Особенно широкое применение лазерные методы нашли при измерении размеров малых объектов, скоростей и расходов потоков оптически прозрачных сред. [c.4]

Наиболее полную картину диффузионного процесса можно получить из кривой распределения концентрации. Известен метод фиксирования движущихся границ в системах полимер-растворитель, основанный на явлении многолучевой интерференции. В литературе описаны оптические методы, пригодные для исследования диффузии в системах полимер-растворитель в широкой области концентраций они подразделяются на рефрактометрические, интерференционные и колориметрические. Основным недостатком этих методов является ограниченность их применения, связанная с оптическими свойствами исследуемой системы, и невозможность количественной оценки процесса переноса вещества. [c.10]

Совершенно очевидно, что когда разность фаз ф з—фзд существенно отличается от 0 или я, необходимо учитывать поглощающие свойства в случае оптически менее плотной подложки. При исследовании интерференционных явлений в системе с подложкой, оптически более плотной, чем слой, можно в первом приближении пользоваться простыми соотношениями [c.37]

В последнее время обсуждается также использование в качестве носителей оптической информации структур на основе окислов ванадия [99—101]. Принцип действия такой структуры основан на явлении фазового перехода металл — полупроводник, наблюдаемого в окислах ванадия. При таком явлении изменяется поглощение и преломление пленки окисла. Структурно носитель, названный авторами работы [100] фазово-трансформационным интерференционным реверсивным отражателем света, состоит из пленки окисла ванадия, отражающего подслоя и подложки. По-видимому, можно также создать структуру, работающую в проходящем свете. [c.167]

Для успешной работы голографических интерферометров не требуется очень высокое оптическое качество линз и входных окон это обусловлено тем, что голографическая интерферометрия в основном представляет собой метод сравнения произвольных волновых фронтов. Тем не менее в тех экспериментах, в которых между экспозициями имеет место значительное боковое смещение или термическая дисторсия материала окна, необходимо, чтобы окна были изготовлены из высококачественного материала во избежание возникновения паразитных интерференционных картин, связанных с оптическими неоднородностями окна. Когда необходима шлирен-или теневая информация, на интерферограмме воспроизводятся полоски и другие оптические несовершенства вместе с градиентами преломления, связанными с исследуемым объектом. Наконец, если оптика недостаточно хорошего качества, чтобы четко воспроизводить объект, то очевидно, что картины, создаваемые исследуемым явлением, нельзя ассоциировать с определенным положением в исследуемом объекте. [c.524]

Когерентный пучок формируется оптическими элементами, которые не являются идеальными. Не затрагивая вопроса об аберрациях, рассмотрим только дефекты, ухудшающие внутреннюю структуру пучка. Имеются в виду дифракционные и интерференционные явления, которые проявляются в виде локального увеличения или уменьшения интенсивности пучка. Эти эффекты возникают в результате рассеяния света на твердых частицах, прилипающих к поверхности оптических элементов, на пузырях в стеклянных элементах, механических повреждений просветляющих покрытий, неоднородностей оптической склейки и т. п. (рис. 79). [c.110]

В гл. 4 дан анализ свойств интерференционных полос голо-графической интерферометрии. Рассмотрены зависимости их характеристик от деформации объекта и способы измерения с их помощью деформаций. Использованы результаты гл. 2, касающиеся кинематики. сплошных сред, и результаты гл. 3, относящиеся к голографической регистрации и восстановлению. Сначала рассмотрели простую модель явления интерференции, взяв только два световых луча и найдя разность оптических путей, проходимых этими лучами. Механической величиной здесь был вектор смещения. Затем исследовали первые производные от этой оптической разности хода для того, чтобы вычислить расстояние между полосами и их направление, а также учесть все налагающиеся лучи, исходящие из окрестности наблюдаемой точки объекта и рассмотреть более полную модель явления интерференции. Таким образом, если из оптической разности хода можно определить только вектор смещения, то ее произ- [c.152]

Расстояния между атомами заключены в пределах 1—4 А. Поэтому дифракция на скоплениях атомов не может наблюдаться, например, в случае световых волн, имеющих длину в несколько тысяч ангстремов. Отсюда же следует и невозможность получения в световых лучах увеличенного изображения атомной структуры вещества, так как образование оптического изображения в конечном счете сводится к интерференционным явлениям. [c.8]

Так как в большинстве случаев исследуемые под микроскопом объекты очень малы и могут быть сравнимы с длиной световой волны, то качество изображения и определение пределов разрешения оптической системы можно оценить лишь, исходя из представлений о волновой природе света. Последняя позволяет рассматривать процесс образования изображения микроскопического объекта как результат дифракционного и интерференционного явлений, возникающих при прохождении света через объект и оптическую систему микроскопа. [c.31]

Интерферометр Релея, построенный на принципе деления фронта падающей волны. К числу таких интерференционных систем относятся щелевые или ступенчатые устройства, которые строятся на принципе деления падающего параллельного фронта волны по площади часть фронта проходит через прозрачные участки, а другая — не проходит. Примером таких систем является двухщелевая схема Юнга, о которой речь шла при рассмотрении общей теории интерференции и при изучении явления интерференции трех лучей. Здесь рассмотрим двухлучевой интерферометр Релея (схема Юнга), используемый для измерений показателей преломления газов и жидкостей. На рис. 3.5.17, а изображена оптическая схема такого интерферометра. Парал- [c.161]

На рис. 29.9 представлена принципиальная оптическая схема для наблюдения картины в сходящихся пучках. Пластинка /С, вырезанная перпендикулярно оптической оси кристалла, просвечивается системой сходящихся пучков от широкого источника света J. Пучки света с помощью плосковыпуклых линз и 2, фокусы которых совпадают в центре пластинки, проходят ее под разными углами к оптической оси системы. В схеме присутствуют поляризатор Р и анализатор А, которые обеспечивают возможность наблюдения интерференционной картины в плоскости F. Будем считать, что поляризатор и анализатор находятся в скрещенном положении. Проанализируем результирующую интерференционную картину. Для понимания вида этой интерференционной картины следует представить себе совокупность результатов, полученных при рассматривании явления в параллельных пучках. [c.227]

Оптические устройства и приборы, основанные на совместном использовании явлений интерференции и поляризации, широко применяются в технике физического эксперимента для монохроматизации излучения и для различных исследований и измерений. Использование поляризационных свойств света позволяет значительно повысить точность интерференционных измерений, а также создать перестраиваемые по длинам волн фильтры, выделяющие весьма узкие спектральные диапазоны и обладающие большой светосилой. Приборы и установки, построенные на базе поляризационных явлений, широко используются для диагностики кристаллов и для количественного исследования напряжений в деталях и конструкциях. [c.234]

Явление интерференции поляризованных лучей можно использовать для построения оптических фильтров, обладающих узкой полосой пропускания. Такие фильтры в отличие от интерференционных фильтров поддаются точному расчету. Они получили название интерференционно-поляризационных фильтров (ИПФ). [c.234]

После изложенных соображений, касающихся существа предмета (квантовой оптики), обратимся к данному учебному пособию. Оно состоит из четырех частей 1. Развитие фотонных представлений. 2. Физика микрообъектов. 3. Квантовооптические явления. 4. Теоретические основы квантовой оптики. В первой части на основе ставших классическими работ Планка, Бора, Эйнштейна рассматриваются рождение и становление квантовой теории света, излагаются свойства фотона и фотонных ансамблей, демонстрируется переход от волновых представлений к квантовым. Во второй части анализируются некоторые принципиальные вопросы квантовой физики это позволяет объяснить интерференционные эффекты на корпускулярном языке. В третьей части приводятся необходимые сведения из физики твердого тела и затем обстоятельно рассматриваются три группы оптических явлений фотоэлектрические, люминесцентные, нелинейно-оптические эти явления иногда объединяют термином квантово-оптические . Вопросы, излагаемые в указанных трех частях пособия, составляют содержание раздела Квантовая природа света , [c.5]

Укажем еще на одно интересное оптическое явление. Впервые его наблюдал Бусс [3941 при попытке определить разность давлений в ультразвуковой волне в жидкости, пользуясь интерферометром Дамена или Маха. Уже при малых интенсивностях звука наблюдался сдвиг интерференционных полос на величину, равную половине полосы, однако с увеличением силы звука этот сдвиг не возрастал, а только менялась видимость картины. Это непонятное явление было подробно изучено Бэром [159], который применил улучшенную аппаратуру. Он затемнил все световые лучи, которые испытывали диффракцию на звуковой волне и изменили при этом свою частоту и, следовательно, не могут уже участвовать в интерференции. Тогда упомянутое явление может быть объяснено на основании теории Рамана—Ната о фазовой модуляции света звуковой волной. Два световых пучка, интерферирующие в приборе Жамена, имеют амплитуды, равные 1 и / (а) где Уо—функция Бесселя нулевого порядка а—величина, определяемая формулой (149) Действительно, было экспериментально уста новлено, что для значения а =2,4 интерферен ционные полосы исчезают, а для значения л =3,8 они имеют наилучшую видимость. [c.192]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Мы уже отмечали значение теории Лорентца, объяснившей с единой точки зрения весьма разнообразные оптические и электродинамические явления первого порядка. Однако после тщательной проверки опыта Майкельсона и некоторых других опытов ), также — с точностью до — не обнаруживших эфирного ветра, положение теории Лорентца стало менее прочным. Теория эта отрицала в своем основном положении принцип относительности и исходила из утверждения возможности установления абсолютной системы отсчета. В дальнейшем же она вынуждена была прибегнуть к гипотезе контракции, которая объясняла неудачу попытки обнаружения абсолютного характера движения Земли наличием случайно компенсирующихся эффектов (интерференционный эффект и эффект контракции). Это обстоятельство явилось слабым пунктом теории, тем более, что и контракционная гипотеза не объясняла результатов всех опытов второго порядка . [c.453]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

Эффенбергер и Скуин [100], руководствуясь методом Пепер-хофа, разработали основы и методику оптического выявления структуры. При напылении диэлектрического слоя (ZnS) на поверхность шлифа, очищенную с помош,ью ионной бомбардировки от адсорбционных слоев, структурные составляющие непосредственно выявляются благодаря интерференционным явлениям. К преимуществам метода можно отнести то, что структура выявляется без химического воздействия. [c.97]

С помощью системы зеркал или двойных разделяющих световой пучок призм в оптических схемах интерференционных компараторов световой пучок от монохроматического источника или источника белого света разделяется на два когерентных, взаимно раздвинутых на любое расстояние пучка. В интерференционных компараторах используется явление интерференции как в клине (полосы равной толщины), так и в плоскопараллельной пластинке (полосы равного накала), а также используются полосы перена-ложения, получающиеся в белом свете при сложении этих двух интерференционных картин. [c.77]

При исследовании статических процессов деформирования тел фоторегистрация является удобным методом, позволяющим сохранить в достаточно полном и точном виде картину явлений, наблюдаемую в опыте. Часто применяется фотографирование интерференционных картин, наблюдаемых в оптическом методе исследования напряжений. Фоторегистрация используется в исследованиях по сложному нагружению на машине 04-1 для непрерывной записи диаграмм на пневмооптических ячейках. Для динамических испытаний метод фоторегистрации часто является решающим, поскольку непосредственное наблюдение быстро-протекающих явлений, как правило, невозможно, так что о ходе процесса можно судить или по остаточным явлениям в материале, или по записям измерительных приборов, которые часто осуществляются также фотографическим методом. В процессе фоторегистрации, помимо наблюдаемого объекта, важными компонентами являются камера и освещение. [c.361]

Любой классический интерферометр, который был разработан для измерения изменений длины оптического пути как на пропускание, так и на отражение от высококачественных оптических элементов, имеет соответствующий голографический аналог. Классические интерферометры характеризуются не столько устройством оптических элементов, сколько тем (так как это устройство может сильно меняться в зависимости от конкретного применения), являются ли интерферометрически сравниваемые волновые фронты почти плоскими или сферическими с относительно небольшими фазовыми отклонениями от идеального волнового фронта. Вследствие этого оптические элементы, используемые в составе классического интерферометра, должны изготавливаться с высокой степенью точности, чтобы не вносить паразитных полос в результирующую интерференционную картину. Наоборот, голография, позволяет восстанавливать волновые фронты с произвольным изменением фазы поперек волнового фронта, что открывает возможности применения в интерферометрии элементов с более низким оптическим качеством. Голографическая интерферометрическая система может быть выполнена на рассеивающих элементах, которые вообще нельзя использовать в классических методах. Поскольку в классических интерферометрах производится сравнение волновых фронтов, а не их запись, то такие приборы работают в реальном времени, что требует от оптических элементов интерферометра высокой стабильности и до некоторой степени столь же высокой стабильности изучаемого явления. С другой стороны, в голографическом интерферометре сравниваемые волновые фронты запоминаются, так что экспериментатору доступно еще одно измерение, а именно во времени. Наличие временной переменной является весьма существенной частью голографической интерферометрии, что привело к многочисленным новым ее применениям, играющим важную роль особенно в области изучения вибраций. [c.504]

Horo лучистого потока в сторону корабля А была максимальной, поскольку это увеличивает дальность действия локатора, расположенного на корабле. На языке радиолокации это явление носит название искусственного увеличения эффективной площади цели аппарата В. Для такого зеркального отражателя необходимо строгое выполнение его формы. Так, в сообщении подчеркивается, что точность изготовления призм такова, что угол между падающим и отраженным лучами не должен превышать 9,6-10 рад. В изготовленном блоке расстояние между параллельными сторонами шестиугольной входной грани одной призмы равно 6 см, а всего блока — 18 см [29]. Здесь же находится приемная оптическая система с диссектором (фотоэлемент, обеспечивающий определение координат светового пятна, падающего на его поверх ность). Подчеркивается, что это устройство нужно для того, чтобы принимать излучение лазера, установленного на аппарате А, и удерживать направление оптической оси приемного устройства, аппарата В строго по лучу лазера, что и обеспечивает следящая система корабля В. В левой части рисунка расположена схема аппаратуры, находящейся на корабле А. В нее входят два источника излучения — лазер и полупроводниковый диод, приемная оптическая система, два приемника излучения ФЭУ и диссектор, система обнаружения и сопровождения, а также системы ближнего и дальнего действия. Излучение полупроводникового диода сосредоточено в угле 2,5-1,74-10 2 рад, т. е. примерно 2,5 углового градуса, а излучение лазера сосредоточено в угле 0,5-1,74-10 рад т. е. в угле 0,5 углового градуса. Система углового сопровождения — по существу оптико-электронное следящее устройство с электронным сканированием, схема которого рассчитана на работу от импульсного источника. Для уменьшения влияния фоновых засветок в оптическую систему разработчики включили интерференционный фильтр, не показанный на рисунке. Поле зрения приемного устройства углового сопровождения формируется объектом с фокусным, расстоянием 90 мм и относительным отверстием 1 0,95 и составляет 10-1,74-10 рад, т. е. примерно 10 угловых градусов. Система обнаружения и сопровождения должна обеспечивать первоначальное обнаружение корабля В по его маячку и слежения за ним вначале по излучению маяка, а впоследствии по излучению собственного лазера, отраженного блоком [c.91]

В первых двух параграфах этой главы будем полагать, что волновые поля в точности таковы, как если бы они исходили непосредственно от освещенных поверхностей объекта. Это означает, что голографический процесс восстановления считается идеальным (соответствующие условия описаны в п. 3.1.2), а голограмма рассматривается как окно, через которое можно наблюдать световые волны (так называемая обычная голографическая интерферометрия). Таким образом, нет необходимости уточнять, только одно или оба волновых поля восстановлены голографически точно так же можно не уточнять, чем обусловлены изучаемые состояния объекта — статической деформацией или же промежуточными состояниями во время движения объекта. В п. 4.1 дадим простое описание явления интерференции, используя понятие оптической разности хода между двумя лучами. Оптическая разность хода определяется вектором Смещения между парой точек, в которые приходят лучи. Этот вектор можно измерить, исследуя ход полос на интерферограмме, В п. 4.2 проанализируем явления интерференции, рассматривая малые области вокруг выбранных на поверхности объекта точек и совокупность отраженных ими лучей. Наиболее важный момент заключается в том, что здесь будут фигурировать первые производные от оптической разности хода и, следовательно, производные от смещения, т. е. тензоры относительной деформации и вращения, в знании которых специалист более всего заинтересован. Получаемые результаты связывают указанные величины с направлением, пространственной частотой, видностью, контрастом и локализацией интерференционных полос. [c.79]

Прежде, чем перейти к дальнейшему анализу обоих типов локализации, сделаем некоторые дополнительные пояснения относительно упрощенного описания явления интерференции, приведенного в пп. 4.1 и 4.2.1. Там рассматривались только два луча из всего пучка лучей, участвующих в образовании интерференционной полосы, т. е. подразумевалось, что все лучи вносят одинаковый вклад в формирование полосы. В принципе это справедливо только для случая полной локализации. Действительно, из выражения (4.75) следует, что в этом случае номер полосы зависит только от О. Однако это приближение годится также и в общем случае, но при условии, что апертура оптической системы V наблюдения очень мала, так что изменением йОкчля 8 в (4.70) можно пренебречь. Тогда полосы можно наблюдать повсюду, однако они будут иметь слабую яркость и подчас весьма невысокую видность. Здесь мы можем определить номер полосы в любой точке К вдоль направления наблюдения. Если, наоборот, величинами 40 и б нельзя пренебречь вследствие того, что не мала апертура, то может возникнуть [c.111]

Особый практический интерес представляют интерференционные явления в кристаллах, когда через них проходят линейно поляризованные сходящиеся или расходящиеся иучки лучей. Возникающие при этом так называемые коноскопические фигуры позволяют установить число и направление оптических осей кристаллов (см. гл. 17). Здесь же мы рассмотрим только действие пластинки Савара, которая часто используется в полярископах и поляриметрах. [c.508]

Проиллюстрируем приведенные выше понятия и соотношения на конкретном примере. Для этого рассмотрим интерференционные явления в клиновидном слое МЫРЗ с углом клина 6 (рис. 3.1.5). К такой схеме сводятся оптические системы ряда интерферометров. На рис. 3.1.5 L — входной зрачок, Р — точка поля, 1 и 2 — выходные зрачки, а Р1 и Рг — соответственные точки. Из геометрии рисунка следует, что при изменении положения точки Р разность ЬЬ2 — ЬЬ ) постоянна (первый случай), а при изменении положения источника L постоянной остается разность (РРг — РР1) (второй случай). Кроме того, если точка Р лежит на пересечении лучей Ь А и 28, а точки Р1 и Рг — изображения точки Р, создаваемые при отражении от поверхностей МЫ и Р5, то обе точки Р и Рг лежат на первоначальном направлении луча ЬАВ. Так как плоскость ММ перпендикулярна РР1 и делит РР1 пополам, а перпендикулярна РРг и также делит РРг пополам, то точки Р, Р и Рг лежат на окружности с центром в точке пересечения ММ и Р5. Разность хода двух лучей, приходящих в точку Р, равна АВ ВР — АР [c.111]

Голографический, или голограммный оптический, элемент преобразует волновой фронт как и оптическая деталь, т. е. фокусирует, отклоняет, расщепляет лучи. Однако в основе этих явлений лежит дифракция света на периодической или квази-периодической структурах. Эта структура формируется на основе тех принципов, которые уже были рассмотрены. Дифракционная структура голографического элемента получается в результате образования на высокоотражающем светочувствительном материале интерференционной картины от двух или большего числа когерентных волн. Голографические (дифракционные) элементы могут быть использованы как линзы, решетки, мультипликаторы и др. Они также применяются для фильтрации изображений и коррекции волнового фронта. [c.410]

Перечисленные вопросы придают книге в определенной мере прикладной характер. Книга, как и в первом издании, делится на девять глав, из которых пять принадлежат главной теме учебного курса — теории интерференционных явлений, проблемам построения интерференционных систем, конкретным оптическим схемам интерферометров, приемам юстировки и методам измерений. После-дуюш,ие две главы относятся к изучению поляризационных и интерференционных явлений в антизотропных средах, к способам анализа состояния поляризации и построению интерференционно-поляризационных установок. [c.4]

Знаменитые опыты Френеля с двумя зеркалами и опыты Ллойда утвердили применение интерференционных явлений в оптических исследованиях. Высокая чувствительность, точность интерференционных измерений и их безынерционность определили широкие возможности их использования. [c.15]

Интерференцию четырех лучей можно наблюдать при двойном прохождении света через двухлучевой интерферометр. Однако вследствие определенного соотношения фаз между скла-дываюш имися световыми колебаниями, которое обеспечивается оптической схемой интерферометра, характер интерференционной картины останется похожим на трехлучевую. Внесение в одну из ветвей такого интерферометра фазового объекта приводит также к перераспределению интенсивности между главными и второстепенными максимумами, как ив описанном выше случае. Рассмотрим это явление на примере трехзеркального интерферометра с двойным прохождением. На рис. 6.3 изображена известная схема интерферометра Майкельсона, к которой добавлен уголковый отражатель Мз для осуш ествления двойного прохождения лучей. Допустим, что центры зеркал и расположены на одинаковом расстоянии от делительного зеркала Мо, но Ма наклонено к оптической оси на угол 2у. Два луча, образовавшиеся в интерферометре и прошедшие каждый соответственно пути ОАО и ОБО, попадают на уголковый отражатель Мд, который возвраш ает их обратно в интерферометр, где каждый из них снова делится в точке О на два луча. [c.63]

Метод крюков может быть видоизменен, если в обе кюветы Тх и Т2 (см. рис. 20.2) поместить одно и то же вещество с различными п. В этом случае слой вещества в трубке Тх будет являться исследуемым, а другой слой Т2 — эталонным. Допустим, что оптическая толщина второго слоя меньше, чем первого, и может меняться. Тогда наблюдаемые кривые вблизи линий дисперсии поглощения будут выпрямляться по мере увеличения оптической толщины слоя сравнения (рис. 20.6). В некоторый момент кривые дисперсии полностью выпрямятся, а при дальнейшем увеличении плотности начнут изгибаться в противоположную сторону. Такой метод исследования оптических свойств парообразных веществ был предложен А. М. Шух-тиным и осуществлен под его руководством. Если оптические свойства паров одинаковы, то в момент, когда оптические плотности будут выравниваться, произойдет выпрямление интерференционных полос одновременно по всему спектру. В случае различия в оптических свойствах этого добиться не удается. Это явление авторы метода использовали для выяснения влияния изучаемого процесса на оптиче- [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...