Оптическая ось принципиальные схемы

Рис. 158. Принципиальная схема лазерной установки а — наведение на место сварки б — сварка / — лампа подсветки системы наведения 2 — импульсная лампа накачки 3 — призма двойного преломления 4 — конденсаторная линза 5—7 — резонаторы в — кристалл рубина 8 — линза сменного объектива 9 —лампа подсвета микроскопа /О —шторка // —микроскоп /2 —призма оптической головки 13 — диафрагма 14 — светофильтр

Принципиальная схема спирального окулярного микрометра приведена на рис. 64. Он предназначен для отсчитывания долей интервала основной миллиметровой шкалы. В фокальной плоскости окуляра 1 находится неподвижная сетка 2 и вращающаяся сетка 3. Ось вращения сетки 3 эксцентрична относительно оптической оси микроскопа. Вращение сетки осуществляется от рукоятки 5 через зубчатую коническую пару 4. [c.99]

Линзовые телеобъективы имеют широко расставленные переднюю положительную и заднюю отрицательную компоненты. Принципиальная схема такого объектива приведена на рис. 22, в. По рисунку можно проследить принцип действия телеобъектива. Луч света, пройдя переднюю положительную компоненту, в случае обычной оптической системы должен был бы пересечь главную оптическую плоскость в точке Р. Благодаря отрицательной задней компоненте, этот луч отклоняется и пересекает оптическую ось под значительно меньшим углом. С помощью отклоненного в точку Р луча можно определить, какую длину должен был бы иметь объектив обычной конструкции без отрицательной компоненты. Продолжив этот луч в сторону предметного пространства до пересечения с входящим в переднюю линзу лучом, получим положение задней главной плоскости Н. Именно в этой области должны были бы находиться оптические компоненты обычного объектива с фокусным расстоянием и до этой плоскости необходимо было бы продлить оправу обычного объектива или растянуть мех складной камеры. [c.28]

Принципиальная схема основного узла прибора — коленчатой трубки, состоящей из горизонтального и вертикального участков, показана на фиг. 60. Горизонтальная часть имеет окуляр 1, в который ведется наблюдение, и плоско-параллельную прозрачную пластинку 2 с нанесенной на ней шкалой. Луч от источника света падает на зеркало 3, которое направляет его через призму 4 и через пластинку со шкалой 2 в оптическую ось прибора. Далее луч проходит через трехгранную призму и поворачивает вниз под углом 90°. Пройдя через объектив 6, луч отражается от зеркала 7 и, двигаясь в обратном направлении, дает на пластинке 2, находящейся в фокальной плоскости объектива, изображение шкалы, смещенное (вправо) по отношению к наблюдателю. Такое смещение происходит потому, что действительная шкала находится не в главной вертикальной плоскости оптической системы, а смещена в сторону на некоторую величину поэтому на такую же величину симметрично относительно главной вертикальной плоскости смещено изображение шкалы, наблюдаемой через окуляр 1 (принцип автоколлимации). Настоящая шкала при этом закрыта от глаза наблюдателя, кроме указателя-стрелки. [c.72]

Рис. 4.3. Принципиальная схема поперечного оптического интерферометра для исследования фазовых объектов произвольной конфигурации а — вид сверху б — вид сбоку / — лазер 2, 4, — светоделители 3, /О —система ди-линдрических линз 5 — S, /3 —зеркала 9—объект // — призмы Дове /2 — регистратор

Рис. 4.8. Принципиальная схема продольного томографического интерферометра /—лазер 2 — светоделитель 3, 12 —расширитель светового пучка 4 объект 5, 7, 8, /О—зеркала 6, 9— системы изменения масштаба светового пучка И — оптическая линия задержки /3 — регистратор

Принципиальная оптическая схема иллюминатора подобна схеме поляризационного осветителя отраженного света ОИ-12. [c.177]

Сначала рассмотрим понятие пространственной когерентности на конкретном примере работы интерферометра. На рис. 2.1, а изображена принципиальная оптическая схема Майкельсона для наблюдения интерференционных полос. Здесь в точке О луч ЛО, падающий от источника 5, делится по амплитуде, и образованные в результате этого деления два луча вновь соединяются в этой же точке О после отражения от зеркал Мх и М2. При некотором неравенстве отрезков ОВ и ОВ и не строгой перпендикулярности зеркал М и М2 будет иметь место такая же интерференция, как в клине при строгой перпендикулярности зеркал будет наблюдаться а) [c.21]

Р с. 1У.8. Принципиальная оптическая схема последующей части при 51 = оо [c.77]

Объектив класса А-Зсп для инфракрасной области спектра. На рис. V. 100 представлена подлежащая расчету принципиальная оптическая схема объектива 20 X 0,60. Объектив содержит фронтальный мениск с жестко закрепленным на нем малым выпуклым зеркалом. За выпуклым зеркалом расположен линзовый дублет, первая часть которого положительная, вторая — отрицательная (в обратном ходе лучей). Зеркальная часть является концентрической, апланатической и анастигматической ее увеличение V3 = —и центральное экранирование 0 = 0,333 [461. Конструктивные параметры зеркальной системы при S, = S,i = = S,,, = О можно определить из уравнений (V.50)—(V.55). Полагая увеличение объектива в обратном ходе Уоб = —0,05х, имеем Voe = = —0,2l7 = —0,05, откуда = 0,25><. Чтобы поместить между зеркалами данный [c.244]

Фиг. 24-25. Принципиальная схема оптической измерительной машины Цейсса. Световые лучи, идучщие от двойных штрихов стальной шкалы 4, отклоняются на 90 в левой отражательной призме и падают параллельным пучком на правую линзу, т. е. действуют как лучи, вышедшие из коллиматора. Расстояние между измерительными бабками 2 п 5 поэтому не играет роли. Правая линза с фокусным расстоянием f собирает эти лучи, так что в плоскости миллиметровой шкалы I получается изображение шкалы 4, затем вся картина наблюдается в микроскоп 3 6 — измерительная ось.

В оптической схеме проектора, следовательно, роль осветителя О нельзя недооценивать, хотя, принципиально говоря, без него можно и обойтись. На схеме рис. 5, б приведен, казалось бы, такой простейший случай проекционной системы без осветителя. В действительности эта схема с оптотехнической точки зрения значительно более сложная и практически в общем случае неудовлетворительная. Как видно из приведенного здесь хода лучей, эффективно освещается только часть диапозитива, да и то неравномерно. Отдельные точки источника участвуют не одинаково в освещении точек диапозитива и, следовательно, его изображения. Крайние точки источника частично затеняются оправой проекционного объектива. Как говорят, имеет место виньетирование на источнике. Таким образом, на экране Е только часть аЬ диапозитива будет освещена достаточно равномерно, а прилегающая к ней, также освещенная часть диапозитива в кольце сЬай будет затенена. Осталь- [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...