Полосы равной толщины

Так как полосы равной толщины наблюдаются на поверхности пластинки (при фокусировке на поверхность), то эти полосы представляются нам как бы изображенными на поверхности пластинки. По этой причине подобную интерференционную картину называют локализованной на поверхности пластинки. [c.89]

Интерференцию полос равной толщины можно наблюдать на вертикально расположенной мыльной пленке. В таком положении вследствие стекания жидкости пленка книзу утолщается, в результате чего она имеет переменную толщину. [c.89]

Случай 1. Положим, что в интерферометр Майкельсона направляется свет от точечного источника (из точки S на рис. 4.20), излучающего монохроматический свет длиной волны X. При незначительном наклоне зеркала 3 относительно 3i наблюдаются полосы равной толщины от слоя воздуха переменной толщины, заключенного между зеркалом 3i и изображением зеркала За в пластинке П. Очевидно, что интенсивность, обусловленная интерференцией лучей, исходящих от некоторой толщины / воздушного слоя, равна [c.90]

Наибольший интерес представляют собой случаи локализации интерференционных полос на поверхности какой-либо пластинки, используемой для создания разности хода (полосы равной толщины), и локализация их в бесконечности (полосы равного наклона). Удобно начать изучение этих явлений с исследования интерференции в тонких пластинах при освещении протяженными источниками света, которую часто называют цветами тонких пластин. Все наблюдали чрезвычайно красивые цвета тонких пленок (например, пленок нефти на поверхности воды) при освещении их солнечным светом. Рассмотрим физику этих явлений, так как она окажется очень полезной для понимания более сложных процессов, происходящих в интерферометрах, интерференционных фильтрах и других оптических устройствах. [c.210]

Схема опыта по наблюдению полос равной толщины [c.214]

Наблюдение полос равной толщины широко используется в различных задачах техники. В частности, на этом эффекте основан очень простой и удобный способ определения качества полировки оптических поверхностей. Исследуемую оптическую пластинку обычно накладывают на контрольную с плоскостью [c.215]

С чем связана локализация интерференционных полос Каковы должны быть условия их наблюдения в двух предельных случаях (полосы равной толщины и равного наклона) [c.457]

При проверке плоских поверхностей очень удобно сложить эталонную и испытуемую поверхности так, чтобы между ними осталась клинообразная воздушная прослойка с очень малым углом (для этого достаточно с одной стороны несколько прижать друг к другу сложенные поверхности). Полосы равной толщины между идеальными плоскостями должны иметь вид прямых, параллельных ребру клина. [c.146]

Из формулы (92) следует, что, изменяя угол клина а, можно изменять ширину наблюдаемых интерференционных полос, которые при рассмотренном способе возникновения называют полосами равной толщины. Другой способ получения интерференционных полос, называемых полосами равного наклона, заключается в том, что параллельные световые пучки, падающие на плоскость под разными углами р , разделяют линзой и собирают в разных местах фокальной плоскости, причем каждой отдельной полосе соответствует определенная, зависящая от наклона разность хода А, а именно для воздушного промежутка [c.89]

Рис. 110. Интерференционные полосы равной толщины в кристалле кремния (ad < 1,2)

Установка Национальной физической лаборатории (Англия) основана на применении интерферометра Физо, схема которого приведена на рис. 234 [61]. При установке на станине прибора угловой меры в поле зрения прибора (изображено на рисунке слева внизу) наблюдаются две системы интерференционных полос равной толщины в клиньях, образованных плоскостью оптической пластины с верхней поверхностью меры и с поверхностью пластины, к которой притерта мера. [c.313]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА — интерференц. полосы равной толщины в форме колец, расположенных концентрически вокруг точки касания двух сферич. поверхностей либо плоскости и сферы. Впервые описаны в 1675 И. Ньютоном. Интерференция света происходит в тонком зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся поверхности этот зазор играет роль тонкой плёнки (см. Оптика тонких слоёв). Н. к. наблюдаются и в проходящем, и — более отчётливо — в отражённом свете. При освещении монохроматич. светом длины волны A. Н. к. представляют собой чередующиеся тёмные и светлые полосы (рис. 1). Светлые возникают в местах, где разность фаз между прямым и дважды отражённым лучом (в проходящем свете) или между лучами, отражёнными от обеих соприкасающихся поверхностей (в отражённом свете), равна 2ия (л = 1, 2, 3,. ..) (т. е. разность хода равна чётному числу полуволн). Тёмные кольца образуются там, где разность фаз равна (2л + 1)л. Разность фаз лучей определяется толщиной зазора 8т с учётом изменения фазы световой волны при отражении (см. Отражение света). Так, при отражении от границы воздух — стекло фаза меняется на я, а при отражении от границы стекло — воздух фаза остаётся неизменной. Поэтому в случае двух стеклянных поверхностей (рис. 2), с учётом различий в условиях отражения от ниж. и верх, поверхностей зазора (потеря по- [c.370]

Полосы равной толщины наблюдаются в клинообразных пластинках. А = 0 соответствует месту пересечения обеих поверхностей, ограничивающих клинообразную пластинку, — ребру клина. В таких клинообразных пластинках интерференционные полосы располагаются параллельно ребру клина в местах одинаковой толщины. Переход от одной полосы к другой соответствует изменению оптической толщины пластины на . Если угол клина обозначить через а, то расстояние между двумя соседними светлыми или темными полосами будет определяться величиной, равной [c.26]

Необходимый профиль киноформа можно изготовить искусственно с помощью электронной вычислительной машины либо посредством фотографирования ньютоновых полос равной толщины, когда во время экспозиции производят программированное передвижение оптических деталей, которые образуют кольца Ньютона таким образом, чтобы получалась необходимая зависимость почернения. [c.171]

В зависимости от формы пластинки меняется и форма интерференционных полос. Нели пластинка имеет вид клина, то иитерфе-ренцио1П1ые полосы равной толщины имеют вид прямых, параллельных ребру клина. [c.89]

Пусть имеем прозрачное тело ABD , поверхности АВ и D которого (рис. 5.12) образуют малый угол а. Для определения этого угла используем схему, изображенную на приводившемся ранее рис. 5.10, где вместо пластин А В и АВ помещена теперь клинообразная пластинка ABD . При освещении этой пластинки будем наблюдать интерференцию полос равной толщины. Пусть соседние максимумы, расположенные на расстоянш / друг от друга, наблюдаются при толщинах di и do, т. е. [c.105]

Полосы равной толщины. Для наблюдения полос, локали- [c.213]

Отсюда происходит название, приписываемое интерференцион-ны.м полосам подобных картин. Их называют интерференционными полосами равной толщины или, короче, полосами равной толщины. Нетрудно наблюдать подобную картину, если осуществить тонкую пластинку в виде мыльной пленки, натянутой на вертикально расположенный каркас под действием силы тяжести пленка принимает вид клина, и полосы равной толщины вырисовываются на поверхности пленки в виде горизонтальных прямых, слегка искаженных местными дефектами пленки. [c.124]

Для придания зеркалам правильного полбжения они снабжены установочными винтами. Нередко зеркала устанавливают таким образом, что эквивалентный воздушный слой имеет вид клина. В таком случае наблюдаются интерференционные полосы равной толщины, располагающиеся параллельно ребру воздушного клина ). [c.135]

Рис, 8. Топограмма монокристалла 81, полученная методом Ланга. Тонкие черные линии — единичные дислокации, тём-вые участки — скопления дислокаций, параллельные полосы вдоль краёв кристаллов — знстинкционные контуры или полосы равной толщины. [c.355]

С помощью системы зеркал или двойных разделяющих световой пучок призм в оптических схемах интерференционных компараторов световой пучок от монохроматического источника или источника белого света разделяется на два когерентных, взаимно раздвинутых на любое расстояние пучка. В интерференционных компараторах используется явление интерференции как в клине (полосы равной толщины), так и в плоскопараллельной пластинке (полосы равного накала), а также используются полосы перена-ложения, получающиеся в белом свете при сложении этих двух интерференционных картин. [c.77]

Полосы равной толщины в монохроматическом свете. Если осветить интерферометр таким образом, чтобы обеспечить постоянство угла падения <р, то разность хода будет изменяться за счет зименений оптической толщины пластинки nh. Интерференционные полосы, образованные таким образом, будут представлять собой геометрическое место точек, имеющих одинаковую для каждой полосы разность хода вследствие одинакового угла падения света на интерферометр. [c.19]

Hi рис. 7 покаэака схема для наблюдения полос равной толщины. В этом случае зеркала 5 освещаются от точечного источника /, коллимируемого лиизой 4. Интерференционная картина может наблюдаться на поверхности первого зеркала 5 непосредственно глазом на экране 7 или через линзу 6. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...