Крыло линии

Коэффициент деполяризации в крыле линии Рэлея равен /, при возбуждении естественным светом и 1 при возбуждении линейно-поляризованным светом с электрическим вектором, перпендикулярным к плоскости рассеяния. При возбуждении таким линейно-поляризованным светом и при наблюдении спектра рассеянного света с электрическим вектором, лежащим в плоскости рассеяния, [c.597]

Таким образом, в крыле линии Рэлея наблюдается тонкая структура, которая объясняется модуляцией света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, поперечными волнами. Скорость таких волн в маловязких жидкостях лежит в пределах от 100 до 200 м/с. [c.598]

Интегральную интенсивность линии можно измерить и другим способом. Входную щель спектрометра следует установить достаточно узкой, чтобы контур линии в фокальной плоскости спектрометра не искажался, а выходную щель взять в несколько раз (в три-четыре) больше ширины линии (рис. 48). В момент, когда середина линии достигает середины выходной щели, через нее будет проходить максимальный поток света, соответствующий всему контуру линии, за исключением дальних участков крыльев (заштрихованная площадь на рис. 48). Поэтому максимальное отклонение пера самопишущего потенциометра в данном случае будет выражать интегральную интенсивность линии. Потерями света, заключенными в дальних участках крыльев линии, можно пренебречь. Это тем более оправдано, что интенсивности разных линий берутся по отношению к интенсивности какой-либо одной [c.125]

Доплеровское и естественное уширения — независимые явления, одновременно влияющие на контур линии. Поскольку каждый атом, движущийся по отношению к наблюдателю с заданной скоростью, излучает линию с естественным уширением, каждый бесконечно малый участок доплеровского контура расширен в соответствии с функцией (5.37). В этом случае линия представляет собой свертку гауссовской (5.39) и дисперсионной (5.37) функций. Вследствие разницы в форме этих функций (рис. 97) при одинаковом действии обоих факторов центр линии и его ширина в основном определяются гауссовской функцией, а крылья линии — дисперсионной функцией. [c.263]

Рис. 8.26. Схема сверхзвукового обтекания плоского прямоугольного крыла ------------------линии Маха

Наиболее близкие частицы, которым соответствуют наименьшие значения г, дают самые большие изменения частоты v —Vq. Следовательно, им соответствуют точки, лежащие на крыльях линии. Так как при этом справедливо неравенство v — to в формуле (8) экспоненциальный [c.500]

Из сказанного видно, что крылья линии возникают за счет парных близких столкновений, которые можно описывать статистически, а внутренняя часть контура — за счет более слабых взаимодействий, описываемых с учетом изменения фазы колебаний т], т. е. методами ударной теории. Таким образом, разные части одного и того же контура спектральной линии удобно Описывать разными теориями. [c.500]

При проведении настоящих расчетов принято, как это следует из экспериментальных работ [9, 12-15], что коэффициент поглощения в крыльях линий калия пропорционален произведению концентрации калия пк и суммарной концентрации продуктов сгорания. Кроме того, полагалось, что красное крыло простирается на частотный интервал 4000 смГ от центра линии. Сечение поглощения калия, соответствующее атмосферному давлению уширенных газов, представлено на рис. 2 сплошные линии — эксперимент [9], штриховые — принятая экстраполяция. [c.226]

Неопределенность в использованных оптических характеристиках Н2О и СО2 [5] — основных излучающих компонент продуктов сгорания, по-видимому, незначительна. Существенный вклад в излучательную способность плазмы вносит резонансный дублет калия. Использованные экспериментальные данные [9] для коэффициента поглощения в далеких крыльях линий получены в ограниченной области спектра и при давлении продуктов сгорания, равном атмосферному. Проверка сделанных предположений для большей спектральной области и большего диапазона давления настоятельно необходима. Кроме того, крайне желательны более точные сведения о спектральных оптических свойствах стенок, полученные в условиях, максимально близких к натурным. [c.235]

Такое взаимное отталкивание провалов можно качественно объяснить, если учесть наличие некоторого общего для обеих линий запаса инвертированных атомов. В борьбе за новые атомы обе компоненты используют атомы, излучающие в крыльях линии, причем такие атомы более эффективно связаны с той или иной ближайшей компонентой. Это и приводит к взаимному отталкиванию провалов . [c.88]

Существует еще и аппаратное уширение линии. При попытке ускорить запись данных можно, например, работать со спектрографом или спектрометром при широкой щели. Тем самым вносятся заметные ошибки в измерение крыльев линии. Возьмем, например, случай, когда при помощи призменного спектрографа регистрируется линейчатый спектр дуговой лампы высокого давления, которая дает также и сплошной спектр [10]. Когда спектральная ширина щели по порядку величины равна ширине линии, конечная ширина щели приводит к непропорциональному увеличению той части линии, которая связана с ее крыльями П —18]. [c.324]

Проведены измерения спектра излучения лазера при совпадении центра контура линии излучения лазера с частотой поглощения вышеуказанных линий паров Н2О и О2 при минимальном коэффициенте отражения зеркал резонатора гз = 5 % и Г2 = 0,5. Следует отметить, что в связи с высокой концентрационной чувствительностью лидара при температурах —20 °С обрабатывались крылья линии. Для варьирования чувствительностью ЛП-лидара наиболее оптимальной оказалась его конструкция с регулируемым коэффициентом отражения Г2. [c.218]

Здесь следует упомянуть, что область малых частот в СКР адсорбированных соединений нами пока недостаточно изучена. Однако отметим все же, что в спектре адсорбированного терфенила при больших заполнениях наблюдается максимум интенсивности, примыкающий вплотную к крылу линии Релея и расположенный в той же [c.334]

Теория Грима [1] позволяет рассчитать контур линии. Следовательно, получив из эксперимента контур линии, можно проверить теорию. Теория дает сравнительно хорошее совпадение для линий атома водорода и ионизованного гелия. Отклонения экспериментальных контуров от теоретических не превышают 10—15% и только для отклонения достигают 20% [79]. В вакуумной области спектра теория прежде всего проверялась на линиях Ьа, Ь(, [80—82]. Центр резонансных линий настолько искажен реабсорбцией, что проверять теорию можно только исследуя крылья линий. Для проверки теории необходимо было исследовать плазму в условиях, близких к больцмановскому равновесию. Эксперимент проводился с частично ионизованной гелиевой плазмой, возбуждаемой в ударной трубе длиной 75 см, диаметром 24 мм и при начальном давлении газа 40 тор. [c.364]

Рассеяние, обусловленное флуктуациями анизотропии, называется рассеянием е крыле линии Рэлея [12, 13]. Флуктуации анизотропии возникают, очевидно, лишь в тех средах, которые состоят из анизотропных молекул. Изменение в спектре рассеянного излучения Происходит нри этом в крыле линии Рэлея. [c.131]

Разработанная теория распределения интенсивности в крыле линии Рэлея (М. А. Леонтович, 1941. г., С. М. Рытов, 1957, 1970 гг.) вместе с результатами измерений позволяет определять времена релаксации анизотропии. [c.598]

Каждый вид теплового или спонтанного рассеяния дает начало вынужденному рассеянию. Кроме ВРМБ были обнаружены вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея (Маш, Морозов, Стару-нов, Фабелинский, 1965 г.), вынужденное температурное или энтропийное рассеяние (Зайцев, Кызыласов, Старунов, Фабелинский, 1967 г.). Построека строгая теория этих явлений. [c.600]

Оптические квантовые генераторы оказали и, несомненно, будут оказывать в дальнейшем значительное влияние на развитие оптики. Изучение свойств самих лазеров существенно обогатили наши сведения о дифракционных и интерференционных явлениях (см. 228—230). Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние — описаны в главе XXIX выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация (см. 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света (см. 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект (см. 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул (см. 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света (см. 152) сведения о других будут изложены в 224 и в гл. ХК1. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60-е годы и продолжают быстро развиваться. [c.770]

При очень высоких электронных плотностях уширение линий настолько велико, что крылья линий с разными главными квантовыми числами перекрываются. В этих условиях измерение ширины линий затруднено и, кроме того, к линейному штарк-эффекту добавляется квадратичный. При значениях Л е, меньших 10 см , штарковское уширение становится незначительным, и контур линии в большей степени может определяться другими факторами, например эффектом Доплера. При малой ширине линии нельзя пренебрегать и аппаратурными искажениями формы линии. [c.272]

Критерий применимости того и другого метода был исследован многими авторами [2 -зо] Грубую оценку этой применимости можно провести следующим образом пролеты, происходящие на расстояниях, больших радиуса Вейскопфа ро> ведут к образованию центральной части контура пролеты, при которых частицы сближаются на расстояния, меньшие радиуса Вейскопфа pQ, — к образованию статистического крыла линии. Таким образом, граница между обеими областями контура лежит приблизительно при частоте v, определяемой равенством (5), в котором г надо положить равным радиусу Вейскопфа Ро- [c.500]

Совр. развитие теории переноса резонансного излучения связано с выходом за рамки приближения ППЧ, т. к. практически значим более общий случай — т. н. частичное перераспределение по частоте [см. (12), [6)], имеющий место в астрофиз. объектах, в лабораторной плазме с многозарядными ионами, для к-рых возрастание роли механизма спонтанного испускания (А сл Z , Z — заряд иона) благоприятствует частичному сохранению памяти фотона не только в далёком крыле линии. [c.568]

Переизлучение в условиях полного перераспределения по частоте, приводящее к практич. одинаковости профилей линий поглощения и переизлучения, создаёт такую ситуацию, когда в результирующем потоке фотонов, выходящих в единицу времени за пределы системы, преобладают не наиболее многочисленные (но и наиболее сильно поглощаемые) фотоны из центра линии ( о) — oqI й Г), а относительно малочисленные фотоны из далёких крыльев линии ( ы — Шд[ Г), такие, свободный пробег к-рых 1/х(ю) сравним по порядку величины с размером системы L. [c.636]

Статистически типичному центральному фотону u — (i)g й Г после его поглощения атомом внутри системы для быстрейшего выхода на поверхность более выгодно не сохранять свою частоту для последующей длит, диффузии, а промигрировать по ю в такой участок далёкого крыла линии, х(ш)Б 1, откуда он сможет достичь поверхности одним прыжком . [c.636]

В противоположном предельном случае очень медленных столкновений можно считать, что в каждый момент имеют место сдвиг и расщепление спектральной линии, соответствующие текущему значению внеш. возмущения. Результирующий контур линии определяется усреднением по всем возможным конфигурациям возмущающих частиц. Такой квазистатич. механизм определяет распределение интенсивности /(м) при болыпих отстройках от центральной частоты, т. е. в крыле линии. Если потенциал взаимодействия V R) атома с возмущающей частицей убывает с расстоянием R между ними по степенному закону ЬС R", то в крыле линии [c.262]

Введем систему обозначений для характерных to i k на крыле п для циркуляции вихрей. Поперечные вихревые линии на крыле будем характеризовать номером ц, проводя отсчет их относка (1 < (.1 < п, п — число поперечных вихревых шнуров в сечении г = onst). Точки, являющиеся началом первых вихревых отрезков системы I, лежат за задаей кромкой крыла (линия = н + 1). Совокупности точек, в которых начинаются вторые, третьи и т. д. вихревые отрезки каждого uniypa системы I, будем присваивать номера Д = н + 2, п + 3, ]. При этом общее число отрезков, при помощи которых выстраивается каждый свободггый вихревой шнур системы I, будет п - и. [c.194]

Это триплет О I Четыре линии в генерации возникают из-за большой доплеровской ширины линии (вызва.ю это возбуждением и диссоциацией молекул кислорода) и радиационного захвата центра линии. Вследствие этого усиление иа крыльях линии больше. [c.683]

Определение концентрации электронов. Оно основано на теоретических расчетах контуров спектральных линий. Контур линии позволяет определить концентрацию электронов, если основной причиной, вызывающей уширение линии, является штарковский эффект. При больших концентрациях электронов (Л е> Ю сж- ) и не очень высоких температурах (7< 10 °К) контур большинства линий мало искажается доплеровским уширением. На крыльях линии (даже при доплеровских уширениях, сравнимых со штарковскими) контур линии определяется только штарков-ским уширением. Для определения концентрации электронов чаще всего применяются линии водорода, так как для них наблюдается линейный эффект Штарка. [c.363]

Для исследования контуров линий Ьа и Ь использовался вакуумный монохроматор нормального падения, радиус кривизны решетки 2,2 м, обратная дисперсия 3,75 А1мм. Изучалось длинноволновое крыло линии, так как со стороны коротких волн [c.364]

В работе [82] был измерен контур линии 1 . Измерения велись в условиях эксперимента, описанного в работе [81]. Техника эксперимента была значительно выше 1) электронная плотность определялась по рассеянию лазерного излучения, 2) применялась система дифференциальной откачки, 3) удалось избавиться от рассеянного видимого света, 4) использовался очень чистый аргон. Несмотря на улучшение техники эксперимента, по-прежиему не было согласия теории с экспериментом, что указывало на неточность теории или на неприменимость теории в условиях эксперимента. Было высказано предположение, что наличие незначительных отклонений от больцмановского равновесия может значительно искажать контур и этим объясняется несоответствие эксперимента с теорией [86]. Теория Грима не позволяет объяснить наблюдаемую асимметрию линии Ь . На основании экспериментальных данных были созданы 1ювые теории, уточняющие теорию Грима [87]. Так, например, были внесены поправки к контуру в крыльях линии [88]. В работах [89—93] также указывается на наличие [c.367]

Таким образом, температурное рассеяние и рассеяние в крыле линии Рэлея следует отнести к несмещенному рассеянию света, они приводят лпшь к изменениям в контуре линии рэло-евского рассеяния. [c.131]

Орпептация анизотропных молекул приводит к вынужденному рассеянию в крыле линии Рэлея (ВКР) [16]. [c.132]

Наибольшие трудности для выполнения первого условия вызывает полезное использование слабопоглощающ,ихся спектральных компонент накачки, приходящихся па крылья линий поглощения ионов Достаточно эффективное их поглощение в активной [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...