Образование изображения

Учебное пособие разработано в соответствии с учебными планами и рабочими программами университета, содержит элементы оформления чертежа, теоретические основы образования изображений и геометрических преобразований, способы построения изображений и решения Метрических и позиционных задач на плоскости. [c.2]

Заметим, что оригинал может находиться как за плоскостью проекций (рис.14, а), так и перед ней (рис.14, б). От этого принцип образования изображения не зависит. [c.20]

Процесс образования изображения называют проецированием прямые, связывающие точки оригинала с их изображение.м, называют проецирующими прямыми, а полученное изображение называют проекцией или картиной. Чтобы подчеркнуть способ организации изображения, перед словом проекция ставят название способа проецирования, например. А - центральная проекция точки А, а (8А) - проецирующая прямая. [c.20]

Первая часть инженерной графики соответствует курсу начертательной геометрии технических вузов, содержит элементы оформления чертежа, теоретические основы образования изображений и геометрических преобразований, рассматривает способы решения геометрических задач на конкретных примерах и даёт дидактический материал для закрепления и самоконтроля. [c.3]

Рис. 15. Образование изображения фигуры

Проследим влияние указанного свойства фотослоя на голограмму сферической волны, получаемую при плоской опорной волне (см. 59). В этом случае голограмма имеет вид зонной решетки, изображенной на рис. 8.5. Начиная с некоторого номера расстояние между кольцами окажется меньше разрешающей способности фотослоя е и кольца сливаются друг с другом ). Просвечивающая волна, проходя через такие периферийные участки голограммы, не будет испытывать регулярную дифракцию и не примет участие в образовании изображения источника. Другими словами, действующий размер голограммы оказывается ограниченным свойствами фотослоя. Определим величину этого размера. [c.258]

Явления интерференции и дифракции света показывают, что распространение света представляет собой волновой процесс. С помощью волновой теории мы можем решать задачи о распространении света как в однородной среде, так и через любую оптическую систему, т. е. через совокупность различных сред, ограниченных теми или иными поверхностями и диафрагмами. Однако в очень многих областях, имеющих важное практическое значение, в частности, в вопросе о формировании светового пучка (светотехника) и в вопросах об образовании изображения (оптотехника), решение можно получить гораздо более простым путем, с помощью представлений гео.мет-рической оптики. [c.272]

Приведенный выше рис. 8.18 показывает, как выглядела бы тень от руки, держащей тарелку, при освещении параллельным пучком лучей. При относительно малом расстоянии (см. рис. 8.18,а) тень вполне резка и подобна объекту, при большем же расстоянии (/ = 11 км, см. рис. 8.18,6) о геометрическом подобии тени и объекта не может быть и речи. Однако в обычных условиях наблюдения подобные искажения не дают себя знать, и применение законов геометрической оптики приводит к построениям, которые, как показывает опыт, вполне удовлетворительно решают вопрос о распространении света и образовании изображения. [c.273]

Таким образом, при образовании изображения в любой системе яркость изображения равняется яркости источника, если пренебречь потерями на отражение и поглощение в системе и если [c.344]

Фо — угол падения опорной волны. Полосы с периодами di, dj связаны с интерференцией предметных волн с опорной дифракция просвечивающей волны на соответствующих решетках Рэлея приводит к образованию изображений, т. е. плоских волн, направление распространения которых зад.ается соотношениями [c.914]

Если за частотной плоскостью 2 на расстоянии, равном фокусному, поместить вторую линзу 272, осуществляющую второе преобразование Фурье, то полученная система из линз 27/ и 272 построит в плоскости 3 перевернутое изображение транспаранта. Помещая в частотную плоскость 2 пространственные фильтры, можно пропускать (ослабляя или выявляя) для образования изображения те или иные высокие и низкие пространственные частоты спектра транспаранта. В результате можно из всего изображения транспаранта выделить только определенные детали, например [c.51]

Принцип образования изображения в системе может быть рассмотрен как процесс двойной дифракции. Первая дифракция происходит на объекте 2, освещаемом плоской монохроматической волной, образуемой когерентным источником света /. Объект 2 расположен в передней фокальной плоскости объектива 3, который образует в своей задней фокальной плоскости 4 пространственный спектр объекта (т. е. осуществляет преобразование Фурье объекта). В плоскости голограммы 4, которая одновременно является передней фокальной плоскостью второго объектива 5, находится мультиплицирующий элемент, представляющий собой голограмму набора точечных источников, число и расположение которых соответствует желаемому числу и расположению размноженных изображений. В результате в плоскости голограммы 4 имеем произведение двух спектров Фурье объекта и набора точечных источников. Второй объектив 5 в свою очередь осуществляет преобразование Фурье объекта, находящегося в его фокальной плоскости. Как следствие. этого в плоскости изображения 6 получаем совокупность изображений исходного объекта, причем линейное увеличение системы 7 и размер изображений определяются соотношением фокусов объективов системы 7==/,//,. Очевидно, что размеры отдельных модулей могут быть большими (более 5—10 мм), они ограничиваются лишь полем изображения второго объектива 5. Это является большим преимуществом системы. [c.63]

Штрих означает производную . Здесь Р ж Q — заданные функции Z. Это дифференциальное уравнение второго порядка — фундаментальное в электронной оптике им в основном и определяется образование изображения в электронном микроскопе ). Чтобы исследовать аберрации, нужно привлечь приближения высших порядков ). [c.113]

Схема образования изображения в микроскопе по Э. Аббе (1873 г.) ж — фокальная плоскость х" — сопряженная плоскость, в которой расположено оптическое изображение А", В", образованное отклоненным пучком лучей [c.369]

Рис. 3. Схема образования изображения несамосветящегося объекта по Аббе. Вверху — распределение освещённости в плоскости изображения 0,1 — дифракционные максимумы

Дифракция является промежуточной стадией в формировании оптического изображения. Это означает, в частности, что на стадии дифракции мы можем путем расчета управлять процессом образования изображения. Указанное обстоятельство определяет многие аспекты оптической обработки (гл. 5). Другим главным следствием стала разработка методов определения атомной структуры кристаллов независимо от их сложности по результатам рентгеновской дифракции. [c.50]

Как видно из рисунка, отпечаток в разных участках обладает различной толщиной в соответствии с разной высотой рельефа препарируемой поверхности. Образование изображения электронным пучком, проходящим сквозь такую пленку, состоящую из одного вещества, объясняется, как уже отмечалось выще, разной степенью рассеяния электронов участками пленки различной толщины. При этом выступам на образце будут соответствовать темные участки экрана, углублениям — светлые. [c.47]

Схема образования изображения, а следовательно, и расшифровка микрофотографий аналогичны таковым для прочих типов отпечатков с постоянной толщиной. [c.66]

На фиг, 48 приведена схема образования изображения оттенен- ого лакового отпечатка, толщина которого меняется в зависимости от высоты рельефа. [c.103]

Фиг. 48. Схема образования изображения лакового отпечатка (неоднородного по толщине), оттененного металлом.

Классическая теория микроскопа, разработанная Аббе, дает следующее представление об образовании изображения (фиг. 3). Если предметом является плоская решетка АВ, состоящая из чередующихся прозрачных и непрозрачных штрихов, то параллельный [c.8]

Фиг. 3. К объяснению теории образования изображения.

Понятие пространственной частоты оказывается чрезвычайно полезным в оптике. Последнее легко пояснить на примере образования изображения оптической системой [13]. Объект, описываемый выражением т( ), представляет собой одномерную дифракционную решетку. Как известно, при освещении одномерной синусоидальной дифракционной решетки плоской волной, нормальной к ее поверхности, в выходной плоскости, будем иметь три плоские волны нулевой порядок дифракции— волну света, прошедшую решетку без дифракции, и две сопряженные плоские волны, дифрагировавшие под углами -f0 и —в. Угол дифракции находится по формуле дифракционной решетки [c.19]

Мы обсудили вопросы, связанные с образованием изображения обычными оптическими системами, а также определили разрешение и рассмотрели различные аберрации. Теперь займемся изучением [c.67]

Замедлит ль (замедлитель вуали). Обычно бромид калия, добавляемый в проявитель, чтобы предотвратить образование вуали образование вуали при этом замедляется в большей степени, чем образование изображения. При изготовлении эмульсии в нее могут вводиться и другие типы замедлителя. [c.135]

Перечисленные вопросы, а также многие другие, близкие к ним, например вопрос о когерентности пучков и о влиянии последней на образование изображения, требуют для своего изучения применения довольно своеобразного математического аппарата, важную часть которого составляют гармонический анализ и преобразования Фурье. [c.6]

Преобразование Фурье вводится также и по другой причине. Образование изображения протяженного объекта может быть изучено в предположении, что это изображение является результатом суперпозиции изображений различных точек объекта. Такая операция очень просто вы- [c.11]

Композиционный аспект формообразования значительно шире проблемы графического моделирования. Он имеет объ-емн0-пр0странстввн1ную природу. Основными элементами композиции в технике являются объем и пространство как единое целесообразно организованное целое. Пространственнографическая модель отображает лишь одну возможную сторону данного системного образования. Изображение на конструктивном эскизе всегда связано с определенной статической точкой зрения на моделируемое пространство. Гораздо большими возможностями обладает в этом плане визуальная пространственно-графическая модель на базе ЭВМ. Существуюш,ие программы осмотра пространственной сцены позволяют максимально приблизить восприятие композиции на модели к реальной действительности. [c.62]

Пространственная когерентность играет важную роль в образовании изображения в оптических системах (приборах). Вследствие таутохронизма оптических систем (см. 20) световые колебания в изображениях различных точек соответствуют одновременным колебаниям в источнике света, т. е. в изображаемом предмете. Вместе с тем, в результате дифракционных явлений и аберраций в каждую точку плоскости изображения приходят волны, испущенные разными точками предмета. Если предмет самосветящийся, то колебания в разных его точках некогерентны и в изображении можно складывать интенсивности от разных точек предмета, приходящие в данную точку плоскости изображения. Если же предмет несамо-светящийся, то разные его точки, вообще говоря, частично когерентны и складывать интенсивности нельзя. Действительно, неса-мосветящиеся предметы наблюдаются в результате рассеяния волн, падающих на предмет от постороннего источника света. Если им служит точечный источник света, то световые колебания во всех точках освещаемого предмета находятся в строго определенных фазовых соотношениях, т. е. полностью когерентны, и в изображении следует складывать не интенсивности, а амплитуды колебаний, приходящих от разных точек предмета в данную точку плоскости изображений. [c.105]

Только полная совокупность дифракционных максимумов определит вторичное изображение в соответствии с объектом. Впрочем, совокупность максимумов, расположенных по одну сторону от центра (например соответствующих положительным т), достаточна для передачи всех деталей, ибо остальные лищь усиливают яркость, не меняя подробностей картины. Особое значение имеют максимумы первых порядков, расположенные под малыми углами и обусловленные более крупными и обычно более важными деталями строения, определяющими в основном вид реального объекта. Максимумы, лежащие под большими углами, определяются главным образом более мелкими деталями предмета, могущими, впрочем, быть очень характерными. Так, например, ь случае объекта в виде бесконечной решетки спектры первого порядка достаточны для образования изображения в виде периодической структуры правильного периода, но с плавны.м переходом от светлых мест к темным " ). Для правильной передачи не только периодичности структуры, но и характерного для нашей решетки резкого перехода от света к темноте, необходимо, чтобы в образовании изображения участвовали и спектры высших порядков. Очень мелкие детали (эле.менты структуры [c.352]

Видоизменение метода предложил Ж. Фуко (1868). Он заменил зубчатое колесо вращающимся зеркалом (рис. 28). При достаточно быстром вращении зеркала А юображение источника S несколько смещается, поскольку за время t, в течение которого свет проходит от зеркала А но В я обратно, А успевает повернуться на некоторый угол Аа. Зная расстояние от А до В L/2), расстояние / между линзой Л и местом образования изображения источника, скорость вращения со зеркала и смещение А5 изображения, можно рассчитать скорость света [c.122]

Для исследования влияния рассеянного излучения на резкость изображения дефекта величина размытия определялась просвечипанисм эталонов различной толщины. При этом предполагалось, что если рассеянные лучи принимают участие в образовании изображения дефекта, то вследствие увеличения числа рассеянных квантов на больших толщинах их доля в размытии края изображения дефекта будет расти с увеличением толщины. С этой целью проводились многократные просвечивания того же клинообразного эталона, а величина размытия определялась в различных участках f-снимка. Это соответствовало толщине просвечиваемого металла L = 180, 150 и 120 мм. Экспозиции при просвечивании подбирались таким образом, чтобы одна и та же толщина клина давала снимки с одинаковыми плотностями почернения, то есть почерпоние фона различных снимков во всех случаях было бы примерно одинаковым и лежало в пределах D — 0,9—1,0. Проведение опытов в области плотностей почернения (лежащей ниже оптимальной плотности Д — 1,75 и с максимальной разностью почернения А/>), объясняется трудностью ми-крофотометриропания больших плотностей почернения. [c.343]

Микроскопы, например, после того как в 1872—1873 гг. Э. Аббе разработал теорию образования изображения несамосветящихся объектов 130], получили особенно широкое распространение и в научных исследованиях, и в промышленности. Наряду с биологическими были созданы поляризационные микроскоиы (для исследований в области минералогии, кристаллографии и химии), металлографические (для исследований структуры металлов по их шлифам), универсальные измерительные микроскопы с микрометрами, микроскопы сравнения, проекционные микроскопы. [c.362]

Рис. 295. Схема образования изображения в американском морском электронном телескопе Зворыкина с электронно-оптическим преобразователем типа I. Р. 25

Несколько позже была выдвинута идея использования поверхностей вращеиЛя для образования изображений. Легко показать, что число поверхностей должно быть четным. Уже при двух зеркалах можно полностью исправить сферическую аберрацию и кому. Дальнейшее усложнение нецелесообразно из-за трудностей изготовления асферических поверхностей с той высокой точностью, которой требует длина волны отражаемых лучей — на один-два порядка выше, чем у обычных зеркал ответственных оптических систем. [c.385]

Образование изображений волоконными узлами происходит путем переноса малых участков картины объекта с помощью волоконных элементов. Качество изображений, оцениваемое разрешающей способностью или частотно-коитрастиой характеристикой (передаточной функцией), зависит от размеров и упаковки волокон апертура пучков, падающих на переднюю поверхность и выходящих из задней поверхности волокон, имеет лишь второстепенную роль. Теоретический расчет, подтверждаемый экспериментом, показывает, что разрешающая способность, одениЬае-мая в линиях на миллиметрах, определяется числом, равным половине числа волокон, уменьшающихся на длину в 1 мм. Од-иако при этом контраст далек от единицы по причине рассеянного света, вызываемого нерабочей частью узла (10—20%), диффрак-цией на торцах, технологическими дефектами, неполным внутренним отражением стенок,волокон и т. д. При диаметрах волокон, меньших нескольких длин волн основного (среднего) света, контраст приближается к нулю. [c.573]

Образование изображения кварцевого отпечатка схематически показано на фиг. 27. Как видно из этой схемы, здесь более темные участки на экране микроскопа соответствуют не углублениям поверхности образца или выступам на ней, а наклонным элементам рельефа участки с различным наклоном относительно плоскости образца будут обладать различной эффективной толщиной по отношению к электронному пучку. Эффективная толщина завн-сит от наклона данного участка образца (и соответственно отпечатка) по закону обратной пропорциональности синусу угла [c.53]

Образование изображения в когерентном свете можно рассматривать как результат интерференции волн, дифрагировавших на объекте и сведенных с помощью линзовой системы в определенной плоскости — плоскости изображения. Тогда для формирования изображения синусоидальной одномерной решетки с помощью какой-либо линзовой системы необходимо иметь достаточно большую апертуру линзовой системы, чтобы дифрагировавшие пучки -Ь1 и —1-го порядков, попадая в апертуру, отклонялись соответствующим образом, и, интерферируя, давали изображение решетки. Зная угол дифракции, нетрудно показать, что размер апертуры оптической системы D = 2kvz, где z — расстояние от решетки до главной плоскости линзы. Таким образом, описание объекта с помощью пространственной частоты позволяет просто оценить, например, требуемую апертуру объектива. [c.19]

Книга известных французских специалистов Мареша-ля и Франсона Структура оптического изображения восполняет имеющийся пробел в литературе, посвященной оптическим системам. В этой книге изложена в сжатом (иногда даже чрезмерно), но наглядном виде теория образования изображений оптическими приборами, приведен математический аппарат, необходимый для проведения вычислений, решен ряд конкретных задач, связанных с распределением света в изображениях сложных объектов при различных условиях освещения (когерентном, частично когерентном и некогерентном), и приведен довольно разнообразный иллю1стративный материал, относящийся к этому вопросу. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...