Зеркало Ллойда

Зеркало Ллойда. Пучок света от точечного источника (рис. 4.14) падает на плоское зеркало иод углом, близким к 90". Отраженный [c.84]

Стефана — Больцмана 326, 327 Зеркало Ллойда 84 [c.427]

Зеркало Ллойда. Расходящийся под небольшим углом пучок света от протяженного источника, которым является щель, установленная параллельно отражающей поверхности металлического зеркала (рис. 5.16). Интерференция наблюдается на экране. [c.196]

Рассмотрим любой обычный двухлучевой интерферометр. Это может быть зеркало Ллойда, изображенное на рис. 2, или интер- [c.59]

Зеркало Ллойда.) Точечный источник света помещается на расстоянии х над полностью отражающим зеркалом. На расстоянии с1 на экране наблюдаются интерференционные полосы, как показано на рис. 5.3з. Комплексная степень когерентности света имеет вид [c.220]

Звездный интерферометр Майкельсона 320, 321, 338, 417, 464 Зеркало Ллойда 220 Зрачок входной 285, 315 [c.514]

Снеллиуса 55, 130, 572 Зеркало Ллойда 247 [c.714]

В п. 9.4 мы определим, насколько большим может быть источник, все еще оставаясь точечным , если он состоит из независимо излучающих частей, а детектор регистрирует среднее излучение за продолжительный временной интервал 1т. е. за интервал, большой по сравнению с (Дг) ]. В полученном здесь результате можно убедиться, выполнив несложный домашний опыт 9.20. Другой домашний опыт (9.21) иллюстрирует когерентность зеркала Ллойда. [c.404]

Опыт. Когерентность, зеркало Ллойда, двойная щель, обеспечивающая когерентность . Глядя на небо или на матовую лампу через обычную двойную щель, помещенную перед глазом, вы не увидите интерференционных полос. Почему Мы хотим создать двойную щель, которая позволяла бы наблюдать интерференционную картину даже с такими источниками света. Начнем с обычной одиночной щели, способ изготовления которой описан в опыте 9.17. Теперь возьмем второе предметное стекло микроскопа и прислоним его к ребру первого стекла (со щелью) так, чтобы зеркальное изображение щели во втором стекле было параллельно первой щели. Соедините второе стекло с первым комком пластилина или какой-нибудь невысыхающей замазки так, чтобы можно было регулировать относительное положение стекол. Добейтесь такого их положения, чтобы расстояние между щелью и ее изображением было как можно меньше, скажем 0,5 мм. Сделайте это, когда все устройство находится на расстоянии 30 см от глаз, чтобы вы могли сфокусировать глаза на двойной щели, когда вы держите ее около яркого источника. Получив таким образом хорошую двойную щель, поместите ее перед глазом и сфокусируйте глаз на большое расстояние (т. е. на источник света). Заметьте три или четыре черные полосы , параллельные двойной когерентной щели . Это места деструктивной интерференции (нулевая интенсивность) между пучком света от реальной щели и пучком от ее изображения. Изображение щели всегда полностью когерентно реальной щели. (Почему ) Благодаря изменению фазы при отражении потоки от щели и от ее изображения сдвинуты по фазе на 180. [c.467]

Зеркало Ллойда (1800—1881). Свет, исходящий из узкой ярко освещенной щели 5i (рис. 119), отражается от полированной плоской поверхности черного стекла. На участке АВ экрана, [c.202]

В-третьих, имеются помехи от отражений, наводок и стоячих волн, которые в дальнейшем будут называться волновыми помехами. Помехи от отражений и стоячих волн подобны таким оптическим явлениям, как дифракция, интерференционные полосы и эффект зеркал Ллойда. Наводка- представляет собой электрический или электромагнитный сигнал, проникающий из тракта [c.177]

Это неравенство показывает, что чем меньше апертура интерференции, тем больше допустимые размеры источника. Такое количественное соотношение находится в полном согласии с результатами описанных ранее опытов (отражение света от тонкой слюдяной пластинки, зеркало Ллойда), в которых уда-юсь наблюдать четкую интерференционную картину при больших размерах источника света. Как уже указывалось, апертура интерференции в этих опытах была очень мала. Становится также понятной роль дополнительной щели в опыте Юнга. Ведь произведение 2dtgo), определенное неравенством (5.31), связано с угловыми размерами источника света, ограничение которых и позволило Юнгу наблюдать интерференцию света от двух щелей (см. 6.5). [c.201]

Для расщепления предметного пучка могут быть использованы различные светоделители — зеркало Ллойда, бипризмы Френеля, зеркало Френеля, линзы Бийе, фазовая пластинка Френеля, дифракционные решетки, интерферометры и другие устройства. Наилучшей системой расщепления волны света от предмета является система, в которой в качестве светоделителя используется дифракционная решетка с синусоидальным профилем. Оптическая схема получения голограммы при пространственно некогерентном, освещении приведена на рис. 1.8. [c.22]

На рис. 30 показаны интерференционные полосы, полученные Кельстромом [47] для рентгеновских лучей с Я = 8,33 А при помощи зеркала Ллойда. Результаты этого эксперимента могут служить указание.м того, какого порядка величины когерентность может быть достигнута, а следовательно, характеризовать и ту голограмму, которую можно изготовить в соответствии с теорией, изложенной в предыдущем разделе. [c.169]

Зеркало Ллойда. Схема деления волнового фронта и осуществления интерференции с помощью зеркала Ллойда показана на рис. 123, а. Одна часть волнового фронта от источника S падает непосредствссиво на экран В, а другая — после отражения от зеркала А В области пересечения фронтов происходит интерференция. [c.169]

Точечный источник (щель), освеща рщцй зеркало Ллойда, помещен на высоте I см над его йлоскостью на расстояния. 5,5 М От эк [c.206]

Еще проще устрос1Ю зеркало Ллойда (рис. 7.6). Точечный йсточник 1 помещается на некотором расстоянии от плоского зеркала Л1 очень близко к плоскости его поверхности, так что свет отражается зеркалом под углом, очень близким к скользящему Здесь когерентными источниками служат первичный источник 5] и его мнимое изображение в зеркале 5 При этом перпендикуляр к середине отрезка 515а лежит в плоскости зеркала. [c.247]

Aibi исключили случай скользящего падения (соз 0,—>0), для которого отражательная способность приближается к единице, даже когда п /п-г невелико в этом случае (5) дает / ц = =—Ац, Rx Ai,, что соответствует случаю зеркала Ллойда (см. п. 7.3.2). [c.260]

Опыт. Зажим для бумаг и зеркало Ллойда. (См. опыт 9.21.) Зажим для бумаг, освещенный лампой, является узким линейным источником света. Поместите параллельно щели предметное стекло микроскопа, используя его как зеркало (см. опыт. 9.21). Получив хорошую когерентную двойную щель с расстоянием между щелями 0,5 мм, поднесите ее к глазу и постарайтесь рассмотреть темные интерференционные полосы, о которых говорилось в опыте 9.21. Эгот опыт требует больших усилий, чем опыт 9.21. Падение света на зеркало должно быть возможно более скользящим, а источник света не должен ослеплять. [c.467]

Ллойда при сложении коге-рентных колебаний на пластинке получается плоская Кр,. .прозрачная синусоидальная решетка. При освещении решетки параллельным монохроматическим лучом наблюдается фраунгоферова дифракция (рис. 3.46), и дифракционная картина в виде спектральных линий регистрируется на фотопленке SWR. Разрешающая сила Эг=/оИУ, где fo=2dlLXo (d- расстояние от щели до зеркала, L — расстояние от щели до экрана, w — ширина решетки). В спектре водородной лампы было обнаружено две [c.180]

Подобные же рассуждения относительно ширины источника применимы к бипризме Френеля, билинзе Бийе, к устройству Юпга. С зеркалом Ллойда положение иное, так как смещение источника S в направлении, перпендикулярном к плоскости зеркала, вызывает смещение его изображения в противоположном направлении. Следовательно, с источником в виде щели конечной ширины в элементарных картинах центральные минимумы д в плосуадсти зеркала совпадают, но расстояние между минимумами различно, так что видность полос уменьшается с увеличением расстояния от плоскости зеркала. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...