Деформация сжатия в двух направлениях

Работа Бриджмена состояла из трех главных разделов. Первой темой была деформация при гидростатическом давлении. В нее включалось предельное нагружение и разрушение при одноосном растяжении, при растяжении в двух направлениях, при одноосном сжатии и штамповке. Порядок создаваемого давления увеличился от 300 ООО до 450 ООО фунт/дюйм (от 212 до 317 кгс/мм ). Второй раздел Другие испытания, включающие исследования больших деформаций содержал описание экспериментов со сталью, но с некоторыми ссылками на более ранние работы, посвященные изучению мыльного камня, мрамора, меди и дюралюминия, при одноосном сжатии, сжатии в двух направлениях, смешанном сжатии, при кручении совместно с одноосным сжатием, при сдвиге, происходящем совместно с примерно гидростатическим давлением. В заключительном разделе Бриджмен описал пластическое течение и разрушение, после предварительной деформации, в качестве которой он осуществлял простое растяжение, сжатие и кручение, имевшее место в образцах, подверженных воздействию различных типов упомянутых деформаций. [c.116]

Определение длительной критической нагрузки для трехмерного тела из линейного реологического материала (с ограниченными деформациями) содержится в работах А. Н. Гузя [47, 48]. Вопрос об устойчивости невозмущенной системы разысканием решений для возмущений с множителем ехр(йО сводится к вопросу о том, где располагаются корни некоторого характеристического уравнения. Если Re А < О, то система устойчива. Задачи о критической нагрузке здесь рассмотрены длй полосы при плоской деформации и для пластинки, сжатой в двух направлениях. [c.250]

Параллелограммное устройство с образцом устанавливают в испытательную машину, работающую в режиме переменного растяжения. При осевом растяжении в двух совпадающих с направлением внешней нагрузки плечах образца возникают деформации растяжения, в двух других — деформации сжатия. Соотношение усилий во взаимно перпендикулярных плечах образца зависит от отношения длин диагоналей или (что то же самое) от отношения углов при двух смежных вершинах параллелограмма. [c.36]

Деформация решетки. Примером г.ц.к. — о.ц.к. превращения является превращение в сплавах на основе Ре, считая, что изменение решетки зависит от однородной деформации, известной как деформация Бейна. В двух элементарных ячейках г.ц.к. решетки можно выделить о.ц.т. решетку с соотношением с/а = у/2 (рис. 1.14,а). Ячейка о.ц.т. решетки сжата в направлении оси г приблизительно на 20 %, а в направлении осей X л у растянута приблизительно на 12%, поэтому считают, что превращение решетки исходной фазы в о.ц.т. решетку мартенсита связано с указанной деформацией. [c.25]

В случае ламинарного вращательного двин<ения, в качестве объемного элемента можно рассматривать часть тела, конечную в двух направлениях и бесконечно малую в третьем. Этот случай встречался при рассмотрении течения в трубе и в ротационном приборе, где величина у принималась постоянной по длине цилиндра и зависящей только от г. В случае однородной деформации нет надобности применять реологические уравнения к элементу объема. Если деформация однородна, то все тело в целом можно рассматривать как элемент нет необходимости в интегрировании, все реологические свойства тела содержатся в его реологическом уравнении. К таким случаям относятся простой сдвиг, простое объемное сжатие и простое растяжение. [c.81]

Виды упругих деформаций. Существует множество различных видов упругих деформаций одностороннее растяжение (и сжатие), всестороннее растяжение (и сжатие), изгиб, сдвиг, кручение и др. Но не все виды деформации являются независимыми, многие из них могут быть сведены к совокупности небольшого числа более простых деформаций. Так, изгиб стержня можно свести к деформациям неоднородного растяжения и сжатия, кручение — к неоднородному сдвигу, сдвиг — к неоднородному растяжению и сжатию в двух взаимно перпендикулярных направлениях и т. д. Можно показать, что любую упругую деформацию, как бы сложна она ни была, можно свести к совокупности двух деформаций, получивших название основных растя-л<ение (или сжатие) и сдвиг. [c.68]

Вообще говоря, для изотропных материалов испытания на сдвиг не имеют самостоятельного значения. Как это будет показано в главах 5, 11, деформация сдвига специальным выбором осей координат может быть сведена к суперпозиции деформаций растяжения и сжатия в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Это позволяет теоретически построить диаграмму сдвига г (7) по диаграмме (т ) для растяжения и сжатия и установить связь между механическими характеристиками растяжения и сдвига. [c.62]

Сварка трением относится к процессам, в которых используются взаимное перемещение свариваемых поверхностей, давление и кратковременный нагрев. Сварка трением происходит в твердом состоянии при взаимном скольжении двух заготовок, сжатых силой Р. Работа, совершаемая силами трения при скольжении, превращается в теплоту, что приводит к интенсивному нагреву трущихся поверхностей. Трение поверхностей осуществляется вращением или воз-вратно-поступательным перемещением сжатых заготовок (рис. 5.40). В результате нагрева и сжатия происходит совместная пластическая деформация. Сварное соединение образуется вследствие возникновения металлических связей между чистыми (ювенильными) контактирующими поверхностями свариваемых заготовок. Оксидные пленки на соединяемых поверхностях разрушаются в результате трения и удаляются за счет пластической деформации в радиальных направлениях. [c.222]

Интересны крайние случаи. Если ц = О, то образец при осевом сжатии расширяться в поперечном направлении не будет и тогда эквивалентное напряжение в двух случаях нагружения будет одним и тем же. Если же ji = 0,5, то эквивалентное напряжение при стесненном сжатии обращается в нуль. Это означает, что напряженное состояние равноопасно ненапряженному. Сколько бы мы образец в обойме ни сжимали, пластические деформации в нем возникать не будут. [c.84]

Рис. 3.9. Схема (а) формирования двух зон пластической деформации — периферической Rp и циклической зоны сжатия в переменном цикле нагружения за весь цикл [34], а также (б) схема взаимного расположения этих пластических зон в вершине усталостной трещины с указанием их размеров по разным направлениям

Начиная с этого момента пластическая волна уменьшенной амплитуды будет двигаться вперед вдоль проволоки от точки Р, а упругая волна будет двигаться в обратном направлении этот эффект имеет характер внутреннего отражения в точке Р. Обе волны, возникшие вследствие такого отражения, являются волнами растяжения, причем скорости частиц по разные стороны от точки Р равны между собой. Из условий равенства значений напряжения и скорости по обе стороны от точки Р после отражения можно определить амплитуды двух возникших волн. На фиг. 40, г показана пластическая волна уменьшенной амплитуды, движущаяся вдоль проволоки от точки Ру и отраженная упругая волна, распространяющаяся в обратном направлении к концу проволоки. На фиг. 40, эта волна достигла конца проволоки и условия для напряжений и скоростей подобны тем, которые имели место на фиг. 40, а, только скорость частицы между концом проволоки и фронтом пластической волны имеет меньшее значение. Затем повторяется полный цикл и, когда вторая волна сжатия распространяется вдоль проволоки и настигает фронт пластической волны, ее амплитуда уменьшается еще раз, так что остаточная деформация в проволоке имеет ступенчатый характер ). Каждая ступень соответствует точке, в которой упругая волна сжатия догоняет фронт пластической волны. [c.159]

Задолго до появления первых линий скольжения становится заметной незначительная деформация поверхности образца, показывающая, что пластическая деформация получается главным образом в двух плоскостях. Эти две плоскости пересекаются по оси отверстия и образуют равные углы с направлением сжатия. [c.326]

Такие же явления в парафиновом цилиндре, ослабленном отверстием, перпендикулярным направлению сжатия, показаны в двух видах на фиг. 243 и 244. Плоскости скольжения видны на фотографиях в виде белых полос и группируются около двух поверхностей. Влияние небольших выточек или небольших отверстий на возникновение местных пластических деформаций в двух тонких слоях металлических образцов при растяжении или сжатии показано на фиг. 245 (сталь), 246, 247 и 248 (медь) и для парафина на фиг. 249, 250. [c.326]

Рассматриваемый процесс можно разложить на два. разных процесса, осуществляющихся друг за другом через каждый бесконечно малый промежуток времени. Первым процессом является осаживание, уменьшающее высоту, и вторым — обжатие по направлению от периферии к центру, которое вызывает пассивную деформацию удлинения трубы. Таким образом, процесс образования трубы можно считать результатом в целом немонотонной деформации, состоящей из двух монотонных — сжатия и удлинения. Это является дополнительным обоснованием правильности коэффициента 2 в левой части формулы (54). Силу Г 2 можно в расчет не принимать, так как внутреннее давление иа трубу отсутствует, а силы, вызываемые упругими деформациями горячей трубы, несоизмеримо малы по сравнению со всеми прочими соответствующими силами. [c.207]

Существует группа радиально-обжимных машин, в которых деформирование выполняется в двух взаимно перпендикулярных плоскостях одновременно (рис. 4.16). При этом металл в очаге деформации находится в состоянии всестороннего сжатия, что приводит к интенсивному течению металла в осевом направлении. Схема гидравлической радиально-ковочной машины конструкции ЦНИИТМАШ представлена на рис. 4.17. Машина имеет четыре рабочих бойка, укрепленных на рычагах. Рабочими плоскостями бойки образуют замкнутый контур, площадь и периметр которого равномерно уменьшается при повороте рычагов. Каждый рычаг укреплен на двух осях, одна из которых подвижна относительно самого рычага, а другая подвижна относительно станины. При повороте приводного кольца 1 рычаги 2 синхронно перемещаются, причем между рабочей и нерабочей поверхностями соседних бойков имеется постоянный зазор. Это позволяет протягивать поковки квадратного сечения с острыми углами на всем диапазоне размеров без замены инструмента. [c.168]

Продольный удар двух стержней. Задача о продольном ударе двух стержней или штанг решается тем же методом, который применен был в 281 ). Решение этой задачи несколько сложнее, так как необходимо найти больше неизвестных функций, которые определяют состояние обоих стержней с другой стороны, эти функции имеют более простой вид. Задача решается путем рассмотрения волн, идущих по стержням. Удлинение s и скорость V движения частицы на поверхности волны разрежения, проходящей вдоль стержня, связаны соотношением е = — ( 205). То же соотношение имеет место в любой точке на поверхности волны сжатия, двигающейся все время в одном направлении, как это следует из формулы w=f at — s). Когда волна сжатия, идущая вдоль стержня, достигает свободного конца, она отражается. Чтобы узнать характер движения и деформации в отраженной волне, вообразим себе, что стержень неограниченно продолжен за конец, от которого отражается волна, и что вдоль него в обратном направлении идет встречная волна разрежения, при этом обе волны, накладываясь друг на друга, не дают никакой деформации в той точке, где [c.457]

В некоторых случаях, когда сложно осуществить гидростатическое сжатие, равномерное по всей площади очага деформации, проще сжать материал заготовки в одном или двух направлениях. При этом среднее напряжение все равно уменьшается и пластичность повышается. Смягчение схемы напряженного состояния возможно не только при использовании жидкости под высоким давлением, но и при применении всякого рода механических устройств. [c.22]

Классическая модель чистого изгиба — однородный брус, деформированный действием двух равных изгибающих моментов внешних сил, направленных в прямо противоположные стороны (рис. 4). Материал бруса, расположенный ниже нейтральной поверхности, испытывает деформацию сжатия, а материал, расположенный выше, — растянут. После снятия внешней нагрузки под действием внутренних упругих сил. возникших при деформации, брус стремится вернуться в первоначальное положение равновесия. При этом момент сил [c.21]

Изгиб. Типичным примером в данном случае является изгиб балки, свободно лежащей на двух опорах и нагруженной сверху силой Р. Возникающие в сечении /—I балки напряжения от изгиба представляют собой напряжения растяжения и сжатия, направленные перпендикулярно поперечному сечению балки. Верхняя половина балки испытывает деформацию сжатия и в ней возникают напряжения сжатия, а в нижней — растяжения. Через центр тяжести поперечного сечения балки проходит нейтральная плоскость, волокна которой не подвергаются никакой деформации в этой плоскости напряжения равны нулю. [c.118]

Мы видим, что это выражение распадается на три независимых члена. Это значит, что в каждом элементе объёма тела деформацию можно рассматривать как совокупность трёх независимых деформаций по трём взаимно перпендикулярным направлениям — главным осям тензора деформации. Каждая из этих деформаций представляет собой простое растяжение (или сжатие) вдоль соответствующего направления длина х- вдоль первой из главных осей превращается в длину ЙХ1 = 1 1 4-2и(1)йл , и аналогично для двух других осей. Величины 2Ф > — 1 представляют собой, следовательно, относительные йх — йх. [c.638]

В общем случае одновременной деформации растяжения (сжатия) и изгиба в произвольном поперечном сечении призматического стержня (бруса) внутренние усилия приводятся к продольному усилию N, направленному по геометрической оси стержня, и к изгибающим моментам и Му в главных центральных плоскостях инерции стержня. Напряжения от поперечных сил Qx и невелики и при расчете на прочность не учитываются. Поэтому одновременное действие изгиба и растяжения (сжатия) можно рассматривать как сочетание двух прямых изгибов в главных плоскостях инерции и центрального растяжения (сжатия). [c.29]

В процессе термоциклирования при значительно отличающихся величинах Ттах и Тшш пластическая деформация во внутризеренных объемах накапливается как при верхней температуре цикла в условиях сжатия, так и при нижней температуре цикла в условиях растяжения. В соответствии с этим деформационный рельеф внутри зерен представляет собой совокупность полос скольжения двух типов высокотемпературных и низкотемпературных . Указанные полосы скольжения разделены по месту протекания деформации и достаточно легко идентифицируются по различному направлению смещения на них интерференционных линий (рис. 5) и большей ширине. Полосы скольжения указанных типов могут располагаться как в одних и тех же, так и в различных участках зерен, если условия деформации при верхней и нижней температурах цикла резко различны. Структура низкотемпературных и высокотемпературных полос скольжения, характер их развития и расположения подобны тем же характеристикам внутризеренной деформационной структуры при соответственно выбранных (температура и скорость деформации) условиях растяжения. Лишь в полосах деформации иногда наб- [c.47]

Измерение отдельных сосредоточенных сил и реакций, приложенных к балке постоянного сечения (балка на двух опорах, неразрезная балка, консоль) в направлении, перпендикулярном к ее оси, может быть произведено по деформации изгиба с помощью четырех одинаковых тензодатчиков, наклеенных по крайним сжатым или растянутым волокнам балки [3] по обеим сторонам от измеряемой силы устанавливаются по два датчика на равных между собой расстояниях. Датчики, расположенные со стороны силы, включаются в одно плечо измерительного моста, и два другие — в соседнее плечо моста. [c.511]

Кроме исследования сложных материалов, многие из экспериментов, описанных Бриджменом, имели самостоятельную ценность. Опыты при осевой деформации в присутствии гидростатического давления, которые Карман (von Karman [1911, 11) выполнил впервые в 1911 г., Бриджмен распространил до таких уровней давления, которые позволили с успехом проверить фундаментальные гипотезы для простых твердых тел. Его эксперименты, в которых использовался дилатометр для определения изменения объема, сопровождающего большие деформации твердых тел при простом сжатии, его уникальные эксперименты по сжатию в двух направлениях в пластической области особенно значительны. Какое бы важное технологическое значение ни имел вклад Бриджмена в военную промышленность, с точки зрения фундаментальной науки его испытания представляют подробную иллюстрацию тех трудностей, которые необходимо преодолеть, прежде чем сложные твердые тела с весьма специальной предварительной термической и механической обработкой смогут быть убедительно описаны правдоподобной теорией. [c.117]

Так как поверхности прочности описываются кусочно линейными функциями, для существования взаимно однозначного соответствия между этими поверхностями в пространствах напряжений и деформаций необходимо наложить дополнительные ограничения. Те ограничения, которым необходимо подчинить зависимости (29), усматриваются из рис. 5,6, на котором функция (29а) построена для двух различн лх значений отношения 5ii/5]2. Можно заметить, что зависимость, соответствующая отношению S jjS , не является допустимой, поскольку точка а пересечения графика данной функции с осью ординат лежит выше точки — Х , и, следовательно, разрушающая деформация сжатия в направлении оси 2. появляюп1аяся вследствие эффекта Пуассона при действии напряжения в направлении оси /, будет меньше предела прочности по деформациям при чистом сжатии в направлении оси 2. Иначе говоря, при чистом сжатии никогда не может быть достигнуто напряжение а это противоречит уравнению (28г), которое утверждает, что параметр X является экспериментально измеряемой величиной. Для того чтобы избежать указанного противоречия, необходимо потребовать, чтобы точка пересечения Oj с осью 02 всегда была расположена не выше точки — Z, т. е. чтобы [c.425]

Созданная Герцем теория твердости дала плоды в двух направлениях, которые нужно отличать одно от другого, но которые оба весьма содействовали прогрессу науки. С одной стороны, эта теория дала обоснование для установления метода, пригодного Д1Я измерения твердости, как опргделенного свойства тела, а с другой стороны, ее результаты вышли далеко за пределы первоначально поставленной цели и лали детальные сведения о напряженном состоянии, получающемся при сжатии двух тел с криволинейной поверхностью. При этом не следует упускать из виду, что эти результаты, как и все следствия, для которых можно получить точные вьшоаы из теории упругости, остаются правильными лишь до тгх пор, пока напряжения не превосходят предела упругости ), в то время как при обычном определении твердости всегда получаются остаточные деформации, по которым собственно и судят о степени твердости. По этой-то причине и следует различать два направления в приложениях теории Герца, хотя они и тесно связаны друг с другом. [c.219]

Поскольку в результате деформации пород при неравномерном всестороннем сжатии происходит ориентированное изменение площади их пустотного пространства, о котором можно судить по изменению расстояний между зернами, была разработана методика замеров расстояний между зернами в шлифах исходных и Деформированных пород в двух направлениях (цараллель110 и перпендикулярно к оси действия максимального сжимающего напряжения/. [c.58]

Решение. Пренебрегая трением в шарнирах и рассматривая равновесие каждого шарнира (рис. 43, а), можно показать, что кубик подвергается одинаковому сжатию в двух перпендикулярных направлениях и что сжимакщее усилие равно Р / 2 = 11 280 кг. Соответствующая деформация из уравнения (37) равна [c.55]

Другим, более трудоемким методом определения модулей сдвига является испытание на растяжение или сжатие образцов, вырезанных нз одной плоскости в двух ортогональных направлениях и под углом 45° к ним. Для э4ого на указанных образцах при заданных напряжениях измеряют продольные и поперечные деформации, исходя из которых определяют модули упругости и коэффициенты Пуассона. Модуль сдвига для материалов с общей анизотропией [c.45]

В ряде работ 118, 19] для исследования структурных изменений в металлах предлагается строить петли деформационного гистерезиса, когда по вертикальной и горизонтальной осям откладываются деформации в продольном и поперечном направлениях (растяжение — сжатие) и деформации в двух взаимно перпеняикулярных направлениях в условиях плоского напряженного состояния. Разработанная методика позволяет исследовать и петли деформационного гистерезиса. [c.45]

При выводе формул для расчета безопасных размеров сооружений Фёппль, следуя Сен-Венану, пользовался в своей книге теорией наибольшей деформации. Но в то же самое время он интересовался и другими теориями прочности и для того, чтобы выяснять вопрос, какой же иэ них следует отдать предпочтение, провел ряд любопытных экспериментов. Ему удалось выполнить испытания на сжатие различных материалов под высоким гидро-< татическим давлением, воспользовавшись для этой цели толстостенными цилиндрами из высококачественной стали. Он нашел при этом, что изотропные материалы способны выдерживать весьма высокие давления. Он спроектировал и сконструировал специальный прибор для сжатия кубических образцов в двух взаимноперпендикулярных направлениях и провел серию испытаний такого же рода с цементными образцами. [c.363]

При прессовании (выдавливании) металл находится в состоянии всестороннего сжатия (главные напряжения— сжимающие). В направлении оси контейнера происходит деформация удлинения, в направлении двух других осей, периендикулярных первой, — деформации сжатия (рис. 23,а). [c.66]

Для испытания таких образцов были спроектированы и изготовлены специальные захваты [5], которые обеспечивают установку образца по оси приложения нагрузки, надежность его закрепления и передачу требуе-мь1х усилий (вплоть до разрушения образца) как при постоянных, так и при переменных нагрузкгах (растяжение—сжатие, кручение, внутреннее давление). Приложенные к образцу нагрузки и его деформации измерялись с помощью электромеханических датчиков осевая сила и крутящий момент — силоизмерителем фирмы Лёбов , давление — датчиком давления деформации — тензометром, который позволяет одновременно и независимо измерять осевое удлинение образца на базе = 50 мм, угол его закручивания на той же базе и изменение диаметра рабочей части в двух взаимно перпендикулярных направлениях [5]. Каждый датчик подключен к своему измерительному каналу, включающему усилитель и блок смещения нуля и масштабирования. Параметры усилителей подобраны таким образом, чтобы требуемому диапазону измерения датчика соответствовал максимальный выходной сигнал усилителя ( 10 В). Блок смещения нуля и масштабирования имеет схему смещения сигнала на величину от О до 10 В и ступенчатый прецизионный усилитель с шестью диапазонами от 1 1 до 20 1. Этот блок включается при необходимости проведения измерений с повышенной точностью. [c.31]

Рентгеноанализ показывает, что в сжатых участках волокна происходит перегруппировка молекул найлона (и вообще высокополимера) в направлении, параллельном оси волокна. Образование сжатых участков, а также построение диаграмм напряжений—деформаций для найлона было предметом изучения Д. Микловитца (исследовательские лаборатории Вестингауза). Эти работы, выполненные по заданию Национального исследовательского комитета обороны, опубликованы им в двух статьях в J. olloid. S ., 2, № 1 (1947), 193—215, 217—222. Результаты, приведенные выше в тексте, заимствованы из первой статьи. [c.341]

Для вычисления всех упругих постоянных необходимо опре-д 1ить изменешга энергии кристалла, соответствующие более общим деформациям, чем всестороннее сжатие. Большая работа в этом направлении была проделана Фуксом ) для щелочных металлов. Он определил изменение эиергии для последующих двух видов деформации [c.395]

Р. Кук [7.5] использовал энергетический метод для вывода дифференциальных уравнений осесимметричной деформации двух соединенных трубами перфорированных (треугольной решеткой) круговых пластин постоянной толщины, рассматривая пластину как однородное тело. При этом учитывается энергия растяжения — сжатия и изгиба труб. В дальнейшем для случая нагрева и давления решение проводится методом Ритца (перемещения выбираются в форме многочленов) и для четырех вариантов граничных условий спошной пластины край оперт (защемлен) и свободен в радиальном направлении, край оперт (защемлен) и жестко фиксирован в радиальном направлении, подсчитываются прогибы по радиусу и моменты в центре. Оказывается, что для всех четырех вариантов прогибы совпадают вдоль центральной части пластины, радиус которой равен 0,6 от наружного. [c.341]

Деформации сжатия или сдвига в пьезоэлектрическом керамическом преобразователе можно получить путем создания в ней электрического поля между двумя плоскими параллельными электродами, расположенными либо параллельно, либо перпендикулярно направлению поляризации. В пьезоэлектрическом кристалле подобные деформации можно получить с помощью соответствующей ориентации двух электродов по отношению к кристаллографическим осям. Симметрия пьезоэлектрических кристаллов или пьезокерамики с однонаправленной поляризацией такова, что с одной парой электродов нельзя получить деформаций кручения поэтому необходимо применять более сложные системы электродов. [c.502]

Деформации. Специфичность деформации, которая называется стесненным кручением, можно проиллюстрировать на примере тонкостенного стержня двутаврового сечения, один конец которого заделан, а второй нагружен четырьмя равными силами, как показано на рис. 14.14, а. Равнодействующая этих сил и суммы моментоЕ относительно трех осей Ох, Оу и Oz равны нулю. Характеристикой такой системы сил является бимомент Вой который введен ниже. Происхождение этого момента связано с тем, что он характеризует действие на деформируемое тело двух равных и противоположно направленных моментов (пар сил), приложенных к разным участкам тела. В рассматриваемом случае это, например, пары сил Fb) и F , Fq)- Под такой нагрузкой стержень деформируется, закручиваясь вокруг оси Ог, так, что сечение AB D повернется на угол ср по ходу часовой стрелки, если смотреть с положительного конца оси Oz. Действительно, по направлениям i , ВуВ происходит сжатие (сокращение волокон), тогда как по направлениям Л [Л и DjD — растяжение (удлинение волокон). Но свободному деформированию продольных волокон полок препятствует стенка, которая не дает возможности увеличиваться расстоянию между средними точками полок. Это приводит к закручиванию, как показано на рис. 14.14, б. При этом форма поперечного сечения в проекции иа нормальную к оси стержня плоскость не изменяется, чему помимо отмеченного выше действия стенки способствует и то, что полни, будучи жестко соединенными со стенкой, сохраняют свою к ней перпендикулярность. На рис. 14.14, в показан вид сверху. Деформации удлинения и укорочения продольных волокон полок и стенки приводят к появлению в поперечных сечениях стержней [c.324]

В однородной изотропной бесконечно протяжённой твёрдой среде могут распространяться У. в. только двух типов — продольные и сдвиговые. В продольных У. в. движение частиц параллельно направлению распространения волны, а деформаций представляет собой комбинацию всестороннего сжатия (растяжения) и чистого сдвига, В сдвиговых eo. iiiax движение частиц перпендикулярно направлению распространения волны, а деформация является чистым сдвигом. В безграничной среде распространяются продольные и сдвиговые волны трёх типов—плоские, сферические и цилиндрические. Их особенность—независимость фазовой и групповой скоростей от амплитуды и геометрии волны. Фазовая скорость продольных волн [c.233]

Центральным растяжением или сжатием этого стержня называется деформация его под действием двух равных и прямопротивоположных сил, приложенных к концевым сечениям и направленных по оси стержня. Если эти силы направлены наружу от концевых сечений, то мы. имеем растяжение (рис. 3, а), в противном случае — сжатие (рис. 3, б). [c.26]

При t=l волна напряжений достигает второго конца стержня в этот момент скорость всех частиц равна нулю и стержень сжат на всей длине. При Е>//с происходит постепенная разгрузка сечений - распространяется встречная волна растяжения и разгруженные элементы стержня приобретают скорости у, но в направлении, противоположном начальному (рис. 6.7.8, е). При P=2lf стержень полностью разгружен, все его частицы имеют скорости V, направленные от преграды, - происходит отскок. Длительность акта удара 2//с. Подобные явления распространения волн деформаций происходят и при продольном соударении двух стержней но если длины стержней 1 и 1 различны [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...