Двойная потенциальная яма

Таким образом, функцию Ф для решения задач об установившемся обтекании про-странственных тел в классе двойных потенциальных волн можно брать из соответствующей автомодельной задачи об обтекании однородным сверхзвуковым потоком кругового конуса. В определении же функции размещения X остается указанный выше произвол. [c.79]

В работе [5] была исследована задача о примыкании течения типа двойной волны к области покоя и выяснены особенности решений уравнения (1.2) в окрестности линии примыкания. Легко обобщить результаты, полученные в [5], на случай примыкания двойной потенциальной волны к постоянному течению. [c.125]

Давление излучения 80 Двойная потенциальная яма 295 Двоякопреломляющая призма 117 [c.410]

При Ui > и2 (см. рис. 107) переход части катионов в раствор сопровождается снижением средней потенциальной энергии поверхностных катионов (точка / перемещается вниз), появлением на металлической поверхности избыточных отрицательных зарядов и повышением энергетического барьера Qa. Повышение концентрации ионов у поверхности металла сопровождается ростом запаса их энергии (точка 2 перемещается вверх), приобретением раствором избыточного положительного заряда и снижением энергетического барьера Q . Таким образом, образующийся двойной электрический слой затрудняет протекание прямого процесса и облегчает протекание обратного процесса. [c.153]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

При трехэлектродной системе (см. рис. 1-1) диаметр измерительного электрода выбирается из ряда, приведенного в табл. 1-1. Конкретное значение диаметра должно быть указано в стандарте или технических условиях на материал. Ширина охранного электрода должна быть не менее двойной толщины образца, но не менее 10 мм. Зазор между измерительным и охранным электродами следует делать минимальным. Максимально допустимая ширина зазора 2 мм. Диаметр потенциального электрода должен быть не менее внешнего диаметра охранного электрода. [c.64]

Определение образа выявленного дефекта. Целью НК является не только обнаружение дефектов, но и распознавание их образа для оценки потенциальной опасности дефекта. Методы визуального представления дефектов эффективны, когда размеры объектов (дефекта в целом или его, фрагментов) существенно превышают длину волны УЗК. Кроме того, эти методы требуют применения довольно сложной аппаратуры. В практике контроля дефекты идентифицируют по признакам, рассчитанным по измеренным характеристикам дефектов посредством дефектоскопов с индикатором типа А. Словарь признаков приведен в табл. 16, где t/д, t/д (а , t/д/ — амплитуды эхо-сигналов от дефекта при контроле сдвиговыми волнами с углом ввода o q и а. и продольными волнами с углом, ввода а соответственно Uo, Uq ( з), Uoi — амплитуды эхо-сигналов от цилиндрического отражателя СО № 2 (№ 2а) — амплитуда эхо-сигнала сдвиговой волны, испытавшей двойное зеркальное отражение от дефекта и внутренней поверхности изделия ( о) и Яд(ос2) — координаты дефекта при угле ввода о и 2 соответственно А1д, АХд, АЯд — условные размеры (протяженность, ширина и высота) дефекта ALq, АХо, АЯо — условные размеры ненаправленного отражателя на той же глубине, что и выявленный дефект Уд — угол ориентации дефекта в плане соединения (азимут дефекта), Ауд. ц, Ауд. к— углы индикации дефекта в его центре и на краю соответственно при поворотах преобразователя от центра дефекта Ауд—угол индикации бесконечной плоскости на заданном уровне ослабления при повороте искателя в одну сторону б — толщина соединения I — расстояние от точки выхода луча до оси объекта. [c.243]

В формальной интерпретации сопротивление кристаллической решетки движению дислокаций, или напряжение Пайерлса — Набарро, обусловлено наличием на плоскости скольжения периодических потенциальных барьеров с периодом, равным межатомному расстоянию. При наложении внешнего напряжения эти барьеры преодолеваются дислокационной линией с помощью термической активации, например по механизму образования двойных перегибов [90, 92, 93]. В различных теориях показано, что потенциальный барьер Пайерлса или соответственно энергия активации и , необходимая для образования двойного перегиба за счет термических флуктуаций, снижается до некоторого эффективного значения У в присутствии внешнего напряжения, что в линейном приближении может быть представлено [c.46]

При индукционном -конт)роле обычно интересуются структурой небольших участков материала, имеющих очень малое сопротивление, которое можно измерить лишь с помощью двойных мостов и компенсационных потенциометров. Основная трудность таких измерений заключается в изготовлении образцов и осуществлении надежных контактов для токовых и потенциальных электродов. [c.7]

Доказать, что при обозначениях 44 потенциальная энергия двойного маятника для небольших колебаний равна [c.122]

Пример 1 (Малые колебания двойного маятника). Рассмотрим двойной маятник, движущийся в вертикальной плоскости в поле тяжести (рис. 15). Потенциальная энергия маятника найдена в примере 3 п. 54 [c.505]

Теория, изложенная в предыдущем параграфе, буде-г проиллюстрирована иа нескольких простых примерах. В качестве первого примера мы выбрали так называемый двойной маятник (рнс. 12). В Р такой маятник входят две массы М и ш первая масса находится иа фиксированном расстоянии а от точки подвеса Р, а вторая — иа фиксированном расстоянии Ь от первой массы. Мы можем ограничиться движением системы в одной плоскости, так что система будет обладать двумя степенями свободы. Более того, для упрощения вычислений мы будем считать а = Ь. В качестве обобщенных координат мы выберем углы ф и i ) (см. рис. 12). Потенциальная энергия системы и запишется в виде [c.76]

Из принципиальных схем пневматических систем (рис. Х.1) видно, что в них имеет место двойное преобразование энергии сначала механической работы в потенциальную энергию сжатого воздуха (или разреженного), а затем энергии воздуха в механическую работу. [c.168]

Однако не все пневматические устройства будут являться пневматическими механизмами. Механизм как основная часть машины должен совершать вполне определенные целесообразные движения, предназначенные для выполнения определенной работы, связанной с процессом производства или процессом преобразования энергии. Следовательно, к числу пневматических механизмов можно отнести лишь такие пневматические устройства, в которых происходит преобразование потенциальной энергии воздуха в механическую работу, передаваемую другим механизмам или используемую непосредственно для выполнения заданного процесса, а также устройства, в которых происходит преобразование механической работы в потенциальную энергию сжатого воздуха, и, наконец, устройства, в которых происходит двойное преобразование энергии. Остановимся кратко на некоторых общих характеристиках пневматических устройств. [c.169]

В правой части уравнения (221) первый член определяет работу сжатия воздуха, второй — работу преодоления вредных сопротивлений при двойном превращении кинетической энергии в потенциальную и потенциальной в кинетическую, а также работу, затрачиваемую на создание напора. [c.155]

На фиг. 49 показана электрическая схема двойного моста типа МТ-5. Прибор снабжен зажимами для присоединения токовых п потенциальных концов измеряемого сопротивления контактной пары, а также набором образцовых сопротивлений от 0,001 до 100 ом, включаемых при помощи переключателя. Два связанных между собой реохорда г н г позволяют [c.874]

Данное физическое обоснование коэффициента не противоречит приведенному выще. В физике часто встречается такое двойное обоснование физических величин. Например, коэффициент поверхностного натяжения определяется как сила, действующая на единицу длины произвольного контура по линии разреза поверхности жидкости (силовая характеристика), и как свободная потенциальная энергия единицы площади поверхности жидкости (энергетическая характеристика). [c.38]

Дело в том, что при достаточно сильном сжатии газа молекулы его сближаются настолько, что силы взаимного притяжения заставляют наименее подвижные молекулы объединяться в комплексы, называемые ассоциациями. Сначала появляются двойные, затем тройные и еще более сложные ассоциации. Вследствие этого по мере сжатия газа количество одиночных молекул в нем уменьшается, а количество молекулярных ассоциаций увеличивается и структура последних становится все более сложной. Взаимное расположение молекул в ассоциациях соответствует минимальному значению их общей потенциальной энергии (см. рис. 6-1), поэтому ассоциация представляет собой устойчивое образование, распад которого возможен только при условии подвода энергии извне. [c.97]

А.Ф. Сидоровым получены существенно новые результаты при изучении двойных и тройных волн газовой динамики. Наиболее завершенные результаты относятся к описанию потенциальных двойных волн и двойных волн, имеющих прямолинейные (в пространстве независимых переменных) линии уровня основных величин. В качестве яркого примера можно привести полное описание не стационарных плоскопараллельных течений политропного газа, имеющих двухпараметрическое семейство прямолинейных образующих. Доказано, что этот класс решений состоит из простых волн, конических течений, потенциальных двойных волн, к которым при 7 = 2 добавляется специальный класс вихревых течений. [c.8]

Течения типа двойных воли для плоских и пространственных движений политропного газа изучались в работах [1 6]. В этих работах, в основном с использованием свойства потенциальности течений, выведены уравнения, описывающие движения типа двойных волн, и рассмотрен ряд приложений теории этих течений к решению конкрет ных газодинамических задач. [c.63]

Ниже рассматривается новое приложение теории плоских двойных волн также в предположении потенциальности течения. Оказывается, что в классе двойных волн возможно примыкание через неподвижную характеристику установившихся плоских течений изотермического и политропного газов к нестационарным плоским течениям типа двойных волн. Это обстоятельство позволяет в предположении гиперболичности изучаемых систем уравнений (рассматриваются сверхзвуковые потоки) поставить ряд граничных задач в плоскости годографа для скорости звука ui,u2) (щ, U2 — компоненты вектора скорости и) и потенциала U2). [c.64]

Поставленные задачи в некотором смысле аналогичны основным краевым задачам для плоских установившихся потенциальных течений в криволинейных каналах ([9]). Если для установившегося течения скорость звука можно найти из уравнения Бернулли, то в данном случае вместо уравнения Бернулли приходится рассматривать нелинейное уравнение второго порядка для скорости звука ui U2) в плоскости годографа, известное из теории двойных волн (см. [3, 4]), и для этого уравнения необходимо решать граничные задачи типа задачи Гурса или смешанной задачи. [c.64]

Рассмотрим случай стационарного течения в классе двойных потенциальных волн, когда форма поверхности сильного разрыва остается неизменной. Систему, они-сывающую установившиеся пространственные двойные волны выведенную в [1], получим, полагая в (1.1) [c.78]

ЭТ-Л05 (ЭТ-Л06) 87Х60Х 17 Двойные потенциально-импульсные ячейки используются при составлении импульсных схем И, ИЛИ и других для увеличения числа входов элементов ЭТ-ЛОЗ и ЭТ-Л04, а также для преобразования потенциального сигнала в импульсный 1 1 — [c.53]

Соотношение (3. 1. 9) представляет собой двойное сферическое разложение потенциала (р . Первый член в правой части 3. 1. 9) соответствует потенциальному течению жидкости в отсутствие одного из пузырьков газа ряд по полиномам Лежандра учитывает возмугцение течения жидкости, обусловленное наличием двух пузырьков газа в жидкости и их взаимодействием. [c.91]

Можно пойти дальше по этому пути и предположить, что взаимодействие осуществляется также посредством некоторых образований типа рассмотренных в конце предыдущего параграфа двойных сил, которые распределены по поверхности непрерывно. В современных теориях сплошных сред подобные предположения делаются, однако значение их состоит скорее в иллюстрации весьма большой степени общности, которая может быть достигнута в рамках представления о сплошной среде и о потенциальной возможности значительного расширения этих рамок с тем, чтобы описать эффекты, относимые обычно за счет дискретности строения реальных тел. Но существующие теории, уже нашедшие применения к реальным объектам, строятся почти искючительно на основе классической модели, которая до недавнего времени представлялась совершенно очевидной и единственно возможной. [c.31]

Сумма, стоящая в левой части, равна единице, а сумма в правой части представляет собою удвоенную потенциальную энергию системы, нагруженной силами wiidi. Но каковы бы ни были силы, энергия всегда положительна, поэтому двойная сумма в правой части положительна при любых значениях амплитуд Поэтому (Ой также необходимым образом должно быть положительно. [c.180]

Обратимся теперь к самому простому случаю обтекания ветровым потоком одиночного здания прямоугольного сечения высотой Н (рис. 162). Критической точкой отрыва является наветренный угол С. Наблюдая за таким течением непосредственно в гидролотке или на аэродинамической модели, а также по материалам фото- и киносъемок получаем следующую картину течения. Основной поток обтекает как бы некоторое тело овальной формы это движение можно считать потенциальным. Соответствующий спектр течения получают методами гидроаэродинамики невязкой жидкости, в частности, как комбинацию плоскопараллельного потока, источника и двух стоков ( 18). Границей указанного воображаемого тела является некоторая поверхность раздела, которая на рис. 162 показана линией С — С.. Эта линия сначала поднимается от точки отрыва, достигая приб)1изительно двойной высоты на расстоянии порядка 2,5Я, а затем постепенно опускается, пересекая плоскость отметки преграды на расстоянии около 8Я. [c.305]

Особенности турбинного двигателя. Турбина (от лат. turbo— вихрь) представляет собой ротационный тепловой двигатель лопаточного типа. Действие турбины основано на непрерывном преобразовании тепловой (потенциальной) энергии рабочего тела в кинетическую, с последующим преобразованием энергии движущейся струи в механическую энергию вращающегося вала. Основные особенности турбины — двойное преобразование энергии, непрерывность рабочего процесса, получение вращательного движения без кривошипно-шатунного механизма. [c.9]

Ин гересная методика определения переходного (контактного) электросопротивления на границе между напыленным покрытием и основным лшталлом предложена В. И, Копыловым (рис. 5.2) [11 140]. Основной металл 1 с напыленным покрытием 2 зажимается,, между медными электродами 3 и оправками 4 винтовой струбцины,, сжимающее усилие от которой (постоянное во время измерения) передается через сферические поверхности. Токовые концы 5 крепятся посредством разъемных клеммных соединений, потенциальные концы 6 привариваются один к образцу, другой — к электроду, Пе-рех оДное электросопротивление определяется двойным мостом сопротивления. При этом контролируется чистота поверхностей торца Электрода, покрытия и основного металла, величина контактной нагрузки, влияние наводок. Численные значения переходного кон- [c.87]

Многочисленные интуитивные намеки на существование принципа сохранения силы — энергии приобретают у Гюйгенса более определенное рациональное очертание и широту. Исследуя законы качания маятника, он исходит из правила В двил<ении тел, происходящем под действием их тяжести, общий центр тяжести этих тел не может подняться выше первоначального положения . Близкие к этому высказывания делались Галилеем, Торричелли, Стевином и другими. Но далее Гюйгенс пишет Если бы изобретатели новых машин, напрасно пытающиеся построить вечный двигатель, пользовались этой моей гипотезой, то они легко бы сами осознали свою ошибку и поняли, что такой двигатель нельзя построить механическими средствами . А за два года до смерти он расширяет формулировку гипотезы В любых движениях тел ничего не теряется и не пропадает из сил, разве только в определенном действии, для осуществления которого требуется такое же количество силы, какое убыло силой же назовем потенцию, необходимую для поднятия груза двойная сила (Р) может поднять груз на вдвое большую высоту (/i), то есть Pihi= P2fi2. Поскольку P — mgh — потенциальная энергия тяжести, [c.77]

Это прежде всего двойные соединения, которые кристаллизуются в тетраэдрально-координированные структуры кубического сфалерита и гексагонального вюрцита и, которые, являясь простейшими кристаллами, не имеют центра симметрии, а следовательно, потенциально обладают пьезоэлектрическими свойствами. К этой группе относятся полупроводниковые кристаллы типа А В такие, как Сс15, Сс15е, Хп5, ХпО и т. д. Помимо высоких пьезоэлектрических свойств данных монокристаллов, к их достоинствам следует отнести устойчивость к действию повышенных температур и достаточно хорошие диэлектрические [c.325]

Распределение электронов вокруг ионных остовов поверхностных атомов асимметрично, что приводит к наличию нек-рого дипольного момента. Связанный с этим двойной электрич. слой вносит существенный вклад в поверхностный потенциальный барьер (см. Работа выхода). Электронная структура чужеродных атомов и молекул, адсорбируемых на П., также существенно изменяется. Напр., они могут поляризоваться, приобретать нек-рый электрич. заряд, что приводит к изменению характера их взаимодействия. Вследствие этого внутримолекулярные связи могут быть настолько ослаблены, что происходит диссоциация адсорбиров. молекул. Эти явления лежат в основе гетерогенного катализа. В процессе десорбции может происходить передача электронов от десорбирующейся частицы к П. или в обратном направлении (см. Поверхностная ионизация). [c.654]

Адгезия поверхностей при склеивании обеспечивается главным образом силами притяжения друг к другу полярных молекул и возникновением двойного электрического слоя на границе материалов. Молекулы стремятся занять такое положение, чтобы положительные и отрицательные заряды их были нейтрализованы. При этом условии потенциальная энергия на поверхности соприкосновения материалов минимальна и всякое изменение этого положения требует значительных усилий. Для больщинства синтетических клеевых материалов наиболее распространена ковалентная связь. Кроме того, длинные полимерные молекулы проникают в трещинь[ и поры металла, это явление ускоряется при нагревании материала и сближении соединяемых поверхностей. [c.533]

Пример. Рассмотрим колебания двойного маятника (см. рнс. 5, гл. 11). Точные выражения для кинетической и потенциальн-й энергии даются формулами (39) и (40). Так как [c.57]

Мешающее влияние компонентов определяется не только аналитической природой метода измерений химического состава, но и особенностями его реализации, поэтому количественную оценку допускаемого содержания мешающих компонентов проводят индивидуально для каждой вновь разработанной или исследуемой методики химического анализа. Измерения выполняют в пределах установленного методикой диапазона концентраций в полном соответствии с ее предполагаемым алгоритмом. Поскольку рассматриваемая процедура во многих случаях должна сопровождаться изменением первоначального алгоритма для введения операций по устранению мешающего влияния компонентов, ее следует выполнять на стадии разработки <иссле-дования) методики, а не в процессе метрологической аттестации, которая лишь подтверждает возможность выполнения измерений по данной методике с требуемой точностью. В связи с тем, что влияние отдельных мешающих компонентов не обладает свойствами аддитивности и зависит от содержания других компонентов в материале, целесообразно исследовать не двойные системы (определяемый и один из мешающих компонентов), а совместное влияние всех потенциально мешающих компонентов, что возможно при использовании методов регрессионного анализа и оптимального факторного планирования. [c.95]

Из этой формулы следует, что линолевая кислота является одноосновной кислотой, содержащей две несопряженные двойные связи. Функциональность такой молекулы равна 2, несмотря на то, что в ней содержатся три потенциальные реакционные группы, т. е. карбоксильная группа и две ненасыщенные этиленовые группы. Бредли [61] показал, что та1К0Й вид ненасыщенности, называемый неконцевой ненасыщенностью, должен соответствовать функциональности, равной 1, независимо от того, будет ли ненасыщенная система содержать одну, две или три двойные связи. Ниже, в этой же главе, при изложении процессов окисления будет указана причина, объясняющая это явление. Четыре спирта, представленные на схеме 4, в соответствии с числом содержащихся в них гидроксильных групп, имеют функциональности 1, 2, 3 и 4. Значение функциональностей этих спиртов следующее для метилового спирта /=1 для этиленгликоля / = 2 для глицерина /=3 и для пентаэритрита / = 4. [c.32]

Защитники двигателя Стирлинга, убежденные в его привлекательных потенциальных возмол<ностях, часто оказываются в затруднительном положении, будучи не в состоянии продемонстрировать рекламируемые ими достоинства и характеристики на реальной машине. Что же касается преподавателей инженерных факультетов, то они пренебрегают циклом Стирлинга, вероятно сомневаясь в возмолсности практической реализации цикла в лабораторных условиях. Причин для таких затруднений нет, так как имеются производители машин Стирлинга, готовые их продать. Двигатели, которые уже существуют, это либо демонстрационные модели простого действия в большинстве случаев с выходной мощностью на валу менее 200 Вт, либо прототипы машин двойного действия с номинальной мощностью более 30 кВт. Организации, осуыхествляющие программы научно-исследовательских работ, возможно, не станут покупать эти дорогие прототипы на ранних стадиях их разработки, а предпочтут сами построить двигатель мощностью в несколько киловатт. В учебных заведениях типа университетов существующие демонстрационные модели могут не найти применения из-за несоответствия имеющимся там испытательным стендам. [c.370]

Работа выхода электрона из металла (фе) определяется как разность полной потенциальной энергии металла ( ) и энергии Ферми Еф). В свою очередь полная потенциальная энергия металла складывается из потенциальной энергии электрона в объеме Еу) и энергии, которую электрон должен затратить против сил двойного электрического слоя (френкелевского) на поверхности (Дч) [122], т. е. можно записать [c.76]

Как известно, в модели Иайерлса-Набарро [501, 502] энергия дислокации периодически зависит от положения ее центра, а сопротивление решетки соответствует максимальному касательному напряжению Тр (напряжение Пайерлса). Для преодоления потенциального барьера на единицу длины дислокации должна действовать сила ц,Ь (Ь — вектор Бюр-герса). Согласно [503-505], Тр 210 кгс/мм в Ge и — 270кгс/мм в Si. Поскольку в реальных кристаллах дислокации могут двигаться при напряжениях т < Тр, считается, что они могут преодолевать барьер Пайерлса с помощью термофлуктуационного образования двойного перегиба и бокового распространения перегибов вдоль дислокации [506] (рис. 93,а). При этом скорость поступательного движения всей дислокации V определяется линейной плотностью перегибов п, скоростью их перемещения V и расстоянием между соседними канавками потенциального рельефа а V = а nV . Вероятность рождения перегибов зависит от Г и г. Однако не всякий зародившийся двойной перегиб способен расширяться при данном уровне приложенных напряжений если расстояние между парными перегибами I меньше критического, то перегиб может захлопнуться. [c.153]

Модель дислокационной струны применима при достаточно больших г, когда тЬ > к Т. Для случая малых т Тр была предложена другая модель, развитая в работах [129, 509]. Согласно этой модели под действием малых г дислокация лишь слегка поднимается со дна потенциального рельефа. При соблюдении условия Uq > кТ ш кТ > гдислокация с двойным перегибом считается состоящей из отрезков, которые успевают прийти в равновесие со средой, и переход дислокации в соседнюю долину представляет собой медленный диффузионный процесс. Дорастание двойного перегиба, образованного термической флуктуацией, до критического размера, происходит в результате дрейфа под действием разности сил линейного натяжения, обусловленной нахождением отрезков дислокации в разных долинах рельефа. Выражение для энергии достаточно длинного перегиба записывается как [509] [c.156]

Может ли к установившемуся плоскому потенциальному потоку примыкать неуста повившееся течение типа двойной волны В плоском установившемся потенциальном течении имеет место интеграл Бернулли. Запишем его в виде [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...