Энергия рабочего тела

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как bq и du (а следовательно, и dT), имеют в этой области противоположные знаки. В таких процессах 1/ > (71, поэтому на производство работы при расширении тратится не только подводимая теплота, но и часть внутренней энергии рабочего тела. [c.34]

Если скорость С2 на выходе больше, чем С на входе, то часть работы расширения будет затрачена на увеличение кинетической энергии рабочего тела в потоке, равное Сз/2 — с /2. [c.44]

В рассмотренных ранее термодинамических процессах изучались вопросы получения работы или вследствие подведенной теплоты, или вследствие изменения внутренней энергии рабочего тела. При однократном расширении газа в цилиндре можно получить лишь ограниченное количество работы. Действительно, при любом процессе расширения газа в цилиндре все же наступит момент, когда температура и давление рабочего тела станут равными температуре и давлению окружающей среды и на этом прекратится получение работы. [c.109]

Так как в цикле конечное состояние тела совпадает с начальным, то изменение внутренней энергии рабочего тела не происходит и равно нулю, поэтому qi — q-z = I- [c.110]

В изохорном процессе внешняя работа равна нулю. Подведенная теплота расходуется на изменение внутренней энергии рабочего тела [c.191]

В технике имеется большая группа машин, в которых работа производится за счет внешней кинетической энергии рабочего тела паровые турбины, газовые турбины, реактивные двигатели, ракеты и др. [c.197]

Изменение кинетической энергии рабочего тела может происходить как в трубах постоянного сечения, так и в специальных кана- лax переменного сечения, называемых соплами и диффузорами. [c.197]

Уравнепие (13-3) показывает, что подведенная теплота в процессе при течении газа (или жидкости) расходуется на изменение внутренней энергии, на работу проталкивания и на изменение внешней кинетической энергии рабочего тела, или подведенная теплота при течении газа расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.199]

Изменение внешней кинетической энергии рабочего тела происходит за счет уменьшения его энтальпии. Следует отметить, что эти уравнения справедливы лишь для случаев, когда рабочее тело не производит полезной (технической) работы 1 . [c.200]

Отношение действительной кинетической энергии рабочего тела [c.212]

За счет чего происходит изменение внешней кинетической энергии рабочего тела при адиабатном процессе истечения [c.214]

Расширение газа в проточной части турбины сопровождается потерями на трение о стенки сопел, лопаток и на завихрения потока, в результате чего часть кинетической энергии рабочего тела [c.281]

Рабочий цикл тепловой машины и ее КПД. В результате совершения рабочего цикла газ возвращается в начальное состояние, его внутренняя энергия принимает первоначальное значение. Следовательно, за цикл изменение внутренней энергии рабочего тела равно нулю [c.103]

Внутренняя энергия. Рабочее тело, находясь в любом состоянии, обладает [c.25]

Рабочим телом в ГТУ являются продукты сгорания жидкого или газообразного топлива, которые под большим давлением поступают в сопловой аппарат турбины. В сопловых каналах 7 скорость рабочего тела увеличивается, а давление падает, происходит переход внутренней энергии давления газов в кинетическую энергию потока. Этот поток газов, входя с большой скоростью в криволинейные каналы 8, образованные рабочими лопатками турбины, оказывает на них давление и заставляет вращаться рабочее колесо. Кинетическая энергия рабочего тела нре- [c.184]

Внутренняя энергия — величина аддитивная. Она складывается из внутренней энергии рабочего тела и внутренней энергии среды [c.185]

Участок ОСА соответствует температуре дозвукового течения, а A D — сверхзвукового течения. Участок С А примечателен тем, что здесь, хотя скорость увеличивается с притоком теплоты, температура уменьшается. Это можно объяснить тем, что на данном участке увеличение кинетической энергии рабочего тела превышает увеличение теплосодержания. [c.365]

С другой стороны, если в процессе расширения рабочее тело получит от верхнего источника qi единиц тепла, а при сжатии отдаст нижнему источнику единиц тепла, то в виде тепла исчезнет — <75 единиц тепла. Так как тело вернулось в свое первоначальное состояние, изменения внутренней энергии рабочего тела не произошло и исчезнувшее количество тепла могло только преобразоваться в механическую энергию, за счет которой и была совершена [c.92]

В данном случае, поскольку центр массы рабочего тела не перемещается, внешняя кинетическая энергия рабочего тела будет величиной постоянной и изменение ее будет равно нулю. Тогда первый закон термодинамики можно записать в следующем виде [c.13]

Следовательно, в общем случае удельная внутренняя энергия рабочего тела зависит от его температуры Т и удельного объема и, являясь однозначной функцией этих параметров состояния и = = / (Г, о), или [c.18]

Таким образом, важнейшим свойством удельной внутренней энергии рабочего тела является то, что она представляет собой однозначную функцию состояния тела, определяемого любой парой его основных параметров р, о, Т), и сама может служить параметром состояния. Из этого свойства следует, что изменение удельной внутренней энергии не зависит от характера процесса, а определяется лишь начальным и конечным состояниями рабочего тела. Следовательно, бесконечно малое приращение удельной внутренней энергии является полным дифференциалом йи, а ее изменение в каком-либо процессе 1-2 [c.18]

В общем случае изменения полной энергии рабочего тела согласно (1.1) имеем [c.24]

Если рабочее тело как целое не движется (его центр тяжести неподвижен), а потенциальной энергией внешнего поля сил можно пренебречь, то согласно (1.1) полная энергия рабочего тела будет состоять только из его внутренней энергии АЕ = [c.25]

Результаты анализа позволяют рассмотреть особенности превращения энергии в термодинамическом процессе, составить схему энергетического баланса и найти долю теплоты, которая расходуется на изменение внутренней энергии рабочего тела и выполнение внешней работы. [c.45]

Изложенное показывает, что в баланс энергии, относящейся к процессам преобразования теплоты и работы, необходимо вводить помимо этих двух величин еще и изменение энергии рабочего тела. Если полную энергию тела в начале процесса обозначить через Е , а в конце — через Е , то можно записать [c.20]

В соответствии с этим закон сохранения и превращения энергии в применении к процессам, изучаемым в технической термодинамике, имеет следующую формулировку разность между полученной извне теплотой и отданной внешним телам работой равна изменению полной энергии рабочего тела (или термодинамической системы). [c.21]

Энергия рабочего тела уменьшается, если система совершает работу (затрачивая на это свою энергию), или увеличивается, если работу совершает окружающая среда над системой (энергия к телу подводится). [c.21]

Полная энергия рабочего тела Е складывается из внутренней и внешней энергии, каждая из которых состоит из кинетической и потенциальной энергии. Внутренняя энергия U состоит из внутренней кинетической энергии движения молекул и внутренней потенциальной энергии их взаимодействия. Внешняя энергия представляет собой кинетическую энергию движения тела как целого тш /2 и потенциальную энергию внешних силовых полей т2]П/ (гравитационного, электромагнитного, неравномерно распределенного внешнего давления), где т —масса тела [c.21]

В общем случае внутренняя энергия рабочего тела может увеличиваться и уменьшаться как при подводе, так и при отводе теплоты, поскольку на изменение внутренней энергии влияет не только теплота, но и работа. Если, например, происходит расширение (рис. 3.1, а), то работа совершается (/1,2 >0), а это значит, что энергия в форме работы отводится. И если при этом энергия, подводимая в форме теплоты, меньше энергии, отводимой в форме работы ( 7i,2 < 1,2). Ч о внутренняя энергия, несмотря на подвод теплоты, будет уменьшаться (w — i<0), расходуясь частично на работу. [c.24]

Физический смысл энтальпии будет понятен из рассмотрения следующего примера. На перемещающийся поршень в цилиндре с 1 кг газа помещетт гиря массой т кг (рис. 5-13). Площадь поршня / внутренняя энергия рабочего тела и. Потенциальная энергия гири равна произведению массы гири т на высоту S. Так как давление газа р уравновешивается массой гири, то потенциальную энергию ее можно выразить иначе [c.65]

При сжатии воздуха с показателем п = 1,23 работа сжатия делится на две части одна часть в форме теплоты отводится в холодильник другая часть расходуется на увеличение внутрейней энергии рабочего тела. [c.105]

Внутренняя энергия рабочего тела складывается из внутренних кинетической и потенциальной U энерпгй. Внутренняя потенциальная энергия сил взаимодействия молекул прямо пропорциональна объему газа. Кинетическая энергия движения молекул прямо нропорциональна температуре. Тогда ирираш,ение внутренней энергии потока [c.22]

Для изучеи[1Я этих процессов необходимо определить 1) уравнение процесса, которое устанавливает закономерностг- изменения состояния рабочего тела 2) графическое изображенг1е процесса в диаграммах 3) связь, существующую между параметрами в процессе 4) изменение внутренней энергии рабочего тела в процессе 5) работу, совершаемую рабочим телом в процессе 6) теплоту, участвующую в процессе. [c.35]

Адиабатный процесс протекает без подвода или отвода теплоты, следовательно, q — 0. Работа расширения совершается в адиабатном процессе за счет уменьшения внутренней энергии газа, так как в этом процессе нет подвода т(.ч1лоты к рабочему телу извне и единственным источником соверн ения работы является внутренняя энергия рабочего тела. [c.41]

Поскольку сопло предназначено для преобразования потенциальной энергии рабочего тела в кинетическую, то начальной скоростью потока на входе в соило можно пренебречь из-за ее малости по сравненню с w - Тогда выражение для скорости истечения, справедливое для любых рабочих тел, принимает вид [c.109]

Таким образом, в изобарном процессе теплота расходуется на совершение работы и на иа1м ненке внутренней энергии рабочего тела. [c.140]

На одном из участков кругового процесса рабочее тело расширяется, соверп1ая положительную работу за счет теплоты, полученной от более нагретого тела, и частично за счет своей внутренней энергии. На другом участке рабочее тело возвращается в исходное состояние. Для этого над рабочим телом должна быть совершена работа сжатия L hsi одна часть которой передается рабочим телом менее нагретому телу в виде теплоты, а другая идет на восстановление начального значения внутренней энергии рабочего тела. Работа на этом участке кругового процесса совершается за счет некоторой доли положи- [c.58]

Из шести типов прямых преобразователей энергии, в которых энергия тел преобразуется в энергию электрического тока (электрохимические генераторы, фотоэлек-1рические преобразователи, термоэмиссионные преобразователи, магнитогидродинамические генераторы, термоэлектрические преобразователи, квантовые преобразователи) только первые два являются в полной мере прямыми преобразователями. В полезную внешнюю работу в электрохимических генераторах превращается внутренняя энергия рабочих тел, а в фотоэлектрических преобразователях — лучистая энергия Солнца, причем это превращение (т. е. рабочий процесс) протекает при постоянной температуре. [c.568]

Внутренняя энергия. Выше отмечалось, что любая термодинамиче-ск 1Я система (рабо> ее тело) обладает запасом внутренней энергии, которая состоит и.з энергии хаотического (теплового) движения и взаимодействия Молекул. Поскольку внутренняя энергия рабочего тела зависит от его массы, обычно интересуются значением внутренней энергии, отнесенной к 1 кг массы тел21,— удельной внутренней энергией [c.17]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

Задача 1.5. К рабочему телу, заключенному в цилиндр с подвижным поршнем, подводится извне д — 1000 кДж/кг теплоты. Выполненная рабочим телом удельная работа I = 1200 кДж/кг. Оп )еделить изменение удельной внутренней энергии рабочего тела. [c.42]

Если рабочее тело изолировано в тепловом отношении (адиабатная система), т. е. теплота к телу не подводится и от него не отводится, "то совершаемая работа равна приращению полной энергии рабочего тела, взятому с обратным внаком [c.21]

Вторая группа охватывает процессы преобразования энергии на рабочих органах турбомашин в неподвижных (рис. 3.1, в) и в движущихся (рис. 3.1, г) каналах, где скорости потока рабочего тела близки или превышают скорость звука и значительно изменяются. Преобразуемая энергия рабочего тела, а в общем случае и теплота, в этих процессах полностью или частично превращается в кинетическую энергию потока и в работу вращения вала или, наоборот, кинетическая энергия потока и работа —в другие виды энергии рабочего тела. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...