Работа выхода электронов

Рис. 115. Зависимость потенциала нулевого заряда металлов V (0) от работы выхода электрона

На рис. 115 приведена полученная Р. Н. Васениным линейная зависимость между потенциалом нулевого заряда и работой выхода электрона. [c.162]

Рис. 116. Связь между потенциалами нулевых зарядов и работами выхода электрона

Сопоставление потенциалов нулевых зарядов V (0) некоторых металлов в водных растворах, в расплавах н вычисленных по уравнению (290) из работы выхода электрона из металла (по Л. И. Антропову) [c.165]

Чтобы электроны могли покинуть металл, они должны обладать запасом энергии для преодоления электростатического притяжения ионов. Прочность связи электрона в данном металле характеризуется величиной работы выхода электрона, т. е. количеством энергии, которое необходимо для выделения электрона из металла. Только в случае придания электронам дополнительной энергии (нагрев, облучение ультрафиолетовыми лучами и др.) можно создать условия для выхода электронов из поверхностного слоя металла. В обычных условиях выход электронов из металла невозможен. Металлическая связь бывает весьма прочной металлам свойственна высокая твердость, высокая температура плавления и пр. [c.10]

Изменение работы выхода электронов Дш под действием внешнего поля называется эффектом Шоттки. Вычисление его влияния показывает, что работа выхода при наличии ускоряющего поля Фе будет равна [c.65]

Эмиссионная пятнистость. Эмиссионные свойства поверхности всякого катода (термо-, авто- и фотоэлектронного) неодинаковы. На ней существуют участки с различной работой выхода электронов. Различие плотности тока в отдельных участках катода, особенно при низких температурах, доходит до такой степени, что практически весь эмиссионный ток течет только через участки с наименьшей работой выхода. Это явление, заметное и у чистых металлов, но особенно резко выраженное у пленочных катодов, называют эмиссионной пятнистостью. [c.68]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Работу выхода электронов из металла и постоянную Планка можно определить, построив график зависимости Уз от частоты падающего света (рис. 15.4). Как видно, tg а =/г/е и отрезок, отсекаемый от оси потенциала, дает Ale. [c.344]

Наличие —работы отрыва связанного электрона от атома внутри неметаллов — объясняется тем, что в отличие от металлов, где имеются свободные электроны, в неметаллах электроны находятся в связанном с атомами состоянии. Очевидно, при падении света на неметаллы часть световой энергии тратится на фотоэффект в атоме— на отрыв электрона от атома, а оставшаяся часть тратится на работу выхода электрона и сообщение электрону кинетической энергии. [c.345]

Красная граница фотоэффекта в фотонной теории определяется из уравнения Эйнштейна условием равенства энергии фотона работе выхода электрона А [c.302]

А — работа выхода электрона [c.339]

Определите работу выхода электрона с поверхности фотокатода и красную границу фотоэффекта, если при облучении фотоэлемента светом с частотой 1,6-10 Гц фототок прекращается при запирающем напряжении 4,1 В. [c.341]

Выражение (8.53) находится в полном согласии с данными опыта. Коэффициент к = hiq действительно является константой, а Fo == A/q должен зависеть от свойств катода, так как работа выхода электрона характеризуется глубиной потенциальной ямы, в которой находится электрон, и определяется свойствами данного металла. Заметим, что наблюдается совпадение между значением работы выхода, определяемым из результатов опытов по фотоэффекту, и данных, полученных при исследовании термоэлектронной эмиссии — физического процесса, в котором работа выхода играет основную роль. [c.434]

Поверхностные уровни могут захватывать электроны и создавать большой отрицательный поверхностный заряд. В приповерхностном слое кристалла образуется недостаток электронов, т, е. создается избыточный положительный заряд. Возникающее таким образом электрическое поле может достигать 10 —10 ° В/м. Оно искривляет энергетические зоны вблизи поверхности кристалла. Искривление зон приводит к изменению работы выхода электронов и ряда других свойств. [c.262]

При граничной частоте из соотношения (26.6) можно определить работу выхода электрона из металла Р = йто. Значения работы выхода для ряда чистых металлов приведены в табл. 26.2. Следует отметить, что на величину работы выхода существенное влияние оказывает состояние поверхности металла, и особенно наличие пленки адсорбированного газа. [c.161]

Измерение температуры термоэлектрическим способом основывается на температурной зависимости контактной разности потенциалов ЩТ). Возникновение Е(Т) при соприкосновении двух разнородных металлов обусловлено, во-первых, различием в работе выхода электронов и, во-вторых, неодинаковостью плотности электронного газа в этих металлах. В первом приближении можно считать, что значение Е(Т) растет с температурой по линейному закону. Небольшие отклонения от линейности должны, однако, учитываться при точных измерениях температуры. [c.112]

В процессе обработки поверхности деталей, а также приработки при трении тонкие поверхностные слои изменяют свою структуру и свойства. Эти изменения отражаются на величине работы выхода электронов как наиболее структурно-чувствительном параметре [47], характеризующем уровень поверхностной энергии твердого тела. А.А. Марковым [48] установлено, что износостойкость выше у тех металлов, которые имеют большую величину поверхностной энергии, а энергетическое состояние поверхностей металлов претерпевает существенное изменение при их работе в узлах трения. [c.106]

К электрическим характеристикам проводниковых материалов можно отнести удельную проводимость а или обратную ей величину — удельное сопротивление р контактную разность потенциалов и термоэлектродвижущую силу (термоЭДС) работу выхода электронов из металла. [c.113]

Характерной для газов является зависимость р от произведения ph (закон Пашена). Такие установленные экспериментально зависимости для воздуха, водорода, аргона и неона показаны на рис. 5.33. Для каждого из газов имеет место свое минимальное U р, которое зависит от свойств материала катода. Чем выше работа выхода электрона с металла, тем больше t/пр- Для разных газов минимальное и р лежит в пределах 200—300 В, для воздуха оно равно 330 В (для промежутка с медными электродами). [c.174]

Изменяя температуру катода в двухэлектродной лампе, получают эмиссию электронов с поверхности катода. Теплота, подведенная к катоду, идет на работу выхода электронов. На аноде осуществляется как бы конденсация электронов. В результате вылета электрона на катоде образуется заряд н, чтобы уйти за пределы взаимодействия, электрон должен иметь избыток энергии. [c.422]

Работа выхода электронов в 5в. . 4,55 4,37 [c.447]

Работа выхода электронов в эв..........4,1 [c.469]

Работа выхода электронов в эв...... 4.10 4,01 [c.502]

Строение и дефекты твердых тел. Кристаллическая решетка — это присущее кристаллическому состоянию вещества регулярное расположение частиц (атомов, ионов, молекул), характеризующееся периодической повторяемостью, в трех измерениях. Полное описание кристаллической решетки дается пространственной группой, параметрами элементарной ячейки, координатами атомов в ячейке. В этом смысле понятие кристаллической решетки эквивалентно понятию атомарной структуры кристалла. Русский ученый Е. С. Федоров почти на 40 лет раньше, чем были найдены методы рентгеноструктурного анализа, рассчитал возможные расположения частиц в кристаллических решетках различных веществ. Он подразделил кристаллы на 32 класса симметрии, объединяющих 230 возможных пространственных групп. Кристаллы могут различаться по двойному лучепреломлению, по пьезо- и пироэлектрическим свойствам, образованию адсорбционных центров, работе выхода электронов и т. п. [c.11]

Получение защитных вольфрамовых покрытий методом водородного восстановления фторидов металлов находит широкое применение для самых различных целей [1, 2]. Особый интерес представляет легирование вольфрамовых покрытий с целью повышения жаропрочности и пластичности. Таким уникальным действием обладает рений [3]. Легирование вольфрама рением в области растворимости снижает температуру перехода вольфрама в хрупкое состояние, замедляет рекристаллизацию и увеличивает работу выхода электронов в вакууме, что важно для ряда отраслей техники. [c.50]

Физические критерии а) энергетические б) структурные в) величина работы выхода электрона г) затухание ультразвуковых колебаний д) изменение магнитной проницаемости и др. [c.33]

Работа выхода электрона. Установка для испытания на усталость с электромагнит- [c.42]

Определение по работе выхода электронов [c.108]

Способ оценки накопления усталостных повреждений в металле заключается в том, что измеряют величину работы выхода электронов с поверхности образца, например, методом контактной разности потенциалов, по которой судят о накоплении усталостных повреждений в металле. [c.108]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Вследствие электронной эмиссии в полости внутри металла образуется электронный газ. Исходя из минимума свободной энергии при равновесии, определить плотность электронного газа [n-=NI V) в полости при температуре Т, если работа выхода электрона рар >а /, а энтропия электронного газа )авна энтропии одноатомного идеального газа. [c.135]

Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна плотности потока фотонов, т. е. числу фотонов, проходящих 1 поперечного сечения потока за 1 с. Число выбитых в единицу времени электронов прямо пропорционально плотности потока фотонов. Отсюда следует, что число электронов, покинувших объем металла в единицу времени, прямо пропорционально плотности светового потока (третий закон фотоэффекта). Кинетическая энергия фотоэлектрона по уравнению (1.3) зависит только от энергии фотона, выбившего электрон из катода, и не зависит от того, сколько других фотонов столкнулось с другими электронами, т. е. не зависит от плотности светового потока энергии (второй закон фотоэффекта). Из (1.3) также видно, что при энергии падающего фотона, меньшей работы выхода электрона из металла, фотоэффект невоможен. Этим объясняется наличие красной границы в фотоэффекте (первый закон фотоэффекта). Граничная частота (о р измеряется экспериментально, а работа выхода [c.22]

Термодвижуш,ая сила. Между двумя различными проводниками (или полупроводниками) при их соприкосновении возникает контактная разность потенциалов, которая обусловлена разностью значений работы выхода электронов из различных металлов (рис. 4.6). В соответствии с электронной теорией металлов контактная разность потенциалов между проводниками I w2 может быть определена как [c.117]

Контактное поле вызывает перемещение электронов в направлении к м-области, а дырок — к р-полу-проводнику. На границе образуется так называемый запорный слой с ничтолсно малой концентрацией носителей и, следовательно, низкой проводимостью толщина этого слоя порядка 10 см. Запорный слой образуется также на границе между металлом и р-полупроводником, если у первого работа выхода электронов меньше, чем у второго, или же на границе между металлом и п-полупроводником,если у первого работа выхода больше, чем у второго электроны переходят в металл и в п-полупроводнике у границы раздела появляется положительный объемный заряд. [c.176]

Свойства проводников. К важнейшим параметрам, характеризующим свойства проводниковых материалов, относятся 1) удельная проводимость у или обратная ей величина — удельное сопроти13ление р, 2) температурный коэффициент удельного сопротивления ТКр или р, 3) коэффициент теплопроводности 4) контактная разность потенциалов и термоэлектродвижущая сила (термо-ЭДС), 5) работа выхода электронов из металла, 6) предел прочности при растяжении сГр и относительное удлинение перед разрывом А///. [c.190]

Т е р м о э л е к т р о д в и ж у UJ, а я сила. При соприкосновении двух различных металл1 ческих проводников (или полупроводников, см. гл. 8) между ними возникает контактная разность пот( нциалов. Причина появления этой разности потенциалов заключается в различии значений работы выхода электронов из различных металлов (см. табл. 7-1), а также в том, что концентрация электронов, а следовательно, и давление электронного газа у разных металлов и сплавов могут быть неодинаковыми. Из электронной теории металлов следует, что контактная разность потенциалов между металлами А и Б равна [c.196]

Работа выхода электронов, эВ. .. Первый ионизационный потенциал, В Диэлектрическая пронпцаемость. . . Терыо-ЭДС относительно платины npi ДГ = 100 К, мВ.......... [c.254]

А. Эйнштейн установил в 1905 г., что кинетическая энергия вылетающих под действием света электронов не зависит от интенсивности света, а онреде-тяется лишь функцией частоты световых колебаний m(n)V2 = Av + ф, где hv — энергия фотона, ф — работа выхода электрона. Если hv = ф, т. е. если энергия фотона равна работе выхода, то электрон покинет тело с нулевой кинетической энергией. Если же hv ф, то электрон будет обладать некоторой дополнительной кинетической энергией, равной hv — ф. В случае, когда /гу< ф, фотоэффекта не произойдет. Значение /iv = ф называют пороговым. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...