Типы колебаний симметрии

Уравнения (5.75) распадаются на четыре независимых уравнения только для сечений, у которых центр тяжести совпадает с центром жесткости (7, . = Лф = 0) Это имеет место для сечений, обладающих двумя плоскостями зеркальной симметрии, па-пример, для прямоугольного, эллиптического, двутаврового, илн обладающих поворотной симметрией, например, для зетового сечения. Для них второе и третье уравнения (5.75) являются уравнениями Рэлея (5.24) изгибных колебаний, а четвертое уравнение — уравнением крутильных колебаний Власова. Если сечение стержня имеет одну плоскость зеркальной симметрии, то один из моментов, / или Лф, равен нулю и изгибные колебания в этой плоскости независимы от двух других типов колебаний. [c.168]

Толкование качественной картины формирования спектра, приведенного на рис. 6.20, можно дать первоначально рассматривая спектр аналогичной системы, но обладающей прямой поворотной симметрией. Пусть ее лопатки, имея профили поперечного сечения с двумя взаимно ортогональными осями зеркальной симметрии и прямые радиальные оси, лежащие в срединной плоскости (являющейся плоскостью зеркальной симметрии всей системы), не закручены и ориентированы своими хордами в направлении оси поворотной симметрии рабочего колеса. На рис. 6.21 дана схема спектра такой системы. Здесь показаны частотные функции, относящиеся к двум типам колебаний. Типу А соответствуют колебания с окружным перемещением масс лопаток (их изгибине деформации в направлении минимальной жесткости сечений), типу Б — независимые от типа А колебания в направлении оси рабочего колеса. [c.103]

Остановимся на особенностях резонансных явлений, обусловленных несимметрией возбуждения решетки со слоем или несимметрией самой структуры. При отклонении угла падения от нормального резонансы расщепляются на два один по частоте относительно ф = О слабо сдвинут и имеет примерно ту же добротность, а второй имеет существенно больший частотный сдвиг и более высокую добротность. Если само наличие двух типов резонансов при q> Ф О изначально ясно из существования разных фазовых скоростей для волн с положительными и отрицательными номерами (с п =—1, п = +1), то разный характер этих резонансов требует дополнительного объяснения. Для структур, симметричных относительно нормали, вместо собственных колебаний в виде двух волн, бегущих навстречу друг другу вдоль направления периодичности, можно рассматривать их сумму и разность, т. е. две стоячие волны с симметричным и антисимметричным распределениями поля относительно плоскости симметрии решетки. При ф = О падающая волна связана с симметричным типом, с его резонансами связаны соответствующие явления запирания слоя. Появление хотя бы слабой несимметрии в поле возбуждения (ф Ф 0) влечет за собой соответственно слабую связь и с нечетным типом колебаний. Слабость этой связи обусловливает малые дифракционные потери, высшую добротность резонансов и сильную зависимость резонансной точки от угла падения при малых ф. [c.123]

Картины типов колебаний, обладающие азимутальной симметрией, наблюдались на гелий-неоновом газовом лазере, работающем на длине волны 1,15 мк с полусферическим резонатором. Моды выделялись при помощи проволочек, пересекающихся с оптической осью резонатора, и круглых диафрагм различного радиуса [34]. Когда картина излучения соответствует наличию одной угловой моды, ее чистота проверяется по отсутствию биений между разными угловыми модами. Картины типов колебаний наблюдались и фотографировались при помощи инфракрасного ЭОП. Измерения распределения интенсивности в картине излучения хорошо соответствовали предсказаниям по формуле (3.10). [c.60]

Так, колебания >(.9) и 6 з) молекулы Н,0 (рис. 559) являются симметричными но отношению известных нам плоскости симметрии и оси С . Кстати, первый тип колебаний, связанный с изменением длин связей О—Н, называется валентным, а второй, отвечающий изменению угла между связями,— деформационным. [c.756]

С, а группы СНа заменены группами СНз- Если, что мало вероятно, нет вполне свободного вращения групп СНз вокруг связи С—О, то молекула (СНз)аО должна принадлежать к точечной группе С ,. В табл. 110 приведено распределение 21 основной частоты по свойствам симметрии и типам колебаний и указаны правила отбора. Чтобы подчеркнуть, что смещения атомов внутри групп СНз молекулы (СНз)аО мало отличаются от соответствующих смещений атомов в свободной группе СН3, мы применяем в таблице дополнительные термины симметричное, несимметричное, валентное и деформационное колебания ( 1, Ча и з, соответственно фиг. 45), Конечно, если атомы обеих групп СН, участвуют, например, в симметричном валентном колебании, то в отличие от свободной группы СНз амплитуды всех шести атомов Н не совсем одинаковы амплитуды двух атомов Н, находящихся в плоскости С—О—С, будут несколько отличаться от амплитуд остальных атомов. Как уже подчеркивалось выше, не существует точного разграничения между частотами одного и того же типа симметрии, в особенности если они близки друг другу. [c.380]

Большинство выводов, сделанных выше при строгом рассмотрении свойств симметрии, может также быть получено в качественном виде, если применить принцип Франка — Кондона в его элементарной форме. Например, если в плоской симметричной молекуле типа XY3 симметрия возбужденного и основного состояний одинакова, но различны расстояния XY (фиг. 5G), то сразу же после электронного перехода ядра окажутся смещенными симметричным образом от нового равновесного положения и начнут двигаться, совершая симметричные пульсационные колебания. При этом возбудится единственное для такой молекулы полносимметричное колебание. Только оно может быть возбуждено с большой интенсивностью при поглощении или испускании света (если происходит изменение равновесного расстояния XY). При таком качественном рассмотрении легко можно понять, почему не возбуждаются (или возбуждаются лишь очень слабо) антисимметричные или [c.154]

Часто отмечалось для частных случаев бегущих волн, что потенциальная и кинетическая энергии равны. Но я не могу вспомнить ни одного общего исследования по этому вопросу. Эта теорема обычно несправедлива для отдельных частей среды ), и ее следует понимать как относящуюся либо к целому числу длин волн, либо к области пространства, настолько значительной, что можно не учитывать остающиеся дробные части волн. В качестве хорошего примера, позволяющего проникнуть в сущность вопроса, приведу случай равномерно растянутой круглой мембраны Теория звука, 200), колеблющейся с данным числом узловых окружностей и диаметров. Основные типы колебаний не определяются полностью вследствие симметрии, так как любой диаметр может быть [c.498]

У многоатомных молекул спектры значительно усложняются. В частности, у линейных многоатомных молекул, энергетические спектры которых выражаются формулами (63.30), правила отбора для п и / при различных типах переходов различны и зависят от того, параллелен или перпендикулярен оси молекулы ее осциллирующий электрический дипольный момент. Если дипольный момент параллелен оси молекулы, то правила отбора для мод колебаний атомов вдоль оси имеют вид Аи = +1 (или Аи = = +1, +2, 3,. .. при учете ангармоничности) и А/ = +1, как и в (63.31) и (63.32). Такие колебания молекулы СО2 показаны на рис. 96. При симметричных колебаниях дипольный момент молекулы СО 2 остается равным нулю, а при асимметричных колебаниях имеется изменяющийся во времени дипольный момент, параллельный оси симметрии молекулы, который и обеспечивает спектр излучения, аналогичный спектру излучения двухатомной молекулы. При изгибных колебаниях (рис. 96) электрический дипольный момент направлен перпендикулярно оси молекулы. Правила отбора при этом имеют вид Аи = 1, А/ = О, + 1. Правило отбора А/ = О обеспечивает появление в спектре линии с частотой Юц, принадлежащей 2-ветви. [c.323]

В случае самого общего движения рассматриваемой молекулы число ее нулевых частот будет равно пяти, так как здесь будут три степени свободы для поступательного движения и только две для вращательного. (Вращение молекулы вокруг ее оси, очевидно, не имеет смысла и поэтому не дает нового типа движения.) Следовательно, эта молекула будет иметь четыре нетривиальных главных колебания. Но так как два из них являются продольными и были уже нами рассмотрены, то остается рассмотреть лишь два поперечных колебания. Дальнейшие упрощения можно получить, исходя из соображений симметрии. Из осевой симметрии молекулы следует, что частоты двух ее поперечных колебаний должны быть одинаковыми, так как оси у и z являются совершенно равноправными. Поэтому поперечное колебание каждого крайнего атома будет вырождающимся, причем осями у и Z здесь могут служить две любые взаимно перпендикулярные оси, лежащие в плоскости, перпендикулярной к оси молекулы. Суммарное поперечное движение атомов определяется амплитудами колебаний вдоль осей у и z и их фазами. Если [c.367]

Таким образом, всевозможные формы колебаний механической конструкции, имеющей поворотную симметрию Л -го порядка, распадаются на N типов, определяемых равенствами (7.41) —(7.43). Если разбить конструкцию на N одинаковых секторов, которые совмещаются друг с другом при преобразованиях симметрии, то для каждого из этих типов достаточно знать вектор смещения в одном из секторов н соответствующий корень Кщт. Смещения в других секторах отличаются множителем вида фт. [c.246]

Примеры симметрии в машинных конструкциях. То обстоятельство, что собственные колебания или нормальные волны в симметричных машинных конструкциях распадаются на несколько независимых типов, существенно облегчает расчеты. Рассмотрим в качестве первого примера рамные конструкции (рис. 7.26). Простейшей конструкцией такого рода является [c.248]

Рассмотрим теперь двумерную рамную конструкцию, обладающую двумя плоскостями зеркальной симметрии (рис. 7.26,6). Здесь, очевидно, имеются четыре независимых типа собственных колебаний. Чтобы их найти, не обязательно рассчитывать всю раму, а достаточно рассмотреть ее четвертую часть, например ту, что заштрихована на рис. 7.26, б, задав в точках разреза конструкции (Zi, 0) и (О, h) соответствующие граничные условия (7.46) —(7.49). При этом, как нетрудно показать, порядок [c.249]

Еще большую экономию в вычислениях можно получить при расчете колебаний пространственных конструкций с тремя плоскостями зеркальной симметрии. Так, при исследовании собственных колебаний рамной конструкции, изображенной на рис. 7,26, в, достаточно рассмотреть одну восьмую ее часть, выделенную сечениями 1, 2 ш 3, задав в местах разреза граничные условия типа (7.46) — (7.49). Здесь порядок систем уравнений уменьшается в четыре раза. [c.250]

Рассеяние электронов на нарушениях симметрии упаковки подобного типа может значительно превышать рассеяние на тепловых колебаниях решетки, следствием чего будет резкое снижение ТКС. Поскольку одновременно со снижением ТКС происходит существенный рост общего удельного сопротивления, один из путей получения резистивных материалов для тонкопленочных резисторов состоит в создании сплавов с высоким удельным сопротивлением. [c.439]

На рис. 116, а одна Головина лопаток колеблется симметрично относительно другой, причем в случае нечетного числа лопаток в пакете средняя остается неподвижной. Такие колебания называют колебаниями типа Ао с симметрией первого рода. На рис. 116, б одинаковыми являются колебания первой и последней лопаток пакета, второй и предпоследней и т. д. Это — колебания типа Во с симметрией второго рода. В обоих случаях частота колебаний близка к собственной частоте колебаний первого тона единичной лопатки, зажатой в хвостовике и опертой у головки. [c.131]

Введение произвольной асимметрии, вызывая расслоение спектра собственных частот, влечет за собой также и искажение форм колебаний, которые в случае строгой поворотной симметрии подчинялись в окружном направлении дискретному гармоническому закону. Степень искажения форм колебаний зависит от величины и характера асимметрии. Одной и той же величине расслоения данной пары собственных частот могут соответствовать различные характер и степень искажения соответствующих им собственных форм. Естественно, это будет при различных типах асимметрии. [c.123]

Для симметричного волчка или линейной молекулы электронно-колебательные (вибронные) уровни энергии можно классифицировать по значениям квантового числа ЙГ — Л + 2 проекции вибронного угл. момента на ось симметрии М. Электронно-колебат. взаимодействие снимает вырождение но Л и 2, и вибронные уровни энергии расщепляются. В М. типа симметричного и сферич. волчков линейные члены разложения электронного гамильтониана по координатам вырожденных колебаний не равны нулю, расщепление виб-ронных уровней в этом случае наз. линейным эффектом Яна — Теллера (см. Вибронное взаимодействие). Энергия расщеплённых подуровней даётся ф-лой [c.189]

Типы колебаний сферич. ядра с L = 0, 1, 2, 3 и Л/=0 (продольное движение) показаны на рис, 1. Монопольная мода (i = 0) соответствует колебаниям плотности с сохранением сферич. симметрии, Дипольная мода (L = l) отвечает смещению центра масс ядра и не реализуется как колебание формы. В квадрупольной моде (i = 2) форма колеблющегося ядра является сфероидальной, а в октупольной (i=3) — грушевидной (назв. мод связаны е характером гамма-излучения, испускаемого при переходе из возбуждённого состояния, см. также Мультипольпое излучение). [c.407]

Кроме цилиндрической симметрии волноводных резонаторов в лазерах были использованы и другие структуры волноводов. Например, волноводный резонатор, образованный параллельными металлическими плоскостями. Более подробно с применением волноводных резонаторов и волноводных методов в создании и исследовании ГЛОН можно ознакомиться в работе [141]. Особенностью резонаторов F/i -лазеров (открытых и волноводных) является необходимость регулировки их длины. В отличие от M/D-излучения ширина линии усиления F/i -лазера составляет всего несколько МГерц, что значительно меньше промежутка между соседними продольными типами колебаний резонатора (Av = /2L для L = 1 м, Av == 150 мГц). Для такой регулировки в лазерах одно из зеркал должно быть смонтировано на подвижном устройстве (плунжере). Можно выделить еще одну особенность в существующих f/i -лазерах. Эта особенность касается конструкции зеркал. В идеальном случае выходное зеркало должно полностью отражать излучение накачки и частично пропускать F/i -излучение, причем пропускание должно быть равномерным по всему сечению резонансного объема. В существующих системах пока наиболее распространенным остается самый простой и дешевый на практике способ вывода излучения генерации из резонатора через отверстие. Обычно отверстие в выходном зеркале герметически закрывается окном из кварца или другого материала, не пропускающего излучение накачки. К числу недостатков такого вывода относится большая угловая расходимость излучения генерации и потери мощности излучения накачки. Кроме того, трудно добиться максимально возможной мощности [c.140]

В работе [62] показано, что поперечная неоднородность инверсии газовых лазеров приводит к эффективной селекции основного типа колебаний ЕНц даже в случае, когда его потери энергии близки к потерям энергии высших мод. Таким образом, применение выпуклых зеркал в волноводном резонаторе ГЛОН может обеспечить одномодовый режим генерации с высокой выходной мощностью и уменьшенной расходимостью излучения, т. е. волноводные резонаторы с выпуклыми зеркалами являются полной аналогией открытых неустойчивых резонаторов [5 ]. Некоторые из этих выводов, полученные на основе численного моделирования формирования полей основных типов колебаний в волноводных резонаторах, получили и экспериментальное подтвержденйе [92]. Вернемся теперь к основному исходному уравнению волноводного резонатора с цилиндрической симметрией (3.75). Рассмотрим резонатор с плоскопараллельными зеркалами ( fi = 0). С Учетом того, что поверхность плоского зеркала является поверхностью равной фазы, рассмотрим влияние отверстий связи на характеристики типов колебаний исследуемого резонатора. Для этого необходимо решать на ЭВМ уравнение (3.75) с учетом — = gi — 0. Результаты этих расчетов можно найти в работе Гю1. Они проделаны для фиксированного диаметра одного из отвер- [c.168]

Если не принимать специальных мер, то всегда одновременно генерируют несколько осевых мод (разные осевые моды отличаются числом q). Но угловое распределение поля в этих модах одинаково, и грубыми измерениями их разрешить нельзя. Картина типов колебаний может не обладать азимутальной симметрией, если брюстеровские окошки или несферичные поверхности зеркал вносят астигматизм. [c.60]

Картины излучения в ближней зоне, сравнительно простые, были сфотографированы для рубиновых лазеров, работающих очень близко у порога [38]. Эти простые картины были в нескольких случаях связаны с излучением одного пичка, который длится от 0,5 до 1 мксек. Когда мопдность накачки возрастает, в излучении лазера появляется много пичков и простые картины типов колебаний нарушаются. Более того, были получены картины, у которых была только одна 180-градусная ось симметрии, хотя в большинстве случаев не было ни линейной, ни круговой поляризации. [c.64]

В устойчивом резонаторе распределения поля образуют характерные чередования максимумов и минимумов. Характер симметрии распределения поля моды зависит от оормы и оптической однородности сечения резонатора. При прямоугольной симметрии индексы т, п в обозначении типа колебаний соответствуют числу перемен знака поля вдоль каждой поперечной оси. Низший тип колебаний (так называемая основная, или фундаментальная, мода) не содержит изменений знака поля. [c.12]

Из предыдущих параграфов следует, что пространственное амплитудно-фазовое распределение электромагнитного поля собственных типов колебаний устойчивого резонатора образует характерный пучок. Волновые поверхности этого пучка близки к сферическим, а попе-речн2> . структура задается в первом приближении полиномами Эрмита — Гаусса при прямоугольной симметрии [c.91]

При преобразовании вырожденного колебания по (2,70) с 0< а < 2тс (и аф-к) при повороте вокруг оси симметрии порядка р на угол 2it//j для краткости говорят, что колебание вырождено по отношению к этой оси. Это колебание может быть или не быть симметричным или антисимметричным по отношению к другим элементам симметрии, если таковые имеются. Может показаться, согласно (2,71), что для молекулы, обладающ,ей осью симметрии порядка р, имеется р—1 различных типов колебаний, вырожденных по отношению к оси порядка р, а именно, различные типы колебаний, отвечающие / =1, = 2... 1 — р — 1. Однако типы колебаний с 1= и 1 — р — 1, /=2 и [c.102]

Снова нужно рассмотреть возмущения типа Ферми и Кориолиса, каждое из которых может вызвать колебательные или вращательные возмущения. Взаимодействовать могут только уровни с одинаковой полной симметрией, с одинаковыми числами J и с ААГ=0, 1. За исключением отличия в типах симметрии, рассуждения совершенно аналогичны нашим прежним рассуждениям для случаев линейных молекул. Однако нужно учитывать, 410 вращательные уровни Е не могуг быть расщеплены каким бы то ни было взаимодействием врап1ения и колебания (см. Вильсон [934]). В отличие от действия сил Кориолиса, рассмотренного выше, которое приводит к расщеплению вырожденных колебательных уровней при увеличении числа К и является эффектом первого порядка, кориолисовы возмущения, рассматриваемые нами сейчас, являются эффектами второго и более высоких порядков, так как они обусловлены взаимодействием двух различных колебаний в результате наличия сил Кориолиса. Как и для линейных молекул, в данном случае этот эффект обычно весьма мал. Для молекул, принадлежащих к точечной группе Сщ, из правила Яна, приведенного ранее (стр. 404), сразу вытекает, что возможны кориолисовы возмущения между колебательными уровнями Ai и Е, А-, и Е, Ai я А , Е и Е. Для первых двух пар уровней возмущение должно возрастать с увеличением числа J, для последних двух пар оно должно возрастать с увеличением числа К. До сих пор ни один из подобных случаев не изучался подробно. Частным случаем таких возмущений является удвоение типа К, рассмотренное выше, т. е. расщепление уровня с данным J и при условии, что типы полной симметрии двух составляющих уровней являются [c.443]

Если пластинка в точности симметрична, независимо от того — однородна она или нет, то согласно теории, подтверждающейся и экспериментально, положение узловых диаметров произвольно или, точнее, зависит только от того, как подперта та-стинка и каким образом она возбуждается. Путем изменения точки опоры можно сделать любой диаметр узловым. Вообще говоря, дело обстоит иначе, если имеется значительное отклонение от точной симметрии. Так, два типа колебаний, которые в первом случае вследствие равенства периодов могли складываться в любых соотношениях, оставаясь простыми гармоническими, теперь разделены и имеют различные периоды. Но в то же время положение узловых диаметров становится определенным или, точнее, ограничивается двумя возможностями. Одна система диаметров получается из другой путем поворота на половину угла, заключенного между двумя соседними диаметрами первой системы. При этом предполагается, что отклонение от однородности мало в противном случае система узлов уже не будет состоять приблим енно из окружностей и диаметров. Причиной отклонения может быть либо неоднородность материала, либо неодинаковость толщины пластинки, либо неправильность граничной линии. Влияние малой нагрузки в какой-нибудь точке можно исследовать подобно тому как в случае аналогичной задачи для мембраны ( 208). Если точка прикрепления груза не лежит на узловой окружности, то нормальные колебания становятся определенными. Система диаметров, соответствующая одному типу колебаний, проходит через точку прикрепления, и для этого [c.382]

Характерная картина распределения облучения клеток по дну чашек Петри представлена на рис. 4.6. Наблюдаемую картину можно объяснить следующим образом. Облучение приводит к синхронизации генерируемых клетками колебаний и связанным с ней сложению их амплитуд в ближней зоне [44, 40] и усилению межклеточного взаимопритяжения [42]. Поскольку внешний КВЧ-сигнал может воздействовать на генерируемые клетками колебания только электрической компонентой своего поля [84], взаимо-притяжение оказывается наибольшим в центре прямоугольного рупора, раскрыв которого близок ко дну чашек Петри, возбуждаемого основным типом колебаний прямоугольного волновода. В результате в области над центральной частью рупора стягивание клеток к центру оказывается максимальным, так что наблюдаемая картина распределения клеток на дне чашки Петри по форме напоминает бабочку [84]. В то же время важно отметить, что поле внешнего облучателя не создает сил, которые сами по себе могли бы повлиять на смещение клеток в направлении, перпендикулярном плоскости симметрии рупора (электрическая компонента КВЧ-поля в направлении, перпендикулярном широкой стенке рупора, изменяется слабо [111]), так что смещения клеток, наблюдаемые при осаждении под воздействием внешнего облучения, определяются в основном взаимодействием клеток между собой. [c.97]

Л. Н. Капорский. МОДЫ (от лат. modus — мера, образ, способ, вид), типы колебаний (нор-, малъные колебания) в распределённых колебат. системах (см. Объёмный резонатор, Оптический резонатор) или типы, волн нормальные волны), в волноводных системах и волновых пучках (см. Радиоволноводы, Квазиоптика). Термин М. стал употребляться также для любого волнового поля (вне его источников), обладающего определ. пространств, структурой (симметрией). Так появились понятия М. излучения лазера, утекающая М., поверхностная М., М. шепчущей галереи , экспоненциально спадающая М., селекция М. и т. д. ф См. лит. при статьях Нормальные коле-, банил. Нормальные волны, Лазер. [c.430]

Итак, нормальные колебания многоатомных молекул различаются не только по частоте, но и по типу симметрии (симметричные и антисимметричные), а также по форме (валентные и деформационные). По типу симметрии колебания многоатомных молекул разделяются также на неполносимметричные и полносимметричные. Так, колебание, симметричное относительно какого-либо-одного или нескольких (но не -всех) элементов симметрии, называется неполносимметричным. Полносимметричные колебания сим- [c.93]

Как известно [1], бор в стеклах находится в основном в тройной координации по отношению к кислороду (полоса 1300 см ), и согласно [6], полоса в районе 1100 слг должна соответствовать бору, находящемуся в четверной координации. Для тетраэдров типа ВО4, разрешенными в ИК-области, характерны лишь два колебания — трижды вырожденные антисимметричные валентное и деформационное. В данном случае им соответствуют полосы поглощения в районах 1100 и 725 см Однако при температурах нагрева выше 800° С наблюдается расщепление этих полос. Так, полоса в районе 1100 м расщепляется на три полосы — 1045, 1090 и 1120 см . Это указывает на то, что тетраэдры ВО4 деформированы, вследствие чего вырождение колебаний снимается. В связи с этим полосу 475сж- можно отнести, вероятно, к одной из полос дважды вырожденного колебания ВО4, ставшего активным в ИК-области вследствие понижения симметрии. Термообработка стекла при 950° С приводит к исчезновению этих полос, вновь появляется мощная полоса поглощения в районе 1300 бор снова переходит в тройную координацию. [c.122]

После двукратного применения этого преобразования получаем уравнение Яуг = 1, имеющее корни +1, —1- Для конструкции с одной плоскостью зеркальной симметрии существуют, таким образом, два независимых тина колебаний — антисимметричные (Яу2 — 1) и симметричные ( г = — 1). При колебаниях первого типа все компоненты смещений конструкций в симметричных точках одинаковы, при колебаниях второго типа компопенты щ и щ одинаковы, а компонента имеет противоположные знаки. Аналогичные соотношения между компонентами смещений можно получить и для конструкций с несколькими плоскостями зеркальной симметрии. [c.248]

Главная идея книги, являющейся в значительной мере обобщением и развитием предшествующих работ автора, состоит в рассмотрении колебаний рабочих колес на базе общей теории колебаний линейно-упрупих систем, обладающих поворотной симметрией. Рабочие колеса турбомашин различных типов и назначений практически всегда имеют такую симметрию. [c.3]

Внесение в поворотную симметрию системы винта, наиример ирп изменении угла установки лопаток или придании им закручен-ности, приводит к появлению связанности колебаний типов А w Б, влекуп1ую за собой взаимную интерференцию соответствующих [c.104]

В случае симметричных многоатомных молекул принцип Франка — Кондона ограничивает возможные переходы между колебат. уровнями энергии верх, и ниж. электронных состояний. Согласно этому принципу, не только з.чектронный переход е — е" должен быть разрешённым, но и т. н. фактор Франка — Кондона должен бить инвариантным относительно всех операций группы симметрии молекулы, т, е. колебат. уровни и й и" должны относиться к одному и тому же типу симметрии. В частности, если все молекулы находятся в осп. полносимметричном вибронном состоянии, то в спектре поглощения должны наблюдаться толькб прогрессии полос полносимметричных колебаний, а полосы всех остальных колебаний будут запрещёнными. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...