Частота нулевая

Элементы этих матриц являются функциями отклонений а ,. случайных параметров (/ = 1,2,. .., 8 i = 1,2,. .., п) ротора от их средних значений, собственной частоты нулевого приближения Ио - [c.31]

Последнее выражение показывает, что влияние внутреннего сопротивления разделяющих ламп на квазирезонансную частоту нулевого двойного Т-четырехполюсника очень мало, что позволяет считать [c.366]

Корни этих уравнений, разумеется, совпадают. Одна из собственных частот нулевая-, она соответствует вращению вала как твердого тела с постоянной угловой скоростью, задаваемой начальными условиями. Ненулевая собственная частота [c.69]

Модулированная звуковая волна обычно характеризуется центральной частотой /о и полосой Д/ (т. е. полосой модуляции). Полоса Д/, достижимая в акустооптических модуляторах, определяется главным образом, как мы увидим ниже, угловой расходимостью светового пучка. Для бесконечно широких звуковых и световых пучков волновые векторы имеют хорошо определенные направления. Поэтому для данного угла падения и соответствующего ему угла дифракции условие брэгговской дифракции (10.1.3) может быть выполнено на одной акустической частоте (нулевая полоса модуляции, Д/ = 0). На практике приходится иметь дело с ограниченными звуковыми и световыми пучками, что приводит к конечной угловой расходимости пучка. Конечное угловое распределение волновых векторов позволяет получать брэгговскую дифракцию в некотором диапазоне акустических частот (конечная полоса модуляции). Дифференцируя выражение (10.1.3а), полосу модуляции можно записать в виде [c.396]

Частота нулевое первое второе решение [c.99]

Измерители температурного коэффициента емкости (ТКС) основаны на методе сравнения частот генераторов. Первоначально при температуре Тх настраивают контур измерительного генератора с образцом в резонанс с частотой опорного генератора. Если теперь нагреть образец до температуры ТО емкость его изменится, а это повлечет за собой изменение частоты. При помощи вспомогательного переменного конденсатора, имеющего градуированную шкалу, добиваются восстановления прежней частоты, о чем судят по индикатору равенства частот (нулевых биений). [c.529]

Поэтому эти частоты называются также нулевыми частотами. Нулевая колебательная частота не имеет, конечно, ничего общего с вращательной частотой, которая не зависит от квазиупругих сил, появляющихся при малых смещениях. [c.82]

Величина — = оо определяет частоту чисто колебательного перехода или частоту нулевой линии, соответствующей значениям ]" — / = 0. Переход, соответствующий нулевой линии, запрещен правилами отбора. Положение этой линии определяется расчетным путем. [c.11]

Таблицу (553) будем называть нулевой таблицей сумм. Сумму частот нулевой таблицы сумм будем обозначать через так что . [c.150]

Соответствующие зависимости приведены на рис, 4.1 и 4.2. В области сейсмических частот поглощение растет с частотой . Нулевая скорость при нулевой частоте не должна смущать в вязких жидкостях волны на очень низких частотах не распространяются. С ростом частоты скорость вначале растет >/со, а затем этот рост прекращается. [c.111]

Таким образом, как динамическая вязкость, так и динамическая жесткость (или модуль упругости) представляют собой величины, зависящие от частоты. Динамическая вязкость монотонно убывает до нуля с увеличением частоты. Значение, соответствующее (0 = 0, должно совпадать с вискозиметрической вязкостью при нулевой скорости сдвига [c.220]

Зависимость коэффициента /гд по смещению от частоты (О для пневмомеханической виброзащитной системы со вспомогательными емкостями показана на рис. 10.46 в логарифмическом масштабе. Кривая / - при нулевом, 2 бесконечном, Л — низком, 4 высоком, [c.304]

В табл. 64 задано линейное или угловое смещение от положения покоя для тела, к которому приложено силовое возмущение при условии воздействия постоянной силы Р = Pq или момента М = Mq (случай нулевой частоты изменения возмущения силы или момента). Для систем, находящихся под действием силы, смещение задается вдоль линии ее действия, а для систем, находящихся под действием пары сил, задается угловое смещение в плоскости действия этой пары сил. [c.345]

В случае симметричной модели связь мем ду частотами может быть как синхронной, так и асинхронной, л шь бы удовлетворялось общее соотношение (3.28). Таким образом, в общем случае токи электромеханических преобразователей Относятся к периодическим функциям времени, включая нулевую частоту (случай постоянного тока). Вследствие линейности обобщенной модели ана- [c.65]

В качестве примера рассмотрим малые колебания двух одинаковых плоских маятников, связанных пружиной (рис. VI.11, а). Интуитивно ясно, что если отклонить маятники на один и тот же угол а и отпустить их затем с нулевыми начальными скоростями (рис. VI. 11, б), то во время колебаний длина пружины меняться не будет, и, следовательно, маятники будут колебаться одинаково, так, как они колебались бы, если бы не были связаны пружиной. Отсюда сразу следует, что одной из собственных частот этой системы является собственная частота одного из маятников при отсутствии пружины. [c.239]

Из (45) и (46) следуют основные свойства вынужденных колебаний при наличии линейного сопротивления. Вынужденные колебания не затухают. Их частота совпадает с частотой возмущающей силы. Вынужденные колебания и при линейном сопротивлении не зависят от начальных условий. Следовательно, их нельзя возбудить с помощью не нулевых начальных условий. Для возникновения вынужденных колебаний на систему должны действовать возмущающие силы. [c.421]

Заметим, что при независимом определении частоты этого ла- и-.ра также приходилось сравнивать ее с частотой некоторого первичного эталона. Как известно, в качестве такого атомного стандарта в 1966 г. была выбрана частота перехода между двумя сверхтонкими компонентами цезия-133 в нулевом магнитном [c.249]

Чем меньше затухание, тем больше т и хо. Полагая Fq постоянной, мы можем найти из (119) и (120) отношение смещения в случае резонанса к смещению при нулевой вынуждающей частоте [c.228]

С учетом нулевых колебаний с частотой о энергия связи для молекулы t/o—H(i)o/2=Uo— о (см, рис. 2.2). [c.61]

Если пропустить мощную волну частотой со через кристаллическую кварцевую пластинку, изменяя длину оптического пути, проходимого лучом в пластинке, то поток энергии второй гармоники, выходящий из пластинки, тоже изменится, причем можно подобрать такие условия, чтобы поток менялся от максимального значения до нулевого. Экспериментальная зависимость мощности второй гармоники на выходе кварцевой пластинки от угла 0 между направлением падающей волны и нормалью к поверхности пластинки показана на рис. 36.2. [c.303]

Как видно из этой формулы, средняя энергия осциллятора в квантовой теории в отличии от ее классического значения (14.77) зависит от собственной частоты и имеет конечное значение eo = v/2 при абсолютном нуле температуры. Величина ео называется нулевой энергией осциллятора. [c.245]

Задаваясь некоторым исходным значением частоты (нулевым приближением), определим для одного из крайних пролетов, принятого за начальный, необходимую жесткость защемления его внутреннего конца из условия совпадения частоты свободных колебаний получаемой таким образом однопролетной балки с исходной частотой. Решение такой задачи для балки, лежащей на жестких точечных опорах, не представляет труда и может быть выполнено по определенным соотношениям. [c.230]

Я (кривые 2—4). По мере увеличения частоты и соответствующего роста коэф. затухания глубина минимума увеличивается, пока, наконец, на нек-рой частоте /д, наз, частотой нулевого отражения, мин. значение 1Л не обратится в нуль (кривая 3, рис. 5,6). Дальнейший рост частоты приводит к уширенню минимума (кривая 4) и влиянию аффектов затухания на О. а. практически для любых углов падения (кривая б). Уменьшение амплитуды отражённой волны по сравнению с амплитудой падающей не означает, что падающее излучение проникает в твёрдое тело. Оно связано с поглощением вытекающей волны Рэлея, к-рая возбуждается падающим излучением и участвует в формировании отражённой волны. Когда звуковая частота / равна частоте вся энергия падающей волны диссипируется на границе раздела. [c.507]

В последнее время в физике и технике формирования сверхкоротких импульсов ближнего ИК диапазона наметился еще один перспективный подход — сжатие с комбинационным преобразованием частоты. Речь идет о практическом использовании рассмотренного в 3.6 преобразования -солитонного импульса накачки в мощный односоли-тонный импульс на стоксовой частоте (см. также [18]). Важную роль в этом процессе играет полная или частичная компенсация расстройки групповых скоростей на частотах ю и (0 . Такую компенсацию можно осуществить за счет волноводной дисперсии (в маломодовом световоде) или за счет симметричного выбора сОн и со относительно частоты нулевой дисперсии в одномодовом световоде. [c.206]

Из способа образования чисел первой таблицы сумм видно, что наибольшие в каждой четверти таблицы числа 189, 43, 6, 193, паходящиеся в угловых клетках около центральной клетки таблицы, представляют суммы всех частот соответствующей четверти таблицы распределения. Поэтому, прибавляя к указанным наибольшим числам каждой четверти таблицы сумм итоги частот нулевого столбца и нулевой строки таблицы распределения, и вычитая частоту центральной клетки этой таблицы (так как эта частота была подсчитана дважды),, мы должны, очевидно, получить общий итог частот таблицы распределения. Имеем [c.181]

Снова при заданной У мы находим соответственно к (т. е. частоту). Отметим, что если взять за Ускорость поверхностной волны Стонели, удовлетворяющую уравнению (7.39), то аргумент ar th в (41.9) будет равен —1, а следовательно, т) = оо и согласно (41.10) к = оо. Таким образом, при высоких частотах нулевая нормальная волна вырождается в волну Стонели, удерживаемую границей жидкость — упругое полупространство. Жидкий слой в этом случае эквивалентен жидкому полупространству (поверхностная волна затухает, не доходя до верхней границы слоя). [c.254]

Выполненный обзор литературы позволяет сделать вывод, что для описания влияния коррозионной среды можно использовать подходы, основанные на применении линейной механики разрушения. На наш взгляд, для проведения расчетных исследований кинетики усталостной трещины в коррозионной среде наиболее приемлем метод, изложенный в работе [168], с помощью которого можно рассчитать скорость развития трещин в коррозионной среде при различной частоте нагружения на основании данных о скорости их развития на воздухе. В случае, если КИН при соответствующей длине трещины в элементе конструкции будет больше, чем Ks , количество циклов, необходимое для роста трещины при этом условии, можно считать нулевым. Такое допущение дает консервативную оценку долговечности элемента конструкции, что в инженерной практике вполне допустимо. [c.200]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Параметрический резоиаыс — это возрастающие колебания около неустойчивого положения равновесия. Он возникает не при одном, а при бесчисленном мно кестве значений частоты возбун дения в результате появления неизбежных начальных возмущений (при нулевых пачаль- [c.251]

Система питания, испытания и контроля (СПИК-2) предназначена для испытания в динамическом и рабочем режимах питания и охлаждения излучателя л 1зера непрерывного действия типа ЛТН-103 или аналогичных по параметрам. Питание системы осу-ш,есхвляется трехфазной, четырехпроводной с нулевым проводом сети переменного тока напряжением 380 В, частотой 50 Гц. Потребляемая мощность не более 16 кВА. [c.361]

Задача, которая не была решена в работах Зомме])фельда и которую необходимо было решить для дальнейшего развития теории, заключалась в вычислении I — среднего свободного пробега электронов в процессе рассеяния на колебаниях решетки. Вначале Хаустои [7J пошел, по суш,еству, по пути В гна, предположив, что /1 изменяется пропорционально среднему квадрату амплитуды колебаний атомов. При этом он получил тот же результат р (7"/Ь) для Т > в и для Т с Н. Однако вскоре Хау-стон [8] и Блох [9] выяснили новые важные особенности процесса рассеяния. Оказалось, что акт рассеяния электроЕ1а колебаниями решетки, имеющими частоту V, может произойти только в том случае, если колебания решетки и электрон проводимости обменяются квантом энергии v. Таким образом, рассеяние )лектронов существенно неупруго, хотя при высоких температурах, когда кТ > Av, т. е. когда Т > О, его можно рассматривать как упругое, так как в этом случае обмен энергии сравнительно мал. Отсюда непосредствено следует, что при абсолютно.м нуле сопротивление, вызванное тепловыми колебаниями, должно исчезнуть, так как и электроны и решетка при понижении температуры быстро приходят в низшие энергетические состояния. Иными словами, нулевые колебания решетки не могут быть причиной появления сопротивления первоначально этот вывод вызывал некоторое сомнение. [c.160]

Нулевая энергия, будучи постоянной, не дает вклада в теплоемкость систем осцилляторов (многоатомные газы и др.). Для квантовой теории теплоемкости таких систем важна зависимость второго слагаемого в (14.79) е = е—hvl2 от частоты, которая изображена на рис. 40. С возрастанием частоты или понижением температуры эта, зависящая от температуры, часть средней энергии осциллятора "е (и теплоемкость Су де/дТ) стремится к нулю по экспоненциальному закону [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...