У станов - Определение

Управляющий параметр - какой-либо параметр, выделяемый системой при неравновесных условиях. Изменение и флуктуации У.п. определяют дальнейшее направление эволюции системы в критических точках (точках бифуркации), а также в областях, предшествующих критическим точкам. Все остальные параметры системы становятся зависимыми от У.п. При определенных условиях в системе может произойти смена управляющего параметра. [c.155]

При рассмотрении механизма прохождения у излучения через вещество нельзя ограничиться классическими волновыми представлениями об излучении, а приходится учитывать квантовую, корпускулярную природу света. Квантовые свойства становятся важными потому, что длина волны у-кванта по определению значительно меньше расстояний между атомами и между электронами. [c.448]

Жесткое соединение валов уменьшает количество подшипников, упрощает муфты и уменьшает их длину, но требует весьма точной центровки при сборке, приводит к некоторой неопределенности в распределении нагрузок на опорные подшипники. Особенно неблагоприятны условия работы, если непосредственно и тесно между подшипниками расположена жесткая муфта. Малой вибрации и хорошей работы подшипников такого узла можно добиться только при очень точной центровке, сохраняющейся и во время работы. При увеличении расстояния между подшипниками недостатки уменьшаются. В случае полного исключения одного на подшипников гибкость вала получается у> <е большой по сравнению с возможными перемещениями подшипников, распределение нагрузок между ними становится достаточно определенным и мало меняется во время работы. [c.146]

Устойчивые решения в условиях высокой нагрузки были получены в работах [36, 50] с помощью обратного метода, основанного на определении h(x,y) по заданному р(х,у) из уравнения Рейнольдса. Гибридная численная схема для исследования эллиптического контакта описана в работе [82] и комбинировалась из алгоритмов прямого решения уравнения Рейнольдса методом верхней релаксации в области низких давлений и обратного — в области высоких давлений. Подобный алгоритм применялся при исследовании верчения в эллиптическом УГД контакте в работе 86], в которой показано, что при угловой скорости о О распределения р(х, у) и h(x, у) становятся несимметричными относительно оси ж и с ростом UJ снижается По результатам численных экспериментов получена формула для оценки с учетом ил. [c.503]

Следующий пример — это когда группа волн на (—оо, +схэ) задается в системе 0 х у г функцией г = / у ), периодической по у. В этом случае при движении группы волн относительно Оуг функция г = / у ) становится периодической по времени. В этом случае можно говорить не о группе волн, а просто о движении волн. Это можно представить себе в виде бесконечной гребенки , которая движется вдоль оси с определенной скоростью. [c.216]

Предел. Если зависимая переменная у изменяется так, что разность мешду ней и нек-рой постоянной Ъ становится и остается при изменении независимой переменной бесконечно малой , то говорят, что предел у есть Ъ это записывается так Um у — Ъ, или у Ь. Из определения предела следует, что у = Ь + ( — бесконечно малая) или что у — Ъ м. б. сделана < е. Очевидно, предел бесконечно малой величины есть 0. Если зависимая переменная при своем изменении становится (и остается) по абсолютной величине больше любого положительного числа М, т. е. у > М, то у называется бесконечно большой бесконечно большая величина не имеет предела, по условно говорят, что предел у в этом случае равен бесконечности lim /= со, или у- со, напр. [c.253]

Если форма частиц отлична от сферической, картина резко меняется. Вектор У теряет свою определенность и становится [c.301]

При растекании потока перед решеткой линии тока искривляются. Если в качестве распределительного устройства взята плоская (тонкостенная) решетка, у которой в отличие, например, от трубчатой решетки проходные отверстия не имеют направляюш,их стенок (поверхностей), то возникающее поперечное (радиальное) направление линий тока, т. е. скос потока, неизбежно сохранится и после протекания жидкости через отверстия. Это вызовет дальнейшее растекание, т. е. расширение струйки 1 и падение ее скорости за счет сужения струйки 2 и повышения ее скорости. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании жидкости по ее фронту, а следовательно, за решеткой значительнее расширение сечения и соответственно уменьшение скорости струйки 1 за счет струйки 2. Вследствие этого после определенного (критического или оптимального) значения коэффициента сопротивления опт плоской решетки, при котором поток за ней полностью-выравнивается, т. е. скорости в обеих струйках становятся одинаковыми, дальнейшее увеличение приводит к тому, что за решеткой скорость струйки 2 возрастает даже по сравнению со скоростью струйки /, возникает новая деформация поля скоростей в виде обращенной или перевернутой неравномерности (рис. 3.3). [c.80]

Пластическая деформация. При возрастании касательных напряжений выше определенной величины деформация становится необратимой. При снятии нагрузки устраняется лишь упругая составляющая деформации. Часть же деформации, кото])ую называют пластической, остается. При пластической деформации необратимо изменяется структура металла, а следовательно, и его свойства. [c.43]

Термодинамика выделения фаз при распаде твердых растворов. Распад характерен для твердых растворов, имеющих ограниченную и изменяющуюся с температурой растворимость. Распад происходит у твердых растворов тех составов, которые в определенном диапазоне температур становятся пересыщенными. При этом возможно выделение фаз твердого раствора другого типа и состава или промежуточных фаз. Для технических сплавов наиболее частый случай — распад с выделением промежуточных фаз (карбидов, нитридов, гидридов, интерметаллидов), отличающихся от исходного твердого раствора типом кристаллической решетки. Изменение свободной энергии твердого раство- [c.496]

Рассмотрим, далее, виртуальные изменения (вариации) состояния нашей системы, под которыми понимают произвольные, но возможные, т. е. допустимые условиями задачи, изменения состояния. В данном случае, поскольку имеется тепловой контакт между частями системы, возможны вариации их внутренних энергий, но невозможны вариации энергии всей (изолированной) системы. Что же касается, например, объемов, то по условиям задачи их вариации невозможны ни у частей, ни у системы в целом. Поскольку система равновесная, невозможны никакие самопроизвольные изменения ее состояния. Следовательно, в отличие от действительно происходящих в системе изменений рассматриваемые виртуальные изменения могут не соответствовать термодинамическим законам и постулатам, которым должны подчиняться все действительно протекающие процессы. Иначе говоря, направление виртуальных изменений может совпадать с направлением любых действительных изменений в неравновесной системе, но обратное утверждение неверное. В рамках термодинамики вариации состояний или термодинамических переменных — это некоторый мысленный эксперимент над интересующей системой, в ходе которого определенные свойства ее считают спонтанно изменившимися по сравнению с их равновесными значениями и, далее, следят, как система реагирует (в соответствии с законами термодинамики) на такие внешние возмущения. Если же учесть микроскопическую картину явления, то становится ясным, что подобные изменения свойств действительно происходят в природе и без каких-либо внешних воздействий на систему с помощью флюктуаций макроскопических величин природа сама непрерывно осуществляет упомянутый эксперимент. Бесконечно малые первого порядка — виртуальные и действительные изменения термодинамических величин — мы будем обозначать символами б и d соответственно. [c.51]

Еспи у двух металлов с одинаковыми кристаллическими решетками сильно различаются атомные радиусы, то образование твердых растворов между этими металлами сильно искажает кристаллическую решетку, что приводит к накоплению в решетке упругой энергии. Когда это искажение достигнет определенной величины, кристаллическая решетка становится неустойчивой и наступает предел растворимости. [c.410]

Но с увеличением угла атаки резко понижается давление над крылом, и поэтому подъемная сила сначала быстра растет с увеличением угла атаки. Однако, когда угол атаки достигает некоторой определенной величины (для рассматриваемого профиля—около 15 ), картина обтекания резко меняется. Условия обтекания передней верхней части крыла при больших углах атаки становятся сходными с условиями обтекания задней стороны цилиндра, и, так же как в случае цилиндра, обтекающий поток отрывается от крыла уже не у самой задней кромки позади крыла образуется завихренное пространство. С увеличением угла атаки точка отрыва потока быстро перемещается от задней кромки крыла к передней. [c.556]

Выбор такого характерного расстояния вызван трудностями экспериментального определения у, при котором скорость становится равной нулю. [c.351]

На границах каверны известна величина 7, которая постоянна в силу постоянства давления в каверне, а (V.3.13) и (V.3.14) становятся нелинейными интегродифференциальными уравнениями для определения формы меридионального сечения границы каверны у = f (х). [c.208]

Вычисленные значения у подставляют затем в (V.3.13), которое становится нелинейным относительно функции у (х). Из (V.3.13) у (х) находится методом последовательных приближений, путем последовательной подстановки в правую часть этого выражения значений координат пробной границы каверны и т. д. Определенные таким образом координаты границы каверны использовались вновь для вычисления у по (V.3.14) и т. д. [c.208]

Если совместить координатные оси х, у, z с направлениями главных осей, то определение напрял<ений на любой наклонной площадке становится очень простым. Касательные напряжения 2Х ху в этом случае равны нулю, и уравнения (108) принимают вид [c.232]

Если учесть также разнородность состава многих продуктов в разных местах одного образца и изменение его в процессе обработки, то становится ясным, что функция к (х, у, 2, т) ярко выражена, и для ее определения необходимо находить функцию q (х, у, г, т). [c.19]

Дифференциальные операторы в числителе и знаменателе (20.4) состоят из зависимых д и независимых х, у, z переменных величин и сами являются переменными. Операторы изменяются при изменении независимых переменных. Они не только группируют определенным образом первоначальные величины, но и указывают действия, которые над ними следует произвести. Для заданных значений независимых переменных они становятся постоянными. Для фиксированной точки пространства в заданный момент времени числитель и знаменатель (20.4) имеют определенные значения, а само отношение (20.4) представляет собой относительную интенсивность физических эффектов. [c.190]

Переходя теперь от вопросов количества стандартов к самой культуре стандарта, мы должны отметить прежде всего, что благодаря стан-дартизационной работе у нас сложилась определенная... методика качественных характеристик продукции. [c.42]

Покажем, что если о убывает до — я/2, то время неогранийенно увеличивается, и у становится бесконечным, но отрицательным, тогда как V н х оба имеют определенные пределы, так что кривая имеет вертикальную асимптоту на конечном расстоянии и движение стремится стать прямолинейным и равномерным. [c.311]

Первые два уравнения легко интегрируются и после подста-ноаки значений х и у в третье уравнение момент М (t), поддерживающий данное движение, становится вполне определенным. [c.119]

Чем больше мы проникаем в природу сил, тем больше мы сводня все к взаимным притяжениям и отталкиваниям и тем важнее становится задача определения движения и взаимно притягивающихся тел. Эта задача принадлежит к категории тех задач, к которым приложима наша теория, т. е. которые приводятся к интегрированию уравнения в частных производных, откуда ясна необходимость изучения этих уравнений. Но в течение 30 лет i занимаются только линейными дифференциальными уравнениями в частных производных, в то время как для нелинейных не сделано ничего. Для трех переменных задачу решил уже Лагранж для большего числа переменных Пфафф представил, хотя п имеющую достоинства, но несовершенную работу. По Пфаффу для решения уравнения в частных производных надо сначала проинтегрировать систему обыкновенных дифференциальных уравнений после интегрирования этой последней составляют новую систему дифференциальных уравнений, которая содержит двумя переменными меньше эту систему снова интегрируют и т. д. и таким образом интегрируют, наконец, уравнение в частных производных. Согласно о этим, Гамильтон, приведя дифференциальное уравнение движения к уравнению в частных производных, свел надачу к более трудной, так как но Пфаффу интегрирование уравнения у. частных производных требует интегрирования ряда систем обыкновенных дифференциальных уравнений, в то время как механическая задача требует интегрирования только одной системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Поэтому большее значение имело здесь обратное приведение, при помощи которого уравнение в частных производных сводится к одной системе дифференциальных уравнений. Первая система Пфаффа совпадает как раз с той, которая получается в механике и можно показать, что остальные системы тогда не нужны. Очень часто приведение одной задачи к дру- [c.7]

Однако определение у становится невозможным, когда к есть корень уравнения 81пАа=0. В самом деле, оказывается, что в этом случае равномерное распределение простых источников по поверхности шара с радиусом а не оказывает никакого действия на внешние точки. [c.624]

Так, например, положение точки, вынужденной оставаться на окружности х + у = Я , определяется всего одним параметром. Но если в качестве такого параметра выбрать координату у, то при х = 0 частная производная дх/ ду теряет смысл и коорл ината у перестает удовлетворять определению лагранжевых координат. Нетрудно видеть, что при х = 0 возможному перемещению точки соответствует значение б = 0, а вариация координаты X становится неопределенной. Параметр у является координатой Лагранжа всюду, за исключением значений у= Я. [c.174]

ОСЬ г является осью частот, ось х — осью действительных у, а ось у — осью мнимых у. Хотя кривые, образованные допустимыми значениями уЬи ыЬ/Уз, не имеют такого простого вида, как для нормальных волн 8Н, тем не менее можно получить взаимно однозначное соответствие между этими решениями и последовательностью целых чисел [15]. Поэтому мы будем обозначать продольные нормальные волны Ь р), где р — целое число, связанное с интересующей нас ветвью. Обычно для больших действительных значений уЬ при увеличении частоты величина р возрастает. Аналогично изгибные нормальные волны мы будем обозначать Р д). Таким образом, Ь ) — продольная нормальная волна с самой низкой частотой, а Р 2) — изгибная нормальная волна второго порядка. Когда рассматриваются комплексные или мнимые значения уЬ, схема нумерации нормальных волн становится менее определенной. Мы будем использовать те же обозначения, что и выше, но нумеровать нетви таким образом, чтобы соблюдалась непрерывная однозначная зависимость 7 6 от (i>b/Vs, начиная от действительных значений уЬ до мнимых пли комплексных при дальнейшем изменении ыЬ/Уз- [c.154]

Если вы вращаете эскизный элемент, у которого эскиз определен полностью или частично через взаимосвязи и размеры, появляется диалоговое окно Move onfirmation (Подтверждение перемещения), показанное на рис. 8.10. Это окно информирует вас шом, что в элементе изменены внешние связи, и спрашивает, хотите ли вы удалить эти связи, или сохранить их, пересчитав, или оставить связи зависшими. Связи или размеры, которые не связаны с внешними ссылками после их установления, становятся зависшими. [c.459]

Увеличение поперечного сечения по длине диффузора обусловливает уменьшение средней скорости течения и, согласно уравнению Бернулли, повышение статического давления. Таким образом, вдоль диффузора устанавливается положительный градиент давления, вызываюгций силу, которая направлена против основного течения. Статическое давление, повышающееся вдоль диффузора, одинаково по всему поперечному сечению, включая область, непосредственно прилегающую к стенке, тогда как скорости распределены по сечению неравномерно и снижаются до нуля у стенки. Вследствие того, что по длине диффузора скорость течения продолжает уменьшаться, при определенных значениях и возникает состояние, при котором запас кинетической энергии потока в пограничном слое становится недостаточным для преодоления давления, характеризующегося положительным градиентом, и поток отрывается от стенок (рис. 1.21, а). [c.27]

В источниках больших размеров необходимо учитывать само-поглощение частиц и изменение их энергии в результате упругих и неупругих рассеяний. В связи с этим определение мощности излучения больших источников становится относительно сложным. Наиболее трудоемки расчеты утечек нейтронов и у-квантов из ядерного реактора. К моменту начала расчета тепловыделения в защите должен быть выполнен физический расчет реактора, Результаты его содержат координатные распределения плотностей потоков нейтронов в активной зоне и отражателе реактора. По ним можно найти плотность утечки нейтронов из активной зоны реактора и определить распределение источников у-кваитов в активной зоне. Плотность утечки нейтронов определяется как произведение коэффициента диффузии на производную от плотности потока на границе активной зоны. Распределение источников у-квантов в активной зоне реактора дает [c.108]

Наличие этого потока импульса связано, конечно, с наличием вдоль оси у градиента средней скорости и. Если бы жидкость двигалась везде с одинаковой скоростью, то никакого потока импульса в ней не было бы. Можно поставить вопрос и обратным образом зададимся некоторым определенным значением а и выясним, каково должно быть движение в жидкости данной плотности р, приводящее к потоку импульса а. Имея в виду получить асимптотическпе законы, относящиеся к очень больщим числам Рейнольдса, снова исходим из предположения, что в этих законах не должна фигурировать в явном виде вязкость жидкости V (она становится, однако, существенной на очень малых расстояниях у — см. ниже). [c.244]

Фриц и Джиок нашли, что в области температур жидкого гелия закон Кюри выполняется не совсем точно, а именно, что у Т несколько убывает с понижением температуры. Поэтому достаточно хорошо определить шкалу Т невозможно. Ниже 1° К уменьшение у Т становится намного более быстрым, однако следует иметь в виду, что все определения абсолютной температуры ниже 1 К недостаточно надежны. Значения абсолютной температуры были получены из калориметрических измерений с использованием угольного термометра-нагревателя, причем изменения энтропии рассчитывались на основе предположения о четырехкратно вырожденном уровне, как было ука- чано выше. В табл. 14 приведены некоторые значения восприимчивости, а также исходных полей и температур размагничивания. Значение у Т при 1,145°К составляет 2,045 эл. магн. ед.1молъ, при 4,224°К—2,146 эл. маги. ед.1молъ. [c.497]

Определения абсолютной температуры былп выполнены в Лейдене, где использовался нагрев в переменном поле и гистерезпсный нагрев, а также в Оксфорде, где применялись у-лучи. Лейденские измерения не могли быть распространены на область выше точки Кгорн, так как /" становится там слиш- [c.537]

Задача об определении критических значений нагрузок, при которых наряду с плоской формой равновесия, устойчивость которой исследуется, становится возможной и иная — искривленная форма равновесия, вполне аналогична соответствующей задаче об определении критических значений сжимающих сил, приложенных к стержню. Для пластинки, подверженной действию сил, лежащих в ее плоскости, эта задача становится заметно более сложной, что связано с ее двумерностью. Определение критических состояний или критических внешних нагрузок возможно статическим, энергетическим и динамическим методами. У этих методов есть свои [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...