Резонанс связи

При выполнении условия волнового синхронизма (36.10), т. е. когда п(ы) =п (2(о), когерентная длина 2хо обращается в бесконечность. В этом случае переход энергии от исходной волны к ее второй гармонике особенно интенсивен. Обе волны распространяются с одинаковыми фазовыми скоростями и поэтому фазовое соотношение между ними сохраняется постоянным все время при их распространении. С этим, как и при всяком резонансе, связана эффективность обмена энергией между взаимодействующими волнами. Из (36.11) при р О получим [c.303]

Гибридизация или резонанс связей является лишь способом математического описания однако она позволяет наиболее адекватным образом применить понятие локализованной связи для описания опыта. [c.19]

Для понимания природы сил связи в металлах, особенно переходных, можно использовать представления о гибридных орбитах s—р, S — d, S—р—d) или резонансе связи [5, с. 81]. [c.26]

Неустойчивость, отвечающая простым резонансам, обусловлена выходом мультипликаторов из единичного круга через значения р= 1. Неустойчивость при комбинационных резонансах связана с выходом мультипликаторов из единичного крута через точки, отличные от р= 1. Это показано на рис. 7.2.9, где случаи а - в отвечают гамильтоновым системам. В области устойчивости все мультипликаторы находятся на единичной окружности. При переходе в область неустойчивости, соответствующую простому [c.473]

Таким образом, не существует границы между устойчивым и неустойчивым состояниями недемпфированной системы, а есть граница между нейтрально устойчивым и неустойчивым состояниями. Внутри области нейтральной устойчивости все корни располагаются на мнимой оси. На границе устойчивости четыре корня совпадают при положительной частоте и четыре — при отрицательной, а затем уходят с мнимой оси. Внутри области неустойчивости имеются четыре комплексных корня, соответствующие резонансным колебаниям опоры и низкочастотному качанию лопасти. Подстановка s = ш, где со — действительное число, определяет всю область нейтральной устойчивости, а не только границу флаттера. Наиболее простой путь определить границу устойчивости — это найти решение характеристического уравнения при s = ш. Область неустойчивости находится там, где невозможно получить все восемь корней уравнения при действительном (0. При несвязанном движении (5 — 0) корни определяются выражением s = ш, где м = 1, соу и Мх- Поскольку неустойчивость вызывается четырьмя корнями, она требует резонанса колебаний опоры и винта. При резонансе связь, создаваемая Sj, в некоторых условиях порождает неустойчивость. [c.618]

Остановимся на особенностях резонансных явлений, обусловленных несимметрией возбуждения решетки со слоем или несимметрией самой структуры. При отклонении угла падения от нормального резонансы расщепляются на два один по частоте относительно ф = О слабо сдвинут и имеет примерно ту же добротность, а второй имеет существенно больший частотный сдвиг и более высокую добротность. Если само наличие двух типов резонансов при q> Ф О изначально ясно из существования разных фазовых скоростей для волн с положительными и отрицательными номерами (с п =—1, п = +1), то разный характер этих резонансов требует дополнительного объяснения. Для структур, симметричных относительно нормали, вместо собственных колебаний в виде двух волн, бегущих навстречу друг другу вдоль направления периодичности, можно рассматривать их сумму и разность, т. е. две стоячие волны с симметричным и антисимметричным распределениями поля относительно плоскости симметрии решетки. При ф = О падающая волна связана с симметричным типом, с его резонансами связаны соответствующие явления запирания слоя. Появление хотя бы слабой несимметрии в поле возбуждения (ф Ф 0) влечет за собой соответственно слабую связь и с нечетным типом колебаний. Слабость этой связи обусловливает малые дифракционные потери, высшую добротность резонансов и сильную зависимость резонансной точки от угла падения при малых ф. [c.123]

Второй множитель в (6.4) представляет собой лоренцев контур резонансной кривой. Он симметричен относительно максимума распределения. Тот факт, что динамический сдвиг Штарка сам зависит от частоты си электромагнитного поля, практически не меняет этого утверждения, так как он не является резонансным в области малых расстроек Его резонансы связаны с однофотонными переходами из рассматриваемых состояний Is [c.143]

Порог возбуждения параметрических колебаний на рис. 1.4.1 равен нулю нри Wei = О, т. е. нри точном выполнении условия резонанса (1.4.37). Отсутствие порога возбуждения параметрического резонанса связано с использованием модели невязких сред. [c.65]

Возбужденные состояния. Теория валентных связей рассматривает главным образом вопрос о стабильности основного состояния молекулы, хотя в принципе она может быть распространена и на возбужденные состояния молекулы. К тому же концепция резонанса связана с наличием по крайней мере одного возбужденного состояния того же типа симметрии, что и основное состояние, и информация об этом возбужденном состоянии получается автоматически при определении влияния резонанса на основное состояние — [c.387]

Рис. 7.38. Резонанс связей в теллуре, а — одна из эквивалентных конфигураций связей 1- и 3-атомов б — усредненная конфигурация связей, при которой каждая пара атомов связана двумя третями связи.

Это, однако, еще пе все. Вспомним, что система резонансных поверхностей является всюду плотной в пространстве переменных действия. Рассмотрим, например, резонанс связи [c.351]

Диффузия по резонансу связи [c.359]

Аналогичным образом можно было бы вычислить скорость диффузии Арнольда и по резонансу связи, например со = Соответст-вуюш,ие довольно сложные расчеты были выполнены Либерманом [273 ]. Здесь же, следуя работе Чирикова [70 ], мы рассмотрим более простую модель, иллюстрирующую как диффузию по резонансу связи, так и взаимодействие многих резонансов [72]. Гамильтониан этой модели имеет вид [c.359]

Вблизи резонанса связи разность 0 .— 0 является медленной функцией времени. Перейдем поэтому с помощью производящей функции [c.362]

Прямая линия — резонанс связи пунктирная линия — линия постоянной энергии. [c.379]

Поглощение, вызываемое наличием паров воды, обусловлено основным периодом колебаний межатомной связи О — Н. Фундаментальная частота колебаний /о соответствует 2,73 мкм, однако она вызывает появление гармоник и комбинационных частот с изгибным резонансом связи 51 — О на длине волны 12,5 мкм (частота fs). В табл. 3.1 приведены некоторые из этих полос поглощения. Большинство из них можно видеть на кривых поглощения, приведенных на рис. 3.22, [c.78]

Явление магнитного резонанса связано с поведением в магнитном поле магнитных моментов атомных ядер [1,5]. В основе построения магнитно-резо-нансного изображения лежит взаимодействие протонов, имеющих определенный магнитный момент, и внешнего магнитного поля. При попадании протонов в наведенное магнитное поле они изменяют свое положение, ориентацию в пространстве, в результате чего испускаются кванты энергии, которые в дальнейшем анализируются. Изображение сосудов удается получить посредством оценки разницы магнитных характеристик неподвижных тканей и движущихся объектов (кровь). [c.319]

Как следует из формул (2.6.2) и (2.6.3), входное сопротивление при определенных частотах ю обращается в бесконечность, причем это предельное значение периодически повторяется с периодом Аш = 71. Обращение в бесконечность при резонансе связано с отсутствием потерь энергии в тракте на трение и выноса энергии на выходе. При резонансе Ьр/Ьй- оо, т. е. при любых конечных значениях амплитуды давления на входе в тракт отсутствуют колебания скорости. На резонансной частоте тракт не передает возмущения (поток акустической энергии равен нулю) и является идеальным изолятором , что используется для демпфирования колебаний. В зависимости от значения граничного импеданса на выходе частота, соответствующая резонансу, изменяется. При 1/2 = 0 2. стремится к бесконечности, если (Ь = 2к+1)п/2 ( =1, 2, 3,. ..), а при 2-+оо,— если 1 =кк. При изменении граничного импеданса на выходе резонансная частота скачком изменяется при х /2 = а, но при этом 21 не стремится к бесконечности. [c.92]

Обратимся к предложенным Ланжевеном составным кварцевым вибраторам. Если толщина кварца мала по сравнению с толщиной металлических пластин, то амплитуда колебаний основного типа при резонансе связана со статическим изменением толщины выражением [c.115]

В рассматриваемом подходе система резонанса имеет вид вторичные вихри — звуковые волны — вторичные вихри, и в качестве обратной связи выступает звуковая волна. [c.138]

Реакция связи 16 Резонанс 4б8 [c.543]

Учет упругости звеньев в машинах позволил выявить колебательные явления в сложных кинематических цепях и определить реальные нагрузки на звенья и кинематические пары, давать рекомендации по отстройке от резонансов и демпфировать возникающие колебания, решать задачи точности заданного закона движения механизма. В связи с созданием быстроходных машин дальнейшее развитие получат методы автоматической балансировки. [c.16]

Если в механизме имеются подвижные соединения с зазорами (например, кинематические пары в механизмах), вибрационные воздействия могут вызвать соударения сопрягаемых поверхностей, приводящие к их разрушению и генерированию шума. В большинстве случаев разрушение объекта при вибрационных воздействиях связано с возникновением резонансных явлений. Поэтому при поли-гармонических воздействиях наибольшую опасность представляют те гармоники, которые могут вызвать резонанс объекта. [c.272]

Вибро устойчивостью называется способность механизмов нормально работать при вибрации. Под вибрацией имеют в виду механические колебания с относительно малой амплитудой и высокой частотой. Вибрация обычно является следствием недостаточной уравновешенности масс звеньев механизмов и недостаточной их жесткости. Вибрация влияет на точность работы механизмов, изменяет потери на трение, вызывает усталостное разрушение деталей, особенно в случае механического резонанса. В связи с этим и ряде случаев необходимы специальные расчеты на виброустойчивость. [c.171]

Другая важная особенность влияния линейного сопротивления на вынужденные колебания связана с явлением резонанса. В случае резонанса при линейном сопротивлении амплитуда вынужденных [c.421]

Другая важная особенность влияния линейного сопротивления на вынужденные колебания связана с явлением резонанса. В случае резонанса при линейном сопротивлении амплитуда вынужденных колебаний не возрастает пропорционально времени, как при отсутствии сопротивления, а остается постоянной величиной. Достаточно как угодно малого сопротивления, чтобы амплитуда вынужденных колебаний при резонансе была постоянной, хотя, возможно, и достаточно большой, но не переменной, возрастающей с течением времени. Это свойство вынужденных колебаний хорошо подтверждается опытными данными. [c.445]

Таким образом, явление резонанса -го рода связано с явлением параметрического возбуждения колебаний. [c.306]

Явление резонанса связано с воздействием переменного поля с частотой f на феррит, подмагинчиваемый постоянным полем Н , направленным под прямым углом к переменному. Спины электронов начинают прецессировать с собственной частотой /д = АЯ , где А — постоянная. Когда частота внешнего электромагнитного ноля / приближается к собственной частоте /д, прецессия возрастает и при / = /д возникает индуцированный ферромагнитный резонанс. Этот Э( х )ект проявляется наиболее сильно, когда векторы Н и Н образуют прямой, угол. Тот же эффект возникает, если частоту внешнего [c.251]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

Экспериментальное исследоцание указанных явлений было продолжено А К. Калищу-ком [18] (1939) и В С. Мартышкиным [24] (1940). В. С. Мартышкин сделал правильный вывод поведение системы вблизи резонанса связано со свойствами источника энергии. [c.211]

В данной схеме подвижную систему вибростенда можно настраивать на любой частоте в резонанс, связав, например, определенным образом ручку задающего генератора 8 с ручкой регулировки коэффициента усилителя 7. Для подмагничивания системы служит подмаг-ничивающее устройство 9, а для усиления возбуждающего сигнала — усилитель 10. [c.26]

Требование, чтобы рабочая точка не приближалась к запрещенным резонансным полосам, и требование узости полос нараметрич. резонанса приводят к допуску на разброс показателя поля в различных секторах, к-рый в сильнофокусирующих установках оказывается1%. Аналогичные допуски связаны и с резонансами связи. [c.329]

Взаимодействие резонансов. Перекрытие резонансов. Связь с условием. юкальной неустойчивости. Роль числа резонансов [c.80]

Работа силы -на пути, 162 -злементарная, 162 Равновесие системы, 304 Радиус инерции, 457 Радиус кривизны, 79 Расстояние, 154 Расход массы, 407 Реакция связи, 197 Резонанс [c.710]

А реальных механизмах значения и х не достигают бесконечности, потому что на звенья всегда налагаются и неупругне связи. Однако нормальная работа механизмов в зоне резонанса [c.305]

Как видно из рис. 175, существует область быстрого возрастания амплитуд, которую можно условно назвать областью резонанса. Этой области соответствуют большие размахп точки М, совершающей вынужденные колебания, и соответственно этому следует ожидать возникновение больших напряжений в частях инженерных сооружений, если исследование колебаний связано с задачей расчета этих сооружений на динамическую прочность. [c.349]

Колебания, возникающие при резонансе п-го рода, иногда также называют автопараметрическими. Этот термин возник в связи с математическим аппаратом, при.меняемым при исследовании условий устойчивости двпншния при резонансе -го рода. При исследовании вопроса об устойчивости движения приходится рассматривать линейные дифференциальные уравнения с периодическими коэффициентами. Эти уравнения будут рассмотрены ниже, при изучении квазигармонических колебаний и параметрического резонанса. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...