Симметрии понижение

Под влиянием межмолекулярных сил может измениться расположение атомов в молекуле, что приведет к нарушению ее симметрии. Понижение симметрии системы сопровождается изменением правил отбора, в результате чего в колебательных спектрах (инфракрасном или спектре комбинационного рассеяния) жидкостей (растворов) возможно появление полос, запрещенных для паров. [c.138]

Результаты указанных опытов свидетельствуют о том, что рассчитанные решетки дают профили скорости, близкие к заданным. Вместе с тем расчет необходимо уточнить на небольших участках вблизи оси трубы и у стенок. Отклонение опытных кривых от расчетных в центральной части трубы обусловлено тем, что симметрия предполагает смену знака линейного сдвига профиля, а у стенок — пониженным полным давлением в пограничном слое перед решеткой, поэтому у стенок поток испытывает меньшие замедления, чем в основной части трубы. [c.133]

Кристаллическая структура. Можно было предполагать, что переход в сверхпроводящее состояние связан с какими-то изменениями кристаллической структуры. Однако изучение кристаллической структуры сверхпроводников рентгеновскими методами показало, что при понижении температуры металла ниже Тс не происходит никаких изменений ни в симметрии решетки, ни в ее параметрах. Более того, было установлено, что свойства твердого тела, зависящие от колебаний кристаллической решетки, также остаются неизменными. Например, температура Дебая и решеточный вклад в теплоемкость — одни и те же в нормальной и сверхпроводящей фазах. Все это позволило сделать вывод, что сверхпроводимость не связана с какими-либо изменениями кристаллической структуры. [c.263]

Такой мерой является нарушение симметрии системы. В рассматриваемом случае полиморфного превращения кристалла при понижении температуры возможна утрата симметрии, поскольку кубическая решетка обладает более высокой симметрией. Аналогично, кристалл, возникающий после охлаждения жидкости, менее симметричен (более упорядоченная система), чем исходная жидкость жидкость после возникновения в ней конвекционных течений в задаче Бенара менее симметрична, чем та же покоящаяся жидкость ферромагнетик, где все магнитные моменты отдельных атомов ориентированы в одном направлении, менее симметричен парамагнетика со случайным направлением этих моментов. И вообще, возникновение любой пространственной или временной структуры нарушает однородность среды, т. е. симметрию по отношению к трансляциям в пространстве или во времени. Поэтому турбулентное течение жидкости, возникающее при сильной неравновесности и характеризуемое появлением сложной структуры (самоорганизация), является более упорядоченным (менее хаотическим), чем ламинарное течение. [c.373]

Течение газа в сверхзвуковой струе. Рассмотрим теперь задачу расчета струи, вытекающей из сопла в пространство с пониженным давлением рн (рис. 4.7). В треугольнике ОАВ течение рассчитывают аналогично тому, как это описано в предыдущем пункте. Различие состоит лишь в том, что в угловой точке А расчет ведут до тех пор, пока давление не станет равным давлению в окружающем пространстве рн. В результате получают замыкающую характеристику АВ веера волн разрежения. Далее, сверху вниз последовательно используя модули в точке А, Mi между точками А, В и Мвв точках В и В", рассчитывают характеристику А В". Расчет течения между границей струи и осью симметрии с определением границы струи и параметров течения на ней и во всей области по этому алгоритму производят до тех пор, пока характеристики второго семейства не пересекутся в некоторой точке С, что порождает в поле течения висячую ударную волну D. Расчет параметров на некоторой характеристике LN, пересекающей ударную волну, выполняют во всех точках по тем же алгоритмам, кроме точки М, при расчете которой используют модуль Mi. [c.128]

ПОНИЖЕНИЕ ПОРЯДКА ДЛЯ ВОЛЧКА ЛАГРАНЖА—ПУАССОНА. Рассмотрим вращение твердого тела вокруг неподвижной точки в поле тяжести (вектор вертикали f = e ), предполагая, что моменты инерции В = С и центр масс лежит на оси динамической симметрии Ое на расстоянии / от О. В частности, тело может быть просто осесимметрично. [c.227]

Каждой клетке табл. 1.1 соответствует неограниченное число фор.м колебаний с различным числом узловых окружностей. Таким образом, в группу форм системы с формально пониженным порядком симметрии попадают формы колебаний осесимметричной системы как с различным числом узловых окружностей, так и с различным числом узловых диаметров, определяемых соотношением (1.30). В любой группе осесимметричной системы могут располагаться лишь формы с различным числом узловых окружностей. [c.18]

Возмущение гармоникой S/2, вызывающее понижение порядка симметрии вдвое. Такое возмущение возможно, если невозмущенная система имеет четный порядок симметрии. [c.132]

Механизм воздействия окружной или смешанной неравномерности иа работу ступени и компрессора более сложен, так ак в этих случаях нарушается осевая симметрия потока, а обтекание лопаток рабочих колес приобретает существенно нестационарный характер из-за периодического попадания их в зоны повышенных и пониженных ia- Но в качественном отношении он аналогичен влиянию радиальной неравномерности [c.161]

При достаточном понижении температуры, когда кинетическая энергия атомов не в состоянии помешать естественному стремлению атомов к сближению и упорядоченному расположению (например, при комнатных температурах амплитуда тепловых колебаний атомов составляет только 5—10% от средней величины межатомных р,асстояний), возникает кристаллическая структура с определенной симметрией. [c.37]

В работе [146] показано, что фазовый переход в системе дислокаций сопровождается скачком модуля сдвига. Кроме того, рассмотрена последующая эволюция дислокационного ансамбля, приводящая к расслоению однородного распределения дислокаций с образованием полосовой диссипативной структуры. Это соответствует представлениям о понижении степени симметрии в пластически деформируемом кристалле [145]. [c.88]

Описанная в п. 164, 165 процедура понижения порядка системы дифференциальных уравнений движения является одним из наиболее эффективных и практически важных способов, примеияемы. с при интегрировании уравнений движения. Всякая симметрия задачи, допускающая такой выбор обобщенных координат, чтобы некоторые из них qa были циклическими, приводит к существованию первых интегралов ра = onst и, как мы видели, позволяет свести исследовапие движения к рассмотрению системы с меньшим числом обобщенных координат. Для обобщенно консервативных систем с двумя степенями свободы наличие одпоп циклической координаты позволяет свести интегрирование уравнений движения к квадратурам (см. п. 164). [c.278]

Хадсон и Мак-Лейн [127] также проводили исследования в поперечных полях при наложении поля параллельно кубической оси. Эксперименты были выполнены на переменном токе частотой 210 щ. Полученные кривые восприимчивости были подобны приведенным на фиг. 69, однако высота максимума увеличивалась с понижением энтропии, причем в такой степени, что кривая на (у—/5 )-дпаграмме для 180 эрстед имела более высокий максимум, чем кривая для поля, равного нулю это противоречит лейденским результатам, приведенным на фиг. 70. Возможное объяснение состоит в том, что в образце Хадсона и Мак-Лейна дополнительная кривая с симметрией оси второго порядка оказалась направленной параллельно кубической осн. [c.546]

Ранее мы выяснили, что конденсация атомов (или ионов и электронов) приводит к понижению энергии системы и является вследствие этого энергетически выгодным процессом. Поэтому в невозбужденном состоянии при предельно низких температурах все тела находятся в конденсированном состоянии, причем, за исключением гелия,—это твердые кристаллические тела. Гелий при нормальном давлении — жидкость, но при давлении в 30 кбар он также становится кристаллом. Существуют различные подходы к объяснению самого факта существования в твердом теле периодического расположения атомов (трансляционной симметрии). Так, согласно теореме Шенфлиса, всякая дискретная группа движений с конечной фундаментальной областью (т. е. элементарной ячейкой) имеет трехмерную подгруппу параллельных переносов, т. е. решетку [22]. Можно объяснять необходимость существования кристаллической решетки, а в конечном счете и вообще симметричного расположения атомов, исходя из третьего закона термодинамики. Согласно этому закону, при приближении к абсолютному нулю температуры энтропия системы должна стремиться к нулю. Но энтропия системы пропорциональна логарифму числа возможных комбинаций взаимного расположения составных частей системы. Очевидно, любое не строго правильное расположение атомов влечет за собой большое число равновозможных конфигураций атомов и приводит к относительно большой энтропии, и только строго закономерное расположение атомов может быть единственным. Поэтому равная нулю энтропия совместима только со строго повторяющимся взаимным расположением составных частей тела [1]. Иногда симметричность расположения атомов в кристалле объясняют исходя из однородности среды. [c.124]

Точечная группа с наибольшим числом преобразований симметрии называется голоэдрической, с пониженным — гемиэдриче-ской (иногда под гемиэдрией понимают уменьшение числа преобразований в два раза). Несводимы одна к другой лишь гексагональная и кубическая системы. [c.145]

Подвергнем теперь такую систему медленному однородному сжатию, не нарушающему ее симметрии. По мере сближения атомов взаимодействие между ними растет и на расстояниях г = а достигает такой же величины, как в кристалле натрия. На рис. 5Л, б показана картина, отвечающая такому сближению. Из рисунка видно, что потенциальные кривые, отделяющие соседние атомы (на рис. 5.1, б они показаны штриховыми линиями), частично налагаются друг на друга и дают результирующую кривую AB DE, проходящую ниже нулевого уровня СО. Это означает, что сближе ние атомов вызывает не только уменьшение толщины потенциальных барьеров до / й, но и понижение их высоты до для электронов Is, и2 для электронов 2s. Замечательным является то, что высота барьера оказывается даже ниже первоначального положения уровня валентных электронов 3s. Волновые функции этих электронов у соседних атомов перекрываются настолько сильно, что образуют электронное облако практически равномерной плотности, вследствие чего такие электроны с равной вероятностью могут быть обнаружены в любом месте кристалла. Это означает, что ранее локализованные на атомах электроны приобретают способность перемещаться по кристаллу. Важно заметить, что эту способность приобретают не только электроны уровня 3s, но и электроны более глубоких уровней — 2р, 2s и даже Is. Перемещение происходит путем туннельного просачивания электронов сквозь потенциальные барьеры, отделяющие соседние атомы, причем с тем большей вероятностью, чем сильнее перекрываются волновые функции соседних атомов. Подсчет показывает, что в кристалле натрия волновые функции электронов Is перекрываются настолько слабо, что переход их от атома к атому совершается в среднем за время т л 10 с. У электронов 2s и 2р волновые функции перекрываются сильнее и переход их от атома к атому совершается чаще. У электронов же 3s волновые функции перекрываются настолько сильно, что переходы совершаются за время т 10 с. [c.144]

Как известно [1], бор в стеклах находится в основном в тройной координации по отношению к кислороду (полоса 1300 см ), и согласно [6], полоса в районе 1100 слг должна соответствовать бору, находящемуся в четверной координации. Для тетраэдров типа ВО4, разрешенными в ИК-области, характерны лишь два колебания — трижды вырожденные антисимметричные валентное и деформационное. В данном случае им соответствуют полосы поглощения в районах 1100 и 725 см Однако при температурах нагрева выше 800° С наблюдается расщепление этих полос. Так, полоса в районе 1100 м расщепляется на три полосы — 1045, 1090 и 1120 см . Это указывает на то, что тетраэдры ВО4 деформированы, вследствие чего вырождение колебаний снимается. В связи с этим полосу 475сж- можно отнести, вероятно, к одной из полос дважды вырожденного колебания ВО4, ставшего активным в ИК-области вследствие понижения симметрии. Термообработка стекла при 950° С приводит к исчезновению этих полос, вновь появляется мощная полоса поглощения в районе 1300 бор снова переходит в тройную координацию. [c.122]

Электроизоляционные свойства. Вследствие нарушения симметрии основного звена молекул фторопласт-3 в отличие от полимера фторэтилена имеет пониженные диэлектрические свойства и высокие потери, что ограничивает его применение в высокочастотной технике. Однако при низких частотах он является ценным диэлектриком, имеет высокое объемное сопротивление, электрическую прочность и дугостойкость. [c.25]

Формы колебаний систем при формально пониженном порядке симметрии. Формальное понижение порядка онмметрии системы возможно, если главный порядок симметрии равен некоторому составному числу. Осесимметричные системы, для которых 5гл = = ос, всегда могут трактоваться как системы с любым ограниченным порядком симметрии. [c.18]

Pa MOTipeHMe форм колебаний систем в таком аспекте способствует раэБ-нтию качественных представлений о структуре спектров форм сложных поворотно-симметричных систем, когда они образованы трансформацией систем с одним порядком симметрии Б системы с пониженным порядком симметрии. Так, в частности, обстоит дело при стыковке осеоимметркчного диска с набором одинаковы.х рабочих лопаток, когда система с 5гл=°о приобретает порядок симметрии, равный числу лопаток. [c.19]

В одноосных кристаллах с анизотропией типа лёгкая плоскость существует неск. осей лёгкой намагниченности (3 — в тригональных кристаллах, 4 — в тетрагональных, 6 — в гексагональных). В этом случае установление антиферромагн. упорядочения сопровождается (за счёт спонтанной магнитострикции) существен-вым понижением криста л лографич, симметрии. При [c.115]

В сверхтекучем Не, где нарушены одновременно разные непрерывные симметрии, существует неск. Г. м. Так, в Не- А параметр вырождения нмеет 5 степеней свободы. В результате существуют 5 Г. м. четвёртый звук, как в Не, две спиновые волны, как в антиферромагнетике с нарушенной группой 50(3) спиновых поворотов, и две моды диффузионного типа, как в нематич. жидком кристалле. Последние становятся распространяющимися волнами при понижении температуры Т, когда диссипация мала это так называемые орбиталь-ные волны. [c.502]

Распределение К. по пространственным группам симметрии — соответственно по точечным группам (классам) и сиигониям — неравномерно. Как правило, чем проще хим. ф-ла вещества, тем выше симметрия его К. Так, почти все металлы имеют кубич. или гексагональную структуру, основанную на т. н. плотной упаковке атомов, то же относится к простым хим. соединениям, напр, к галогенидам щелочных металлов. Усложнение хим. ф-лы вещества ведёт к понижению симметрии его [c.519]

ПАРАМЕТР ПОРЯДКА — термодинампч. величина, характери.эующая дальний порядок в среде, возникающий в результате спонтанного нарушения симметрии при фазовом переходе. Равновесный П. п. равен нулю в неупорядоченной фазе и отличен от нуля в упорядоченной. При фазовом переходе 2-го рода П. п. непрерывно возрастает от нулевого значения в точке перехода, а при переходе 1-го рода сразу принимает конечное значение. Если переход происходит из неупо-рядоч. состояния с группой симметрии G в упорядоченное состояние с пониженной группой симметрии Л G, то П. п. в равновесии инвариантен относительно преобразований из группы Н, но преобразуется по представлению группы G, отличному от единичного. Вблизи точки фазового перехода 2-го рода Т ., где П. п. мал, он преобразуется по одному из неприводимых представлений группы G-, вклад остальных представлений, согласно Ландау теории, мал по параметру т = 1 — [c.534]

СЕГНЕТОЭЛЁКТРИКИ — кристаллич. диэлектрики (полупроводники), обладающие в определённом диана-гоне темп-р спонтанной поляризацией, к-рая существенно изменяется под влиянием внеш. воздействий. Структуру С. можно представить как результат фазового перехода кристалла с искажением структуры (понижением симметрии) из неполярной структуры (пара-электрич. фазы) в полярную (сегнетоэлектрич. фазу). В большинстве случаев это искажение структуры такое же, как и при воздействии электрич. поля на кристалл в неполярной (п а р а э л е к т р и ч.) фазе. Такие С. ваз. собственными, а искажение неполярной структуры связано с появлением спонтанной электрич. поляризации. В ряде С. поляризация возникает как вторичный эффект, сопровождающий перестройку структуры, к-рая не связана непосредственно с поляризацией и не может быть вызвана электрич. полем. Такие С. наз. несобственными. [c.477]

Феноменологическая теория. Фазовые переходы в С,— переходы 2-го рода или 1-го рода, близкие ко второму. Для описания свойств С. в области фазовых переходов обычно используется теория Ландау, конкретизированная В. Л. Гинзбургом применительно к С. Теория исходит из факта существования фазового перехода при понижении темп-ры до Г = характерной особенностью перехода является исчезновение нек-рых элементов симметрии, связанное со смещением из симметричных положений определённых типов атомов в кристаллич. решётке. Совокупность этих смещений связана с параметром порядка ц, К-рый равен О при Т >Т . В собств. С. параметром порядка являются одна (одноосный С.) либо 2, 3 (многоосный С.) компоненты вектора поляризации Р. В одноосном собств. С. Р = ат), где а —пост, коэффициент. В несобств. С. г является многокомпонентной величиной, сиязаяной со смещенпями атомов при переходе в несимметричную фазу. [c.477]

Электрон-электронное С.-с. в. в свободных атомах и ионах приводит лишь к малому сдвигу эвергетич. уровней, не вызывая их расщепления. В молекулах, где центр, симметрия нарушена, такие расщепления возникают и дают вклад в мультиплетную тонкую структуру спектров (т. н. 2)-урОвни см. Молекула). Аналогичный эффект возникает и при понижении симметрии во вкутрикристаллическом поле твёрдого тела. [c.646]

Модель С. р. применяется и в космологии. Здесь рассматриваются т. н. космические струны [1,2]. В процессе расширения Вселенной и понижения её темп-ры происходят последоват. фазовые переходы, понижающие симметрию соответствующего квантовополевого лагранжиана. Оказывается, что при тюнижении темп-ры ниже темп-ры фазового перехода фаза с более высокой симметрией не исчезает полностью, а может существовать в виде отд. точек (монополей) или одномерных объектов (космич. струн) или же в фор.ме двумерных доменных стенок. Исследования показывают, что именно космич. струны могли генерировать неоднородности в распределении материи в ранней Вселенной, к-рые привели в конечном счёте к образованию галактик (Я. Б. Зельдович, 1980). [c.11]

Эксперим. определение типа Ф. обычно осуществляется методом исследования кристаллов во внеш. полях, переключающих доменную структуру, возникающую при фазовом переходе с понижением поворотной симметрии. Примеры Ф. разного порядка приведены в табл. [c.294]

Низкотемпературные свойства сложных эфиров фосфорной кислоты зависят от симметрии молекулы. Нарушение симметрии алкилированных арильных групп или введение разветвлений в алкильные группы обычно приводит к понижению температуры застывания и температуры плавления эфиров. [c.200]

Кинематические фазовые переходы при достаточно большом разнообразии имеют много общих черт. Во-первых, упорядочение связано с понижением симметрии. Это обусловлено появлением новых ограничений и дополнительных связей между величинами, характеризующими систему. На эту особенность фазовых переходов впервые обратил внимание Л.Д. Ландау. Симметрийные соотношения при кинетических фазовых переходах (изменении структур) выполняются в огромном диапазоне энергий - от температур, близких к абсолютному нулю, до самых больших, которые удалось измерить. С уменьшением температуры в системе устанавливается больший Порядок. Например, в металлах при понижении температуры кубическая решетка может смениться гексагональной, поскольку симметрия кубической решетки выше. [c.25]

Вариант АХ—DBB центра возникает в системе -GaN M (схема 1.3 рис. 2.10). Понижение симметрии состояния дефекта до три-гональной (СзД возможно при реконструкции КДЦ ( -GaN Sioa, схема 1.4), АДЦ ( -GaN S , схемы 1.5) и КДЦ (e-GaN Si, схемы II.2, П.З). В первых двух случаях реализуется тип т. н. DX—ВВ broken-bond) центров, когда релаксация примеси в тригональную позицию сопровождается разрьшом одной из четырех связей. Су- [c.50]

Пониженна симметрии наблюдается также при упорядочении других сплавов. В частности, при образовании оверхструктур в сплавах oPt и FePt образуется тетрагональная решетка. — Прим. ред. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...