Работа критическая безразмерная

На участках многих местных сопротивлений скорости потока резко возрастают, в результате чего давление в нем уменьшается. Если давление становится ниже давления насыщенных паров жидкости, протекающей через местное сопротивление (или непосредственно за ним), возникает кавитация, неблагоприятно отражающаяся на работе оборудования и приводящая к вибрации, шумам и эрозионному разрушению материала. При наличии кавитации местные потери напора заметно возрастают. Кавитационные свойства местных сопротивлений оцениваются по критическому значению безразмерного числа— числа кавитации х, при котором в данном местном сопротивлении начинается кавитация [c.222]

Для второго режима работы камеры (критический перепад давлений на входном дросселе), третьего режима (то же на выходном дросселе) и четвертого режима (критический перепад на обоих дросселях) имеем следующие уравнения безразмерной характеристики давления [c.139]

Поскольку имеются в виду вещества, у которых критические коэффициенты равны, а кривые упругости между собой подобны, то с помощью тепловых и механических воздействий каждое вещество можно провести через состояния, характеризуемые в системе безразмерных координат одной и той же линией. Таким образом, содержание задачи сводится к определению соотношения между теплом и механической работой, обеспечивающего идентичное протекание процессов с влажными парами сходственных веществ. [c.57]

На рис. 5.30 кривая ab изображает распределение безразмерного давления вдоль сопла при расчетном режиме работы. Давление в минимальном сечении равно критическому (точка Ь), расчетное давление за соплом изображается точкой с. Если давление в пространстве за соплом (противодавление) выше расчетного, то давление в потоке где-то должно повыситься. Положим, что повышение давления происходит в прямом скачке уплотнения, который располагается точно в выходном сечении сопла. Давление за скачком определяется по формуле (5.23) при известном расчетном давлении и расчетном числе (Р = л/2) [c.126]

Г. Гагену (1839) принадлежит, по-видимому, первое совершенно четкое наблюдение нарушения струйного (ламинарного) течения при повышении скорости водного потока и резкого изменения закона гидравлического сопротивления при превышении некоторой предельной скорости. Однако Гагену не удалось установить критические условия сохранения струйного режима. Поворотным пунктом в исследовании режимов течения жидкости явилась работа О. Рейнольдса (1883), в которой он связал безразмерный 72 параметр pFL/(x, носящий теперь название числа Рейнольдса, с режимом течения и установил критические значения параметра, при которых происходит переход ламинарного течения в турбулентное [c.72]

В отличие от случая кулоновского потенциала, коэффициент пропорциональности С в этой оценке сильно зависит от положения промежуточного состояния в непрерывном спектре по отношению к границе непрерывного спектра. Например, вероятность двухфотонного надпорогового зрё-перехода отлична от нуля в пороге однофотонной ионизации, когда первый фотон попадает точно в границу непрерывного спектра. При этом вероятности двухфотонного 5р5-перехода и однофотонного р-перехода равны нулю. Следовательно, в этом случае /с = О, а в окрестности указанного значения частоты весьма мала. В работе [7.9] величина критической интенсивности рассчитывалась численно для случая короткодействующего потенциала. Результаты численных расчетов [7.9] и аналитических оценок работы [7.8] находятся в согласии друг с другом. Результат (7.6) согласуется также с выражением Риса для безразмерного параметра интенсивности 2 = определяющего вклад надпорогового поглощения фотонов в [c.169]

В работе [63] была получена корреляционная формула для безразмерного критического теплового потока [c.363]

Напомним, что Яг—критическая кривая модели Ь. Согласно ранее выполненным исследованиям (см., например, [161, 167]) в рассматриваемом случае имеет место подкритическая бифуркация Хопфа, которая сопровождается рождением неустойчивых замкнутых орбит при Я<Рг (рис. 45,6). Поэтому можно было ожидать, что в окрестности Я = Яг орбиты системы будут притягиваться к трехмерному подпространству и в конечном итоге намотаются на аттрактор Лоренца. Именно с такой ситуацией в случае больших а мы имеем дело в упомянутой работе [162], в которой исследовалась динамическая система восьмого порядка, также включающая модель Ь как частный случай. На рис. 47 приведены результаты численного интегрирования системы (6), (7) для а = 6 и Я = 20 (Яг= 15) ). По оси абсцисс отложено безразмерное время. Поведение всех компонент лг-системы качественно воспроизводится кривой Ш1 = Ш1(т) з -системе соответствует кривая Ш2 = Шг(т). Как видно из рисунка, за время т 5 орбиты системы действительно притягиваются к трехмерному фазовому пространству модели Ь и в таком состоянии система пребывает в течение т ж 22. Заметим, что величины да,, Шд и Оз достигают при этом значений порядка 10". Затем сравнительно быстро в течение Ат 3 формируется автоколебательный режим, в котором все компоненты совершают периодические колебания с периодами Г = 2,4 либо Т /2=1,2. Аналогичное поведение на- [c.147]

Изложим метод линеаризации для случая продольных возмущений, следуя работе [99]. Он основан на предположении об одномерном характере течения в сопле и малости отклонений газодинамических параметров от их значений в стационарном (невозмущенном) потоке. Будем пользоваться безразмерными величинами, приняв за характерный размер радиус минимального сечения сонла, а за характерные скорость и плотность — их критические значения для стационарного потока. [c.143]

Устойчивость плоскопараллельного течения между двумя параллельными плоскостями при наличии продольного магнитного поля рассмотрена в работе в предположении, что магнитное число Рейнольдса В этой работе показано, что критическое число Рейнольдса / крг при котором течение становится неустойчивым, монотонно растет с ростом напряженности магнитного поля или, более строго, с ростом безразмерного параметра [c.42]

Магнитное поле стабилизирует также течение вязкой несжимаемой жидкости между двумя вращающимися концентрическими цилиндрами. Эта задача была рассмотрена в работе для случая, когда магнитное поле направлено вдоль оси цилиндров и цилиндры вращаются в одинаковом направлении. В предположении, что разность радиусов цилиндров мала по сравнению с самими радиусами, получена зависимость между критическим числом Тэйлора, при котором движение становится неустойчивым, и определенным выше безразмерным параметром Q = М . Критическое число Тэйлора быстро растет с ростом параметра С . Стабилизирующее действие магнитного поля, согласно результатам этой работы, настолько велико, что в поле с напряженностью около 10 эрстед может быть обнаружено уже в электролитах. [c.43]

Сравнение критических значений волнового числа (фиг. 7, знаки 7) с теоретической нейтральной кривой /, рассчитанной по (3.5) в приближении со > 1 и соответствующей условиям эксперимента (р = 2,13 и Я = 30), показывает, что с понижением безразмерной частоты пороговые точки смещаются в область малых к. Смещение происходит вдоль нейтральной кривой. Это говорит о том, что с понижением частоты правое, коротковолновое крыло нейтральной кривой поднимается, чего следует ожидать, поскольку приближение высоких частот означает, что толщина слоев Стокса мала в первую очередь по сравнению с длиной волны рельефа. Безразмерная частота, рассчитанная не по толщине слоя, а по длине волны, имеет значение в к раз меньшее, чем частота, определенная в настоящей работе. Естественно, что в области коротких (по сравнению с размером слоя Стокса) длин волн вибрационный эффект не проявляется. [c.33]

Вид введенного в настоящей работе модифицированного вибрационного параметра Ку подтверждается результатами работы [3], в которой исследовалась устойчивость по отношению к плоским периодическим валам, когда их оси параллельны оси вращения. Сила Кориолиса на такие структуры не влияет. Хотя в качестве определяющих параметров в [3] используются гравитационное число Рэлея Ка и безразмерная частота СО, из анализа результатов следует, что в области высоких частот граница устойчивости определяется критическим значением их комбинации, а именно вибрационным параметром Яу. [c.19]

Проведенный анализ подтверждает описанную выше физическую картину процесса зародышеобразования в стесненных условиях. Так, из рис.2 видно, что график зависимости безразмерного критического перегрева жидкости (или пропорциональной ему величины относительной работы образования яазяеспособного парового объема) от пористости имеет характерный изгиб. Для высокопористых материалов, характеризукщихся соотнояением , наблюдается уменьшение при возраста- [c.85]

История решения данной задачи изложена в работе И. И. Голь-денблата [5]. В новейших работах особо подчеркивается наличие динамической неустойчивости при определенной так называемой критической скорости. Этот вопрос имеет в настояш,ее время практическое значение для стартового оборудования ракет, у которых быстро достигается скорость, близкая к критической. Наконец, указанную задачу (груз движется с большой скоростью) решили X. Е. Кринер и Г. Д. Мак-Кан [70] методом электромоделирования. В этой работе ряд полученных числовых результатов был обобш,ен введением безразмерных параметров. [c.109]

Под термодинамическим подобием понимается обычно сходство в характере изменения физических свойств у разных веществ в зависимости от изменения внешних факторов, например температуры или давления. Принципы выбора единой системы выражения для различных физлара-мет ров сформулированы, в частности, в работах Новикова [2], где безразмерные универсальные функции надлежит сравнивать при относительных значениях температуры и давления, а размерные множители представлять в виде комплексов, составленных из критических констант рассматриваемого вещества. Для более подробной разработки такой системы необходимо решить ряд вопросов, в частности, выбор относительных значений температуры и давления, распределение веществ -по группам, имеющим одинаковые безразмерные зависимости, вычисление размерных мно кителей и т. п. [c.101]

Глубокий и всесторонний анализ возможности использования зависимости (3.17) для анализа условий формирования кризиса течения в двухфазном потоке, а также экспериментальное подтверждение ее достоверности достаточно полно представлено в монографии [55]. Здесь в качестве примера приведены лишь некоторые из них. Так, на рис. 3.2 представлено сопоставление расчета критической скорости истечения воздухо-водяного потока по (3.17) с экспериментальными данными работы [16] (кривая 2), а также скорости распространения возмущений в воздухо-водяной среде с данными работы [43] (кривая 1). На рис. 3.3 аналогичное сопоставление выполнено для скорости распространения возмущений в пароводяной смеси, а на рис. 3.4 приведены удельный критический расход вскипающей жидкости, найденный с помощью зависимости (3.17), и рез) льтаты экспериментов, проведенные различными исследователями по истечению насыщенной воды через цилиндрические каналы 6 критический расход и критическая скорость истечения насыщенной жидкости, расчитанные с помощью зависимости для показателя изоэнтропы (3.17), в безразмерной форме могут быть обобщены для различных веществ. При этом форма обобщения является одной из форм проявления закона соответственных состояний (рис. 3.5 и 3.6). [c.58]

Многочисленные экспериментальные данные по исследованию теплоотдачи, гидравлического сопротивления и критической плотности теплового потока охватывают широкий диапазон изменения всех определяюпхих параметров. Однако до настоящего времени не разработана общая теория, которая удовлетворительно описывала, бы совокупность рассматриваемых явлений и давала бы возможность аналитически подойти к решению задачи. Расчетные соотношения можно получить, применяя методы подобия процессов. В этом направлении выполнен ряд работ, но, как правило, полученные соотношения очень сложны, содержат несколько постоянных (до пяти) и. что самое главное, часто плохо согласуются с опытными данными. Кроме того, ни одна из известных работ не дает возможности получить обобщенные зависимости для теплообмена, гидравлического сопротивления и критической тепловой нагрузки исходя из единой системы безразмерных переменных. [c.52]

Подобные расчеты устойчивости методом малых колебаний в сочетании с основным решением этой задачи по Толлмину [1] делались в работах [2, 3 и 5]. На рис. 1 нанесено критическое значение величины Кз = —5,52. Приведем скорость в критической зоне при критическом значении числа Рейнольдса к безразмерной и назовем ее с [c.185]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б х) и ди ду)у=о (рис. 175). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б (а ) монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного примерно 0,29. Это совпадает со значением В (Р), определенным по табл. 16 при щ = Р = 1 и с = 2, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки [7 со аг. [c.479]

Испытания сплошных сферических сегментов. Сферические сегменты изготавливались из листового материала АМг-бМ и АД-1 методом холодной штамповки и методом взрывной штамповки на машине Удар-12 . Проводился отбор оболочек по результатам обмера. При этом максимальны отклонения при обмере сегментов составляют по толщине 6i= 0,03/г, от сферической формы 62= 0,002г. Обмер осуществлялся с помощью специальных устройств типичная методика обмера описана, например в работе [90]. Готовые сферические сегменты стыковались с опорными кольцами из АМг-бМ при помощи синтетического клея на основе эпоксидной смолы ЭД-5. Испытывались оболочки с параметрами г//г=400. .. 800 0 = 45. .. 60°. Испытания проводились на описанной установке. Нагружение опорного кольца осуществлялось в его плоскости ложементами, изготовленными из стали, с резиновой прокладкой и без нее. Изучалось влияние параметров сегментов, опорного кольца и ложемента на величину критической нагрузки. Испытывались также сферические сегменты из триацетатных пленок, изготовленные путем горячей формовки на матрице. Известно, что данный материал обладает свойствами абсолютной упругости, что позволяет проводить повторное нагружение оболочек. Это необходимо при отладке различной испытательной аппаратуры. Всего было испытано 63 оболочки. В табл. 6.1 приведены значения безразмерных критических усилий в зависимости от угла ложемента 2фо с прокладкой oi и без прокладки И2 Отметим, что с изменением угла ложемента менялась форма волнообразования [c.208]

Итак, как видно из представленных выше соображений, существует определенный недостаток информации в литературе по динамическому поведению кольцевых пластинок при действии растягивающих сил в их плоскости. В Настоящей статье сделана попытка восполнить этот пробел. Как и в предыдущих работах [10,11], тестовая задача здесь также исследуется двумя отдельными путями при помощи метода Рэлея — Ритца с использованием в качестве аппроксимирующих функций простых полиномов. Первоначально будут определены точные значения нагрузок потери устойчивости для различных значений размеров вырезов, различных комбинаций граничных условий типа защемления, шарнирного опи-рания и свободного края, а также для различного числа окружных волн. Полученная таким образом для данного кольца критическая нагрузка потери устойчивости используется затем для определения отдельных значений безразмерного параметра, названного коэффициентом интенсивности нагружения (равного частному от деления текущего значения нагрузки на критическую силу потери устойчивости). Для ряда частных значений коэффициента интенсивности нагружения получены точные значения собственных частот колебаний для широкой области числа окружных волн. Для непосредственного использования инженерами-конструкторами результатов настоящей работы числовые данные представлены в форме таблиц и графиков. [c.32]

Температурные профили реакций любого порядка можно описать с помощью безразмерных комплексов, пропорциональных времени (или длине реактора) и температуре. Эти комплексы содержат скорости передачи и выделения тепла, разность температур Гад—Го и критическую разность температур АГкр. Результаты расчетов [Л. 3, 15] приведены на рис. 15-6, где максимальный подъем температуры, деленный на ДГкр, представлен как функция комплекса X, который является приближенной мерой близости режима работы реактора к критической разности температуры. Комплекс X определяется скоростью реакции при начальной концентрации реагентов и превышением температуры реакции (АГ р) над температурой рубашки [c.423]

В заключение этого параграфа остановимся кратко на результатах работы Дэвиса [ ], в доторой исследовалась устойчивость равновесия в полости в виде прямоугольного параллелепипеда. Границы области предполагались твердыми и идеально теплопроводными. Длина вертикального ребра принята за единицу длины, а безразмерные длины горизонтальных ребер вдоль осей хну равны /11 и Аг- В работе рассмотрены возмущения в виде одноэтажной системы конечного числа конвективных валов, оси которых параллельны одному из горизонтальных ребер. Для определения границы устойчивости применяется метод Галеркина с аппроксимирующими функциями, построен ными из полиномов. Критическое число Рэлея зависит от параметров А1 и Лг, а также от числа конвективных валов и ориентации их осей. Расчет показывает, что во всех случаях наиболее опасными являются возмущения в виде системы валов с осями, параллельными короткому ребру основания параллелепипеда число этих валов зависит от соотношения между А1 и Лг и, в общем, возрастает с увеличением этих параметров. Результаты расчетов позволяют построить сводную карту (рис. 44), на которой изображены изолинии постоянных значений минимального критического числа Рэлея на плоскости (Ль Лг), а также указаны границы зон, соответствующих критическим возмущениям определенной структуры. Карта си.м-метрична относительно диагонали Л1=Л2 точкам плоскости. [c.121]

Подробное исследование влияния на устойчивость течения в вертикальном слое радиационных эффектов и продольного стабилизирующего градиента температуры проведено в работе [6]. Рассматривалась излучающая и поглощающая, несерая и нерассеивающая среда (газ Рг = 0,7) в слое между изотермическими границами разной температуры с учетом их радиационных свойств. Определена зависимость критического числа Грасгофа и параметров критических возмущений от числа Планка, оптической толщины слоя, параметров несерости среды и черноты стенок в широком диапазоне изменения безразмерного продольного градиента температуры. Приводятся также результаты численных расчетов двумерных конвективных структур в слоях конечной высоты эти результаты демонстрируют образование системы вихрей при потере устойчивости основного течения. [c.289]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б (х) и (dul y)y o (рис. 198). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного, примерно, 0,29. Это совпадает со значением -8(р) во второй из формул (106), определенном по табл. 19 при т = р=1 и с=1, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки U = x. Безразмерное напряжение трения растет от нулевого значения при х = 0 и достигает своего максимального значения в точке х=1, что соответствует примерно углу 57° 17 (один радиан). Затем напряжение трения убывает до нулевого значения при х = 1,82 или в градусах х = 104°30. Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. В этом расчете, напомним еще раз, не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток, т. е. то значительное искалсение, которое отрыв вносит в теоретическое потенциальное обтекание. В действительности отрыв ламинарного пограничного слоя возникает при угле х° = 82°, т. е. еще до миделевого сечения цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как у ке упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70°, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [c.614]

Вращения л = 1450 об/мин напор при работе на жидкости на безразмерной подаче Q/Fa = 0,5, первого насоса 11 м, второго 13 м. Следовательно, меридиональные скорости жидкости, приблизительно пропорциональные напору (см. подразд. 5), от которых зависит эмульсационная способность продольного вихря, у обоих насосов примерно одинаковы. Основной причиной низкой критической частоты вращения у насоса фирмы Зиги является меньшее отношение Аг/Ь и, следовательно, относительно большая поверхность соприкосновения воды с воздухом, по которой происходит эмульсирование. [c.136]

При рассмотрении теоретических и экспериментальных работ по опрокидыванию видно, что необходимо создать теорию, учитывающую изменения параметров пленки потоком газа и устангшливающую зависимость между параметрами пленки, расходом жидкости, скоростью газа и физическими свойствами жидкости и газа. В данном разделе явление опрокидывания исследуется на основе нелинейной теории движения тонких слоев вязкой жидкости вместе с газом. Определены безразмерные величины, с помощью которых в режиме опрокидывания могут быть рассчитаны параметры пленки, критическая скорость газа по опрокидыванию и гидродинамические величины для жидкостей и газов с любыми физическими параметрами. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...