Критическая плотность теплового потока

В большинстве технических устройств (паровых котлах, ядерных реакторах, электронагревателях) стараются не приближаться к критической плотности теплового потока кр При р = = 0,1 МПа для воды <7кр = (1,1- - [c.87]

Критическая плотность теплового потока [c.111]

Кризис кипения. Критическая плотность теплового потока. Явление кризиса кипения с физической точки зрения состоит в возникновении неустойчивости движения пара и жидкости вблизи поверхности нагрева. [c.470]

После того, как найдена предельная скорость пара, нетрудно вычислить критическую плотность теплового потока. [c.475]

Из уравнения (12.69) далее видно что с увеличением краевого угла Р критическая плотность теплового потока уменьшается и притом достаточно сильно. Этот результат находится в соответствии с опытом. [c.476]

Пузырчатое кипение жидкости приводит к возрастанию плотности теплового потока, тем большему, чем больше степень перегрева. Это возрастание продолжается до тех пор, пока не будет достигнута критическая плотность теплового потока, после чего движение становится неустойчивым и только затем, по достижении определенной степени перегрева, приобретет снова устойчивый характер. Однако теперь кипение жидкости будет уже не пузырчатым, а пленочным. [c.478]

Предельная скорость Wnp пара связана с критической плотностью теплового потока, как это было выяснено при рассмотрении кризиса при кипении в большом объеме, соотношением [c.481]

Отсюда следует, что критическая плотность теплового потока при кипении жидкости в условиях вынужденной конвекции пропорциональна корню квадратному из средней скорости течения жидкости, корню четвертой степени из коэффициента местного (т. е. в точке кризиса) сопротивления, а [c.481]

Число Рейнольдса при этом рассчитывается по свойствам жидкости на линии насыщения. При сделанных предположениях критическая плотность теплового потока рассчитывается как [c.364]

Максимально возможная при данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется критической поверхностной плотностью теплового потока и обозначается При кипении в большом объеме критическая плотность теплового потока соответствует условиям точки А. [c.259]

КРИТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА [c.270]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции л<идкости и при кипении в условиях вынужденной. Схему перехода от пузырькового кипения к пленочному можно представить следующим образом. По мере увеличения перегрева = —7" увеличивается число центров парообразования. При некотором АТ паровые пузыри покроют всю поверхность нагрева примерно так же, как твердые шарики одного размера, прилегающие друг к другу и лежащие на ней в один ряд. По-видимому, в условиях, близких к этим, следует ожидать реализации критической плотности теплового потока, так как турбулизация жидкости всплывающими пузырями будет максимальной. [c.271]

Формулу для определения критической плотности теплового потока при кипении насыщенной жидкости ([х —- 0) в большом объеме получим, совместив выражения (12.(>0) и (12.61) [c.272]

Недогрев ядра движущейся жидкости может привести к увеличению критической плотности теплового потока. Кризис кипения в трубах в настоящей книге не рассмотрен, с этим вопросом можно познакомиться в специальной литературе [например, 45, 61, 75]. [c.273]

Критическая плотность теплового потока в случае, когда жидкость движется вдоль поверхности нагрева, увеличивается по сравнению с критической плотностью при кипении в большом объеме например, при обтекании пластины насыщенной жидкостью с умеренной скоростью получена следующая формула для оценки этой величины [c.320]

Максимально возможную в данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока. Например, при кипении в большом объеме она соответствует точке А (см. рис. 31.2). Минимально возможную (в данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называют второй критической плотностью теплового потока при кипении в большом объеме она соответствует точке Б на рис. 31.2. Наибольшее практическое значение имеет первая критическая плотность теплового потока, поэтому в дальнейшем будет обсуждаться только она ( р), а слово первая в ее названии будет опущено. [c.322]

Что называется первой критической плотностью теплового потока [c.177]

Изменение механизма теплоотдачи при переходе от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называют кризисами кипения, а параметры, им соответствующие, — критическими. Максимальная плотность теплового потока в точке А называется первой критической плотностью теплового потока q pi, а минимальная плотность теплового потока при пленочном режиме кипения, соответствую- [c.147]

Обозначая согласно (2.303) w = q p rp , может быть определена первая критическая плотность теплового потока кр,- Коэффициент теплоотдачи при кипении выражается как [c.200]

Первая критическая плотность теплового потока Д.ЛЯ неметаллических теплоносителей с малой вязкостью [c.124]

Первая критическая плотность теплового потока — максимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пузырьковом кипении. [c.124]

Приходится говорить, по крайней мере, о двух критических плотностях теплового потока первой, при которой начинается переход от пузырькового режима к пленочному, и вто- Ф -к) [c.197]

Рис. 7-12. Зависимость первой критической плотности теплового потока от давления для кипящей воды.

ВЛИЯНИЕ НЕДОГРЕВА ЖИДКОСТИ ДО ТЕМПЕРАТУРЫ НАСЫЩЕНИЯ НА КРИТИЧЕСКУЮ ПЛОТНОСТЬ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КИПЕНИИ В УСЛОВИЯХ [c.203]

S. ВЛИЯНИЕ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ ФАКТОРОВ НА ПЕРВУЮ КРИТИЧЕСКУЮ ПЛОТНОСТЬ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА [c.205]

Влияние неравномерности подвода тепла но окружности цилиндра также влияет на критическую плотность. теплового потока. Так, при [c.206]

Вместе с тем необходимо отметить, что на любой технической поверхности, даже если ее можно считать абсолютно гладкой в гидродинамическом отношении, всегда имеется множество центров парообразования с различными радиусами кривизны. Из всего этого множества активными центрами при заданном значении перегрева являются зародыши паровой.фазы, радиус кривизны которых больше минимального радиуса зародыша, который может быть приближенно определен по уравнению (6.8). Очевидно, что условия зарождения, роста и отрыва паровых пузырей, образующихся около центров с различным радиусом кривизны, не одинаковы, а состояние жидкости у поверхности пузыря и пара в пузыре у каждого центра непрерывно меняется во времени. Следовательно, кипение жидкости по своей физической природе является нестационарным процессом. Однако при выводе соотношений для какой-либо интегральной характеристики, например для коэффициента теплоотдачи или первой критической плотности теплового потока, процесс кипения обычно рассматривается как стационарный с учетом цикличности работы каждого центра парообразования. Разумеется, при этом пользуются среднестатистическими значениями всех его внутренних характеристик. [c.172]

В недогретой жидкости критическая плотность теплового потока будет больше значения д р, вычисленного по формуле (12.68). Чтобы определить величину д р в случае недогретой жидкости, рассмотрим, что произойдет, когда паровой пузырек оторвался от поверхности нагрева, а на его место в объем, занимаемый ранее паровым пузырьком, поступила сверху холодная, т. е. недогретая жидкость. Эта жидкость за время т между отрывами двух следующих один за другим пузырьков должна прогреться до температуры Г (.р, на что потребуется дополнительная теплота д. Так как весь процесс происходит в предкризисном состоянии, то время т может быть вычислено из уравнения теплового баланса для парового пузырька [c.476]

Недогрев жидкости А7, ц.д приводит к увеличению критической плотности теплового потока. Формулы для определения этой величины получают введен]1ем в правую часть (12.62) некоторого члена, учитывающего теплоотдачу к толще недогретой жидкости [44, 45]. [c.272]

Изменение механизма (закономерностей) теплоотдачи в начале перехода от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называется кризисом теплоотдачи при кипении. Максимально возможная плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется первой критической плотностью теплового потока <7kpi (рис. 10.20). Если тепловой поток имеет плотность, превышающую значение первой критической, то чистая форма пузырькового кипения невозможна. Минимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называется второй критической плотностью теплового потока Когда плотность теплового потока меньше второй критической, чистая форма пленочного кипения невозможна. [c.172]

При равных давлениях теплота парообразования указанных ВОТ примерно в 9 раз меньще, чем у воды, и, следовательно, при равных плотностях тепловых потоков массовое паросодержание в обогреваемых трубах парогенератора ВОТ будет примерно в 9 раз больше, чем у водяных парогенераторов. При малых значениях скорости и кратности циркуляции это может привести к резкому уменьшению отвода теплоты от стенок обогреваемых труб к ВОТ вследствие образования в пограничном слое паровой пленки с низкой теплопроводностью (теплопроводность ВОТ примерно в 5...6 раз меньше, чем у воды). Произойдет недопустимый перегрев обогреваемых труб, разложение ВОТ в пограничном слое и в конечном счете эти трубы перегорят. Критическая плотность тепловых потоков при кипении ВОТ в обогреваемых (кипятильных) трубах находится в пределах 160...200 кВт/м . На основании вышеизложенного в целях надежной работы парогенерирующих труб теплогенераторы ВОТ проектируют на плотность теплового потока не выше 100 кВт/м , при этом не допускается обогрев опускных и парогенерирующих труб, установленных под углом наклона к горизонту < 85°. [c.288]

Как видно, в окрестности первой критической плотности теплового потока коэффициент теплоотдачи остается почти постоянным. Это можно объяснить тем, что при околокритическом режиме насыщенность паром двухфазного граничного слоя у поверхности нагрева так велика, что дальнейшее увеличение паропроизводи-тельности, с одной стороны, вызывает повышение турбу- [c.197]

В табл. 7-1 приведены значения комплекса k, подсчитанного по первой критической плотности теплового потока для нескольких групп экспериментальных данных. На рис. 7-12 приведена зависимость <7кр1 от давле- [c.201]

Рис. 7-15. Зависимость первой критической плотности теплового потока от поперечного размера поверхности нагрева при температуре пасьпде. иш (yu = 98 кПа).

Простейшая интериоляцая может быть записана в виде суммы этих величин, поскольку критическая плотность теплового потока при больших скоростях течения существенно выше, чем ири свободной конвекции. Тогда [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...