Эффекты радиационные

Гибель большого числа клеток, составляющих тот или иной орган, приводит к нарушению функционирования этого органа, а возможно, и к полному выходу его из строя. Достаточно большие дозы облучения могут привести и действительно приводят к смерти. Но радиационные воздействия далеко не всегда приводят к фатальному исходу. Радиация действует подобно яду — ее действие не ограничивается отдельными органами, а поражает весь организм. Эффект радиационного воздействия может проявиться совсем не в том месте, которое подвергалось облучению. Большая доза облучения, полученная одним органом, например рукой, может привести к появлению опухоли в другом органе. Подобно действию ядов радиационное поражение может быть общим или избирательным по отношению к тому или иному органу или ткани. Эффекты радиационного воздействия определяются накопленной дозой, т.е. они могут иметь кумулятивный характер. Как мы уже видели, некоторые органы отличаются повышенной чувствительностью к воздействию ионизирующего излучения. В отличие от большинства ядов ионизирующее излучение может очень быстро приводить к поражающему воздействию. Оно может вывести из строя иммунную систему организма и сделать его более восприимчивым к таким заболеваниям, как пневмония. [c.347]

Влияние степени совершенства углеродных материалов на эффект радиационного упрочнения рассмотрено в работе [40] на термообработанных в интервале 1300—3000° С образцах полуфабрикатов ГМЗ и КПГ (табл. 3.6). Из таблицы видно. [c.125]

Эффект радиационного упрочнения снижается с ростом температуры облучения, а параметры Аа, eta уравнения (3.11) связаны с температурой облучения экспоненциальными зависимостями, подобными соотношениям (3.2). Для состояния, соответствующего стабилизации прочности, выражение (3.11) упрощается [c.126]

Из таблицы видно уменьшение эффекта радиационного упрочнения с ростом температуры облучения. Различие прироста как отдельных свойств по материалу, так и для различных исследованных материалов незначительно. Отношение соответствующих уровню насыщения прочностных свойств после облучения сохранилось практически таким же, что и до облучения (табл. 3.9). [c.129]

Приведенные в табл. 3.11 данные показывают, что при облучении с одновременным окислением кислородом эффект радиационного упрочнения быстро снижается. [c.133]

Для анизотропных зарубежных реакторных графитов (табл. 4.13) свойственна высокая анизотропия размерных изменений. Облучение при температуре ниже 250° С графита марки SF вызывает рост образцов, вырезанных перпендикулярно к оси продавливания, и сжатие — в параллельном направлении. Эффект радиационного формоизменения при повышении температуры облучения снижается. Выше 250° С перпендикулярно ориентированные образцы испытывают усадку. Параллельно ориентированные образцы также усаживаются, но с большей скоростью (рис. 4.9). [c.177]

Влияние субструктурного состояния на величину радиационного упрочнения. Экспериментально показано, что на эффект радиационного упрочнения существенное влияние оказывают исходная [c.76]

В зависимости от типа реактора вопрос радиационного роста может иметь, в общем, неодинаковую технологическую ценность. Изменение размеров урана, циркония, графита вследствие радиационного роста наблюдается в интервале температур примерно до 300—400° С, поэтому проблема роста наиболее важна для реакторов, охлаждаемых водой, и для некоторых типов газовых реакторов. Ранее предполагалось, что основная причина радиационного роста заключается в анизотропии кристаллографической структуры урана, циркония, графита. Однако в последнее время получены данные о том, что эффект анизотропного изменения размеров в результате облучения проявляется также в металлах с ГЦК- и ОЦК-структурами, предварительно подвергнутых пластической деформации [П. Эти результаты свидетельствуют о том, что радиационный рост не является свойством, присущим исключительно кристаллам с анизотропной структурой. Таким образом, область проявления эффекта радиационного роста может затрагивать довольно широкий круг материалов, в связи с чем исследования этого явления занимают важное место в рамках комплексной проблемы радиационной стойкости реакторных материалов. Наиболее исследованным в настоящее время является радиационный рост моно- и поликристаллов а-урана при облучении нейтронами, вызывающими деление ядер Радиационный рост урана и связанные с ним [c.185]

Как видим, проблема экранировки радиационного теплового потока сильно поглощающими компонентами, вдуваемыми через поверхность, достаточно сложна и многогранна. Расчеты, проведенные для случая вдува газов с оптическими свойствами, подобными атому и молекулам углерода л углекислого газа, позволили получить некоторую аппроксимацию для оценки теплового эффекта радиационного вдува [Л. 10-6], которая изображена на рис. 10-9, а. [c.296]

Сведение проблемы ползучести материала твэлов к задаче теории упругости. Покажем, что практически важная задача об учете ползучести материала твэлов, в том числе эффекта радиационной ползучести, формально может быть сведена к решению уравнения механики упругой изотропной среды. При этом только параметры Ламэ этого уравнения приобретают специальный вид. [c.119]

Здесь коэффициент отражения связан только с поглощением в материале зеркала и совпадает с выражениями, полученными ранее геометрооптическим (4.4) и квазиклассическим (4.26) методами. Второй множитель отличен от единицы даже для прозрачного вещества зеркала (7 -,= 0) и возникает из-за эффекта радиационных потерь, связанного с дифракционным излучением, направленным вглубь среды [c.140]

Уравнение Дирака—Лоренца открывает возможность описания движения ультрарелятивистских частиц с учетом сил радиационного трения, что важно не только теоретически, но и с точки зрения практического применения в технических расчетах ускорителя и накопителей электронов и позитронов. Мы уже обращались к уравнению (7.1) при анализе эффекта радиационного затухания бетатронных и фазовых колебаний электрона в синхротроне. [c.92]

В соответствии с анализом спиновых эффектов (радиационная поляризация, спектральные закономерности и зависимость излучения от ориентации спина) было показано, чтО даже в условиях справедливости < 1/2 квантовые эффекты не только вполне наблюдаемы, но и являются существенными, в частности они приводят к естественной поляризации пучков частиц в накопителях, Но и сам критерий (10,104) не вскрывает всех особенностей поведения электрона в условиях излучения и, в частности, ничего не говорит о влиянии излучения на движение частицы. [c.156]

Во время отжига имплантируемых слоев из радиационных повреждений рождаются точечные дефекты, увеличивающие коэффициент диффузии. После того как рекристаллизация решетки завершается, заканчивается и эмиссия точечных дефектов. Было обнаружено, что эффект радиационно-стимулированной диффузии очень сильно проявляется в случае диффузии алюминия и бора. Радиационно-стимулированная диффузия может оказаться важнее термической, особенно при низких температурах. [c.133]

Ультразвук в режиме кавитации в какой-то мере приближается к облучению, вызывая радиационные эффекты (продукты радиолиза). [c.369]

Основными составляющими радиоактивного излучения являются нейтроны, протоны, дейтроны, а-частицы, р-частицы и -у-излуче-ние. Радиационные эффекты сводятся к действию излучения на металлы, коррозионную среду и процесс их взаимодействия, т. е. на электрохимическую коррозию металлов. [c.369]

Фото радиационный эффект, приводящий к образованию дополнительного количества носителей тока определенного типа, может ускорять коррозию металлов в результате облегчения катодного процесса или образования окислов р-типа (на Си, Ni, Fe), но может и замедлять коррозию металлов образованием окислов га-типа, снижая перенапряжение кислорода, т. е. облегчая протекание анодного процесса, не связанного с разрушением металла. Вообще влияние этого эффекта незначительно. [c.371]

Изучение влияния реакторного облучения на кратковременную и длительную прочность и пластичность, а также на другие механические свойства конструкционных материалов при различных видах силового и теплового воздействий, установление уравнений состояния различных материалов и получение критериев их прочности, учитывающих эффект влияния радиационного облучения. [c.663]

Значительный эффект дает применение покрытий с заданными радиационными коэффициентами на солнечной тепловой станции, работающей с паровой турбиной [201]. Например, при производительности парового котла 15 т/ч его тепловые потери через обмуровку составят [c.223]

Эффект радиационного упрочнения (Робл/рисх) исследованных материалов, соответствующий уровню насыщения [c.129]

Об использовании эффекта радиационного упрочнения углеродных композиционных материалов сообщается в работе [202]. Повышение прочности на разрыв и модуля упругости углеродных волокон после их облучения нейтронами позволило авторам указанной работы повысить прочность композиционного материала. Материал был изготовлен на основе йпоксидной смолы, армированной облученными углеродными волокнами HTS в виде жгутов, состоящих из 10 элементных волокон диаметром 8,5 мкм. Его прочность на изгиб была на 11%> а на сдвиг на 8% выше, чем при армировании необлученными волокнами. [c.143]

ПЛОТНОСТЬ дислокаций и других дефектов и их распределение в объеме. Так, предварительная деформация образцов меди заметно влияет на скорость радиационного повреждения и концентрацию точечных дефектов [381, а следовательно, и на величину предела текучести. Изменение предела текучести стали типа 304 после облучения нейтронами до дозы 6 10 н/см в отожженном состоянии достигает 400%, а после холодной деформации — лишь 70% [9]. В качестве примера на рис. 20 приведены типичные зависимости предела текучести облученных сталей 1Х18Н10Т и ОХ16Н15МЗБ от степени предварительной прокатки [40]. Видно, что величина изменений предела текучести существенно зависит от степени деформации, интегрального потока облучения и химического состава сталей. Упрочнение после облучения наблюдается для закаленного и деформированного состояний. При этом максимальный эффект радиационного упрочнения отмечается после деформации примерно до 20%. Сильно деформированная сталь после облучения имеет меньшие прочностные характеристики по сравнению с соответствующими свойствами стали до облучения. Увеличение интегрального потока облучения повышает прочностные свойства сталей. При этом изменение свойств в процессе облучения деформированных сталей при 450—500° С до 2,6 10- н/см в большей степени связано с термическим воздействием, чем с радиационным. Изменение свойств сталей после облучения потоком 1 10 н/см (1060) обусловлено для слабодеформиро-ванных сталей радиационным воздействием, для деформированных до 30% и выше — термическим воздействием под облучением (процессами возврата и рекристаллизации). [c.77]

При более высоких температурах облучения наблюдается, как правило, проявление второго эффекта — увеличение предела текучести. Однако величины упрочнения также зависят от температуры облучения. В интервале температур 20—500° С при прочих равных условиях с повышением температуры для многих еталей снижается эффект радиационного упрочнения, что является следствием отжига дефектов при более высоких температурах облучения. [c.78]

Значительную неопределенность в расчет тепловой защиты сегментального аппарата вносит неточность определения теплового эффекта радиационного вдува, а также энтальпии разрушения /н, а в расчет защиты конического аппарата — положение точки перехода от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному. Последнее также связано с оценкой эффекта вдува, поскольку в турбулентном пограничном слое коэффициент вдува ут почти втрое меньше, чем в ламинарном 7л, а соотношение тепловых потоков к непроницаемой поверхности обратное от втрое выше од. В результате тепловой поток, подведенный к разрушающейся поверхности, оказывается в 7 раз выше при турбулентном режиме. При расчетах в работе [Л. 10-6] предполагалось, что критическое число Рейнольдса, рассчитанное по локальным параметрам набегающего потока, составляет Некр= 2,5-10 , однако за счет влияния различных факторов оно может снизиться до 0,1-10 . Первому из этих значений в период максимального нагрева соответствовал ламинарный режим течения на большей части конического аппарата, тогда как второму — турбулентный почти на всей поверхности, за исключением носового затупления. [c.307]

Помимо изменения механических свойств (упрочнению и снижению пластичности) и ваканси-онного распухания, радиационное повреждение сталей приводит к появлению новых эффектов радиационной ползучести, высоко- и низкотемпературному радиационному охрупчиванию (ВТРО и НТРО). [c.854]

Эффект радиационных потерь остался за рамками рассмотрения по той причйне, что уравнения (4.18), (4.20) получены в нулевом приближении по малому параметру 2v/б 1 и справедливы лишь вблизи поверхности зеркала. Чтобы учесть прохождение волны вглубь среды, необходимо более полно и точно решить волновое уравнение (4.11). [c.137]

Прежде чем приступить к синтезу уравнений, обсудим еш е один важный момент теории. Проблема классической нерелятивистской электродинамики — учет радиоактивной неустойчивости заряженных частиц. Хорошо известно, что в этом случае, т. е. когда принимаются во внимание лишь члены до первого порядка по 1/с включительно, учесть эффект радиационного 7-излучения (затухания) не удается. Этот эффект, вызванный минус-полем (запаздываюш им полем) частицы, в нерелятивистском случае исчезаюш е мал. В связи с изложенным постараемся при выводе уравнений учесть эффект только зарядового радиоактивного распада без учета радиационного 7-излучения. [c.279]

Влияние квантовых эффектов на стабильность движения электронов после теоретических предсказаний было подтверждено экспериментально. М. Сэндс (1959) обнаружил, что квантовые флуктуации фазовых колебаний создавали серьезные трудности в работе синхротрона Калифорнийского технологического института в области энергий 1 ГэВ. Интересные оптические исследования пучка электронов в ускорителе ФИАН 680 МэВ были проведены Ф. А. Королевым, О. Ф. Куликовым и А. Г. Ершовым (1960). В этих опытах наблюдался эффект радиационного затухания и квантовое возбуждение радиальных бетатронных колебаний. [c.12]

В частности, именно такими квантовыми переходами и обусловлен эффект радиационной самополяризации электронов. Дело здесь заключается в том, что вероятность переходов в единицу времени, связанная с переворотом спина шtJ , зависит от начальной ориентации спина [c.75]

Дальнейшие расчеты эффекта радиационной самополяризации были детально изложены в 5. Заметим только, что этот эффект является существенно квантовым, причем одним из тонких эффектов, поскольку вероятность переходов с переворотом спина (спин-флип) пропорциональна Ь , т. е. квадрату постоянной Планка. [c.156]

Как уже отмечалось, общий эффект радиационного повреждения матрицы (при прочих равных условиях) будет зависеть в большей степени от величины поврежденного относительного объема V й /Ут, где Уйт и — соответственно поврежденный и полный объем матрицы. Это отношение, выраженное через объемную долю топливосодержащей фазы, размер ее частиц и среднюю длину пробега осколков деления в материале матрицы, имеет вид [c.96]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Здесь Епр—приведенная степень черноты системы стенки канала— дисперсный поток Чс — ъкспернментально определяемый средний коэффициент облученности дисперсной среды, зависящий от истинной концентрации и радиационных свойств частиц, учитывающий эффект переизлучения лучистой энергии в массе движущих-с я частиц и поэтому зависящий от режима течения дисперсного потока в целом еэ.т — эффективная степень черноты частиц, экспериментально определяемая на основе истинных радиационных свойств частиц бет — степень черноты материала стенок канала в лучепрозрачной среде, определяемая по известным таблицам при Гст D/rfi—отношение диаметров капала и ч астиц т=йэ/ , где [c.272]

Радиационный теплообмен не оказывает существенного влияния на эффективную теплопроводность неподвижного слоя из-за малых температурных напоров в ячейках слоя и незначительности их размеров. В движущемся слое возникает разрыхленная пристенная зона, где роль излучения может возрасти. Конвективный теплообмен в неподвижном не-продуваемом слое практически отсутствует. В движущемся непродуваемом слое появляются токи твердых частиц и увлекаемых ими газовых прослоек. Особенно важны относительные смещения в пристенной зоне, так как здесь скорость газа падает до нуля, а скорость частиц снижается лишь на 5—50%. На кондуктивный теплообмен в движущемся слое положительно влияет периодическое нарушение сложной кинематической цепи контактов частиц, их возможное вращение и поперечные перемещения в пристенной зоне (особенно при малых О/ т и большой скорости слоя), перекатывание и скольжение частиц вдоль стенок канала, т. е. в районе граничной газовой пленки, и пр. Подобные интенсифицирующие эффекты в неподвижном слое, разумеется, невозможны. Однако следует также учесть [c.331]

При измерении высоких температур термометрами сопротивления существенными становятся также радиационные тепловые потери вдоль термометра. Для термометров, имеющих кварцевый кожух, световодный эффект (многократное отражение внутри стенок кожуха) приводит к погрешности до 80 мК при 600 °С [22]. К счастью, тепловые потери за счет внутренних отражений легко ослабить, обработав пескоструйным аппаратом внешнюю поверхность кожуха или зачернив ее, например, аквадагом на длину в несколько сантиметров сразу за чувствительным элементом (см. рис. 5.13). Этот прием теперь используется при изготовлении всех стержневых термометров, включая и термометры в стеклянном кожухе, предназначенные для использования выше точки плавления олова (-230 С). [c.213]

Пороговое значение энергии нейтрона в образовании смещенного атома для железа составляет 360 эв. Однако привести к образованию смещенных атомов могут и нейтроны меньших энергий в результате их радиационного захвата [46, 47]. При п, у)-реакции энергия, получаемая ядром отдачи после испускания у-кванта, может превысить энергию смещения атома ( 25 эв). Учитывая спектр захватных у-квантов для ядер железа, можно получить, что средняя энергия ядра отдачи составляет примерно 390 эв [48]. Таким образом, в результате п, у)-реакции в железе может появиться свыше 15 смещенных атомов. Поскольку наибольшим сечением радиационного захвата обладают тепловые нейтроны, то самый большой вклад в образование элементарных дефектов в результате ( , у)-реакции вносят именно эти нейтроны. Доля тепловых нейтронов в полном числе образованных элементарных дефектов сильно зависит от доли этих нейтронов в спектре и может быть заметной, если поток тепловых нейтронов на порядок превышает поток надтепловых и быстрых нейтронов. Например, в водо-водяном реакторе она составляет 2—3%, а в графитовом—25—30% [47]. Это верхняя оценка эффекта тепловых нейтронов, поскольку имеются экспериментальные данные [48, 50] о том, что дефекты, создаваемые тепловыми нейтронами, отжигаются несколько [c.70]

Далее, в результате процессов взаимодействия космических излучений с биологической тканью в теле космонавта будет создаваться неравномерное пространственное распределение поглощенных доз. Степень неравномерности этого распределения зависит от проникающей способности излучения. Для излучения очень больщой проникающей способности (например, для высо-коэнергетичной части спектра галактического космического излучения) локальная поглощенная доза могла бы в принципе служить критерием радиационной опасности, поскольку в этом случае перепады значений доз в различных точках отсека и по поверхности и объему тела космонавта были бы невелики. Однако при увеличении энергии заряженных частиц значительно возрастает вклад в дозу вторичных частиц, образующихся при ядерном взаимодействии в биологической ткани. При этом эффект вторичных излучений существенно зависит от общей массы [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...