Пороговая частота

Квантовый выход внутреннего фотоэффекта. Предположим теперь, что полупроводник освещается монохроматическим светом, частота которого выше пороговой частоты для внутреннего фотоэффекта. Последняя определяется шириной запрещенной зоны в собственных полупроводниках и энергией ионизации донорных или акцепторных примесей в примесных полупроводниках. При поглощении фотонов электронами валентной зоны или примесных уровней будут происходить соответствующие квантовые переходы, приводящие к образованию дополнительных (неравновесных) носителей заряда, которые и обусловливают фотопроводимость. [c.176]

Для теплоемкости квантовая статистика дает результат, -отличающийся от полученного с помощью представлений классической физики. Это различие существенно для частот, соответствующих энергии фононов Ьа коТ, т. е. корпускулярный аспект приобретает значение начиная с некоторой пороговой частоты а ор =коТ/К. При комнатной температуре а эр =10 з Гц, т. е. она значительно превыщает частоты, использующиеся в акустической технике. Соответствующая пороговая длина волны Я ор =2яУ/а др. Волны смещений распространяются со скоростью около 10 см/с, поэтому при комнатной температуре корпускулярная природа проявляется лишь в том случае, если см. Для этих длин [c.37]

Для каждого вещества существует длинноволновая граница Яо. При Я>Яо ФЭ не происходит. С длинноволновой границей связана пороговая частота vo = Aj (с — скорость света) и пороговая энергия или фотоэлектрическая работа выхода Avo. [c.574]

Фотоэмиссия из полупроводников, в полупроводниках ФЭ может быть обусловлена возбуждением электронов из валентной зоны, с уровней примесей, дефектов, поверхностных состояний и из зоны проводимости (в вырожденных полупроводниках п-типа). Для каждого из этих случаев пороговая частота имеет свое значение. Обычно, если иное не оговорено, под фотоэлектрической работой выхода понимают минимальную энергию фотонов, при которой начинается ФЭ из валентной зоны полупроводника (табл. 25.15). Это значение, как правило, превосходит работу выхода. Спектральная зависимость квантового выхода ФЭ вблизи порога в полупроводниках имеет вид [c.575]

Фотоэмиссия из металлов. Пороговая энергия ФЭ из металлов совпадает с работой выхода. ФЭ из металлических фотокатодов при частотах излучения, не очень далеких от пороговой частоты (v< l,5 Vo), хорошо описывается феноменологической теорией Фаулера, согласно которой [c.575]

Пороговая частота нагружения (со/)р, при которой происходит переход от внутризеренного к межзеренному разрушению сплава, зависит от температуры окружающей среды. Испытания высокопрочной стали HS 188 показали, что при температуре 600 °С и частоте 0,1 Гц переход от внутри- к межзеренному разрушению происходит в области скоростей более 10" м/цикл, тогда как при частоте 1 Гц и температуре 850 °С этот переход происходил в области скоростей роста трещины более 10 м/цикл [30]. Снижение частоты нагружения сопровождалось переходом к межзеренному разрушению в области меньших температур при достижении меньшей скорости роста трещины. В области внутризеренного разрушения имели место эквидистантно расположенные кинетические кривые для разных частот и температур испьггания. [c.351]

Высокочастотные свойства. Поглощение эл.-магн. излучения в сверхпроводнике при Т = 0 обусловлено, разрушением куперовских нар. Поэтому излучение с частотами ю < Юц = 2Д(0)/Й отражается от поверхности сверхпроводника (о)п — пороговая частота). Характерные пороговые длины волн для традиционных [c.440]

Из требования компенсации потерь усилением на рассчитанной пороговой частоте генерации ( o + б ) можно найти пороговую величину константы связи. Соответствующий пороговый спектральный контур усиления (кривая 1) показан на нижней части рис. 4.3. [c.131]

Для каждого вещества при Г = О существует минимальная (пороговая) частота излучения мо, способного вызвать ФЭ Хо = с/мо— красная граница ФЭ кчй — пороговая энергия, или фотоэлектрическая работа выхода. [c.450]

Максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов не зависит от интенсивности излучения и линейно связана с его частотой (то /2) акс = h y — мо). Пороговая частота ФЭ мо строго определена только при Г = 0. При Г > О ФЭ наблюдается вблизи порога и при частотах V < мо. ФЭ из металлических фотокатодов при частотах излучения, не очень далеких от пороговой частоты (v 1,5 мо), хорошо описывается феноменологической теорией Фаулера [I], согласно которой [c.450]

Проверку электронных блоков можно осуществить измерением частот вращения коленчатого вала двигателя, соответствующих резкому изменению напряжения на зажимах, предназначенных для подключения электромагнитного клапана. Эти частоты определяются сначала при плавном увеличении, а затем снижении частоты вращения вала двигателя. У блоков 1102.3761 и 50.3761 такая проверка должна сопровождаться замыканием на массу вывода, идущего к микровыключателю. При проверке электронных блоков других типов провода от микровыключателей должны быть отсоединены. Проверку блока 1102.3761 следует проводить на прогретом двигателе. Измеренные частоты вращения должны соответствовать пороговым частотам срабатывания блока. [c.255]

Вернее, отклонение от (91) состоит в небольшом увеличении скорости движения гребня волны от с до с (1 — с а7(4со )) 2 мы не будем задерживаться здесь на следствиях из этого факта, хотя и вернемся к нему в гл. 3. Более непосредственное значение имеет изменение эффективной проводимости (115) ее мнимая часть в точности согласуется со значением (110), даваемым общей теорией, но представляет интерес то, что происходит также менее существенное уменьшение действительной части проводимости. Поэтому рупор будет эффективен, только если условия (116) удовлетворены с существенным запасом предельное значение со = (1/2) ас фактически является пороговой частотой , при которой действительная часть эффективной про- [c.161]

Показать, что для частот, значительно меньших пороговой частоты, рупор ведет себя как индуктивность Ь = роСС- А , так что его отклик на волну, падающую со стороны ж < О, является таким же, как отклик сужения длины с постоянным поперечным сечением А-х- [c.250]

Показать, что для конического рупора не существует пороговой частоты. [c.250]

На рис. 8.7 приведена зависимость отношения при V = от - 1 для различны величин Дл ест полной ширины естественной линип, уширенной за счет столкновений, иа половине максимального значения. Видно, что оказывает весьма заметное влияние на приведенную интенсивность ///д. Используемая в расчетах доплеровская ширина соответствует температурам в интервале 300—500 1ч 191 и дается формулой Дуд = (2/с7 / г> )1/. Автор [91 проверил изложенную выше теорию па опыте. Он нашел величину 11 из экспериментально измеренной пороговой частоты Упор с помощью (8.64) ори /4 = 0. Определив таким [c.204]

Усредненное по всем параметрам и по всем испытуемым пороговое значение граничной частоты составляло 9.7 Гц. Это значение, с учетом варьирования данных по разным испытуемым, достаточно хорошо согласуется с приведенным выше значением пороговой частоты возникновения ощущения движения СЗО при изменении АГ, хотя и частота эта несколько больше пороговой частоты, полученной при варьировании АГ, т. е. 7.6 Гц (Висков, 1975). [c.395]

Го — пороговая частота фотоэффекта, определяемая работой выхода X = х)> — некоторая постоянная. Получить, далее, следующее разложение для ф (б) [c.278]

Замечание. Настоящая теория хорошо объясняет явление внешнего фотоэффекта в металлах вблизи пороговой частоты Го. Кривая зависимости 1п (/МГ ) от к V — а)1кТ называется диаграммой Фаулера. Используя экспериментальные данные, с помощью этой кривой можно получить значение Уо, а затем и работу выхода %. [c.304]

Хотя модулятор на р—и-переходе еще не настолько разработан, как модулятор на танталате лития, он достаточно изучен с точки зрения его возможностей и ограничений. Ограничение возможностей модуляции возникает из-за рассеяния мощности в кристаллическом диоде. Это рассеяние в свою очередь объясняется зарядом и разрядом емкости слоя через сопротивление массы кристалла. Рассеяние мощности налагает ограничение на величину произведения ширины полосы модуляции и приложенного к кристаллу напряжения, что определяет глубину модуляции. Кроме того, емкость слоя и сопротивление кристалла также определяют эффективный верхний предел частоты модуляции, который называется пороговой частотой. [c.81]

При малых так называемых пороговых токах катодное пятно существует в виде одиночной ячейки, которая при больших токах имеет тенденцию к делению за время от 10 до 10 с. Систематический распад ячеек с частотой порядка 10 с" -А" и [c.72]

Генерация может возникать, разумеется, лишь для тех частот из бесконечного набора (228.3), которые принадлежат спектральному интервалу, где выполняется условие достижения порога генерации (228.1). Сказанное иллюстрируется рис. 40.12, где сплошная кривая изображает зависимость ненасыщенного коэффициента усиления ао(ш) от частоты, а пунктирная линия отсекает на оси ординат отрезок, равный пороговому значению коэффициента усиления порог = fIL. Генерация, следовательно, возможна лишь для тех частот со , которые расположены внутри интервала [c.798]

Для аморфных веществ коэффициент поглощения а заметно спадает при некоторой пороговой частоте vo, близкой к красной границе междузонного поглощения света в кристаллическом материале. При этом в зависимости от условий приготовления аморфного полупроводника наблюдается два типа поведения [c.368]

Rene 95 представлена на рис. 7.9. Во-первых, было показано, как и ранее, что переход в область независимого поведения сплавов от частоты нагружения связан с превышением пороговой частоты ((й/)р = 10 Гц для исследованного уровня постоянного КИН. В общем случае переход к независимому поведению материала от частоты нагружения определяется переменной величиной (со/)р, которая является функцией от КИН, [c.350]

Вибрации. Пороговая частота ви браций составляет 18 гц, при мень шей частоте вибрации воспринима ются в виде отдельных толчков Верхний порог частоты восприни маемых вибраций находится на уровне 1500 гц. При дальнейшем повышении частоты вибраций возникает ощущение равномерного прикосновения определенной силы. [c.33]

Частоты ультразвука, к-рые можно реально генерж ровать в сверхпроводнике, не превышают 10 Гц, намного меньше пороговой частоты 10 Гц,, Поэтому при У —V О в поглощении ультразвука могу1, принимать участив лишь неспаренные электроны (чдсд ло к-рых экспоненциально мало) и в этом случав коаф< поглощения звука оказывается значительно меньше чем в нормальном металле. [c.440]

При заданной амплитуде переменного напряжения деполяризация объема образца наступает прн достижении лишь некоторой пороговой частоты, которая характеризует уровень энергии, иеоб-Аодимой для комлеисации теллоогвода и начала процесса деполяризации отдельных сегнетоэлектрических доменов. В случае указанной выше геометрии образца эта частота была равна 0,8 0,9, 1.4 и 3,4 МГц соответственно для У=30, 25. 20 н Ю В. Понятна также зависимость времен выключения поляризации и последую- [c.76]

Увеличение ширины спектра генерации с ростом уровня накачки обусловлено, как показал М. С. Соскин с сотрудниками, неоднородным уширением полос излучения активированных сте кол. При этом в активированном ионом силикатном стекле генерация начинается на максимуме полосы (1,06 мкм). При некотором превышении пороговой накачки полоса излучения раздваивается, смещаясь от пороговой частоты, на которой генерация исчезает. При дальнейшем росте накачки полосы излучения все более расходятся, когда расстояние между ними достигает 40 см 1, генерация вновь возникает на пороговой частоте при одновременном удалении крайних полос. Такое развитие спектра хорошо видно на спектрограмме, полученной с помощью скоростной развертки (рис. 10.11). По этим данным было найдено, что для силикатного стекла при комнатной температуре однородное уширение составляет порядка 30см 1, а время миграции энергии по неоднородно уширенной полосе — около 100 мкс. [c.91]

Электропневмоклапан 1902.3741 неразборный и ремонту не подлежит. В комплекте с электропневмоклапаном 1902.3741 работают и электронные блоки управления САУЭПХХ 1402.3733 автомобилей ЗАЗ-968М, УАЗ-469, а также 1422.3733 микроавтобусов РАФ-22038. Эти блоки отличаются один от другого только настройкой на пороговую частоту срабатывания. Блок 1402.3733 прерывает подачу напряжения на электропневмоклапан при частоте вращения коленчатого вала двигателя выше 1700об/мин и вновь подводит к нему напряжение при частоте вращения ниже 1400 об/мин. У блока 1422.3733 эти значения в среднем на 450 об/мин ниже. [c.254]

В САУЭПХХ автомобилей ВАЗ-2108 используется электронный блок управления 50.3761. Блок получает информацию о частоте вращения через вывод XI с первичной обмотки катушки зажигания и через вывод jt5 от микровыключателя, управляемого дроссельной заслонкой карбюратора 2108-1107010. Питание подводится к блоку через выводы XI и Х2, вывод Х6 соединен с электромагнитным клапаном. Блок отключает напряжение от электромагнитного клапана и прерывает подачу топлива при частоте вращения выше 2100 об/мин и замыкании на массу вывода Х5 через микровыключатель. Напряжение на клапане появляется при снижении частоты вращения ниже 1900 об/мин. На некоторых автомобилях ВАЗ-2108 может быть установлена САУЭПХХ, имеющая дополнительный микровыключатель, управляемый педалью сцепления, включенный последовательно с микровыключателем карбюратора. Такая система перекрывает доступ топлива, когда не нажаты ни педаль сцепления, ни педаль подачи топлива. Блок управления в этом случае имеет пороговую частоту срабатывания на 400—500 об/мин меньше, чем в системе с одним микровыключателем. [c.254]

Заметим, что ионосфера (или наша модель ионосферы) во многих отношениях похожа на металлический проводник. В обоих случаях существуют свободные электроны, которые могут создавать электрический ток, если приложено электрическое поле. Далее, если металлический проводник находится в статическом электрическом поле (когда заряды внутри проводника неподвижны, а приложенное поле постоянно во времени), то поле внутри проводника равно нулю, так как внешнее поле уравновешивается полем, образованным зарядамь, которые под действием внешнего поля продвинулись к поверхности металла. Если внешнее поле внезапно изменится, то электронам потребуется определенное время, чтобы занять новое положение равновесия и образовать поле, которое уравновесит внешнее поле внутри проводника. Поэтому в первый момент времени, пока электро 1ы не заняли равновесного положения, поле внутри проводника не равно нулю. Среднее время, которое нужно электронам, чтобы занять равновесное положение, назовем временем релаксации и обозначим через т. Если время изменения внешнего поля будет меньше т, то поток зарядов не успеет образовать поле, противоположное внешнему. Таким образом, мы можем сказать, что граничная частота системы порядка Для электромагнитного излучения с частотой большей, чем 1/т, электроны не успевают занять такое положение, при котором созданное ими поле уничтожит внешнее поле. Поэтому можно сказать, что наша среда прозрачна для частот, больших пороговой частоты 1/т. В случае бесконечно большой частоты электроны вообще не будут двигаться и вещество, подобно вакууму, будет прозрачно для излучения. Если же один конец системы возбуледается с частотой, меньшей граничной частоты, то система будет аналогична фильтру высоких частот, находящемуся под внешним воздействием с частотой, меньшей граничной частоты. В точках среды, близко расположенных к концу, находящемуся под внешним воздействием, поле будет равно внешнему полю. В более далеких точках у электронов будет достаточно времени, чтобы занять положение, при кото- [c.177]

Был изготовлен диодный модулятор с пороговой частотой 7000 мегагерц. Это устройство с полуторамиллиметровым диодом способно промодулировать красный свет гелий-неонового лазера с 80%-ной глубиной, и при этом рассеивается мощность всего лишь 1,5 милливатта в полосе пропускания 1 Мгц. В нынешнем варианте установки рассеивается около 150 милливатт это дает полосу пропускания до 100 Мгц. [c.82]

Величина не зависит от интенсивности света, а определяется только его частотой. Для каждого вещества существует минимальная пороговая частота излучения (максимальная длина волны Хо), при которой возникает фотоэффект. Если длина волны падающего излученния превышает эту красную границу фотоэффекта, то фотоэлектроны отсутствуют даже при достаточно большой интенсивности облучающего света. [c.252]

Аналогично можно настроить высокочастотный фильтр. Для этого нужно установить флажок High- shelfstart freq. и воспользоваться соответствующим полем ввода пороговой частоты и регулятором уровня. [c.370]

Частотный график отражений звука редактируется четырьмя числовыми полями без обозначения, расположенными сверху графика. Крайнее левое и правое поля устанав -ливают соответственно пороговые частоты для коррекции отражений, а внутренние поля — коэффициенты изменения уровня верхней и нижней частотных полос. [c.433]

Методика измерений следующая при постоянной амплитуде плавно повышается частота вибраций, определяется пороговая частота, при которой возникает рельеф, и изучается динамика рельефа с увеличением надкритичности. Регистрация границы раздела проводится с помощью видеокамеры (Рапа50пю МУ-З О) при стробоскопическом освещении. Опыты повторяются для разных значений амплитуды вибраций в интервале Ь = 0-30 мм. [c.30]

Отражение света, происходящее из-за нелинейности среды и пространственного периодического изменения амплитуды поля, позволяет расширить наши представления о воз1 южных способах реализации положительной обратной связи в квантовых генераторах. До сих пор мы полагали, что положительная обратная связь между полем излучения и активной средой, необходимая для превращения усиливающей системы в автоколебательную (см. 225), осуществляется с помощью зеркал, отражающих волны обратно в резонатор. Рассмотренное выше нелинейное отражение света служит физической основой для иного способа реализации положительной обратной связи, применяющегося в некоторых лазерах. Пусть кювета К представляет собой активную среду (см. рис. 41.3). В направлении оси л имеет место периодическая неоднородность среды за счет нелинейных эффектов. Интерферирующими пучками / и //, создающими оптическуро неоднородность, могут быть пучки возбуждающего излучения. Следовательно, в данном случае отражение будет происходить в результате модуляции коэффициента усиления активной среды. Спонтанное излучение среды, испущенное в направлении оси х, будет отражаться от неоднородности и возвращаться в активную среду, что и соответствует обратной связи. Для некоторых частот обратная связь будет положительной, и при выполнении пороговых условий возбудится генерация излучения в направлении оси х. [c.828]

Указанным критериям отвечает новый метод снятия остаточных напряжений физические основы которого можно сформулировать сле> дующим образом. Как показано при теоретическом исследовании, каждому кристаллическому материалу соответствует вполне определенный дискретный спектр собственных частот колебаний атомов в решетке. Последний определяется типом дислокаций, характерных для данной структуры твердого тела, и может быть, в принципе, рассчи> тан для любого материала. Если подвести к кристаллу анергию, равную величине Wi = hv,, (Wi — пороговый уровень энергии, h — постоянная Планка, — частота колебаний 1-моды в спектре), то эта энергия избирательно поглотится кристаллической решеткой, что приведет к резкому повышению амплитуды атомных колебаний i-моды. [c.149]

Коррозионная трещипостойкость металлов и сплавов при циклическом нагружении оценивается, как правило, на основании кинетических диаграмм усталости, на которых, как и в случае испытаний в инертных средах, скорость распространения трещины выражается как функция амплитудных значений коэффициента интенсивности напряжений АК (иногда максимального значения коэффициента интенсивности напряжений за цикл нагружения Kmmi). Из начального участка кинетической диаграммы определяют амплитудное пороговое значение исследуемой пары металл — среда для определенных условий испытания (коэффициент асимметрии, частота и форма цикла нагружения). [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...