Рейнольдса число магнитное

Изучение описанных течений позволяет выяснить свойства течений при больших магнитных числах Рейнольдса, когда магнитное поле уже имеется в течении. Некоторые свойства таких течений (например, распространение возмущений вверх по потоку — см. В. А. Рыков, 1965) обнаруживаются уже при числах Rem 1- [c.440]

В общем случае ур-ния М. г. нелинейны и весьма сложны для решения, но в практич. задачах часто можно ограничиться теми или иными предельными режимами, при оценке к-рых важным параметром служит безразмерная величина, наз. магнитным Рейнольдса числом [c.365]

Особенностью электромагнитной объемной силы является то, что в отличие от других объемных сил (силы тяжести, инерционных сил) ею можно управлять, воздействуя на вызывающие ее. электрическое и магнитное поля. Изменяя величину электромагнитной силы, можно влиять на интенсивность и форму ударных волн, увеличивать критическое значение числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима течения в турбулентный, замедлять пли ускорять поток электропроводной жидкости (или газа), вызвать деформацию профиля скорости п отрыв пограничного слоя. [c.178]

Этот критерий характеризует отношение магнитного поля от индуцированных токов к наложенному внешнему магнитному полю ). Иногда пользуются отношением магнитного числа Рейнольдса к обычному числу Рейнольдса, т. е. магнитным числом Прандтля [c.206]

Итак, в течении Гартмана возникает магнитная индукция в направлении оси X, относительная величина которой пропорциональна значению магнитного числа Рейнольдса. [c.213]

Вязкость жидкости не принимается во внимание, так что поток при х = —оо является равномерным (скорость W постоянна и направлена вдоль оси х). Магнитное число Рейнольдса полагаем малым (Rh<< )>). [c.218]

В непосредственной близости от стенки, т. е. в ламинарном подслое, данное решение непригодно здесь, как и при отсутствии магнитного поля, можно предположить, что границе перехода ламинарного подслоя в турбулентный слой отвечает постоянное значение локального числа Рейнольдса (см. формулу (125) гл. VI), в первом приближении такое же, как и при отсутствии поля [c.255]

Рис. 13.23. Зависимость коэффициента треиия в плоском канале от числа Рейнольдса при поперечном (окружном) магнитном поле, параллельном длинной стороне прямоугольного сечения канала (0, 0, Вг), и продольном магнитном поле Вх, 0, 0) [c.258]

Рис. 13.24. Зависимость коэффициента трения в плоском канале от числа Рейнольдса при поперечном магнитном поле, параллельном короткой стороне поперечного сечения канала (О, Ву, 0)

Здесь RQ, — значение числа Рейнольдса при переходе ламинарного режима в турбулентный, зависящее от магнитного поля (берется по данным эксперимента) га = 1 при и и = 0 [c.260]

Рис. 13.27. Сравнение с экспериментом теоретической зависимости коэффициента трения от числа Рейнольдса в плоском канале при продольном магнитном поле Вх, О, 0)

Уравнение (40) справедливо при сравнительно слабых магнитных полях, удовлетворяющих условию На /Ке < 1 и магнитных числах Рейнольдса, значительно меньшим единицы. [c.660]

Турбулентное магнитогидродинамическое течение. При наличии магнитного поля критическое число Рейнольдса зависит от напряженности магнитного поля при Ре/На << 225 течение является ламинарным, несмотря на то, что при Н — 0 оно при том же числе Рейнольдса было турбулентным. [c.660]

При достаточно больших числах Рейнольдса, т. е. в условиях сильно развитой турбулентности, различие во взаимодействии магнитного поля с поперечными и продольными турбулентными пульсациями будет сказываться относительно слабее. [c.663]

Опыты показали, что переход ламинарного движения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим числом Рейнольдса. Для гладкой круглой трубы при острых краях входного сечения критическое число Рейнольдса, подсчитанное по средней скорости и по диаметру трубы, приблизительно равно 2300. Критические числа Рейнольдса для всех других потоков определяются экспериментально. При движении проводящих жидкостей в трубах в поперечном магнитном поле критическое число Рейнольдса может значительно превышать 2300. [c.15]

Если магнитное число Рейнольдса разделим на динамическое число Re, то получим величину [c.401]

Лоток в электромагнитном поле характеризуется магнитным числом Рейнольдса [c.302]

Появление этого члена приводит к тому, что наряду с обычным гидродинамическим критерием движения (числом Рейнольдса) появляется еще один критерий — магнитное число Рейнольдса [c.63]

При малых значениях Re доминирует влияние вязкости и волна затухает раньше, чем нелинейные эффекты успевают развиться. При больших значениях e осн. роль играет нелинейность, приводящая к искажению формы волны по мере её распространения и к образованию слабых ударных волн. Ширина 6 фронта ударной Волны также определяется акустич. Р. ч. согласно ф-ле б/Х. = 1/Леа- Коэф, поглощения волны конечной амплитуды превышает малоамплитуд-ВЫЙ коэф. поглощения а в Re раз. к, л. Наугольных. РЕЙНОЛЬДСА ЧИСЛО магнитное, Д ,,— безразмерный параметр в магн. гидродинамике, характеризующий взаимодействие проводящих движущихся жндкостей и газов (плазмы) с магн. полем [c.319]

СТЮАРТА ЧИСЛО — безразмерная величина S, определяющая устойчивость течений в магнитной гидродинамике. Названо по имени англ. учёного Дж. Стюарта (G. Stuart). С. ч. характеризует отношение силы эл.-магн. торможения jH - avH к силе инерции pv d И—напряжённость магн. поля, j — электрич. ток, а—электропроводность, V—скорость, р—плотность жидкости, с/—характерный размер). С. ч. равно произведению Рейнольдса числа магнитного и Аяьвеиа числа А [c.16]

ТЕЧЕНИЯ ПЛАЗМЫ — направленные квазинейтральные потоки тяжёлой (ионной) компоненты плазмы. (Скорости электронов и ионов могут сильно различаться, но квазинейтральность сохраняется.) Т. п. являются общим свойством практически всех плазменных систем, хотя факторы, вызывающие эти течения, в разл. системах разные. При конкретном рассмотрении Т. п. можно разделить на потоки в кос-мич. условиях (ионосфера, со.течиый ветер., внешняя и внутренние части Солнца и звёзд и т. д.) и в лабораторных условиях в тех или иных плазменных установках. Для кос-.хшческой плазмы характерны большие размеры и скорости течений и, как следствие, большие магн. Рейнольдса числа что позволяет большой круг явлений описывать идеальной магнитной гидродинамикой Альвсн [c.112]

Здесь R - гидродинамическое число Рейнольдса, Rm - магнитное число Рейнольдса, М - число Гартмана. Так как для величин f 6) и 0), входящих в систему (1.5), справедливы оценки f 6) R и ф 0) PoRm, удобно перейти к функциям и в) и в) по формулам [c.538]

Зависимость всех возмущений от х, у и t задается в виде ехр i к х + + к у — o)i), а зависимость их от z определяется из решения возникающей при этом краевой задачи. Система уравнений в случае произвольного магнитного поля и конечных значений числа Рейнольдса Re, магнитного числа Рейнольдса Re i и числа Гартмана На сводится к системе шестого порядка, состоящей из двух уравнений. Собственная частота находится как собственное значение рассматриваемой краевой задачи, причем ш зависит от / j, /сд, Re, Remt На. Как обычно, целью работ по гидродинамической теории устойчивости является нахождение границы устойчивости, т. е. поверхности Im со = О в пространстве переменных к , / j, Re, Re На. Результаты представляются часто в виде семейства нейтральных кривых Imto kl, Re) = О на плоскости к , Re, причем остальные переменные к , Rem и На) рассматриваются в качестве параметров семейства. В ряде случаев можно уменьшить число параметров, от которых зависят [c.455]

Этот множитель характеризует отношение магнитной и кинетической энергий единицы объема. Величина А = У5в называется числом Алъфвена. Разумеется, необходимо, чтобы остальные гидродинамические критерии подобия (числа Струхаля, Фруда, Маха и Рейнольдса) также были соответственно одинаковыми. [c.205]

Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst и Е = = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh<1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

Применительно к магнитогидродинамическому турбулентному пограничному слою несжимающей жидкости в случае малых значений магнитного числа Рейнольдса (Кн<1), когда влиянием пульсаций магнитной индукции можно пренебречь В 0), уравнение установившегося осредненного движения отличается от уравнения (102) гл. VI, используемого при отсутствии магнитного поля, только одним дополнительным членом — осред-ненной электромагнитной объемной силой [c.250]

Принимая во внимание наличие ламинарного подслоя с линейным профилем скорости и полагая, что в канале, как и в случае турбулентного пограничного слоя, параметры подслоя, согласно (246), (247) и (253), отвечают постоянному значению локального числа Рейнольдса на его границе К л =ндНлбл/М.=Лл = = 156, т. е. Цл = бпД = 12,5, получим (в пределах двухслойной модели течения) с помощью уравнений (255), (258) и (260) напряжения трения на стенке канала и профили скорости при соответствующих ориентациях магнитного поля. [c.257]

На рис. 13.24 представлена зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса для течения в плоском канале при наличии поперечного магнитного поля (О, Ву, 0). Расчетные кривые даны штриховыми, экспериментальные — сплошны1Ми линиями. [c.259]

Таким образом, при малых значениях магнитного числа Рейнольдса нормальная составляющая магнитного поля меняется с изменением расстояния от стенки незначительно и может с достаточной степенью приблнлгення считаться постоянной величиной, т. е. Яг = Нд. [c.659]

Чтобы найти распределение скоростей в турбулентном пограничном слое, рассмотрим обтекание плоскоиараллельным потоком бесконечно тонкой пластины, лежащей в плоскости ХОУ, перпендикулярно которой действует постоянное внешнее магнитное поле. Магнитное число Рейнольдса считается значительно меньшим единицы. [c.660]

Таким образом, наложение магнитного поля помимо уменьшения I приводит к возрастанию величины ш 6f /v, характеризующей влияние вязкого подслоя. Все это означает, что внешнее магнитное поле стремится подавить турбулентность и ламинизиронать поток жидкости. По этой же причине в присутствии магнитного поля переход ламинарного движения в турбулентное будет происходить при больших значениях числа Рейнольдса, т. е. критическое число Рейнольдса является возрастающей функцией напряженности магнитного поля. [c.662]

Различие в поведении поперечных и продольных турбулентных пульсаций в магнитном поле будет наиболее заметно при слабо развитой турбулентности, т. е. при не очень бо.пьшом по сравнению с критическим значением числа Рейнольдса, которое само по указанным причинам зависит от напряженности магнитного поля, а именно возрастает с увеличением числа Гартмана. [c.663]

Из этого следует, что при не очень больших числах Рейнольдса, например не слишком превышающих критическое число Рейнольдса при отсутствии магнитного поля, наложение магнитного поля может существенно затормозить турбулентный механизм диссипации энергии (так как начальным этапом этого процесса является отбор энергии от осредненного потока про-дольны.ми турбулентными пульсациями, а последние подавляются поперечным магнитны.м полем). Поэтому поток жидкости при указанных условиях в отношении сопротивления движению будет ближе к ламинарному другими словами, наложение поперечного магнитного поля приведет к у.меиьшению коэффициента сопротивления. [c.663]

При достаточно больших числах Рейнольдса ламинизируЮщее действие магнитного поля проявляется слабо, вследствие чего сопротивление движению возрастает с увеличением напряженности магнитного поля, как это и следует из формулы (45). Таким образом, эта формула является предельной, т. е. относится к очень большим числам Рейнольдса (большим 10 ). [c.663]

Формула (49) относится к турбулентному течению с числами Рейнольдса больше 1-10 и является в указанном смысле предельной. В этой области значение числа Ыи увеличивается с росто.м напряженности магнитного поля. [c.665]

Число TijFo oM o называется магнитным числом Рейнольдса Vol, [c.401]

Кольбрука формула 56 Конденсатный насос 254 Критическая скорость 51 КЬнтическое число Рейнольдса 51 JniMHHapHoe течение 49, 51 Линия тока 26 Магнитный тахометр 43 Масляные иасосы 281 Местная скорость 52 Напорный поток 48 Насосные станции 275 Нивелирная высота 20 Ннкурадзе формула 57 Осредненная местная скорость 52 Паскаль 18 [c.328]

Отношение магнитного и гидродинамического чисел Рейнольдса дает критерий, составленный, подобно числу Пранд-тля, только из физических характеристик вещества v/rl, [c.63]

Влияние магнитного поля на ламинарное течение между двумя неподвижными плоскостями показано на рис. 3.26. Как видно, с увеличением числа Гартмана профиль скоростей становится все более пологим в ядре потока, а сопротивление течению соответственно возрастает вследствие увеличения градиента скорости в пристеночной области. При переходе к турбулентному течению в некоторой области значений чисел Рейнольдса обнаруживается эффект подавления турбулентности, на который впервые обратили внимание Гартман и Лазарус. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...