Импульс энергию

Следуя результатам гл. 1 (см. (1.3.25), (1.3.32)) или гл. 3 (см. (3.1.37), (3.2.20), (3.1.40) и (3.1.41)), имеем следующие дифференциальные уравнения масс фаз, числа дисперсных частиц, импульсов, энергий и притоков тепла фаз [c.186]

Поэтому для описания переноса импульса, энергии и других величин за счет соударений достаточно рассмотреть соответствующие взаимодействия трех слоев (слои I, [c.213]

Возможность получения как импульсов энергии весьма малой длительности (до 10 с), так и непрерывного излучения. [c.126]

О начальной энергии а-частицы можно судить по длине пробега, однако этот способ является слишком грубым и не отражает тонкой структуры энергетических спектров а-частиц. Более точные данные об энергии и импульсе а-частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, могут быть получены с помощью магнитного альфа-спектрометра, использующего особенности движения заряженной частицы в поперечном магнитном поле. При таком движении происходит пространственное разделение частиц, обладающих различным импульсом (энергией). [c.224]

При уменьшении импульса (энергии) ряд возможных значений I постепенно сужается, пока, наконец, при некотором до- [c.496]

При уменьшении импульса (энергии) ряд возможных значений I постепенно сужается, пока, наконец, при некотором достаточно малом импульсе р<%1а) не останется единственно возможное значение / = 0. [c.36]

Таким образом, импульс системы точек, ее кинетическая и полная энергия, работа внешних сил не являются инвариантами — их значения в различных инер-циальных системах координат различны. Но уравнения, выражающие законы сохранения импульса и энергии, не изменяют своего вида при этом в каждой системе координат в эти уравнения входят значения импульса, энергии и работы в этой системе координат. Это и значит, что законы сохранения импульса и энергии инвариантны по отношению к преобразованиям Галилея и что во всех инерциальных системах координат действуют одни и те же законы сохранения, [c.235]

Наблюдаемая — принципиально наблюдаемая физическая величина (координата, импульс, энергия, угловой момент, спин и т. д.), которой в пространстве состояний сопоставляется некоторый самосопряженный оператор (оператор этой наблюдаемой). [c.271]

Поведение брауновских частиц в грубом временном масштабе 2 2>т , т. е. после релаксации их распределения по скоростям (или импульсам, энергиям) к максвелловскому, можно описать одночастичной (частицы не взаимодействуют между собой) конфигурационной функцией распределения (плотностью вероятности) w(x, /). Эту функцию будем нормировать на единицу [c.53]

Энергетические соотношения в ядерной реакции определяются законами сохранения энергии и импульса. Энергией реакции А (а, Ь)В называется величина [c.1069]

Оценим эти величины, характеризующие скорость, импульс, энергию и температуру фермиевских электронов. Для численной оценки в подобных случаях нередко используют представление [c.50]

Говоря об оценке точности численного решения дифференциального уравнения, следует иметь в виду, что само дифференциальное уравнение, которое предстоит решать, является приближенной математической записью закона сохранения (закона сохранения массы, импульса, энергии и т. п.). [c.98]

Общая формулировка законов сохранения в виде уравнений (1.1) или (1.1а) позволяет достаточно просто получать соотношения для законов сохранения массы, импульса, энергии. При этом требуется лишь расшифровка величин А, Jj , N . [c.20]

Тогда из (1.2.1), (1.2.26) получим осредненные уравнения сохранения импульса, энергии и момента импульса фаз (уравнение сохранения массы фаз уже получено в виде (1.2.33)) через осредненные функции и их производные по времени и координатам [c.54]

Поэтому если нейтрон нерелятивистский, то при одном и том н(е импульсе энергия фотона во много раз больше энергии нейтрона. [c.530]

Законы сохранения массы, импульса, энергии, момента импульса в случае парных столкновений и следствия из этих законов [c.13]

При движении молекул происходит перенос механических величин, характеризующих эти молекулы (массы, импульса, энергии и Т.Д.). [c.19]

Автоколебания возникают в системе, находящейся под действием сил, не обладающих колебательными свойствами. Энергия, вызывающая колебания, передается от источника постоянного действия (с постоянным моментом, силой и т. п.), через специальное клапанное устройство, управляющее колебаниями за счет дозирования энергии. В свою очередь в системах с автоколебаниями имеется обратная связь, через которую колебательная система управляет этим устройством. Во многих случаях в механизмах и сооружениях, находящихся в автоколебательном движении, трудно четко выделить источник энергии, клапанное устройство, колебательную систему и обратную связь. В колебательной системе часов они видны четко источник энергии — пружинный или гиревой двигатель, клапанное устройство — якорь (анкер), связанный с маятником, являющимся колебательной системой, посредством которого маятник получает энергию для колебания и одновременно (за счет обратной связи) дозирует величину и время подачи импульсов энергии. В колебательной системе железнодорожного вагона, совершающего интенсивное раскачивание, крыла самолета, находящегося в изгибно-крутильных колебаниях с двумя степенями свободы (флаттер) они четко не видны. [c.97]

Так, человек под влиянием неопровержимых данных практики впервые осмелился сознательно вторгнуться во владения бога и церкви, поставив объективно вопрос о естественной природе сил тяготения, магнитных и электрических, а следовательно, и источников энергии, их порождающих. Это было событие громадного значения, и, приведя к революции в механике небесной , оно неизбежно должно было привести к реконструкции механики земной. И действительно, ревизии подвергаются представления и понятия, связанные в первую очередь с движением и действующими силами. И именно в это время начинается- интенсивный процесс формирования понятий сила , работа , импульс , энергия . [c.53]

Для последующих целей представляется соблазнительным связать найденную функцию с физическими понятиями, назвав Н гамильтонианом, а у у — вектором импульса — энергии, ради краткости можно называть у просто импульсом, если нет опасности какой-либо путаницы. Так как для простейших систем гамильтониан равен энергии, то удобнее назвать (67.2) уравнением энергии, ибо оно эквивалентно уравнению (67.8) ). [c.221]

L(q, t, q), под гамильтоновой динамикой — теорию, развитую в 67 и 68, основанную на уравнении энергии Q(a , у) = О или гамильтониане H(q, t, р). Мы покажем, что эти две динамики, по существу говоря, эквивалентны, хотя гамильтонова динамика является несколько более общей в том, что касается определения вектора импульса — энергии. [c.226]

На произвольной кривой в пространстве QT, уравнениями которой являются Хг = Хг (и), вектор импульса — энергии у г можно считать произвольным, за исключением только одного условия он должен удовлетворять уравнению энергии. Ограничим теперь класс допустимых векторов требованием, чтобы они удовлетворяли уравнениям [c.228]

Если зафиксирован луч и точка В на нем, а точка В скользит по лучу, то значение (импульс — энергия в точке В) остается неизменным. Поэтому из первого уравнения системы (72.6) следует [c.238]

В развитой здесь теории не имеет смысла вопрос о том, ортогонально или неортогонально пересекаются лучи и поверхности. Мы не имеем римановой метрики в пространстве QT, а понятие ортогональности кривой и подпространства неинвариантно относительно преобразований координат. Однако это возражение не относится к вектору импульса— энергии у , так как это — ковариантный [c.245]

При работе регулятора зуб А ходового колеса скользит по рабочей поверхности входной палетты а, поворачивая анкер и сообщая импульсы энергии колебательной системе. При этом ходовое колесо поворачивается, а выходная па-летта Ь опускается во впадину между зубьями ходового колеса до тех пор, пока не встретится с вершиной зуба В. Импульс энергии, полученный колебательной системой через входную палетту, [c.121]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Закон сохранения массы и закон сохранения энергии по отдельности в классическом понимании не выполняются, выполняется закон сохранения энергии в релятивистском понимании. Следовательно, при нанисании закона сохранения полной энергии нужно учитывать также и энергетический эквивалент изменения массы частиц, участвующих в реакции. Для истолкования результатов ядерных реакций приходится использовать релятивистский закон сохранения импульса-энергии = I (инвариант). [c.265]

Импульс системы тел, ее кинетическая энергия и механическая энергия, а также работа внешних сил в различных инерциальных системах отсчета имеют разные значения. Однако уравнения, выражающие законы сохранения импульса и механической энергии, не изменяют своего вида во всех инерциальных системах отсчета. В каждой из них в эти уравнения входят значения импульса, энергии и работы, взятые в этой же системе отсчета. Иначе говоря, законы сохранения импульса и механической энергии ковариантиы по отношению к преобразованиям Галилея и во всех инерциальных системах отсчета действуют одни и те же законы сохранения импульса и механической энергии. [c.82]

Существенно большими возможностями для газов умеренной плотности обладают методы кингтичгской теории газов, так как они позволяют получить как уравнения переноса различных субстанций (массы, импульса, энергии и др.), так иJкoэффициeнты переноса в виде функции состояния газовой смеси (температуры, состава и др.). Мэтоды кинетической теории [9, 16] находят широкое применение при изучении сложных химически реагирующих газовых смесей. [c.16]

Первая глава дает теоретическую основу для всего последующего изложения — общие принципы составления математического описания многофазных систем. При выводе уравнений сохранения массы, импульса, энергии и массы компонента в бинарной смеси, выражающих соответствующие фундаментальные законы сохранения, используется универсальность содержания и формы этих законов при эйлеровом методе описания. Тот же подход использован при формулировке условий на межфазных границах (поверхностях сильных разрывов) универсальные условия совместности в общей форме выводятся из интегрального уравнения сохранения произвольного свойства сплощной среды, а конкретные соотнощения для потоков массы, импульса, энергии и массы компонента смеси на границах раздела получаются из общего как частные случаи. В настоящем издании, по-видимому, впервые в учебной литературе показано, что в реальных (необратимых) процессах конечной интенсивности на поверхности, разделяющей конденсированную и газовую фазы, всегда возникает неравновес-ность, приводящая к появлению конечной скорости скольжения газа относительно обтекаемой поверхности и к неравенству температур соприкасающихся фаз ( скачок температур ). При анализе неравновесности на межфазной поверхности в книге используются новые научные результаты, полученные, в частности, Д.А. Лабунцовым и А.П. Крюковым (см. [18]). [c.6]

Следует пметь в виду, что в интенсивных процессах реализуются большие перепады давлания, и прохождение химических реакций зависит не только о г интенсивности нагрева, но и от чисто гидродинамических эффезгтов, определяющих, в частности, изменение давления, а с ним интенсивность испарения или конденсации. Именно такие ситуащи специфичны для ряда современных интенсивных и энергоемких проце( сов, расчет и анализ которых требуют совместного ])ешения полной системы уравнений масс, импульса, энергий фгз и кинетики межфазных и внутрифазных процессов. [c.270]

Система (7.7.4) — (7.7.8) представляет собой совокупность уравнений сохранения импульса, энергии и неразрь в-ности для компонентов, а также уравнение состояния газа в пограничном слое. Для конкретного решения этой системы уравнений необходимо записать начальные и граничные условия. Для поставленной выше задачи эти условия имеют вид [c.401]

В классической механике состояние любой системы полностью определяется координатами и импульсами всех ее частиц. Если для какого-то момента времени эти параметры заданы, то состояние системы в этот момент будет определено однозначно. В кваутовой механике дело обстоит значительно сложнее, так как в этом случае координата и импульс, энергия и время, а также другие пары динамических величин, характеризующие состояние любой микрочастицы, не могут одновременно иметь строго определенные значения, Эта ситуация объяс- [c.429]

Действительно, dAjj является более общей функцией, чем dAL потому, что вектор импульса — энергии, входящий в него, ограничен только уравнением энергии [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...