Связь между энергией и импульсом частицы

Связь между энергией и импульсом частицы [c.220]

Особенно существенно, что функции Г рина прямо отвечают важному понятию квазичастицы, с введением которого был связан целый ряд достижений теории многих тел. Благодаря взаимодействию между частицами можно говорить не о состояниях отдельных частиц, а лишь о состоянии системы в целом. Однако при выполнении некоторых условий оказывается возможным перейти на язык особых коллективных образований — квазичастиц, которые ведут себя уже в значительной мере независимым образом. Их квантовые числа те же, что и у исходных частиц, но их спектр (связь между энергией и импульсом) зависит от закона взаимодействия, температуры и т. п. [c.175]

Связь между энергией и импульсом свободной частицы в релятивистском случае имеет вид [c.124]

Согласно ПФ, в каждой вершине взаимопревращение частиц происходит с интенсивностью, пропорц. нек-рой константе связи (константе взаимодействия), и с соблюдением закона сохранения 4-импульса. Вместе с тем релятивистское соотношение между энергией и импульсом (т. н.. массовая поверхность) = + (if — энергия, [c.277]

Существуют частицы фотоны, нейтрино), для которых масса покоя равна нулю. Для них связь (1 П. 13) между энергией и импульсом имеет вид [c.673]

В отличие от равновесной термодинамики характеристики неравновесных систем изменяются со временем, а интенсивные параметры (плотность, температура, давление и т. д.) имеют, как правило, разные значения в различных точках системы, т. е. зависят от координат. Основную роль в теории необратимых явлений играют потоки различных физических величин энергии, массы или числа частиц, теплоты, импульса, энтропии, электрического заряда и т. д., которые отсутствуют в равновесных состояниях. Причины возникновения потоков получили формальное название сил. Это могут быть градиенты интенсивных параметров или связанные с ними величины. Обычно предполагается линейная связь между потоками и силами. Коэффициенты пропорциональности, входящие в эти соотношения, называются кинетическими коэффициентами. В общем случае они являются функциями от термодинамических параметров состояния системы. [c.216]

В задачу кинематического анализа ядерного взаимодействия из законов сохранения энергии и импульса прежде всего входит установление (при заданных массах и энергиях взаимодействующих частиц) связи между углами вылета различных продуктов реакции и между углом вылета и. энергией для каждого из них. Сравнение расчетных и найденных на опыте данных о связи между углами вылета н [c.28]

Траектории этих частиц уже не лежат в общем случае в одной плоскости, и связь между углами вылета частиц-продуктов или между энергией и углом вылета для каждой из них утрачивает свою определенность. Легко установить, что даже при рассмотрении образования трех частиц в Ц-системе, когда векторы импульсов частиц лежат в одной плоскости, каждый из векторов уже не характеризуется определенным значением —/(Яд) [согласно (8,24)], но может принимать в любом направлении все значения — от нуля до некоторого р ах- этом максимальный импульс [c.82]

Опыт показывает, что для интерпретации таких процессов можно пользоваться кинематикой обычных реакций, приписывая А-резонансу, так же как и обычной частице, определенные значения кинетической энергии и импульса. Так, реакция 7t - -jз A +7 обладает всеми свойствами двухчастичного процесса (моноэнергетичность А -резонанса и п -мезона, однозначная связь между углами разлета А -резонанса и тс°-мезона). [c.244]

Между полной энергией Е тела (частицы), энергией покоя о и импульсом р существует релятивистская связь энергии и импульса [c.407]

Но это еще не все из того, что мы можем сказать о теплоте. Кроме материи (вещества), существуют поля. Классическая физика установила, что электромагнитное излучение — физический процесс, при котором происходит перенос энергии и импульса. Когда частица приобретает или теряет энергию, частично она превращается в энергию поля. Примером может служить энергия электромагнитного излучения. Взаимодействие между веществом и излучением приводит к состоянию теплового равновесия, в которо.м температура тела связана с излучением. Излучение в тепловом равновесии с веществом называется тепловым излучением . Термодинамика теплового излучения подробно обсуждается в гл. 11. [c.46]

Определение массы частицы по одновременному измерению импульса и длины пробега частицы. Энергия ё, импульс р и собственная масса частицы связаны между собою релятивистским соотношением (11.49) [c.52]

В настоящее время энергия, до которой могут быть ускорены протоны, достигла 30 ООО Мэе. В СССР строится ускоритель на 70 ООО Мэе. Очень большие возможности для исследования взаимодействий при сверхвысоких энергиях обещает разрабатываемый в настоящее время метод встречных пучков, идея которого заключается в использовании вместо неподвижной мишени пучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что в этом случае относительная доля кинетической энергии, идущая на взаимодействие, повышается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют равные массы и скорости, то их суммарный импульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая выражение (79.6) в с. ц. и. обеих частиц, а затем в системе координат, связанной с одной из частиц, и приравняв их между собой, можно найти связь между кинетической энергией во встречных пучках (Т ) и эквивалентной (по вызываемому эффекту) кинетической энергией бомбардирующей частицы (Т) при обычном способе ее взаимодействия с неподвижной частицей-мишенью [c.570]

Для того чтобы задать состояние коллектива, например газа, надо указать его термодинамические параметры. Чтобы задать состояние частиц, надо указать их координаты и составляющие импульса или задать энергию частиц, которая определяется их координатами и составляющими импульса. Связь между этими двумя типами величин осуществляет функция Е) dE, выражающая число частиц с энергией от Е лр Е - -dE в системе, состояние которой описывается термодинамическими параметрами, например fj. и Т. Такую функцию называют полной статистической функцией распределения. Для упрощения записи значки термодинамических параметров у функции распределения обычно опускают. [c.116]

Атомные частицы, проходя через вещество, теряют энергию двумя способами. Во-первых, они могут возбуждать или вырывать атомные электроны во-вторых, они могут передавать энергию атому в целом при ядерных столкновениях. В связи с этим прохождение атомных частиц через вещество представляет сложную задачу многих тел. Однако ввиду большой массы ядра по сравнению с массой электрона можно с приемлемой степенью точности провести различие между ядерными столкновениями , при которых импульс и кинетическая энергия частицы переходят в поступательное движение атома как целого, и электронными столкновениями , при которых энергия передается атомным электронам и происходит возбуждение или ионизация атома. Ядерные столкновения относят к разряду упругих в отличие от неупругих столкновений при обмене энергией налетающей частицы с электронной подсистемой вещества. [c.198]

К еще более явным трудностям приводит второй путь. Естественно выбрать в качестве вектора N (сохраняющийся) вектор энергии-импульса системы взаимодействующих частиц. Однако при этом результат (например, сечение рассеяния) будет существенно зависеть от того, какие именно частицы включены в состав системы. В частности, включение в нее удаленных и физически никак не связанных с ней частиц приведет к изменению характеристик рассеяния. Тем самым будет установлена нефизическая связь между сколь угодно удаленными объектами, что приведет к резкому нарушению физического условия причинности. [c.149]

Первый подход исходит из структуры минимальной связи между заряженной частицей с массой гпе и зарядом е, находяш,ейся в точке с координатой Ге, и электромагнитным полем, которое в кулоновской калибровке описывается векторным потенциалом A(re,t). При этом мы заменяем импульс Ре в выражении для кинетической энергии р /(2ше) частицы величиной ре —eA(re,t). Квадрат этой разности даёт перекрёстный член [c.428]

Помимо энергетического спектра, с помощью гриновской функции можно найти связь между химическим потенциалом и числом частиц в единице объема, энергию основного состояния и распределение частиц по импульсам (конечно, при нашем ограничении все это относится только к ферми-системам). [c.89]

Отсюда видно, что угол рассеяния А-частицы является функцией ее полной энергии Е и момента импульса L, т, е. х = и ( , L). Поэтому теми же соотношениями (22.1), (22.2) определяется в неявной форме и искомая зависимость р (х). Чтобы эта связь между параметрами р и X стала более очевидной, выразим момент импульса частицы через ее прицельный параметр. С помощью рисунка 22.1 можно показать, что [c.133]

В работе [32], однако, был принят не этот подход. Там рассматривалось только поведение совокупности отдельных частиц. Теория возмущений использовалась при этом для всех передач импульса, и понятие плазмонов нигде не вводилось. Как же тогда примирить эти два различных подхода Исторически б установлении связи между ними существенную роль сыграла работа Хаббарда [34], в которой использовались теоретико-полевые методы. Хаббард показал, что при вычислении энергии основного состояния оба подхода приводят к одинаковому результату. У нас, однако, нет необходимости углубляться здесь в теоретико-полевые методы, так как по существу необходимую связь между методом коллективных переменных и описанием в рамках теории возмущений можно установить, вводя зависящую от частоты и от волнового вектора диэлектрическую проницаемость электронного газа. Как мы увидим в 4, это можно сделать в рамках RPA без привлечения методов квантовой теории поля. [c.160]

Между тремя этими потоками —частиц, энергии и импульса — нет прямой связи. Даже в газах, где длина свободного пробега велика, и переносимые через данную площадку энергия или импульс есть просто энергия и импульс тех частиц, которые пересекают эту площадку, поток энергии или поток импульса вовсе не обязательно пропорционален потоку частиц. Если числа частиц, движущихся в прямом и обратном направлениях, одинаковы, но, например, энергия первых систематически больще, чем энергия вторых, суммарный поток частиц будет отсутствовать, в то время как поток энергии будет отличен от нуля. [c.188]

Эту размазанность энергии у частицы, существующей ограниченное время, можно трактовать двумя способами, различие между которыми, пожалуй, более терминологическое, чем физическое. В одной трактовке считают, что энергия свободной частицы остается равной Ер, даже если эта частица существует конечный момент времени. Отклонение Нш—Ер приписывают возможности нарушения закона сохранения энергии в течение коротких промежутков времени. В другой трактовке полагают, что если частица живет время Т, то ее энергией является величина Е = йш, а не Ер. Согласно этой трактовке в течение малых промежутков времени закон сохранения энергии точно соблюдается, а нарушается правильная связь между энергией, импульсом и массой [c.316]

В каждом узле также сохраняются энергия и импульс, но для внутренних линий уже, как правило, имеет место нарушение связи — p f = т с между энергией, импульсом и масссй. Наконец, в каждом узле сохраняется момент количества движения. При этом спин виртуальной частицы может принимать значения У, J — 1,. .. до V2 или нуля. Так, для виртуальных векторных частиц (или, что то же, для частиц со спином единица) возможны значения J = О, 1. [c.320]

В механике сплошной среды тело представляют в виде некоторой субстанции, называемой материальным континуумом, непрерывно заполняющей объем геометрического пространства. Бесконечно малый объем тела также называется частицей. Феноменологически вводятся пoняtия плотности, перемещения и скорости, внутренней энергии, температуры, энтропии и потока тепла как непрерывно дифференцируемых функций координат и времени. Вводятся фундаментальные понятия внутренних напряжений и деформаций и постулируется существование связи между ними и температурой, отражающей в конечном счете статистику движения и взаимодействия атомов. Б МСС используются основные уравнения динамики системы и статистической механики, в первую очередь законы сохранения массы, импульса, энергии и баланса энтропии. Обоснование этого и установление соответствия [c.7]

Пример из квантовой физики. Гппотеза де Бройля приписывает частице с импульсом р волновое число к, определяемое из равенства р=%к. Боровское условие частот утверждает, что частица с энергией Е имеет волновую частоту о), определяемую равенством Е=Аш. Объединив оба эти утверждения, можно найти дисперсионное соотношение между ю н к для частиц. Оно следует из связи между Е и р. В дополнении 2 разобраны соответ-ствуюш,ие примеры. [c.94]

Это неравенство определяет и возможность обратного процесса, когда плазмон с импульсом Ак исчезает, расходуя свою энергию на перевод электрона из состояния с импульсом Ар в состояние с импульсом Ь (р + к). Частота кио характеризует переходы отдельных частиц из сферы Ферми наружу. При малых к она гораздо меньше плазмонной частоты, так что в рамках КРА непосредственной связи между плазмонами и одночастичными возбуждениями не имеется. [c.137]

ВИРТУАЛЬНЫЕ ЧАСТИЦЫ в квантовой теории, частицы, к-рые имеют такие же квант, числа (спин, электрич. и барионный заряды и др.), что и соответствующие реальные ч-цы, но для к-рых не выполняется обычная справедливая для реальных ч-ц) связь между энергией ( ), импульсом (р) и массой (т) ч-цы 8 фр - -т с. Возможность такого нарушения вытекает из квант, неопреде.г енностей соотношения между энергией и временем и может происходить лишь на малом промежутке времени (что препятствует эксперим. регистрации В. ч.) поэтому В. ч. существуют только в промежуточных (имеющих малую длительность) состояниях и не могут быть зарегистрированы. Особая, роль В. ч. состоит в том, что они явл. переносчи- [c.78]

ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ПОТЕНЦИАЛ—аналог химического потенциала для систем, содержащих заряж. частицы (ионы, электроны, дырки) характеризует состояние к.-л. заряж. компонента i в фазе а при определ. внеш. условиях (темп-ре, давлении, хим. составе фазы и электрич. поле). По определению, Э. п. = (й<3/йп )7-,р, , где G—значение Гиббса энергии, учитывающее наличи гтек-трич. поля в фазе а я,—число молей компонента i в этой фазе. Э, п. можно определить также как умноженную на Аеогадро постоянную работу переноса заряж. частицы i из бесконечно удалённой точки с нулевым потенциалом внутрь фазы а. Во мн. случаях Э. п. формально разбивают на два слагаемых, характеризующих хим. и электрич. составляющие такой работы (1 = ц -1-7, ф, где ц — хим. потенциал частицы в фазе а г,- — заряд частицы с учётом знака, F—Фарадея постоянная, ф —электрич. потенциал. ЭЛЕКТРОЙДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ—ядерные превращения, идущие при рассеянии электронов атомными ядрами. Согласно представлениям квантовой электродинамики, рассеяние электронов на нуклоне происходит путём обмена виртуальными у-квантами. В большинстве случаев достаточно ограничиться обменом одним у-квантом. Отличие виртуальных у-квантов от реальных состоит в том, что для последних имеет место однозначная связь между переданной нуклону энергией Лео и импульсом р. Для виртуальных у-квантов такое равенство не имеет места, что позволяет при рассеянии электронов варьировать независимо каждую кинематич. переменную. [c.595]

Основой механосинтеза является механическая обработка твердых смесей, при которой происходят измельчение и пластическая деформация веществ, ускоряется массоперенос, а также осуществляется перемешивание компонентов смеси на атомарном уровне, активируется химическое взаимодействие твердых реагентов [103—105]. В результате механического воздействия в приконтактных областях твердого вещества создается поле напряжений. Релаксация его может происходить путем выделения тепла, образования новой поверхности, возникновения различных дефектов в кристаллах, возбуждения химических реакций в твердой фазе. Преимущественное направление релаксации зависит от свойств вещества, условий нагружения (мощности подведенной энергии, соотношения между давлением и сдвигом), размеров и формы частиц. По мере увеличения мощности механического импульса и времени воздействия происходит постепенный переход от релаксации путем выделения тепла к релаксации, связанной с разрушением, диспергированием и пластической деформацией материала и появлением аморфных структур различной природы. Наконец, каналом релаксации поля напряжений может быть химическая реакция, инициируемая разными механизмами, такими как прямое возбуждение и разрыв связи, которые могут реализоваться в вершине трещины, локальный тепловой разогрев, безызлучательный распад экситонов и др. [c.38]

Определепие масс частиц высокой энергии обычно производится по их кипематич. характеристикам скорости V, импульсу р и кинетич. Т или полной Е энергиям. Связь между этими величинами и массой т покоящейся частицы выражается соотношениями [c.152]

Турбулентность имеет вихревой. характер, т. е. перенос массы, импульса и энергии осуществляется жидкими частицами вихревого происхождения. Отсюда следует, что пульсацпп. характеризуются статистической связанностью. Количественной мерой этой связи служит коэффициент корреляции. между пульсациями в точка исследуемой области возмущенного потока, В общем виде этот коэффициент между двумя случайными пульсирующими величинами ф и 5 представляется в виде [14] [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...