Тензор энергии-импульса канонически

Отметим, что для функций, удовлетворяющих уравнениям поля, Ь исчезает. Канонический 5-тензор энергии—импульса— заряда получаем по формуле [c.102]

Если при помощи канонического формализма получаются выражения для 4-тензора энергии — импульса и 4-вектора 5 , то эти величины оказываются неопределенными, [c.145]

Введем теперь одно важное понятие, а именно понятие канонического тензора энергии-импульса [c.117]

Хотя канонический тензор энергии-импульса (22.66) играет весьма важную роль в каноническом аппарате, он не удовлетворяет некоторым существенным физическим требованиям, например не является калибровочно инвариантным в случае максвелловского поля. [c.121]

Канонический тензор энергии-импульса (22.66) имеет теперь вид [c.141]

Для канонического тензора энергии-импульса (22.66) имеем [c.147]

Канонический тензор энергии-импульса 117 Касательные (контактные) преобразования 33, 49 Квантовое число азимутальное 72 [c.153]

Тензор энергии-импульса Вц называют симметричный тензор энергии-импульса (иногда говорят — метрический, поскольку в общей теории относительности показывают, что его можно получить варьированием действия по метрическому тензору gij) нащ первоначальный Тц, в отличие от него, называют канонический тензор энергии-импульса, [c.203]

ЗАМЕЧАНИЕ 2 Мы использовали для перехода от канонического тензора энергии-импульса к симметричному соображения сохранения момента и структуру канонического тензора его плотности, выразив добавок через h-ju. Практически часто удобнее другой путь пользуясь тем, что от тензора fi-jh фактически требуется лишь антисимметрия по последним индексам и что он должен, очевидно, быть построен только из функций, поля и их первых производных, бывает проще догадаться, какую величину fi-, jh надо выбрать, чтобы она симметризовала тензор энергии-импульса. Если это удается, то тензор плотности [c.204]

Займемся теперь законами сохранения для электромагнитного поля. Наша система состоит из взаимодействующих друг с другом частиц и поля ее действие представляется суммой трех членов в (45). 4-импульс, возникающий из двух первых членов действия, мы уже нашли в 9 (формулы (47)), нам осталось заняться поэтому только сохраняющимися величинами, получаемыми из действия 5ph для одного поля. Канонический тензор энергии — импульса из лагранжиана Lph получается по общей формуле (37.1), которая в применении к нашему случаю гласит [c.215]

Поэтому полный канонический тензор энергии-импульса получится, если прибавить к (55) канонический тензор энергии-импульса (52а), образованный из третьего члена Sph действия (45) [c.218]

Компоненты канонического 4-тепзора Т а имеют размерность плотности энергии ). Тензор Т а часто называют тензором энергии-импульса (см., например, [c.671]

Обратим внимание читателя на тот факт, что, согласно каноническому определению тензора энергии-импульса, его естественное координатное представление — 1-контрава-риантное и 1-ковариантное. [c.671]

Полученные выражения (8) и (11) (их называют каноническими) для локализации энергии-импульса и момента не однозначны, если исходить только из требования выполнения дифференциальных законов сохранения и получения правильных интегральных величин. Если добавить, скажем, к канонич. тензору энергии-импульса дивергенцию нек-рого тензора антисимметричного в з и ( з [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...