Интерференция условия для

Использование микроинтерферометра для измерения неровностей поверхности основано на явлении интерференции света, которое можно наблюдать с помощью специального оптического устройства. Микроинтерферометры применяют в лабораторных условиях для оценки наиболее чистых поверхностей с неровностями высотой в пределах 0,02—2 мк. Поле зрения у этих приборов малое — до 0,5 мм . [c.91]

Лучи 1 W 2 после отражении от зеркал 3i и 3.2 выходят из пластинки Пу и направляются в зрительную трубу 7. Как видно из рис. 5.19, луч 1 проходит через пластинку III один раз, в то время как луч 2 проходит через нее три раза. С целью создания идентичных условий для обоих лучей на пути луча / помещают пластинку Яа, имеющую такую же толщину, как и пластинка Я]. От воздушной прослойки, образованной зеркалом 3i и изображением 3i зеркала З. , в пластинке Я наблюдается интерференционная картина. В зависимости от относительного положения 3i и З.2 будет наблюдаться интерференция полос равного наклона или равной толщины. Если 3 строго перпендикулярно 3i, то 3 и З-2 будут строго параллельны. В этом случае будут наблюдаться [c.112]

Как уже упоминалось в 157, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов, рассеивают в стороны часть энергии, приносимой световой волной. Другими словами, распространение света в веществе должно сопровождаться рассеянием света. Достаточным условием для возникновения такого явления служило бы, по-видимому, наличие электронов, способных колебаться под действием переменного поля световой волны, а такие электроны есть в достаточном количестве во всякой материальной среде. Однако нужно помнить, что эти вторичные волны когерентны между собой и, следовательно, при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принять во внимание их взаимную интерференцию. [c.575]

Анализатор приводит колебания обыкновенного и необыкновенного лучей в одну плоскость и создает условия для их интерференции. При этом на экране видна система темных и светлых полос, соответствующих разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей б = ink, где т — порядок полосы равен О, 1, 2... для светлых полос н т= 1/2, 3/2, 5/2... для темных полос. [c.110]

Условия для интерференции при белом свете таким образом удовлетворены, и самое небольшое изменение в установке даст возможность видеть интерференционные полосы. [c.80]

Основа реконструкции заключается в следующем интерференционная картина, образующаяся при интерференции волн с известной и неизвестной формой волнового фронта, представляет собой поверхность, на которой выполняются граничные условия для обеих волн. Если эту картину зарегистрировать на светочувствительной фотопластинке и затем позитив картины поместить на прежнее место, то будут реально воспроизведены граничные условия для обеих волн. Если полученную интерференционную запись осветить световой волной с известным фронтом, то за пластинкой должна распространяться не только эта волна, но и вторая волна, участвовавшая в интерференции, хотя с меньшей интенсивностью, поскольку граничные условия в плоскости голограммы соответствуют также и этой волне. [c.15]

На диэлектрическом слое происходит деление интенсивности пучка в результате прохождения и отражения на естественной границе раздела. Амплитуда прошедшей и отраженной волн зависит прежде всего от их поляризации. Поскольку оптимальные условия для интерференции двух пучков имеют место тогда, когда электрические векторы колеблются перпендикулярно плоскости, содержащей оба пучка, будет уместно при описании прохождения и отражения света на границе ограничиться случаем поляризации пучков в плоскости падения. [c.104]

Так как свойства функции Вигнера аналогичны свойствам классической функции кл(1, р), кажется разумным интерпретировать функцию Вигнера как совместную квантовую функцию распределения координат и импульса. Такая интерпретация является, однако, ошибочной, поскольку в квантовой механике координаты и импульс не могут одновременно иметь определенных значений. В математическом отношении это проявляется в том, что функция Вигнера не удовлетворяет всем необходимым условиям для функции распределения. Хотя / (г,р) является действительной функцией ), она может принимать отрицательные значения. Тем не менее, связь между функцией Вигнера и классической функцией распределения существует и может быть найдена путем усреднения / (г,р) по фазовой ячейке Аг Ар, объем которой велик по сравнению с (27r/i) . Операция усреднения разрушает квантовую интерференцию состояний и можно показать [71], что для Аг Ар > (27r/i) [c.30]

Описанные методы расчета позволяют исследовать влияние характера нагружения заготовок на развитие в них напряжений и деформаций. Эти исследования указывают на то, что в случае развития ярко выраженного волнового процесса деформирования возникают менее благоприятные условия для формоизменения заготовок, чем при квазистатическом нагружении. Поэтому следует стремиться к тому, чтобы нагружение не было сильно локализованным, а также чтобы в области возникновения и интерференции пластических волн условия нагружения имели бы по возможности более мягкий характер. [c.41]

Направленный характер ВКР обусловлен интерференцией когерентных вторичных волн, испускаемых диполями в различных точках рассеивающей среды. Результат интерференции зависит от фазовых соотношений между этими волнами и от геометрических условий эксперимента. Для стоксова излучения условия фазового синхронизма, обеспечивающие пространственное накопление эффекта преобразования энергии возбуждающего излучения в рассеянное, выполняются в любом направлении. На опыте обычно возбуждается только одна стоксова мода с наименьшими потерями. Если рассеивающая среда находится вне резонатора, наиболее благоприятные условия для преобразования энергии узкого возбуждающего пучка в стоксово излучение соответствуют его распространению по ходу пучка, так как при параллельном расположении пучков объем среды, где происходит их взаимодействие, намного больше, чем для внеосевого направления. [c.505]

Для осуществления интерференции двух лучей создают некоторый малый угол между пластинами так, как это показано на рис. 4.11. Тогда взаимно параллельными выйдут лучи, которые не испытали отражений между внутренними поверхностями пластин (лучи Я2, Рз и Я4). Они будут иметь различные оптические длины путей. Наименьшей разностью хода при этом будут обладать лучи Р и Яд. Луч Р1 значительно снизит контраст картины. Другие комбинации лучей дадут слабо контрастную картину или она совсем не получится, так как пластины имеют значительную толщину, разность хода для них будет велика и монохроматичность источника окажется недостаточной для наблюдения интерференционной картины . В результате появятся условия для наблюдения двухлучевой интерференционной картины для лучей Р и Яд. В фокальной плоскости линзы, установленной на пути этих лучей, образуются интерференционные полосы, параллельные ребру клина, имеющему угол Р (рис. 4.11). Наличие широкого источника приведет к тому, что углы и будут различны для разных его точек, а следовательно, будут различными [c.49]

В отличие от стационарной задачи получение систематических численных результатов в рассматриваемой нестационарной задаче весьма трудоемко и практически недостижимо без использования ЭЦВМ. С другой стороны, вычислительная техника позволяет реализовать некоторые специфические методы, использование которых для ручного счета было бы нецелесообразным, и, в частности, метод аэродинамической интерференции. В соответствии с этим методом потенциал скорости обтекания рассматриваем мой системы тел представляется в виде суммы потенциалов обтекания каждого из этих тел по отдельности, движущегося (и, вообще говоря, деформирующегося) по заданному закону, и дополнительных потенциалов, определяемых некоторыми дополнительными заранее неизвестными законами деформации, введение которых учитывает интерференцию тел. Для определения этих дополнительных деформаций используется условие непроницаемости тел, что дает систему уравнений, которые решаются методом [c.139]

Высота зубьев. По диаграмме (см. рис. 6.3) нетрудно установить, что без нагрузки контакт зубьев наблюдается только там, где прямая АБ пересекает траекторию зуба гибкого колеса (в нашем примере точки О и 59°). В промежуточных точках от О до 59° наблюдается зазор, а ниже 59°—интерференция зубьев (на рис. 6.3 зона интерференции заштрихована для положения зубьев при ф = 60°). Интерференция не допускается. Поэтому высоту зубьев уменьшают. На рис. 6.3 часть зуба жесткого колеса, удаленная по условию интерференции, изображена тонкой линией. По условию отсутствия интерференции вершин, в зависимости от характеристики передачи выполняют зубья высотой [c.171]

Абразивную жидкость принято направлять на колесо, причем благоприятные условия для притирки создаются при положении подающей трубки в промежутке между точками 2 и 3 (рис. 133, г) на расстоянии около 20 мм от зубчатого венца. Если применяются две подающие трубки, то их следует устанавливать в точках I и 2. Боковой зазор во время притирки должен быть на 0,05— 0,07 мм меньше минимального чертежного зазора, чтобы избежать интерференции верхней кромки зуба при работе пары в собранном механизме. Если зубчатые пары собираются с малым боковым зазором, то время притирки по возможности ограничивают. [c.246]

В голографии записывается интерференционное изображение объекта (голограмма), возникающее при интерференции луча сравнения с лучом света от объекта (голография с несущей частотой). Необходимым условием для этого является освещение когерентным светом (лучом лазера). [c.40]

Для отражения на светочувствительной или специальной диаграммной бумаге микропрофиля поверхности в увеличенном масштабе применяются профилографы. Заводом Калибр выпускается профилограф-профилометр Калибр-ВЭИ , позволяющий оценивать шероховатость 6—14-го классов. Прибор снабжен устройством для записи профилограмм и позволяет определять высоту микронеровностей по Яа, как и в профилометре КВ-7М. Колебания алмазной иглы прибора преобразуются индуктивным методом в изменения напряжения электрического тока. К оптическим приборам для измерения шероховатости поверхности 3—9-го классов в лабораторных условиях относится двойной микроскоп МИС-11 конструкции акад. В. П. Линника. Для оценки шероховатости 10—14-го классов применяются интерференционные микроскопы МИИ-1 и МИИ-5 и др. Действие приборов основано на интерференции света. Для определения высоты микронеровностей в труднодоступных местах применяют метод слепков, заключающийся в том, что на исследуемую поверхность наносят пластические материалы (пластмассу, желатин, воск и др.) и по полученному отпечатку судят о степени шероховатости поверхности. Шероховатость поверхности и точность зависят от способов механической обработки, а при одном и том же способе — от режимов обработки (скорость резания и подачи), свойств и структуры обрабатываемого материала, вибрации инструмента и детали в процессе обработки, жесткости системы СПИД и др. Помимо шеро- [c.41]

Рассмотрим одну монохроматическую компоненту солнечного света.Электрическое поле (этой компоненты) действует на молекулу воздуха, и каждый колеблющийся электрон молекулы испускает волны во всех направлениях. Глаз наблюдателя регистрирует часть этих волн. Но для данной молекулы (назовем ее №1) можно найти другую молекулу (№2), которая отстоит от наблюдателя дальше на 1/зХ,. Если обе молекулы возбуждаются с одинаковой амплитудой и фазовой постоянной, то суперпозиция посланных ими волн у наблюдателя будет давать нуль. Для рассеяния под углом 90° мы, очевидно, можем удовлетворить этим условиям для фаз и амплитуд, если концентрация молекул воздуха достаточно велика, так что практически всегда для каждой молекулы №1 можно найти молекулу № 2. (При рассеянии под углом, близким к нулю, молекулы, находящиеся на расстоянии от наблюдателя, большем на возбуждаются на полпериода раньше. Поэтому они не создадут деструктивной интерференции.) При нормальных условиях концентрация молекул близка к 3-см . Поэтому куб с ребром 5-10-5 сл (длина волны голубого света) содержит около 4-10 молекул, т. е. около 100 молекул вдоль каждого ребра куба размером в одну длину волны. Такое число молекул кажется более чем достаточным для создания полностью деструктивной интерференции, даже если учесть экспоненциальное уменьшение плотности воздуха с высотой. Таким образом, мы пришли к заключению, что часть неба, соответствующая рассеянию солнечного света под углом 90°, должна быть черной , а не ярко голубой [c.491]

Поведение кривых 1-8 для данного варианта обтекания крыла в режиме сверхзвуковых кромок связано с интерференцией потоков от передней и задней его частей В этом случае течение на наветренной и подветренной передней части крыла известно. Это течение с переменными параметрами в центральной части крыла в конусе Маха и примыкающие к нему наклонные ударные волны или волны разрежения для наветренной или подветренной сторон крыла соответственно. При этом на подветренной стороне крыла границы конуса Маха могут быть слабыми ударными волнами. На самих кромках крыла существует скачок параметров течения при переходе с одной поверхности крыла на другую. Когда поверхность крыла претерпевает излом, указанные выше решения являются начальными условиями для обтекания задней части крыла в плоскости, проходящей через линию излома. В этом случае крыло по линии излома обтекается потоком газа, возмущенным носовой частью, а боковые кромки - невозмущенным набегающим потоком. [c.169]

Для того чтобы исключить интерференцию зубьев при принятой высоте зубьев /i= 1,75т, деформация гибкого колеса 6=1,8/п при а = 20°, а при а = 30 принимают б=1,6т. Для обеспечения наилучших условий зацепления нарезание зубчатых колес волновых передач производят со смещением инструмента. Гибкое колесо нарезают в недеформированном состоянии. [c.196]

Для получения усиления вышедшие из резонатора волны должны быть в одинаковой фазе, чтобы при их интерференции (сложении) результируюш,ая амплитуда стала максимальной. Это условие, очевидно, удовлетворяется в том случае, если любая волна, вернув- [c.385]

Из условия (14.5) выбирается вариант, удовлетворяющий заданным ограничениям по межосевому расстоянию, диапазону выбора коэффициентов смещения Х] и из условий прочности, износостойкости, предотвращения интерференции при нарезании зубьев и их взаимодействии, которому соответствует минимальное значение целевой функции. Для более сложных механизмов число вариантов увеличивается, и подбор чисел зубьев по заданному передаточному отношению является сложной задачей, требующей применения ЭВМ. [c.161]

Линза, иногда устанавливаемая в демонстрационных опытах, служит лишь для улучшения условий наблюдения картины интерференции, существующей независимо от введения в схему линзы. [c.195]

Для того чтобы иметь право использовать все выкладки, проделанные ранее (см. 5.1), надо установить экран на таком большом расстоянии В от плоскости, на которой расположены источники Si и S2, чтобы D 21. Очевидно, что при этом заведомо будет удовлетворяться неравенство D 2d. Из построения ясно, что 1/D -= tg(i), причем из условия D 21 апертура интерференции 2(0 весьма мала. Заметим, что для наглядности масштаб рис. 5.17 сильно искажен. [c.198]

Эти условия в общем случае должны выполняться, так как колебания Е х и Ех, (или соответственно Еу и Еу ) когерентны. Однако для того, чтобы на экране наблюдалась стационарная суммарная картина (V О), необходимо также, чтобы максимумы одной системы полос не совпадали с минимумами другой. Из равенств (5.33) и ( 5.34) следует, что, кроме неравенства нулю каждого из интерференционных членов для возникновения интерференции нужно еще потребовать, чтобы и их сумма была отлична от нуля [c.204]

Для неполяризованного света, распространяющегося в изотропной среде, условие (5.35) соблюдается и при наблюдении интерференции могут быть использованы различные оптические схемы. [c.205]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Если пустить ультраакустические волны по трем направлениям, то мы получим пространственную решетку для световых лучей. Впрочем, даже при наличии расположения, указанного на рис. 10.4, когда ультраакустические волны идут в направлении оси 2, мы, по существу, имеем пространственную решетку, но по двум направ-.тениям X и У период решетки есть нуль, т. е. имеются сплошные отражающие плоскости — зеркала. Закон отражения от этих зеркал (луч падающий н луч отраженный лежат в одной плоскости с нормалью к зеркалу и угол падения равен углу отражения) определит значения углов а и р в соотношениях (54.1)—(54.4), а взаимная интерференция лучей, отраженных от системы зеркал, даст третье дифракционное условие для угла у.. Таким образом, и в этом случае мы имеем для трех углов три дифракционньгх условия и четвертое геометрическое. Явление пространственной дифракции (дис- [c.233]

Пусть пучок почти параллельных лучей от источника проходит через кювету с водой. Если вода очень тщательно очищена, то пучок почти не виден при наблюдении сбоку, т. е. в стороны от первоначального пучка свет Практически не рассеивается но если капнуть в кювету каплю одеколона, то возникает интенсивное рассеяние пучок света явственно виден со всех сторон, и если толщина кюветы достаточна, то практически весь свет рассеивается в стороны и за кюветой мы уже не будем иметь ясно очерченного первичного пучка, а лишь диффузное поле рассеянного света. Конечно, введение капли одеколона не изменяет существенным образом свойств громадной массы молекул воды, находящейся в кювете, но содержащиеся в одеколоне в растворенном видё вещества выпадают в водном растворе, образуя эмульсию — мелкие капельки, взвешенные в воде. Наличие таких неоднородностей создает совсем иные условия для взаимной интерференции вторичных волн. В результате первичный пучок дифрагирует на этих неоднородностях и дает картину рассеяния, характерную для мутной среды. [c.577]

Рассмотрим течение в окрестностях точки К. Вследствие скачковой конденсации статическое давление на характеристике от а за точкой К должно возрасти (в точке 2). Отношение давлений р2к1р к определяется значением предельного переохлаждения (см. 6-1). Давление piK определяется давлением внешней среды, и так как характеристика от 2 является граничной, р к=р2- Но давление на граничной характеристике за скачком конденсации также должно быть равно давлению внешней среды р2 (что диктуется граничными условиями). Для того чтобы это условие соблюдалось, в точке К должен возникнуть дополнительный веер волн разрежения, в котором и происходит расширение потока от давления рак До давления среды р2 (рассматривается по-прежнему лишь окрестность точки К). Волновой спектр за скачком конденсации вследствие этого усложняется происходит интерференция двух волн разрежения, происхождение которых различно. [c.205]

Наблюдать интерференцию световых волн можно лишь при пределенных условиях. Для получения когерентных колебаний на практике используют различные способы деления одного первичного пучка на два и более. Это деление можно осушествить путем расшепления пучка при частичном отражении света (деление амплитуды волны), с помошью установки диафрагм на пути распространения пучка (деление фронта волны), образованием интерферирующих пучков при двойном лучепреломлении (поляризационное деление пучка). Все названные случаи получения когерентных пучков рассмотрены далее. [c.103]

Во втором случае при zp, = 0 и ур фО в интерферометре имеет место лишь поперечный сдвиг волновых фронтов и условий для возникновения полос равной толщины не возникает. При поперечном сдвиге возникают полосы равного наклона (нелока-лизованные). Линии одинакового результата интерференции перпендикулярны направлению сдвига. В результате изменения настройки интерферометра, не приводящей к возникновению-продольного сдвига волновых фронтов, изменяется лишь расстояние между полосами, а характер интерференционной картины остается прежним. [c.114]

Рассмотрим этот же вопрос с другой точки зрения. Положим, что изменение порядка интерференции к из-за немонохроматичности источника должно быть меньше единицы (Ай < 1). Подставим в (2.9) значение для к из (1 ЛО). Тогда Ай = А (АЯ)/Я . Отсюда получим условие для допустимой разности хода [c.24]

Напряжения определяют экспериментально на моделях, деталях машин и конструкциях в лабораторных, стендовых и эксплуатационных условиях. Для предварительного выявления зон наибольших напряжений, оценки их направления и значения выполняют исследования полей напряжений. Для этого исгюль-зуют поляризационно-оптический метод, основанный на интерференции поляризованного света, прошедшего через модель из прозрачного оптически чувствительного материала. Он хорошо разработан для деталей плоской формы. Широко применяют также метод хрупких покрытий (канифольно-лаковые покрытия, стекловидные эмали и др.), основанный на образовании трещин в наиболее напряженных зонах модели или детали. [c.60]

Главные минимумы на дифракцр 0НН0Й решетке наблюдаются под такими углами ф дифракции, для которых свет от разных частей каждой ш,ели полностью гасится в результате интерференции. Условие главных минимумов совпадает с условР1ем ослабления на одной щели (п. 2°) [c.374]

Все сказанное можно повторить в несколько иной форме. После составления основного уравнения (I0.I) ищутся условия, при которых внутри среды, в результате интерференции первичной и всех вторичных волн, описываемой (10.1), формируется плоская световая волна (преломленная), вообще говоря, с иными значениями к и п, чем у падающей, а последняя в результате интерференции в среде гаситйя (отсюда название — теорема погашения ). Таких условий должно быть, очевидно, два — одно представляет собой закон преломления (условие для ijj, к), другое есть условие для п. Только при этих значениях п, iji, к устанавливается искомое волновое поле ). Расчет поля вне среды при соблюдении указанных условий дает отраженную волну. Иначе говоря, интерференционное поле содержит два типа волн — распространяющихся со скоростью jn и со бкоростью с. Первые образуют отраженную волну и гасят первичную в среде, вторые образуют преломленную волну в среде. Эти утверждения справедливы лишь для установившегося процесса. [c.114]

Если направление приходящего сигнала мало отличается от направления провода, то создаются условия для благоприятного сложения ЭДС, наводимых в отдельных точках провода, на выходе антенны. Если же направление прихода волны существенно отличается от иагаравления провода, прием будет 31начитель1н0 ослаблен интерференцией ЭДС, наводимых в отдельных точках провода. [c.385]

Коэффициент интерференции К является функцией параметров формы поверхностей Д л И, ш. взаимного расположения, относительной локальной ориентации, параметров кинематики формообразования и др. По аналогии с функцией производительности формообразования (см. выше, с. 437) можно записать, что =К Ь] 8й 8я Кй.в(иа Уй) Б в(и У ) Кйя(и<) Уй) Б1 я(и У ) ф д е . Для всех аргументов Г этой функции [Ь], 8й, 8 , %д(иа Уй), К .в(и У ), (и а У<)), Кг,.я(и У ), Ф, Ц и 0, которые можно варировать при обработке заданной поверхности детали, следует установить те их значения, при которых коэффициента интерференции минимален. Для этого достаточно установить минимум функции К (Г ) по всем переменным, необходимым условием чего является выполненение условий [c.496]

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННАЯ КАРТИНА, регулярное чередование областей повыш. и пониж. пнтенсивнос 1 и света, получающееся в результате наложения когерентных световых пучков, т. е. в условиях постоянной (или регулярно меняющейся) разности фаз между ними (см. Интерференция света). Для сферич. волны макс. интенсивность наблюдается при разности фаз, равной чётному числу полуволн, а минимальная — при ра.з-ности фаз, равной нечётному числу полуволн. См. также Полосы равной то.гщины. [c.222]

Если условие сборки не выполняется, надо изменить число зубьев какого-либо из центральных колес, а чтобы сохранить межосе-вое расстояние стандартным — применить колеса со смещением. Колеса со смещением используются также для повышения нагибной и контактной выносливости, избежания интерференции и др. [c.171]

Поставим на пути волн широкую преграду. Опыт показывает, что за преграду волны не распространяются, что опять противоречит принципу Гюйгенса. Для объяснения явлений, наблюдаемых при встрече волн с преградами, французский физик Огюстен Френель (1788—1827) в 1815 г. дополнил принцип Гюйгенса представлениями о когерентности вторичных волн II их интерференции. Отсутствие волн в стороне от направления луча первичной волны за широким отверстием согласно принципу Гюйгенса — Френеля объясняется тем, что вторичные когерентные волны, испускаемые разными участками отверстия, интерферируют между собой. Волны отсутствуют в тех местах, в которых для вторичных волн от разных участков выполняются условия интерференционных минимумов. [c.230]

Для понимания интерференции и дифракции электромагнитной волны вводятся квааимонохроматические волны ("хаотически модулированные колебания" ). При введении этих понятий законы возникновения и распространения электромагнитных волн дополняют условиями обрыва колебаний оптических электронов в атоме и другими причинами, onpeдeляюn ими время когерентности. В рамках этой схемы обосновывается когерентность колебаний для точечных источников свети в пределах одного цуга волн, а затем выявляются условия пространственной когерентности, при которых может наблюдаться стационарная интерференционная картина от реальных источников. [c.7]

В 5.6 описаны опыты, в которых исследовалась зависимость видимости интерференционной картины от степени монохрома-гичности излучения, используемого для освещения интерферометра Майкельсона. Эти классические опыты позволили внести простейшие понятия теории когерентности и явились базой дальнейшего развития методов спектроскопии (Фурье-спектроскопия и др.). В последующем изложении мы подробно рассмотрим физический смысл понятий временной и пространственной когерентности, играющих большую роль при выборе оптимальных условий эксперимента по интерференции различных световых потоков. [c.185]

Теперь уже не составл гет труда сформулировать идею эксперимента для наблюдения интерференции сиетовых волн от одного точечного источника нужно тем или иным способом получить две системы волн, которые затем следует свести вместе в какой-то области пространства. Если при этом для разности хода выполняется условие [c.194]

Условие (5.31) или близкое к нему неравенство нетрудно получить из значительно более простых рассуждений, в которых рассматривается случай, когда полосы, создаваемые одной половиной источника, гасят полосы, создаваемые другой его половиной. Но недостаток таких качественных рассуждений заключается в том, что заранее предполагается существование интерференционных полос от протяженного источника (или от его половины), что не очевидно. Проведенный же расчет привел к однозначному выводу о существовании интерференционных полос при выполнении условия 2dtga> < л/4. Мы получили право использовать синусоидальную идеализацию и для протяженного источника света при выполнении в эксперименте условия (5.31). Конечно, сформулированное ранее ограничение допустимой разности хода (Д < с Гког) остается в силе и при интерференции от протяженных источников света. Таким образом, условие временной когерентности (5.23) дополняется условием пространственной когерентности ( 5.31). [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...