Интерференция деструктивная

Интенсивность звука 249 Интерференция Деструктивная 379 [c.495]

Визуальное качество изображения в большой степени зависит от контраста или относительных интенсивностей фона изображения и участков, несущих информацию. В определенных случаях контраст фотографических (обработанных) транспарантов должен быть изменен. Например, контраст аэроснимков во многих случаях необходимо уменьшать, а контраст рентгеновских изображений — усиливать. Для управления контрастом можно использовать когерентные оптические системы с обратной связью (рис. 9). В таких системах входной транспарант модулирует свет, многократно отраженный от зеркал обратной связи, прежде чем информация выводится из системы 117, 20]. С изменением расстояния между зеркалами контраст изображения усиливается или ослабляется в зависимости от того, конструктивная или деструктивная интерференция имеет место между многократно отраженными сигналами. [c.602]

Взглянув снова на график стоячей волны, мы обнаружим еще одно существенное обстоятельство на открытых концах трубы всегда оказываются минимумы (нулевые значения) амплитуды. Следовательно, вдоль трубы всегда должно уложиться целое число полуволн звука. Тогда, действительно, в результате последовательных отражений амплитуда стоячей волны достигает значительной величины происходит резонанс. При резонансе отраженные волны комбинируются так, что усиливают друг друга — это так называемая конструктивная интерференция волн. Если же на длине трубы не укладывается целое число длин волн, то последов а гельные отражения уже не будут усиливать друг друга максимумы одних волн придутся на минимумы других, и в итоге получится стоячая волна малой амплитуды. Резонанс в этом случае отсутствует, и говорят о деструктивной интерференции волн. [c.42]

На рис 35 изображена замороженная сферическая волна. На рисунок нанесены и соединены друг с другом точки максимальных сгущений и разрежений в волне Помимо падающей волны, на схеме показаны большая отражающая поверхность и отраженная сферическая волна Здесь снова наблюдается интерференция сгущения и разрежения в одной волне будут взаимно уничтожаться или усиливаться при наложении на сгущения и разрежения в другой волне. Результат получается весьма любопытный обнаруживаются определенные зоны, где обе волны постоянно взаимодействуют конструктивно, усиливая интенсивность звука, и другие зоны, где их взаимодействие постоянно деструктивно и приводит к снижению интенсивности звука до нуля При низкочастотных звуках, с их большой длиной волны, эти зоны велики. [c.140]

Снижение амплитуды резонансов может предупредить нежелательное и иногда существенное усиление шума, но зачастую еще более важно снизить эффективность излучения. Вспомним, что каждую точку излучающей поверхности можно рассматривать как отдельный самостоятельный точечный источник звука. Отсюда вытекают два следствия. Во-первых, на краях поверхности можно ожидать деструктивной интерференции (ем. рис. 31) во-вторых, вдвое большая поверхность, колеблющаяся с той же амплитудой, что и меньшая, будет излучать вдвое большую энергию, то есть создаст уровень шума на 3 дБ выше. Ударив по камертону и держа его в руке, мы получим едва слышный звук, что обусловлено как интерференцией звуков, создаваемых его двумя ножками, так и малой поверхностью ножек. Прижав рукоятку камертона к столу, мы обнаружим возрастание уровня звука. Это объясняется тем, что колебательная энергия передается доске стола, которая сама начинает колебаться [c.244]

НИК представляет собой протяженный набор многих независимых излучателей, то деструктивная интерференция (гашение полос) может привести при больших расстояниях между отверстиями почти к полной потере видности. Это показано на рис. 5.7,6. [c.169]

Наконец, во всех случаях при наличии промежуточных резонансов могут происходить также и нерезонансные переходы они становятся более существенными при увеличении расстройки резонанса. Кроме того, наличие различных независимых каналов ионизации (как резонансных, так и нерезонансных) может приводить к конструктивной или деструктивной интерференции. [c.157]

Таким образом, интерференция рамановских переходов электрона различной степени нелинейности является деструктивной, вероятность ионизации уменьшается по сравнению с вероятностью однофотонной ионизации из ИСХОДНОГО ридберговского состояния, и возникает так называемая интерференционная стабилизация процесса фотоионизации. [c.272]

Большинство задач, которые мы до сих пор рассматривали, являлись одномерными в том смысле, что суш,ествовал только один путь, по которому волна, испущенная из одного места, могла перейти в другое. Теперь мы перейдем к рассмотрению случаев, когда существует несколько различных путей распространения волн от излучателя к детектору. Это рассмотрение приведет нас к явлениям интерференции и дифракции, которые возникают из-за конструктивной и деструктивной суперпозиции волн, имеющих в зависимости от выбранного пути распространения различные фазы. [c.404]

Конструктивная и деструктивная интерференция. Для некоторых положений детектора в пространстве прибытие гребня (впадины) волны от одного источника всегда сопровождается одновременным прибытием гребня (впадины) от другого источника. Такая область пространства называется областью конструктивной интерференции или областью интерференционного максимума. Для других точек пространства гребень от одного источника накладывается на минимум от другого. В этом случае говорят об области деструктивной интерференции или интерференционного минимума. Так как разность фаз колебаний обоих источников постоянна (по предположению), то область конструктивной интерференции оста- [c.406]

Опыт. Когерентность, зеркало Ллойда, двойная щель, обеспечивающая когерентность . Глядя на небо или на матовую лампу через обычную двойную щель, помещенную перед глазом, вы не увидите интерференционных полос. Почему Мы хотим создать двойную щель, которая позволяла бы наблюдать интерференционную картину даже с такими источниками света. Начнем с обычной одиночной щели, способ изготовления которой описан в опыте 9.17. Теперь возьмем второе предметное стекло микроскопа и прислоним его к ребру первого стекла (со щелью) так, чтобы зеркальное изображение щели во втором стекле было параллельно первой щели. Соедините второе стекло с первым комком пластилина или какой-нибудь невысыхающей замазки так, чтобы можно было регулировать относительное положение стекол. Добейтесь такого их положения, чтобы расстояние между щелью и ее изображением было как можно меньше, скажем 0,5 мм. Сделайте это, когда все устройство находится на расстоянии 30 см от глаз, чтобы вы могли сфокусировать глаза на двойной щели, когда вы держите ее около яркого источника. Получив таким образом хорошую двойную щель, поместите ее перед глазом и сфокусируйте глаз на большое расстояние (т. е. на источник света). Заметьте три или четыре черные полосы , параллельные двойной когерентной щели . Это места деструктивной интерференции (нулевая интенсивность) между пучком света от реальной щели и пучком от ее изображения. Изображение щели всегда полностью когерентно реальной щели. (Почему ) Благодаря изменению фазы при отражении потоки от щели и от ее изображения сдвинуты по фазе на 180. [c.467]

Рассмотрим одну монохроматическую компоненту солнечного света.Электрическое поле (этой компоненты) действует на молекулу воздуха, и каждый колеблющийся электрон молекулы испускает волны во всех направлениях. Глаз наблюдателя регистрирует часть этих волн. Но для данной молекулы (назовем ее №1) можно найти другую молекулу (№2), которая отстоит от наблюдателя дальше на 1/зХ,. Если обе молекулы возбуждаются с одинаковой амплитудой и фазовой постоянной, то суперпозиция посланных ими волн у наблюдателя будет давать нуль. Для рассеяния под углом 90° мы, очевидно, можем удовлетворить этим условиям для фаз и амплитуд, если концентрация молекул воздуха достаточно велика, так что практически всегда для каждой молекулы №1 можно найти молекулу № 2. (При рассеянии под углом, близким к нулю, молекулы, находящиеся на расстоянии от наблюдателя, большем на возбуждаются на полпериода раньше. Поэтому они не создадут деструктивной интерференции.) При нормальных условиях концентрация молекул близка к 3-см . Поэтому куб с ребром 5-10-5 сл (длина волны голубого света) содержит около 4-10 молекул, т. е. около 100 молекул вдоль каждого ребра куба размером в одну длину волны. Такое число молекул кажется более чем достаточным для создания полностью деструктивной интерференции, даже если учесть экспоненциальное уменьшение плотности воздуха с высотой. Таким образом, мы пришли к заключению, что часть неба, соответствующая рассеянию солнечного света под углом 90°, должна быть черной , а не ярко голубой [c.491]

Очевидно, что этот вывод полностью противоречит действительности. Наблюдаемая интенсивность очень близка к рассчитываемой по сумме интенсивностей рассеяния на отдельных независимых молекулах воздуха. По некоторым причинам предсказываемая деструктивная интерференция не возникает. Почему [c.491]

Приведем еще один факт, связанный с этой проблемой. Если вместо воздуха взять стекло или чистую воду, то ожидаемая для рассеяния на 90° деструктивная интерференция, конечно, происходит. Именно поэтому пучок прожектора проходит через чистую воду с ничтожными потерями интенсивности (за исключением рассеяния пучка вследствие дифракции). Заметим, что количество воздуха над поверхностью Земли эквивалентно по весу (и приблизительно по числу молекул) слою воды в 10 м. Несмотря на это, рассеяние на 90°, испытываемое пучком прожектора на длине 10 м чистой воды, очень мало по сравнению с рассеянием солнечного света в атмосфере. В случае воды при рассеянии на 90° амплитуды складываются так, что ожидаемая деструктивная интерференция действительно происходит. В воздухе такой интерференции нет. Почему [c.491]

Различие заключается в равномерности пространственного распределения молекул воды по сравнению с молекулами воздуха. Молекулы воды соприкасаются и, следовательно, распределены в пространстве очень равномерно. В этом случае всегда найдется молекула № 2, уничтожающая вклад молекулы № 1 (в суперпозиции полей в точке наблюдения). Для воздуха это условие выполняется только в среднем. Иногда такая молекула есть, а иногда ее нет. Флуктуации концентрации молекул нарушают когерентность, поэтому ожидаемая деструктивная интерференция амплитуд при рассеянии на 90° не возникает. Вместо этого (как всегда для некогерентных источников) полная интенсивность равна сумме интенсивностей от всех источников (молекул). [c.491]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

Непривычные эпитеты конструктивная и деструктивная при слове интерференция подчеркивают, что в результате интерференции сигналы могут и усиливаться и ослабляться. — Прим. ред. [c.113]

Обычно когерентное излучение лазера возбуждает в многомодовом волокне ряд мод распространения. Пока сохраняется их относительная когерентность, наблюдаемая на конце волокна, картина излучения принимает вид известной спекл-структуры, порождаемой лазерным излучением. Она является результатом конструктивной и деструктивной интерференции, наблюдаемой в любой заданной плоскости. Пример спекл-структуры изображен на рис. 15.13. После прохождения достаточно большого расстояния межмодовая дисперсия вызовет появление относительных задержек между различными модами, превосходящими по величине время когерентности света в каждой моде. Когда это случится, спекл-картина исчезнет в однородном излучении фона. [c.392]

СУММА представляет собой пространственный фильтр, основанный на деструктивной интерференции кратных волн... [c.21]

Когда простой набор монохроматических звуковых волн тина тех, что изображены на рис. 2, либо световых волн, подобных изображенным на рис. 3, накладывается на такой же однородный монохроматический набор волн, такое явление называется интерференцией. Обычно говорят, что в тех точках, где два набора волн складываются, происходит конструктивная интерференция, а в тех точках, где из одного набора волн вычитается другой,— деструктивная интерференция. [c.13]

Р и с. 39. Интерференция звуковых волн, исходящих от двух источников. Два разделенных источника звука действуют как две опти ческие щели, порождая дифракционный профиль, обусловленный конструктивной и деструктивной интерференцией волн. На снимке отчетливо виден горизонтальный пучок дифрагированных волн нулевого порядка, а также отклоненные вверх и вниз пучки дифрагированных волн первого порядка и более слабые пучки воли второго порядка. [c.65]

Когда разность расстояний от какой-либо точки до источников равна нечетному числу полуволн, то в этой точке происходит деструктивная интерференция. Мы уже рассматривали темные полосы, для которых разность расстояний была равна полуволне (рис. 39). Следующая пара темных полос, расположенных симметрично по отношению к горизонтальной оси, представляет собой случай, когда два волновых набора сдвинуты относительно друг друга на три полуволны. [c.66]

Можно не ограничиваться одной лишь перестановкой зон при изучении свойств зонных пластинок, а пойти еш е дальше. Например, центральную зону, будь она открытой или блокирующей, можно сделать вообще любого размера. Надо лишь помнить, что следующая зона должна быть такой, чтобы расстояние от фокуса до ее внутренней границы отличалось от расстояния между ее внешней границей и фокусом на длину полуволны. Для всех последующих зон картина должна быть аналогичной. В результате действия такой зонной пластинки на проходящий поток волн оказывается, что прошедшие волны складываются, а волны, которые давали бы деструктивную интерференцию, поглощаются блокирующими зонами. [c.87]

На рис. 4 слева изображен случай, когда еребни набора волн А складываются с гребнями набора волн В, в результате чего получается волна с ббльшим гребнем, то есть происходит конструктивная интерференция. Деструктивная интерференция показана на рис. 4 справа. Гребни набора А складываются со впадинами набора В, что создает волну с меньшим гребнем. В случае звуковых волн такое увеличение или гашение воле влияет на степень громкости, а в случае световых вола интерференция вызывает измене ние яркости или интенсивпости света. [c.13]

Знак ядерных сил в р—р-системе можно определить, изучая интерференцию кулоновского и ядерного рассеяний. Явление интерференции рассеяний является чисто квантовым и состоит в том, что рассеянные дебройлевские волны, возникающие вследствие действия двух типов сил, когерентны и могут интерферировать друг с другом как конструктивным, так и деструктивным образом. При этом определяющая интерференцию относительная фаза волны зависит от знака сил. Экспериментальные данные в отношении интерференции кулоновских и ядерных сил таковы. Сечение рассея [c.181]

О. являются по существу интерференц. эффектом. Компоненты fl ) и /з), составляющие Ау, могут быть разложены в соответствии с (1) по состояниям А), В у с оиредел. ароматами. Т. о. возникают две волны I /, ) и I /г ) от I /т ) и I /й ), имеющие одинаковый аромат, но разные фа.зовые скорости. Эти волны интерферируют, и результат интерференции определяет амплитуду вероятности обнаружить частицу. 4 в состоянии l(i)). Из-за различия в фазовых скоростях волн характер интерференции изменяется от максимально конструктивной в мол1енты i = Госц до максимально деструктивной при i = ( /з п)-Г сц, и =0,1,2... Аналогично описывается О. / в-аромата. [c.484]

Объяснение спеклов мы начнем, исходя из самых простых понятий. Предположим, что у нас есть пластинка со случайным набором фаз, освещаемая неоднородным круглым пучком света диаметром D и длиной волны %. Согласно принципу Гюйгенса, свет, достигающий некоторой точки в пространстве после встречи с фазовой пластинкой, есть результат сложения световых волн, исходящих от каждой точки освещенной апертуры. Поскольку фазы случайны, нельзя указать точки, в которых интерференция будет конструктивной, а в которых — деструктивной, но мы можем описать интерференционную картину статистически. Раз ожидается, что она должна быть случайной, то, по-видимому, она должна иметь очень высокий контраст. Естественно, что размер спекла определяется дифракционными ограничениями, и, поскольку расстояние U D, мы ожидаем, что спеклы должны случайным образом распределяться в виде сигароподобных капелек диаметром [c.402]

Если действительно будет сделан решающий шаг в направлении борьбы с шумом, то уж, вероятно, путем создания искусственной реакции по отношению к звуковым волнам. Существуют два-три способа, которыми эта задача может быть решена, и кое-какие эксперименты, правда в малом масштабе, уже выполнены. Первая возможность весьма привлекательна она заключается в создании антизвука , который уничтожит звук в результате деструктивной интерференции с ним. [c.286]

Однако вернемся к основному интегралу (28) теории дифракции. Когда точка ( , 1- ) пробегает область интегрирования, функции /(g, т]) изменяется на очень много длин волп поэтому вещественная и мнимая части подынтегрального выражения многократно изменяют знак. В общем случае вклады от различных элементов фактически уничтожают друг друга (деструктивная интерференция). По для элементарного участка, окружающего точку (назовем ее критинеской тошюй или полюсом), где /( , т ) постоянна, положение другое. Здесь подынтегральное выражение изменяется значительно медленнее, и можно ожидать, что его вклад станет заметным. Поэтому, если длина волны достаточно мала, величина интеграла, по существу, определяется поведением f вблизи точек, где f постоянно. Это является основой метода стационарной фазы, позволяющего определить асимптотическое поведение ннге1 рялов определенного класса (более подробно он разбирается в приложении 3). Ниже мы [c.355]

Теперь выберем длину L такой, чтобы сумма в уравнении (50) равнялась нулю. Это означает, что мы хотим иметь полностью деструктивную интерференцию . Она возможна в том случае, если 2 2 -равно я, т. е. если расстояние 2L представляет собой половину длины волны в среде 2. Таким образом, отраженная в среду 1 волна равна нулю, если Za есть геометрическое среднее из 1х и Zg, а толщина L промежуточного слоя равна четверти длинц волны в этом слое. [c.231]

Самая красивая кайма. Посмотрите на концентрические интерференционные полосы от двух прижатых друг к другу предметных стекол микроскопа. Центр этой картины будет черным (т. е. от соответствующего места пластин не происходит отражения падающего излучения). Первая полоса белая. Далее полосы становятся цветными. Примерно после дюжины полос мы найдем, что все цвета смешались и перекрылись и мы опять получили белый свет. Какая полоса (грубо) выглядит наиболее монохроматичной Более точно назовем самой красивой полосой ту, которая не красная и не синяя (длина волны красного света 0,65 мкм, а синего — 0,45 мкм). Выражение не красная и не синяя означает, что для этой полосы, как для красного, так и для синего цвета, происходит деструктивная интерференция. [c.242]

Рассуждая в терминах фотонов, можно -сщзать, что если фотоумножитель-1 недавно (в течение 10 сек % истрировал фотон, то вероятность регистрации фотона вторым фотоумножителем будет больше средней вероятности при Xi = х% и меньше ее при Хз — Xt = = Хо/2. Приведем грубое полуклассическое объяснение. Если, например, одна волна с интенсивностью в 100 фотонов интерферирует с другой волной с такой же интенсивностью, то при перекрытии этих волн в пространстве суперпозиция может дать полную интенсивность либо в 400 фотонов полностью конструктивная интерференция), либо нуль (полностью деструктивная интерференция), [c.419]

В настоящей главе, поскольку м, г изучаем звуковые волны, нас интересуют в основном те случаи, когда длина волны больше размеров препятствия или, по крайней мере, такой же величины, как препятствие. В акустике мы не встретим и не будем изучать отчётливых теней. Поскольку рассеянная волна будет распространяться в ином направлении, чем падающая плоская волна, то полная, ( деструктивная ) интерференция рассеянной и падающей волны не будет иметь места, и мы будем в состоянии отделить все рассеянные волны от начальной плоской волны, В дальнейшем мы будем интересоваться общсмг величиной энергии рассеянной волны, распределением её по раз ичным направлениям и звуковым давлением в различных точках поверхности препятствия. [c.379]

Рис. 7. Здесь изображены два типа интерференции светопых воли. Если две волны разной амплитуды падают на записывающую поверхность в фазе (вверху), то их амплитуды складываются и порождают свет большей интенсивности (красная кривая на верхнем рисунке), чем каждая волна в отдельности. Этот процесс называется конструктивной интерференцией, и ему соответствуют светлые полосы интерференционной картины. Если световые волны падают в нротивофазе (внизу), то их амплитуды стремятся уравновесить друг друга. Этот процесс называется деструктивной интерференцией, и ему соответствуют темные полосы интерференционной картины.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...