Ударная наклонная

С помощью ударных методов выполняют полирование, декоративное шлифование, упрочнение, очистку и зачистку. При галтовке детали загружают в барабан навалом. Круглые или граненые барабаны вращаются вокруг горизонтальной, вертикальной или наклонной оси. Режущим инструментом служит абразивный бой, гранулированный абразив. Для операций полирования применяют абразивные зерна, абразивные порошки, деревянные шары, обрезки кожи, войлока, мелкие стальные полировальные шарики. [c.381]

Рассмотрим соотношения на таких линиях разрыва (рис. 3.2). Пусть газ в точке О имеет плотность ро, давление Ра и скорость гио, а угол между направлением вектора скорости и осью х равен да- Пусть, далее, газ проходит через ударную волну MN, угол наклона которой в точке О к оси х равен <т. В этом случае величины ы, р, д, р в точке О за ударной волной связаны с щ, ра, да, равенствами [c.52]

Энтропия за ударной волной не убывает в том случае, если угол наклона ударной волны а не меньше угла наклона характеристики первого семейства набегающего потока. Иными словами, должно выполняться неравенство [c.53]

Если (рм > ( о)лс, то через точку Л должна проходить ударная волна. Из соотношений на ударной волне (1.22) видно, что величины а, д, (р за ударной водной определяются величинами а, д, р перед ударной волной и углом наклона а линии ударной волны к оси х. Следовательно, наличие ударной волны в точке Л дает только один произвол — произвол в определении величины а. С помощью одного произвола, в общем случае, необходимый разрыв функций недостижим. [c.106]

С равенством (6.17) связано известное свойство ударных волн увеличение угла наклона ударной волны а приводит к увеличению энтропии газа за ударной волной. Таким образом, функция (р увеличивается вместе с а. Отсюда видно, что вариация i t > О допустима только тогда, когда ) < Из сказанного ранее заключаем, что величина х не может быть уменьшена за счет увеличения а только при условии

решению задачи 6 в осесимметричном случае или в плоском случае без ограничений на подъемную силу профиля соответствуют течения с головной ударной волной, не содержащие иных ударных волн в области аЬс, если интенсивность ударной волны может быть изменена малыми вариациями контура аЬ. [c.153]

Определить скорость тележки / в конце соударения с тележкой 2, а также ударный импульс, воспринимаемый наклонной плоскостью со стороны цилиндра. [c.229]

Ударный импульс, воспринимаемый цилиндром со стороны наклонной плоскости. [c.237]

Укажем здесь на следующее удобное графическое истолкование формулы (85,6). Если соединить хордой точку ри V на ударной адиабате (рис. 53) с некоторой произвольной точкой Р2, Vi на ней, то (р2 —pi)/ V2—Vi) =—р есть не что иное, как тангенс угла наклона этой хорды к оси абсцисс (к ее положительному направлению). Таким образом, значение j, а с ним и скорости ударной волны, определяется в каждой точке ударной адиабаты углом наклона хорды, проведенной в эту точку из начальной точки. [c.459]

Величина определяет наклон хорды, проведенной из начальной точки ударной адиабаты 1 в произвольную точку 2 (—р есть тангенс угла наклона этой хорды к оси К). Покажем, прежде всего, что направление изменения этой величины при перемещении точки 2 вдоль адиабаты однозначно связано с направлением изменения энтропии sa при том же перемещении. [c.463]

Имея в виду доказанную таким образом невозможность существования звуковых точек, можно заключить непосредственно из графика ударной адиабаты, что угол наклона хорды/2 уменьшается при передвижении точки 2 вверх по кривой, а р соот- [c.465]

Рассмотрим стационарную ударную волну, отказавшись при этом от подразумевавшегося везде выше выбора системы координат, в которой скорость газа направлена перпендикулярно к данному элементу поверхности волны. Линии тока могут пересекать поверхность такой ударной волны наклонно, причем пересечение сопровождается преломлением линий тока. Касательная составляющая скорости газа не меняется при прохождении через ударную волну, а нормальная составляющая согласно (87,4) падает [c.483]

Для иллюстрации на рис. 66 изображены зависимости угла х отклонения скорости от угла ф наклона поверхности разрыва для воздуха (7 = 1,4) при нескольких различных значениях числа Ml, в том числе для предела Mi->-oo. Ветви кривых, изображенные сплошными линиями, отвечают ударным волнам сла- [c.488]

На рнс. 67 сплошной линией изображена ударная адиабата, проведенная через заданную начальную точку /, в предположении полной равновесности конеч-—)/ ных состояний газа наклон касательной к этой кривой в точке I определяется равновесной скоростью звука, которую мы обозначали в 81 посредством Со- Пунктиром же изображена ударная адиабата, проведенная через ту же точку I, в предположении, что релаксационные процессы заморожены и не происходят вовсе наклон касательной к этой кривой в точке 1 определяется значением скорости звука, которое было обозначено в 81 как с=о. [c.496]

В силу симметрии задачи и ее автомодельности (отсутствия в ее условиях какой-либо характеристической постоянной длины) очевидно, что распределение всех величин (скорости, давления) в потоке за ударной волной будет функцией только от угла 6 наклона к оси конуса (оси х на рис. 114) радиус-вектора, прове- [c.594]

При обтекании выпуклой поверхности угол О наклона вектора скорости к оси X уменьшается вниз по течению (рис. 115). Вместе с ним монотонно убывает также и угол ф — ф наклона характеристик (речь идет везде о характеристиках, исходящих от тела) Благодаря этому характеристики нигде (в области течения) не пересекаются друг с другом. Таким образом,в области вниз по течению от характеристики ОА, которая будет представлять собой слабый разрыв, мы будем иметь непрерывный (без ударных волн) монотонно разрежающийся поток. [c.605]

Возникающие при таком обтекании ударные волны наклонены к направлению движения под малым углом — порядка величины отношения 0 = Ь/1 толщины тела к его длине. Эти волны, вообще говоря, искривлены и в то же время обладают большой интенсивностью — хотя скачок скорости на них относительно мал, но скачок давления (а с ним и энтропии) велик. Поэтому течение газа в общем случае отнюдь не является потенциальным. [c.657]

В этом проще всего можно убедиться непосредственно из рис. 132. Скорость звука С графически определяется наклоном касательной к ударной адиабате газа 1 (пунктирная кривая) в точке а. Скорость же v определяется наклоном хорды ас. Поскольку все рассматриваемые хорды идут круче указанной касательной, то всегда ui > с,. Перемещаясь со сверхзвуковой скоростью, детонационная волна, как и ударная волна, никак не влияет на состояние находящегося перед нею газа. Скорость vi перемещения волны относительно исходного неподвижного газа и есть та скорость, о которой надо говорить как о скорости распространения детонации в горючей смеси. [c.673]

Подобно тому, как в гл. IX мы изображали ударную адиабату графиком в плоскости V, р, так естественными переменными для изображения релятивистской ударной адиабаты являются wV , рс в этих координатах р определяет наклон хорды, проведенной из начальной точки адиабаты / в произвольную точку 2. [c.701]

Цилиндр по наклонной плоскости проходит без скольжения расстояние 5 = 0,1 м сопротивление качению пренебрежимо мало. Отрыва цилиндра при ударе о наклонную плоскость не происходит, абсолютная шероховатость наклонной плоскости исключает скольжение цилиндра при ударном воздействии. [c.257]

Отрыва цилиндра при ударах о ступеньку и о наклонную плоскость не происходит абсолютная шероховатость ступеньки и наклонной плоскости исключает скольжение цилиндра при ударном воздействии. [c.259]

Определить скорость платформы до ее остановки, а также ударные импульсы, испытываемые цилиндром со стороны ступеньки и наклонной плоскости. [c.259]

Найдем ударный импульс, воспринимаемый цилиндром со стороны наклонной плоскости, для чего составим уравнения, выражающие теорему об изменении количества движения системы при ударе, в проекциях на оси 1 и (см. рис. 184, д) [c.265]

Подставив выражение (45) в уравнение ударной адиабаты (18), получим равенство, связывающее отношение pi/p в случае косого скачка уплотнения с числом М набегающего потока и углом наклона скачка [c.133]

Здесь а — угол наклона фронта ударной волны к вектору скорости Wj,. [c.110]

Зависимость угла отклонения потока в ударной волне от угла наклона фронта а определяется из (50) гл. III [c.110]

Угол наклона присоединенного скачка уплотнения 6д при увеличении угла рс клина возрастает. Это следует непосредственно из графика ударной поляры, приведенного на рис. 4.21. Согласно это.му графику, при Эс2 > O i угол Рс2 > P i- [c.121]

Газ под давлением ро/ подается из сопла, выходное отверстие которого имеет диаметр dj. Струя, расширяясь, приобретает бочкообразную форму 2, как это показано на рис. 6.2.3. Ее длина на участке от среза сопла до прямого скачка измеряется величиной /с- На участке между поверхностью раздела диаметром dj и ударной волной газ поворачивается и достигает сечения 5 в виде кольца шириной б Течение в направлении касательной к поверхности раздела рассматривается здесь равномерным. За сечением 5 газ ускоряется и движется вдоль конической части поверхности раздела с наклоном а, достигая сферического носка тела, на котором он испытывает дополнительный поворот на угол е. [c.397]

ОН), то волны ОН и HAi сливаются в одну волну OAi, движущуюся относительно вещества в исходном состоянии О со скоростью, определяемой наклоном отрезка OAi. Нагружение завершается в релаксационной ударной волне AiL, переводящей вещество во вторую (более плотную) фазу. Скорость этой волны относительно вещества в состоянии At определяется углом [c.258]

Эти характеристики для сверхзвукового потока являются действительными, и для решения приведенных выше уравнений можно воспользоваться методом характеристик, предложенным Зауером [679]. Условия в околозвуковой области вблизи горла сопла получены путем экстраполяции метода Зауера. По-видимому, с учетом последних исследований, упомянутых в разд. 7.2 и 7.3, можно получить точное решение для этой области. Как и раньше, следует использовать квазинепрерывное представление среды с ограничением, согласно которому характеристики существуют только при М 2 > 1. Сверхзвуковые течения газа с частицами рассматриваются также в работах Крайбела [439], посвященной косому скачку уплотнения, и Моргенталера [553] об угле наклона ударной волны на клине, обтекаемом потоком газа с частицами. В работах [671, 678[ исследован метод характеристик в применении к двухфазному потоку. [c.344]

Неподвижную ударную волну часто называют скачкой уплотнения. Если неподвижная ударная волна перпендикулярна к направлению потока, то ювор.чт о прямом скачке уплотнения если ке она наклонна к направлению движения, то говорят о косом скачке уплот11ення. [c.456]

Последняя аргументация применима только вблизи точки 1, где тангенс угла наклона касательной к ударной адиабате в точке 2 отличается от прон.чводной лишь на величину второго порядка малости. [c.462]

Условие (90,12) требует отрицательной производной dpijdV , причем ударная адиабата должна быть наклонена (к оси абсцисс) в точке 2 менее круто, чем проведенная в нее хорда 12 (т. е. обратно тому, что имеет место в обычных случаях — рис. 53). Для этого адиабата должна перегнуться, как показано на рис. 60 условие неустойчивости (90,12) выполняется на участке аЬ. [c.477]

Мы видели также в 92, что угол поворота вектора скорости в ударной волне не может превосходить некоторого определенного (зависящего от Mi) значения "/max- Поэтому описанная картина обтекания невозможна, если какая-либо из сторон обтекаемою угла наклонена к направлению натекающего потока под углом, превышающим Хтах (в таком случае движение газа в области вблизи угла должно быть дозвуковым, что фактически [c.592]

Более высокие результаты были достигнуты в случае сварки горизонтальным и наклонным лучами. Показана возможность качественного соединения титановых сплавов при сварке за один проход со сквозным проплаалением и свободным формированием вершины и корня шва титановых сплавов толщиной 140—160 мм. Получены бездефектные сварные соединения, равнопрочные и равно пластичные основному металлу. Данные соединения по своей прочности превосходят соединения, выполненные при АДЭСПЭВ, но уступают им по пластичности и ударной вязкости. Это, как свидетельствуют результаты газового аньигиза, является результатом сравнительно более жесткого электронно-лучевого переплава в вакууме. [c.144]

При расчете необходимо контролировать возникновение пересечений характеристик одного семейства, что является признаком появления в потоке ударных волн. При больших градиентах параметров в течении Прандтля — Майера шаг следует выбирать пз условия требуемой точности. При расчете точки пересечения скачка уплотнения и характеристики (рис. 14.3, г) на-бегаюпщй поток предполагается известным и равномерным. Используются известные соотношения на ударной волне. Расчет в точке 3 проводится подбором наклона ударной волны методом последовательных приближений. [c.275]

Условие (12.2.18) следует из того, что на расстоянии х = д кр наклоны прямой О А и кривой sin(w/iy) в точке н = 0 становятся одинаковыми. Если формально продолжать построение для х> л кр, то и оказывается неоднозначной функцией времени, что физически абсурдно. На самом деле, волна в точке разрыва х = имеет скачок напряжения, т. е. является ударной волной. Этот разрыв с определенной скоростью распространяется вдоль системы. Постепенно ударная волна принимает треугольную форму, однако ее амплитуда убывает по мере увеличения х. Искажение формы волны связано с перекачкой энергии из колебания с основной частотой в гармоники. Можно показать, что в начале образуется вторая гармоника, а затем в результате нелинейного взаимодействия появляются волны комбинационных частот. Необходимо отметить, что любая волна независимо от формы, которую она имеет в начале линии х = 0), на определенном расстоянии принимает треугольную форму. Затухание ударной волны можно объяснить, если предположить, что последовательно с нелинейной емкостью имеется погонное сопротивление г. Затухание каждого из бесконечного числа компонент ударной волны в этом случае будет определяться выражением ехр ( — блшл ). Отсюда следует, что при г-)-О (б- О) для компонент высоких частот (п- -со) будет характерно конечное затухание, что и приводит к убыли амплитуды ударной волны на расстояниях х>х р. Основная диссипация энергии происходит в области разрыва, причем наличие активного сопротивления г ограничивает крутизну переднего фронта ударной волны. Крутизна изменения напряжения вблизи х = Хкр тем меньше, чем больше т. [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...