Метод деления амплитуды

Метод деления амплитуды широко применяется в разл. схемах интерферометров, в к-рых для разделения [c.167]

МЕТОД ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.98]

Новейшим голографическим методом является метод деления амплитуды. Деление амплитуды означает, что соответствующим оптическим элементом часть интенсивности пучка отделяется в другом направлении. Метод деления амплитуды основывается на отражении на границе двух оптических сред, двойном лучепреломлении света и других явлениях. При использовании этого метода структура оптического пучка не меняется и оба пучка имеют одинаковое распределение интенсивности по сечению, что удобно для осуществления последующих этапов голографического эксперимента. Лазерный пучок очень узок, поэтому для целей голографии его нужно обработать оптическими элементами расширить, сфокусировать, отклонить и т. п. Эту обработку можно провести либо перед разделением, либо после разделения пучка. Чаще пользуются вторым способом, поскольку при делении необработанного пучка требуются делительные элементы значительно меньших размеров. Кроме того, в этом случае можно значительно лучше отделить паразитные пучки, возникающие в результате многократного отражения в делительных элементах. [c.98]

ГОЛОГРАФИЧЕСКАЯ УСТАНОВКА ПРИ ИСПОЛЬЗОВАНИИ МЕТОДА ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.99]

ОБЩИЕ ЗАМЕЧАНИЯ О МЕТОДЕ ДЕЛЕНИЯ АМПЛИТУДЫ [c.103]

Большим преимуществом метода деления амплитуды является возможность изменять в широких пределах соотношение интенсивностей пучков без существенной потери энергии, применяя различные полупрозрачные пластинки, выбирая разные углы паде- [c.103]

Почему в интерференционных опытах по методу деления амплитуды с помощью тонкой прозрачной пластинки используют обычно отраженный свет, а не прошедший [c.218]

Большое число когерентных световых пучков может возникнуть в результате дифракции при прохождении плоской волны через экран с одинаковыми регулярно расположенными отверстиями (метод деления волнового фронта). Распределение интенсивности в такой многолучевой интерференционной картине будет рассмотрено в 6.5 на примере дифракционной решетки. Здесь мы изучим интерференцию при многократных отражениях света от двух параллельных поверхностей (метод деления амплитуды). На этом принципе действует интерферометр Фабри—Перо, широко используемый в спектроскопии высокого разрешения и в метрологии. Он может быть выполнен в виде плоскопараллельной стеклянной или кварцевой пластины, на обе поверхности которой нанесены отражающие слои, либо в виде двух пластин, у которых покрытые отражающими слоями плоскости установлены строго параллельно друг другу и разделены воздушным промежутком. [c.256]

Кроме интерферометров Юнга и Майкельсона существует большое число и других схем, используемых для измерения временной и пространственной когерентности оптических полей. Все многообразие интерферометров базируется на двух методах методе деления амплитуды и методе деления волнового фронта. В методе деления амплитуды исходный пучок делится на частично отражающих или частично пропускающих оптических элементах. В методе деления волнового фронта пучок, проходя через отверстия, делится на несколько пучков. [c.16]

Метод деления амплитуды [c.101]

Методом деления амплитуды можно получить еще один тин интерференционной картины — полосы равного наклона. Оии наблюдаются при освещении иле-нок или плоскопараллельных пластинок расходящимся пучком. Отражения от [c.103]

Основным и наиболее надежным методом определения амплитуды колебаний сварочного наконечника является оптический метод, где измерения производятся посредством микроскопа. Этот метод позволяет достаточно просто определить амплитуду колебаний в любой точке системы, в которой распространяются продольные волны. Микроскоп должен иметь комплект сменной оптики, с увеличением в пределах 100—500, осветители, окуляр с сеткой, эталон, по которому определяется цена деления сетки. Типы микроскопов даны в табл. 14. [c.109]

Проверка производится при вращении стола в обе стороны. Циклическая погрешность цепи деления станка определяется как найденная амплитуда гармонической составляющей. При определении циклической ошибки изложенным методом влияние погрешностей прибора (неточности расположения шпилек диска отправителя) исключается само собой при получении разностей показаний. [c.640]

При использовании кинематомера на крупных станках цена деления может быть равна 1—2". Погрешность метода не превосходит полутора делений. Поскольку число зубьев делительного колеса станка некратно числу пазов в диске датчика, то в момент подачи сигнала червяк делительной передачи станка оказывается в различных угловых положениях. Это создает возможность определить суммарную точность делительной передачи, а при необходимости выделить также и погрешность колеса и червяка. Для этого применяют методы гармонического анализа. Если датчик стола имеет 40 пазов, то могут быть рассчитаны амплитуды и фазы 19 гармоник, по которым выясняют звенья цепи, являющиеся источниками погрешностей, или может быть настроено коррекционное устройство. [c.271]

При использовании же численных методов, таких, как МКЭ, необходимо из полученного местного 0ц распределения напряжений 0(мкэ) выделить их мембранные и изгибные 0 составляющие, как показано на рис. 12.1, б. Мембранные компоненты напряжений вычисляются в этом случае путем деления площади под кривой распределения напряжений на площадь поперечного сечения, изгибные — из равенства момента разности полных и мембранных напряжений моменту, соответствующему линейному распределению изгибных напряжений в соответствующем сечении. Далее вычисляются главные напряжения и амплитуды напряжений, которые затем используются для оценки прочности, ресурса, накопленных в конструкции повреждений, являющихся основой для составления заключения о прочности рассматриваемой конструкции. [c.257]

На рис. 5.1. приведена диаграмма разрушения при динамической ползучести в безразмерных координатах время—прочность, соответствуюш ая диаграмме прочности при динамической ползучести, показанной на рис. 4.34. На рис. 5.1, а приведена диаграмма среднее напряжение —амплитуда напряжения ст , представленная в безразмерных величинах путем деления на эквивалентное статическое напряжение разрушения о , определенное с помощью уравнений, аналогичных уравнениям (4.85)—(4.87). Ниже описан метод определения а . Разрушение при ползучести происходит при достижении предельного значения накопленной ве- [c.130]

В алгоритм расчета устойчивости по критерию Найквиста (рис. 75) включены ввод параметров передаточных функций, вычисление правого конца Ь интервала неопределенности, расчет методом половинного деления и вычисление значения А ( ). Если А (со ) < —1, то система неустойчива. Если А (о) ) > —1, вычисляются запасы устойчивости по амплитуде ДЛ или р. [c.114]

По окончании описанных выше операций следует задаться следующим пробным значением а, соответствующим уже другой границе исследуемого участка, т. е. а = 0,05, и повторить весь процесс, причем построения удобно вести на тех же чертежах, что и сделано на рис. 1У-29—1У-31. Выбор следующего пробного значения а зависит от знаков полученных значений функции г (а). Если знаки этой функции на границах исследуемого участка одинаковы, то наиболее целесообразно применить метод половинного деления, т. е. поделить исследуемый участок пополам и взять среднее значение а. Этот метод удобно использовать до тех пор, пока не будут получены разные знаки функции г (а) для двух соседних пробных а или пока не появится уверенность в том, что такой перемены знака не будет, и, следовательно, периодическое решение с амплитудой, значение которой лежит в данном интервале, отсутствует. [c.235]

Если полученный график процесса регулирования не удовлетворяет требованиям технологического процесса, необходимо произвести тщательный анализ динамических свойств САР и найти нестандартное решение задачи регулирования. Такое решение может быть получено рядом способов заменой стандартного регулятора более сложным, улучшением динамических свойств регулируемого объекта путем внесения изменений в его конструкцию, делением объекта на несколько регулируемых участков, обслуживаемых отдельными регуляторами, введением опережающих импульсов в каналах с большим запаздыванием, ограничением амплитуды возмущающих воздействий и т. д. Расчет таких нестандартных вариантов может быть также произведен на основе развитых ранее методов, однако изложение этих вопросов выходит за рамки настоящего справочника. [c.575]

Обш,ая теория, не ограничиваюш,аяся малыми амплитудами, была бы, несомненно, чрезвычайно сложной однако некоторые черты этой теории можно легко получить, пользуясь методом размерностей. Если форма отверстия дана, то X можно рассматривать как функцию от Г, р, Л и И — давления, под которым струя вытекает. Из этих величин Г есть сила, деленная на длину, так что ее размерность равна 1 по массе, О по длине, — 2 по времени р имеет размерность 1 по массе, —3 по длине, О по времени А имеет размерность О по массе, 2 по длине, О по времени и, наконец, Н имеет размерность 1 по массе, — 1 по длине, — 2 по времени. Если положить [c.348]

Обладая такой информацией, можно более подробно изучить поведение жидкой массы за критической фигурой Якоби. Если свободная поверхность получает смещение включающее гармонические функции третьего порядка), и если допустить, что любое общее (внешнее, Б. К.) физическое возмущение содержит подобные же члены, то амплитуды вне зависимости от трения начнут возрастать экспоненциально со временем. Эта система больше не сможет совершать колебания около равновесной формы, т. к. устойчивости нет, и вместо колебаний будет происходить динамическое движение до тех пор, пока система не достигнет нового устойчивого состояния. Уравнения движения системы в первом приближении позволяют проследить её развитие только до тех пор, пока скорости и смещения остаются малыми. Большего линейные уравнения дать не могут. По так или иначе, в конечном счёте система должна достигнуть какого-то другого устойчивого состояния, в котором не происходит дальнейшего рассеивания энергии. П тут возникает интересный вопрос какой будет конечная конфигурация. К сожалению, с помощью доступных точных методов детально этот вопрос исследовать невозможно. По вполне может быть, как раньше и предполагалось, что конечным результатом будет деление первоначальной [c.19]

Если первичной измеряемой величиной является только время прохождения или частота (единица, деленная на время), а амплитуда звукового давления используется лишь как пороговое значение (превышение некоторого минимального значения), то такие способы называются основанными на разности во времени прохождения (временной задержке) или временными методами. Если используются импульсы, то такие методы называются временными в узком смысле этого слова (глава 11). Прш применении непрерывных звуковых волн возможны либо резонансный (раздел 11.3.1), либо [c.189]

Можно было бы думать, что ограничение исследования умеренными амплитудами помешает получить какой-либо результат, ОТЛИЧНЫЙ от тех, которые легко получить методами взаимодействия гармоник. Такое предположение неверно, поскольку развиваемая теория описывает эволюцию группы волн за время, сравнимое с деленной на безразмерную амплитуду временной [c.62]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Важнейшим элементом голографической установки является светоделитель. Для разделения пучков в методе деления амплитуды часто используется отражение света на границе раздела двух сред. Реже деление пучков осуществляется с использованием двулуче-преломления света либо иных оптических явлений. [c.103]

Существуют два общих метода получения интерферирующих пучков из одного светового пучка, и они лежат в основе классификации устройств, применяемых в интерферометрии. В одном из них пучок делится, проходя сквозь близко расположенные друг к другу отверстия. Такой метод — мет.од деления волнового фронта—пригоден только при достаточно малых источниках. В другом способе пучок делится па одной или нескольких частично отражающих, частично пропускающих поверхностях. Этот метод—.метод деления амплитуды—может применяться с протяженными источниками и обеспечивает большую интенсивность, чем первый метод. В любом случае удобно рассматривать отдельно явления, возникающие при суперпозиции двух пучков (двухлучевая интерференция), и явления, возникающие при суперпозиции большего их числа (многолучевая инпкрференция). [c.242]

Следующий класс голографических интерферометров, применявшихся для получения проекций трехмерных фазовых объектов, образуют многоракурсные интерферометры с независимыми дис-крегными каналами зондирования и регистрации. Эти интерферометры можно различать по способам формирования нескольких световых каналов зондирования из одного лазерного пучка. Для этой цели могут использоваться методы деления пучка как по амплитуде, так и по волновому фронту с помощью светоделителей и зеркал. При многократном делении пучка возникает необходимость в выравнивании оптической длины пути излучения в каждом самостоятельном канале. Это приводит к увеличению габаритов голографических интерферометров, поэтому число ракурсов зондирования в них не больше шести. Количество регистраторов, а следовательно и опорных каналов, совпадает с числом ракурсов зондирования. Однако для небольших объектов возможна регистрация всех проекций на одной фотопластинке с одним опорным пучком. [c.80]

В [97] приведены экспериментальные данные о а шести простых жидкостей (Аг, Кг, Хе, О2, N2, СН4) в интервале температур от тройных точек до температур, близких к критическим. Эти данные обобщены с помощью уравнения (2.17). Ре зультаты представлены в табл. 2.3, где имеются также значения абсолютных средних квадратических отклонений А экспе риментальных данных от рассчитанных по уравнению (2.17) Авторы отмечают, что значения критических амплитуд ао i критических показателей О для каждого из веществ зависят от интервала температур, в котором представлены исходные дан ные, используемые для их определения. Так, например, опре деленные для ксенона в интервале т=0,93- 1,0 значения пара метров уравнения (2.17) ао=61,ЫО- Н/м и 0 = 1,303 отлича ютея от аналогичных значений, полученных в более широком интервале температур и представленных в табл. 2.3. В то время они хорошо согласуются с результатами [100] (ао-= 62,9-10 Н/м, 0 = 1,302), полученными методом светорас сеяния. [c.80]

Исследование уравнения (9.21) в случае трехслойных цилиндрических оболочек проводилось численно. Материалы слоев Д16Т-фторопласт-Д1бТ. В каждом варианте счета задавалось отклонение частоты Xq — 1>/шо — 1 н амплитуда а возмущающей нагрузки. Амплитуды перемещений и интенсивность деформаций вычислялась по формулам (9.22), (9.23). Корни уравнения (9.21) отыскивались методом половинного деления отрезка. [c.506]

Вероятностно-статистический метод базируется на частотном делении неровностей, в качестве непараметрической оценки используются спектрограммы, кореллограммы, гистограммы и профилограммы всей поверхности, а параметрической - параметры этих кривых а, и р-функции, у-распределения, частота и амплитуда/ Т. [c.144]

Деление амллитуды. днтерференцию света по методу деле-Локализация ния амплитуды во многих отноше- [c.211]

Частотный метод анализа динамики привода станков позволяет относительно просто решать задачи вынужденных колебаний замкнутых систем. Амплитуда вынужденных колебаний в зависимости от частоты и устойчивости системы можёТ быть оценена экспериментально по амплитудно-фазовой характеристике разомкнутой системы. Амплитуда колебаний при резании равна амплНтуде колебаний упругой системы при холостом ходе Л (рис. 299, а), деленной на радиус-вектор Л (рис. 299, ф амплитудно-фазовой характеристики, т.е. [c.360]

Мостовой метод ярименяют главным образом при измерениях параметров нелинейного диэлектрика в слабых полях. Мост типа МСК отличается тем, что амплитуда переменного напряжения на испытываемом нелинейном конденсаторе сохраняется практически неизменной, имея величину порядка 12 в. Измерения производят при частоте 1 ООО гц напряжение получается от внутреннего генератора. Результаты измерения непосредственно отчитывают по лимбам с учетом цены деления. Измерения могут быть выполнены в пределах емкости —250 -ь 84 000 пф, 0,1 ч-50%. Напряжение с частотой 1 ООО гц подводится к вершинам моста от трансформатора (фиг. 21-46) в индикаторную диагональ включен усилитель с выхода усилителя напряжение подается на сетку лампы 6Е5С (электронный индикатор), работающей в режиме сеточного детектирования. Равновесию моста соответствует наибольший раствор темного сектора лампы. На передней панели прибора размещены рукоятки для уравновешивания моста и регулировки чувствительности экран лампы 6Е5С, зажимы для включения образца, выключатель питания и сигнальная лампа (фиг. 21-47). После включения прибора и прогрева ламп присоединяют образец, ставят переключатель Множитель С и переключатель tg 3 % в положения, отвечающие ожидаемым диапазонам, и при небольшой чувствительности уравновешивают мост, вращая вначале лимб Емкость, а затем лимб %. Окончательное уравновешивание производят через 1 мин при наибольшей чувствительности, отсчитывают показания лимбов и умножают их на соответствующие множители. [c.53]

НАВЕДЕННЫХ ЭДС МЕТОД применяется в теории антенн для расчета комплексных амплитуд тока, мощности и сонротивления излучения (отнесенных к клеммным сечениям) системы вибраторов, возбуждаемых приложенными к ним заданными сторонними эдс. Применим в тох случаях, когда заранее известны с достаточной точностью законы распре.деления тока вдоль отдельных вибраторов системы и необходимо только определить ко.мплексные амплитуды токов на клеммах вибраторов. Это имеет место, наир., в случае систем из настроонпых или слабо расстроенных вибраторов, а также различных длинноволновых антепи, распределение тока вдоль к-рых находится из теории д.ишных линий. [c.348]

Резонансная техника заключается в приложении к окрашенному образцу синусоидальной силы и измерении амплитуды происходящих изменений как функции частоты. Резонансная частота определяется как частота, соответствующая максимальной ( пиковой ) амплитуде. Путем измерения этого параметра и ширины пика можно вычислить модуль. Ширина пика определяется как диапазон частот, за пределами которого амплитуда имеет значение, равное пиковой амплитуде, деленной на 2. Иногда возможно определить более высокочастотные резонансные пики, возникающие ввиду протекания более сложного типа деформации, но они обычно меньше по пиковой амплитуде, чем при нормальной деформации. Метод прост для использования. Образец свободной или адгезированной пленки прочно зякрепляется в вибраторе одним концом и подвергается вибрации. Амплитуда колебаний свободного конца может быть изменена микроскопически. Необходимо прочное закрепление образца, иначе может возникнуть псевдор.езонанс. В другой разновидности метода может быть использована окрашенная тонкая полоска стали (например. бритвенное лезвие), которая подвешивается на тонкой нити, а колебания возбуждаются с помощью электромагнита. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...