Интерференционный член

Необходимое условие возникновения интерференции (неравенство нулю интерференционного члена) можно сформулировать в рамках других, весьма общих представлений. [c.179]

Для существования обеих интерференционных картин надо потребовать отличия от нуля интерференционных членов в уравнениях (5.33) [c.204]

Эти условия в общем случае должны выполняться, так как колебания Е х и Ех, (или соответственно Еу и Еу ) когерентны. Однако для того, чтобы на экране наблюдалась стационарная суммарная картина (V О), необходимо также, чтобы максимумы одной системы полос не совпадали с минимумами другой. Из равенств (5.33) и ( 5.34) следует, что, кроме неравенства нулю каждого из интерференционных членов для возникновения интерференции нужно еще потребовать, чтобы и их сумма была отлична от нуля [c.204]

Вообще говоря, для выполнения условия (5.35) достаточно, чтобы лишь один из интерференционных членов был отличен от нуля. Если при некоторых условиях эксперимента когерентность одной из взаимно ортогональных составляющих суммарной картины мала или интенсивность компонент Е и Еу существенно различна (что, например, возможно при исследовании частично [c.204]

Очевидно, что этот дополнительный интерференционный эффект будет наблюдаться лишь при правильном их распределении, т.е. когда расстояния между отверстиями равны друг другу или изменяются по определенному закону. Только в таком случае (при когерентном освещении всей структуры) разность фаз между дифрагировавшими волнами сохраняется неизменной и интерференционный член отличен от нуля. Если расстояние между отверстиями изменяется по случайному закону (они расположены хаотично), то никакой постоянной разности фаз не будет, интерференционный член обратится в нуль и надо сложить интенсивности всех пучков света, которые посылает в данном направлении каждое отверстие. Следовательно, при хаотическом расположении отверстий распределение интенсивности останется таким же, как и в случае одного отверстия (см. рис. 6.74). [c.290]

При у12(Д )1 = О интерференционный член обращается в нуль, т. е. колебания в точках 0 и О2 некогерентны. Если О < < yi2( t) < 1, то колебания считаются частично когерентными, т.е. происходит интерференция квазимонохроматических волн. [c.306]

В случае квазимонохроматического света интерференционный член не равен нулю ai2(At) и у12(Д<)1, зависящие от Af = г2 — г )1с, изменяются относительно медленно. На экране наблюдается некоторая стационарная интерференционная картина, соответствующая синусоидальному распределению с почти постоянной [c.306]

Выражение (22.4) отличается от (13.3), полученного для интенсивности результирующего колебания при полностью когерентных пучках, дополнительным множителем у (х) в интерференционном члене и дополнительным сдвигом фазы ф (х). Вполне очевидно. [c.95]

Третий член является интерференционным членом и позволяет вычислить положение максимумов и минимумов интерференционных полос. В точках Р, для которых / = О, X, Тк,. .., дифрагировавшие на двух апертурах волновые фронты находятся в фазе, и мы получаем максимум интенсивности [c.12]

Интерференционный член описывает модуляцию спектра, амплитуда и период которой увеличиваются к его краю. Вид уширенного спектра гауссовского импульса, рассчитанного для большого значения Фтах> [c.79]

Следовательно, в общем случае дисперсия суммарной интенсивности равна сумме дисперсий сигнала и фона с добавлением интерференционного члена. [c.75]

Усредненное по времени значение интерференционного члена [c.7]

Yi2(t), которая устанавливает связь между электрическими полями в точках Si и S2 с усредненным по времени интерференционным членом в точке М [c.7]

Можно показать, что полная вероятность излучения (проинтегрированная по элементу телесного угла вылетаю-ш,его -кванта) складывается из вероятностей дипольного, квадрупольного и магнитного дипольного излучений иными словами, интерференционные члены между различными типами излучения в полной вероятности отсутствуют. [c.99]

Перейдём теперь к рассмотрению среднего эффективного сечения упругого рассеяния нейтронов. Мы должны при этом учитывать как резонансное, так и потенциальное рассеяние, амплитуды которых складываются. При усреднении по энергии интерференционный член, возникающий от наложения обеих амплитуд, исчезает поэтому среднее сечение упругого рассеяния выражается в виде суммы сечений, соответствующих потенциальному и резонансному рассеянию. [c.263]

Это выражение отличается от формулы (5.8) для интенсивности при интерференции монохроматических волн наличием множителя у(т) в интерференционном члене и добавочным слагаемым й(т) в аргументе косинуса. Зависящий от положения точки наблюдения Р множитель os (feA + 6) в интерференционном члене описывает быстрые осцилляции интенсивности в пространстве при переходе от одной полосы к другой. Изменение плавной функции у(т) при переходе от одной полосы к соседней незначительно, т. е. она имеет приблизительно одно и то же значение для целой области интерференционного поля, содержащей много полос. [c.229]

С точки зрения представления (16.48) краевой эффект в этом случае состоит главным образом из интерференционного члена. Впрочем, выписанный член (16.67) является главным также и в интенсивности полного излучения, так как в рассматриваемом случае интенсивность тормозного излучения (16.61) имеет вид 2е /те) еХа и мала по сравнению с (16.67). Это означает, что [c.226]

Интерференция обусловлена наличием третьего члена в (4.8) 2Vhh os (a2 (i), который называется интерференционным членом. Интерференционный член характеризует корреляцию (взаимосвязь) слагаемых колебаний. [c.70]

При измерении средней суммарной энергии < > мы неизбежно встречаемся с двумя различными результатами опыта в зависимости от того, что получается при усреднении произведения , названного интерференционным членом [c.176]

В самом общем случае суперпозиции двух произвольных электромагнитных полей Ej и Е2 (см. 5.1) было установлено, что равенство нулю среднего значения интерференционного члена исключает возможность возникновения интерференции и в этом случае интенсивности (освещенности) просто складываются. Лишь в тех областях пространства, где О, происходит интерференция. Но в 5.3 рассчитывалось наложение независимых интерференционных картин, осуществляемое с помощью простого оптического устройства. Видимость суммарной картины в некоторых случаях приближалась к единице. Это получалось тогда, когда при почти одинаковой ширине интерференционных полос максимумы одной их системы совпадали с максимумами другой. Очевидно, что этот метод пригоден и для случая Е хЕз, к изучению которого мы сейчас и перейдем. [c.203]

Этот очень важный результат заслуживает внимательного рассмотрения. При выполнении условия згпф == тХ интенсив ность света, дифрагировавшего по системе из N щелей, возрастает не в раз по сравнению с интенсивностью света, прошедшего через каждую щель, в раз. Это прямой результат интерференции дифрагировавших пучков на правильной структуре. Если бы N щелей располагались хаотически, то интерференционный член был бы равен нулю, а суммарная интенсивность пропорциональна числу щелей неправильной структуры. [c.293]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от I F] не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается [c.654]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается нейтрон. Очевидно, что аналогичного эффекта на ядре возникнуть не может из-за его малых размеров по сравнению с дебройлевской волной. [c.265]

В этом определении усреднение во времени можно выразить через интегрирование, и тогда со ссылкой на разд. 4.7 становится очевидным, что Г12( г) может быть описана как комплексная функция кросскорреляции между освещенностями поля в С1 и С2, для которой колебания в С1 рассматриваются на время х позже, чем в С2. В современном контексте физической оптики Fij t) также часто называется комплексной функцией взаимной когерентности поля освещенности в этих точках. Тогда [ri2(t)] называется взаимной когерентностью, и из сравнения с нашим анализом в разд. 1.1 дифракции на двойной апертуре ее роль в уравнении (6.27) четко соответствует отмеченному в уравнении (1.07) интерференционному члену . [c.139]

Здесь первые два слагаемых с учетом (8.20) описьшают спекл-структуру в исходном и смещенном состояниях объекта, тогда как третье слагаемое -интерференционный член - описывает интерферограмму. Для исключения из рассмотрения спекл-модуляции проведем усреднение по пространствен- [c.194]

Такую голограмму будем подвергать процессу отбеливания так, чтобы она превратилась в фазовую. При этом фоновые (Л , ao , al ) изображения устраняются и компонент то будет соответствовать постоянной составляющей коэффициента пропускания гологра.ммы. Амплитуды интерференционных членов i=Ooai, С2 = Аа,, Сз=Аао принимают постоянные значения по всей плоскости голограммы. [c.118]

В этом выражении, как и в (4.2.27), имеются три интерференционных члена. Первый член 4ао г1С08(Лф/2)со5[фо1—(ф1-[-Аф/2)] характеризует изменение состояния объекта между двумя экспозициями и описывается голограммой Габора. Второй член 4Ла1С05(Аф/2)соз[у- -ф1+Дф/2)] описывает изменение состояния объекта. Эта интерферограмма с пространственной частотой а соответствует голограмме Френеля. Третий член 4аоЛсоз( у-Ьфо ), как и в разд. 4.2.1—4.2.3, представляет собой голографическую линзу. Для записи голограммы Габора, а также получения голографической линзы достаточной эффективности требуется, чтобы aoi ai, что всегда выполняется для [c.129]

Такая голограмма отбеливается также на месте. При этом фоновые (Л2, Gi ) изображения устраняются, а амплитуды интерференционных членов l—ОоСь С2=Ааи Сз=Лоо принимают постоянные значения по всей плоскости голограммы. Особенности такой голограммы рассмотрены выше (разд. 2—4.3). [c.135]

Следовательно, хотя фундаментальный постулат квантовостатистической механики и определяет наблюдаемую величину В как линейный функционал микроскопического оператора Ъ, этому функционалу нельзя дать чисто вероятностную интерпретацию из-за существования недиагональных интерференционных членов. Для простоты, однако, мы будем называть такой функционал квантовым средним ). [c.64]

Есж интерпретировать волну с конечным временем и длиной когерентности как гармоническую волну определенной частоты и конечной продолжительности, то две интерферирующие волны с разностью хода представляются, аналогично, отрезками синусоид, сдвинутых (в пространстве и времши) друг относительно друга (рис. 101). Интерференционный вклад, пропорх ональный сое б, возникает лишь за счет участков волн ВС (рис. 101, й), а в остальное время, соответствующее участкам АВ и СВ, интерференционный член отсутствует и наблюдается лишь сложение интенсивностей соответствующих волн. Таким образом, благодаря сдвигу синусоид интенсивность интерференционной картины ослабляется и суммарная интенсивность приближается к сумме интенсивностей двух интерфст рирующих волн. Когда разность хода становится столь большой, что отрезки синусоид на экран приходят в разное время и не перекрываются (рис. 101, б), интерференционная картина полностью пропадает. [c.153]

Например, используя формулы предыдущего параграфа, можно сделать ряд заключений об интерференционных членах, зная энергетическую зависимость фаз рассеяния мезонов. И, наоборот, изучая фоторождение мезоноз, можно проверить правильность результатов фазового анализа рассеяния. [c.192]

Выражение для результирующей интенсивности помимо суммы интенсивностей каждой из волн содержит еще одно слагаемое, пропорциональное 2, называемое интерференционным членом. В тех случаях, когда гн обращается в нуль, результирующая интенсивность равна сумме интенсивностей и интерференция отсутствует. [c.202]

Hai6niofleHHH совершают колебания вдоль одной прямой. Тогда можно отвлечься от векторного характера этих величин и записать интерференционный член в виде 2 E Ei). Рассмотрим сначала случай, когда в точке наблюдения, положение которой задается радиусом-вектором г, налагаются две плоские монохроматические волны частотой w, характеризуемые волновыми векторами k и кг [c.203]

Исчезновение полос в интерференционных опытах при увеличении разности хода легко объяснить на основе этой модели. Каждый волновой цуг в интерференционном опыте делится на два цуга одинаковой протяженности, которые затем по разны.м путя.м приходят в точку наблюдения. Если оптическая разность длин этих путей превышает протяженность цуга, то один из цугов. минует точку наблюдения раньше, чем другой дойдет до нее. Тем самым интерференция двух цугов, образовавшихся из одного, становится невозможной. В точке наблюдения идет наложение цугов, порожденных разными цугами в излучении источника. Результат будет таким же, как при наложении волновых цугов от разных источников за время наблюдбния проходит большое число цугов, фазы колебаний в которых никак не связаны друг с другом, поэтому интерференционный член в среднем обращается в нуль и происходит просто сложение интенсивностей. [c.227]

Сравнивая (16.57) и (16.58), замечаем, что интенсивность переходного излучения в рассматриваемом случае пропорциональна a , в то время как интерференционный член пропорционален а. Поэтому при достаточно малой толпхине а последний член может стать главным. Тогда интенсивность полного излучения (сумма (16.47) и (16.58)) определяется формулой Бете-Гайтлера [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...