Сила возбуждения колебаний сопротивлении

Измерение твердости металлов. В практике неразрушающего контроля широко распространен электроакустический импеданс-ный метод измерения твердости металлов. Метод основан на измерении относительных изменений механического импеданса колебательной системы преобразователя в зависимости от механических свойств поверхности контролируемого объекта в зонах ввода колебаний [73]. Преобразователи, применяемые в электроакустических импедансных твердомерах, представляют собой различные варианты динамической системы возбуждения колебаний с одной степенью свободы. Механическим импедансом, или полным механическим сопротивлением (Н с/см), такой системы называется отношение комплексных амплитуд возмущающей силы F и вызываемой ею колебательной скорости v [c.429]

Благодаря сопротивлению окружающей среды и внутреннему трению в материале лопатки амплитуда свободных колебаний после удаления силы, вызвавшей колебания, уменьшается, т. е. колебания являются затухающими через некоторое время после возбуждения колебаний лопатка приходит в состояние покоя. Частота собственных колебаний и при затухании их остается неизменной, так же, как у камертона, интенсивность звука которого постепенно падает после удара, но высота тона (частота колебаний) не меняется. [c.107]

Силы трения (неупругого сопротивления) R = R (у) зависят от скорости колебаний (по крайней мере, от ее знака) и всегда направлены противоположно направлению движения. Чаще всего силы трения способ-Уи(Ч ствуют гашению колебаний соответствующие механические системы называют диссипативными. В некоторых случаях силы трения оказывают противоположное действие и служат причиной возбуждения и раскачки колебаний (в автоколебательных системах). [c.218]

Рассмотрим колебания массы, соединенной упругой связью с неподвижной опорой. При движении массы, кроме упругих сил, могут возникать силы вязкого сопротивления, пропорциональные скорости массы или скорости деформации упругой связи. Хотя решение этой задачи излагается во всех курсах теории колебаний, используем его с целью введения основной терминологии и анализа физических закономерностей, присущих также и сложным колебательным системам. Уравнение движения при возбуждении массы гармонической силой с амплитудой имеет вид [c.18]

Короткозамкнутую катушку обычно выполняют в виде тонкостенного цилиндра из металла с малым сопротивлением электрическому току. Однако при вращении такой катушки в магнитном поле воздушного зазора затрачивается значительная энергия, которая дополнительно нагревает подвижную катушку и снижает КПД установки. При вращении катушки в результате пересечения магнитных силовых линий в ней возникают короткозамкнутые токи, которые и вызывают нагрев катушки, а система в целом превращается в электромагнитный демпфер. Уменьшить нагрев подвижной катушки можно, выполнив ее в виде равномерно расположенных по высоте и изолированных одно от другого короткозамкнутых колец. Высота кольца должна быть значительно меньше высоты воздушного зазора магнитопровода возбудителя колебаний. При таком выполнении подвижной катушки значительно сокращается протяженность элементов, пересекающих магнитные силовые линии в поперечном направлении и. следовательно, значительно уменьшаются наводимые токи. Рабочие токи, наводимые в коротко-замкнутых кольцах неподвижной катушкой возбуждения, по которой протекает переменный ток, направлены в одну сторону, и, следовательно, переменная сила, создаваемая подвижной катушкой такого ЭДВ, равна сумме сил, создаваемых каждым коротко-замкнутым кольцом. [c.274]

Мы сказали, что отверстие О весьма мало. Потому излучение будет слабым, коэффициенты сопротивления Wn, W12, , определяемые им, имеют весьма малые значения. Принимая это во внимание легко видеть, что существуют частные случаи, в которых колебания, возбужденные внешней силой значительно больше, чем во [c.135]

При возбуждении изгибных колебаний в участке 2 для поперечных перемещений стенки в кольцевом сечении, жестко связанном с цилиндром, создается высокое входное сопротивление для колебательной перерезывающей силы F[l] [c.239]

Второй метод основан на рассмотрении поведения колебательной системы при вынужденных гармонических колебаниях. При совпадении частоты возбуждающей силы с одной из собственных частот системы реактивная составляющая входного сопротивления должна равняться нулю [3]. Если входное сопротивление определяется для возбуждающей силы Р, приложенной в начале х = 0) волновода, то в этом месте изгибающий момент равен нулю при любых значениях частоты возбуждения, т. е. Zм= О, но ZF ф 0. Полагая выражение для реактивной составляющей Хр равным нулю, будем иметь частотнее уравнение, из которого можно найти резонансные частоты или при заданных их значениях — резонансные размеры волновода. Так как при пренебрежении потерями в волноводе и при на- [c.264]

Влияние способа возбуждения стержня на стабильность амплитуды смещения сварочно наконечника. Входное сопротивление стержня, совершающего изгибные колебания, по его длине неравномерно. Теоретически для силы в пучностях смещений оно равно нулю, в узлах — бесконечности. [c.87]

На рпс. 94 представлены схемы замещения излучающего и приемного преобразователей, нагруженных на контролируемое изделие. Излучающий преобразователь представлен генератором силы F с внутренним импедансом Zh (рис. 94, а), либо генератором колебательной скорости у, шунтированным тем же импедансом Zh (рпс. 94, б). Амплитуда колебательной скорости % изделия в зоне возбуждения, определяющая вводимую мощность упругих колебаний, зависит от упругого сопротивления Z и уменьшается с уменьшением Z . [c.257]

На практических занятиях при изучении вынужденных колебаний точки без учета сопротивления среды демонстрируется возбуждение вынужденных колебаний действием гармонической силы не на само тело (как это обычно рассматривается при первоначальной постановке задачи о вынужденных колебаниях на лекции), а на упругую связь. [c.111]

Включение дополнительных сопротивлений в цепь обмотки возбуждения повлечет за собой снижение напряжения генератора и, как следствие, уменьшение отдаваемого им тока. В результате сердечник ограничителя тока несколько размагнитится и пружина разомкнет контакты ОТ. Ток генератора вновь начнет возрастать. Периодическое размыкание и замыкание контактов обеспечивают регулирование силы тока, отдаваемого генератором, в необходимых пределах. Ускорению частоты колебаний якорька способствует ускоряющая обмотка УО, включенная последовательно катушкам возбуждения генератора. [c.114]

Теория искрового возбуждения электромагнитных колебаний. Рассмотрим работу эдс на контур, содержащий емкость, индуктивность и сопротивление. 1]сли заряд на конденсаторе q, а сила тока [c.168]

Индуктивное сопротивление системы Хс=8%. Напряжение возбуждения двигателя номинальное, что соответствует 6=1,0. Колебания вращающего момента двигателя по изменению внутреннего угла 6 составляют. 35% номинального момента. Этому значению соответствует [см, выражение (74)] колебание силы тока статора двигателя [c.41]

Магнитно-индукционные успокоители создают силу сопротивления, пропорциональную скорости перемещения флажка, присоединяемого к подвижной части прибора. При этом рассеяние энергии колебаний осуществляется благодаря возбуждению вихревых токов в медном или алюминиевом флажке, перемещающемся в магнитном поле, образуемом обычно постоянными магнитами. [c.89]

Крутильная сварочная колебательная система проще продольно-поперечной и обладает тем же достоинством — осевым приложением силы N. Для возбуждения крутильных колебаний стержня используют три преобразователя с концентраторами, расположенными под углом 120° друг к другу. Колебания крутильной системы можно возбудить специальным крутильным преобразователем [15]. Для анализа условий работы сварочной системы надо знать характеристики нагрузки, с которой система связана через сварочный наконечник. Часть ультразвуковой энергии, поступающей в зону сварки, необратимо рассеивается в виде тепла, т. е. нагрузка имеет активную компоненту сопротивления. Это означает, что через колебательную систему в нагрузку передается энергия колебаний —в системе существует бегущая волна. Исследуемую систему погружают в ванну с водой до половины диаметра изгибно-колеблющегося стержня и включают колебания. На рис. 14 [48] показана фотография, на которой виден различный характер колебаний в рабочей части стержня (между опорой 3 и продольно-колеблющимся концентратором 2), где отсутствует узел изгибных колебательных смещений, и в опорной части стержня (между концентратором 2 и массой 1), где регулярно чередуются узлы [c.148]

На рис. 6, б изображена динамическая схема испытательных машин второй группы, характеризующихся возбуждаемой динамической силой, передаваемой непосредственно на испытуемый образец. Для возбуждения этого усилия применяют, например, инерционные, электромагнитные, электро-гндравлические возбудители колебаний. Силовые схемы таких машин представлены на рис. 3, г и 4, а. Типичные представители этих машин — резонап-спые машины с электромагнитным возбуждением колебаний (см. рис. 4, а), применительно к которым элементы динамической схемы соответствуют mj + 2 — приведенной массе инерционных грузов 3, штока 4, якоря 10 и захвата И п R2 — соответственно жесткости и внутреннему сопротивлению материала скобы 5 Сд и — соответственно жесткости и внутреннему сопротивлению материала образца mg — захвату 12 и R — соответственно жесткости и внутреннему сопротивлению материала датчика силы 13] — суммарной массе станины /, колонн 2, верхней траверсы 6 с установленными на ней механизмами. [c.38]

В результате большого сопротивления Ri, включенного в последовательную цепь с Lii и С, второй электромеханический резонанс, соответствующий Рз, не будет проявляться. Этот с иучай равносилен возбуждению колебаний в механической системе источником с неограниченной мощностью, развивающим переменную гармоническую силу Следовательно, [c.272]

Возбуждение колебаний посредством электромагнитов. Широко распространенные в технике механические системы, колебания в которых возбуждаются электромагнитами, представляют еще один пример систем, где принципиально важен учет взаимодействия возбудителя и колебательной системы. Дело в том, что электромагнитные силы, действующие на колебательную систему, определяются магнитными потоками в электромагните. Потоки же и индуктивные сопротивления в цепях обмоток электромагнита зависят от расстояния меноду сердечником и якорем, которое изменяется в процессе колебаний. В результате уравнения движения колебательной системы и уравнения, описывающие изменение токов и магнитных потоков, оказываются связанными между собой. [c.108]

До сих пор мы рассматривали такие механические и электрические системы, поведение которых описывалось дифференциальными уравнениями, либо вообще не содержащими время Ь в явном виде (автономные системы), либо содержащими его только в правой части, т. е. в выражении возмущающей силы, действующей на систему. Однако существуют системы, в которых некоторые параметры (к таковым относятся коэффициент жесткости с, коэффициент инерции а, коэффициент сопротивления Ь) изменяются в зависимости от времени. В том случае, когда такое изменение происходит по периодическому закону, имеет место параметрическое возбуждение колебаний, а линейные системы, в которых происходит это явление, называются реолинейными системами. Колебания, происходящие в таких системах, получили название квазигармонических колебаний. [c.180]

В перпендикулярном потоку направлении. Имеющийся опыт показывает, что знание средних коэффициентов подъемной силы и сопротивления поперечного сечения, полученных в статических условиях на неподвижном объекте в виде функций угла атаки, служит достаточной основой для построения удовлетворительного аналитического описания явления галопирования. Таким образом, галопирование управляется по существу квазистационарпыми силами. Подобно случаю вихревого возбуждения колебаний, оно будет рассматриваться и описываться аналитически как двумерное по своей природе явление. Другие вопросы, связанные с реакцией при галопировании, рассмотрены в работах [6.46—6.50]. [c.167]

Висячие и вантовые мосты следует рассчитывать таким образом, чтобы они могли противостоять силам лобового сопротивления, соответствующим средней скорости ветра. Но такие мосты также восприимчивы к различным аэроупругим эффектам, которые включают дивергенцию (или поперечную потерю устойчивости), вихревые возбуждения колебаний, флаттер, галопирование и бафтинг, сопровождаемый автоколебаниями. Исследование этих явлений возможно лишь на основе данных испытаний в аэродинамической трубе. Различные виды таких испытаний кратко описаны в подразд. 8,4.1. Методики анализа чувствительности поперечных сечений балок жесткости висячих мостов к аэроупругому взаимодействию с воздушным потоком и соответствующие им соображения по расчету представлены в подразд. 8.4.2- 8.4.б. Краткий обзор исследований работы висячих и вантовых мостов под действием ветра включен в подразд. 8.4.7. [c.225]

Передача колебаний от источника к объекту может осуществляться дву.мя способами (рис. 33.1) На рис. 33.1, а показана масса т, к которой приложена возбуждающая гармоническая сила / = = Д, sinoJg . Такой случай называют силовым возбуждением. Движение массы при отсутствии демпфируюш.его сопротивления ( = 0) описывается уравнением (33.1). В соответствии с формулой (33.7) при р = 0 закон движения массы т будет [c.410]

Приведенные вьше выражения для отрицательного сопротивления I ри параметрической регенерации были получены в предположении об оптимальной фазе изменения параметра при двукратном его изменении за период колебаний, т. е. в первой области параметрического возбуждения. Очевидно, что фазовые соотнощения между колебаниями, существующими в регенерируемой системе, и силой, изменяющей реактивный (реактивные) параметр системы, существенно влияют на ход процессов и характер параметрической регенерации. [c.146]

Современные ЭЦВМ позволяют выполнить исследования колебаний механической системы практически любой сложности. Но изменение структуры модели требует разработки новых алгоритмов и программ расчета, поэтому в последние годы уделяется большое внимание исследованию общих закономерностей колебания сложных механических систем, не зависящих от их конкретной структуры. Наиболее полно эти вопросы освещаются в литературе по акустике, в особенности в работах Е. Скучика [1]. При этом вместо принятых в литературе по механике понятий динамической жесткости, податливости и гармонических коэффициентов влияния применяется терминология, установившаяся для описания переходных процессов в электрических цепях импеданс, сопротивление, проводимость и т. ц. Это связано с использованием получившего широкое распространение в последние годы математического аппарата теории автоматического регулирования и, в частности, с рассмотрением задач в комплексной области. Переход в комплексную область позволяет свести динамическую задачу для линейной системы при гармоническом возбуждении к квазистатической с комплексными коэффициентами, зависящими от частоты. После определения комплексных амплитуд сил и перемещений у, действующие силы и перемещения выражаются действительными частями произведений и [c.7]

Эти выражения по форме совпадают с уравнениями колебаний системы, в которой виброизолирующая конструкция контактирует соответственно с механизмом и фундаментом в одной точке. Силы и сопротивления Q/мэфф, Zju эфф, 2увц фф, 2ув12эфф, ZjB2i, 2уф эфф характеризуют силовое возбуждение и инерционно-жесткостные свойства системы в различных точках и направлениях. [c.34]

Здесь X (f) — обобщенная координата механической колебательной системы, а — коэффициент вязкого трения, v — частота собственных колебаний линейной системы, ц — коэффициент, учитывающий малые отклонения восстанавливающей силы от линейного закона U — обобщенный коэффициент электромеханической связи преобразователя, R — активные сопротивления обмоток генератора возбуждения к — коэффициент чувствительности обратной связи по скорости колебащй, Us — [c.70]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

При наличии сопротивления собственные колебания за небольшое время затухнут и останутся только вынужденные. При этом амплитуда и фаза будут определяться силой и отношениями частоты возбуждения к частотам собственных колебаний. При условии, что частота возбуждаюш ей силы равна одной из собственных частот, может наступить резонанс. Таким образом, колебательная система с п степенями свободы может иметь п резонансов. Из них могут возбуждаться только те формы колебаний, ни одна из узловых точек которых не совпадает с точками приложения возбуждаюш ей силы. Частота вынужденных колебаний, при которой точка приложения силы совпадает с узловой точкой формы t-ro нормального порядка, называется частотой антирезонанса -го порядка. [c.45]

Третья работа посвящена экспериментальному исследованик> вынужденных колебаний системы, близкой к системе с одной степенью свободы с линейным затуханием, и заключается в построении резонансной кривой и кривой фазовых смещений. Возбуждение вынужденных колебаний осуществляется здесь так же, как и во второй работе. Для измерения амплитуд колебаний применено простейшее устройство — мерный клин. Фазовые смещения определяются по фигурам Лиссажу, получаемым на, экране электронного осциллографа. Для этого на горизонтальные пластины осциллографа подается напряжение, пропорциональное возмущающей силе, а на вертикальные плас-ТИ.НЫ — напряжение датчика перемещений стержня. Механическая часть лабораторной установки в этой работе отличается от установок для первых двух работ тем, что в ней имеется демпфируЮшее устройство, позволяющее регулировать сопротивление. [c.79]

Ток, при котором совершается переход с ослабленного на полное возбуждение (отпадание реле), не должен превосходить значения, допускаемого для машин из условий работы и нагрева. От силы этого тока зависят также нагрев катушки Т и, следовательно, характеристики реле. Задаваясь током /тщах выбрав максимальный по уравнению определяют По характеристике отпадания реле принятому току I соответствует По внешней характеристике тягового генератора находят соответствующее напряжение, по уравнению—значение./ д . Подобным же образом определяют части сопротивления закорачиваемые блок-контактами реле управления (при переходе на 9-ю позицию). Например, напряжение тягового генератора при переходе с ПП на 0П1 вЬ1бирают так, чтобы после перехода ток генератора был меньше тока отпадания, в противном случае возникнет режим звонка . Звонковая работа реле, помимо износа аппарата, приводит к продольным колебаниям тепловоза, что совершенно недопустимо. [c.117]

Регуляторы напряжения обеспечивают поддержание напряжения в заданных пределах при изменении частоты вращения якоря и нагрузки генератора. Каждый регулятор имеет шунтовую и компенсирующую обмотки. При увеличении напряжения генератора до величины, на которую произведена регулировка реле, якорь его притягивается к сердечник -, размыкая контакты и включая добавочное сопротивление в обмотку возбуждения генератора, в которой при этом у.меньшается сила тока, а с ней и магнитный поток. В результате напряжение на зажимах генератора падает, вновь уменьшая силу тока в шунтовой обмотке реле. Магнитный поток, создавае.мый этой обмоткой, уменьшается, и под действием возвратной пружины якорь вновь замкнет контакты реле. Этот процесс все вре.мя повторяется при работе генератора, и якорь регулятора напряжения непрерывно вибрирует, замыкая и размыкая контакты. Напряжение, поддерживаемое таким регулятором, зависит от соотношения в.ремени замкнутого и разомкнутого состояния контактов. При увеличении частоты вращения генератора увеличивается время разомкнутого состояния контактов и, наоборот, с уменьшением частоты — увеличивается относительное вре.мя замкнутого состояния контактов реле. Для увеличения частоты вибрации якоря регулятора и уменьшения тем самым амплитуды колебания напряжения шунтовая обмотка регулятора напряжения в момент размыкания контактов соединяется последовательно с так называемым ускоряющим сопротивлением (Ry), чем обеспечивается резкое снижение напряжения на этой обмотке и быстрое замыкание контактов. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...