Частота антирезонанса

Как показывают экспериментальные данные [30], входной импеданс руки существенно зависит от усилия нажатия Р и плотности захвата Q. При увеличении Р VI Q максимум модуля входного импеданса Z и частота антирезонанса /о растут, причем смещение Z и /о определяется суммой Р и Q, т. Z Р + Q) = Z (Р + Q ) при заданной частоте, если Р + Q = Р + Q, Р Р, Q Q. На рис. 17, а приведена зависимость Z от частоты f как функция от F = Р + Q, а в табл. 16 даны значения Z max и соответствующие ему /о при разных значениях F, полученных в работе [30]. [c.76]

Как следует из графиков, характер поведения аналогичен характеру поведения wi с тем отличием, что отсутствуют частоты антирезонанса, т.е. частоты, на которых амплитуда колебаний обращается в ноль. Расчеты показали, что дальнейшее увеличение mi приводит к некоторому уменьшению значений резонансных частот и увеличению добротности системы (в малой окрестности резонансной частоты наблюдается значительный рост амплитуды колебаний), однако количество резонансов не изменяется. [c.162]

На частоте антирезонанса (/р2 1,25/1), так же как и на частоте первого резонанса, форма колебаний пластин определяется их первой собственной формой колебаний в вакууме. Однако при этом обе пластины колеблются в фазе и изменения объема оболочки практически не происходит. Движение жидкости в окрестности оболочки носит [c.194]

На частоте антирезонанса fa проводимость обращается в нуль, т. е. [c.274]

Частота антирезонанса определяется из уравнения [c.448]

Емкостное сопротивление — //(оСо, шунтирующее электрический выход пьезоэлектрического преобразователя, обычно компенсируется параллельно или последовательно включенным индуктивным сопротивлением. Когда данная частота антирезонанса (или резонанса) совпадает с частотой механического резонанса преобразователя, линия задержки со стороны входных клемм представляет собой активное сопротивление Ях.- При этих условиях, если внешняя цепь согласована с сопротивлением вносимые потери на резонансной частоте оказываются минимальными, а подавление сигналов с утроенным временем прохождения достигает максимума. Такие условия, ирн которых 1) емкостное сопротивление Со на резонансной частоте скомпенсировано и 2) сопротивление внешней цепи активно и равно сопротивлению Ех,, соответствуют согласованной симметричной оконечной нагрузке. [c.557]

Смещения максимума поглощения можно добиться путем расположения образцов с воздушным зазором (см. рис. 5.31). Однако в этом случае кривая поглощения носит ярко выраженный резонансный характер с провалами на частотах антирезонанса. [c.288]

Из выражения (3.17) видно, что с уменьшением добротности приемника или, что то же самое, с увеличением его гибкости, но при постоянстве других параметров, входящих в выражение (3.17), чувствительность приемника возрастает. Максимум чувствительности приемника совпадает с частотой антирезонанса [c.61]

Заметим в заключение, что измерять частоту антирезонанса излишне. При выводе формул (а)—(к) мы этой величиной пе воспользовались она может послужить лишь для проверки. [c.193]

Резонансная частота в вакууме составляла / =13948 гц при частоте антирезонанса fл = =14098,5 гц активное сопротивление при резонансе было равно 1300 ом. Емкость кристалла была равна 140 пкф. Этим данным соответствуют значения [c.307]

При p = l/ ii/aii = 1/4000/0,5 = 89,4 с —первая парциальная частота (частота собственных колебаний системы, изображенной на рис. 258, а) амплитуда вынужденных колебаний стержня равняется нулю (Лф = О —случай антирезонанса). В этом случае груз массой/т может рассматриваться как гаситель колебаний стержня. Величину А в этом режиме проще определить по формуле (6) [c.378]

Если Д=7 0, то из (17.4) можно найти такую частоту 0J, при которой Л1 = 0. Такое состояние системы называют антирезонансом, а соответствующую частоту со антирезонансной. В нашем случае [c.137]

Определить пьезомодуль dn керамики титаната бария — кальция с кобальтом для образца в форме диска радиуса г = см, если частоты резонанса fr = 195 кгц и антирезонанса = 200 кгц - [c.164]

Частота /а соответствует полуволновой пластине, т. е. Л = = 0,5Я = 0,5с//а- Если на такой пластине Zn как реактивное сопротивление равно бесконечности, частоту называют анти-резонансной. В этом случае реактивная проводимость в параллельной схеме включения (см. рис. 1.38, в) равна нулю, поэтому антирезонанс — это резонанс параллельного колебательного контура. [c.65]

Динамический коэффициент p при одном значении (u/((0 )i равен нулю. Это свидетельствует о том, что при таком соотношении частот в процессе колебания системы масса т не смещается. Такое явление, как уже говорилось, носит название антирезонанса. Описанный факт является одной из иллюстраций того общего положения, что поведение систем при динамических воздействиях качественно отличается от наблюдаемого в условиях статики. Остановимся на этом вопросе. Представим амплитуды I и Сг согласно (17.209), в следующей форме [c.164]

И В системе возникнет антирезонанс. Разумеется, такая картина имеет место лишь при строго определенной частоте вынуждающей силы, удовлетворяющей условию (17.217). [c.165]

Установим, при каком значении частоты <л возникает антирезонанс. Раскроем зависимость (17.217) [c.165]

Свойство механических систем находиться при определенных условиях в состояния антирезонанса используется в технике. Если имеется система с одной степенью свободы, находящаяся под воздействием вынуждающей силы, и возникает необходимость погасить колебания такой системы, то этого можно достигнуть, превратив ее в систему с двумя степенями свободы, испытывающую антирезонанс, путем присоединения к ней определенным образом некоторой массы при помощи соответствующим путем подобранных упругих элементов. Такая добавленная к исходной механической системе конструкция носит название динамического виброгасителя. Следует, однако, иметь в виду, что виброгаситель эффективен лишь при строго определенной частоте вынуждающей силы — именно той, при которой возникает антирезонанс. При других частотах виброгаситель не дает необходимого эффекта. Существуют способы, позволяющие расширить полосу эффективной (в некотором осредненном смысле) работы виброгасителя ). [c.165]

На рис. 10.15 приведены (а — для демпфируемого объекта, б — для гасителя) амплитудно-частотные характеристики рассматриваемой системы с гасителем (см. рис. 10.14,6). Для сравнения на рис. 10.15, а штриховой линией нанесена амплитудно-частотная характеристика объекта (см. рис. 10.14, а). При выбранной настройке присоединение гасителя образует такую результирующую систему с двумя степенями свободы, у которой на частоту возбуждения приходится антирезонанс. При этом частота антирезонанса совпадает также с частотой ре.аднанса исходной системы. [c.288]

Масса riij имеет три частоты антирезонанса, находящиеся в интервалах между соседними собственными частотами. Масса /Пг обладает двумя аитирезонансами, масса /Пз — одним антирезонансом. Для массы OTj аитирезонансиое состояние невозможно. [c.107]

На рис. 2 приведены амплитудно-частотные характеристики рассматриваемой системы с гасителем (см. рис. 1, б), построенные при Со = I, Рг = 0. Для сравнения на рис. 2, а штриховой линией нанесена амплитудно-частотная характеристика объекта. (см. рис. I, а). При выбранной настройке присоединение гасителя образует такую результирующую систему с двумя степенями свободы, у которой на частоту возбуждения приходится антирезонанс. При этом частота антирезонанса совпадает также с резонансной частотой исходной системы. Последнее обстоятельство не яв ляется обязательным, поскольку настройка = I обеспечивает антирезоиаис на любой фиксированной частоте возбуждения, однако эффект динамического гашения проявляется наиболее сильно именно при = = соо> так как при ш (Оо колеба- [c.328]

В соответствии с теоремой об узлах собственных форм колебаний достаточно всего двух точек измерения случайных колебаний конструкции, чтобы опредешпъ общее число проявившихся собственных частот колебаний, каждая из которых находится между двумя соседними частотами антирезонансов, т.е. скачков фазы. Поэтому целесообразно воспользоваться графиком взаимного фазового спектра случайных колебаний двух разнесенных точек конструкции. [c.357]

При наличии сопротивления собственные колебания за небольшое время затухнут и останутся только вынужденные. При этом амплитуда и фаза будут определяться силой и отношениями частоты возбуждения к частотам собственных колебаний. При условии, что частота возбуждаюш ей силы равна одной из собственных частот, может наступить резонанс. Таким образом, колебательная система с п степенями свободы может иметь п резонансов. Из них могут возбуждаться только те формы колебаний, ни одна из узловых точек которых не совпадает с точками приложения возбуждаюш ей силы. Частота вынужденных колебаний, при которой точка приложения силы совпадает с узловой точкой формы t-ro нормального порядка, называется частотой антирезонанса -го порядка. [c.45]

Формула (II.2.30) показывает, что у двухполюсника с внешними нулями число резонансов на единицу больше числа антирезонансов. На рис. И.2.13 приведены графики частотных характеристик четырех типов двухполюсников. На этих графиках видно, что нули и полюса чередуются и что производная dZ/d(n>0, т. е. положительна. При каждом ттереходе через нуль в каком-либо полюсе знак импеданса изменяется. Если частота со больше частоты антирезонанса (т. е. расположена справа от какого-нибудь полюса) и меньше частоты соседнего резонанса (т. е. лежит слева от соседнего нуля), то импеданс, соответствуюш.ий этой частоте, отрицателен. Для частоты, лежащей левее полюса и правее следующего нуля, импеданс положителен. [c.55]

Иагнитные потери в ферритовых сердечниках определяются в основном гистерезисом при циклическом перемагничивании, поэтому косвенно их можно характеризовать величиной коэрцитивной силы. ]Иеханические потери складываются из собственно механических потерь в решетке и из внесенных гистерезисных потерь, возникающих за счет обратного магнитострикционного эффекта. В зависимости от условий работы преобразователя эти внесенные потери могут быть больше или меньше. Различают величину Qн, соответствующую колебаниям магнитно-свободного образца, или режиму холостого хода , когда при механических колебаниях возникает периодическое макроскопическое перемагничивание образца, и величину Qв для магнитно-зажатого образца, или режима короткого замыкания , при котором перемагничивания не происходит. На практике первый случай реализуется вблизи частоты резонанса /р, соответствующей максимальному значению модуля электрического импеданса преобразователя, второй — вблизи частоты антирезонанса /а, соответствующей минимуму импеданса. Обе добротности связаны соотношением [50] [c.121]

Учитывая результаты приведенного выше краткого анализа, вернемся к рассматриваемой задаче. Из представленных на рис. 77 частотных зависимостей импеданса излучения следует, что отрезку трубы также присуш,и резонансные явления. Однако причины возникновения этих резонансов несколько отличны от случая бесконечной трубы. Прежде всего надо остановиться на анализе реактивной составляющей импеданса излучения. На низких частотах величина X имеет характер массы и стремится к нулю при == 0. Этого и следовало ожидать, так как стенки трубы колеблются противофазно и на низких частотах происходит акустическое короткое замыкание. С повышением частоты начинает играть роль и упругость среды во внутреннем объеме трубы, которая в первом приближении аппроксимируется кривой 3. При 2ло/Х 0,5 наступает резонанс между упругостью среды во внутреннем объеме и массой среды, соколеблющейся со стенками трубы. Этот резонанс по сути является антирезонансом (параллельным резонансом). Это следует из того факта, что импеданс X при кгд 1 имеет характер массы. Последнее возможно только в том случае, если упругость и масса соединены параллельно. В литературе указанный резонанс носит название объемного резонанса Однако, по-видимому, более правильно назвать его антирезонансом между упругостью объема среды внутри трубы и присоединенной массой среды на внутренней и внешних стенках трубы. Далее, с ростом величины следуют поочередно резонансы и антирезонансы, которые вызваны теми же причинами, что и в бесконечной трубе. Однако в отличие от последней на частотах антирезонансов величина X не терпит разрывов, так как существуют потери на излучение энергии в окружающее пространство. [c.141]

Интересна также и зависимость от частоты величины / . Как видно, на частотах антирезонанса величина / имеет экстремумы. Это следствие того, что на указанных частотах колебательная скорость стенок трубы резко снижается и их нагружаемость в целом растет. [c.141]

Интересной особенностью колебательного движения упругих оболочек в решетке является то, что добротность колебаний на разных формах снльпо различается. Она очень велика на частотах антирезонанса, когда решетка звукопрозрачна, и относительно мала на частотах резонанса, соответствующих минимуму звукопрозрачности. Именно это обстоятельство обусловливает тот факт, что области частот, где решетка непрозрачна, значительно шире областей частот, где она прозрачна. Указанная особенность является прямым следствием разной степени согласованности со средой такого рассеивателя звуковых волн, как упругая оболочка на разных ее формах колебаний. [c.195]

Следовательно, при г = onst частота антирезонанса жестко связана с резонансной частотой /д и отличается от последней для г= 120 на 0,41%. Частоту резонанса можно изменять, меняя размеры пластины, а емкость Со можно изменять путем выбора другого отношения площадп пластины к ее толщине, [c.406]

Модуль передаточной функции двойного преобразования для схемы рис. 1.25, г на резонансной частоте электрического контура, совпадающей с частотой антирезонанса пьезопластины (юо=(Па= =(Пэ) при нагрузке на протяженные среды без промежуточных слоев, определяется выражением [c.64]

Мы называем резонансной частотой пьезопластииы частоту, при которой по толщине пластины укладывается половина длины волны Правильнее эту частоту называть частотой антирезонанса, [c.48]

С точки зрения практического применения наиболее важным является исследование условий передачи энергии, когда генератор колебаний излучает из скважинной жидкости. Случай акустического высокочастотного возбуждения, когда передача энергии в пласт происходит при распространении упругих волн в скважинной жидкости и прохождении их через систему обсадки скважины достаточно хорощо исследован. Например, В.Н. Крутиным [20] были исследованы энергетические соотнощения при излучении упругих волн из скважинной жидкости осесимметричным источником. Выявлялись связи энергетических характеристик поля с импедансом системы и временем его ревебрации. Исследовался характер влияния частоты и распределения амплитуд на поверхности излучателя на передачу энергии в горный массив. В частности, для гармонического распределения амплитуды смещения источника с фиксированной пространственной частотой получены выражения для удельного импеданса горного массива нагружающего скважину, и определены частоты радиальных резонансов кольцевого слоя жидкости между корпусом излучателя и колонной, а также частоты антирезонансов. На резонансных частотах передача энергии в массив происходит наиболее эффективно, при этом для обычных размеров (диаметров) скважины частоты первых резонансов имеют значения не ниже 10 кГц. Поэтому при применении высокочастотных генераторов имеются существенные ограничения по глубине распространения упругих колебаний в пористую среду пласта, которые связаны и с очень сильным поглощением высокочастотных волн, и с ограничением мощности подобных генераторов из-за больших электрических потерь в питающем скважинном кабеле. [c.271]

При р = 1/си/ац = )/4000/05 = 89,4 с" первая парциальпая частота (частота собственных колебаний системы, изображенной на рис. 249, а) амплитуды вынужденных колебаний стержня равна нулю (А = О — случай антирезонанса). В этом случае груз массой itti может рассматриваться как гаситель колебаний стержня. Величину в этом режиме проще определить по формуле (6) = Мо/сц = 0,014 м. [c.349]

Электрическое сопротивление преобразователя Zn. э — комплексное электрическое сопротивление, измеренное на зажимах преобразователя при опре-деленмон акустической нагрузке на его рабочей поверхности. Различают электрическое сопротивление нагруженного преобразователя Z" g и не-нагруженного 3. График зависимости модуля I Zn, э I от частоты имеет в области рабочих частот два характерных экстремума минимум на частотах резонанса и антирезонанса. Значения Z . g и его параметры используют для определения оптимальных условий согласования преобразователя с электронным блоком дефектоскопа, а также для диагностирования его качества. Например, при нарушении склейки пьезопластины с демпфером значения Z g, [c.214]

Однако при (О = (Од в импедансе контура может сохраняться реактивная составляющая за счет импеданса Zp. Для дальнейшей оптимизации режима выбирают частоту о, соответствующую антирезонансу колебаний свободной пьезопластины о = сОа. На этой частоте практически все реактивные импедансы исчезают и импеданс контура генератора Z- = Ra Rp становится чисто активной величиной. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...