См. также Восприимчивость

См. также Восприимчивость Магнитный пробой см. Пробой магнитный Магнитострикция 1265 Магноны см. Спиновые волны [c.419]

Магнитная восприимчивость некоторых веществ и газов при нормальных условиях приведена в табл. 6.12 (см. также [5]). [c.219]

Например, у переходных металлов и сплавов первого длинного периода по достижении электронной концентрации 5,7 [85] происходит довольно резкое изменение электронной теплоемкости, магнитной восприимчивости, постоянной Холла, абсорбции водорода и т. п. При этом считается, что число электронов за пределами соответствующей оболочки инертного газа отвечает валентности, которая, таким образом, для Ti, V, Сг, Мп, Fe и Со равна соответственно 4, 5, 6, 7, 8 и 9 (для сравнения см. также схему валентностей по Полингу, табл. 5 гл. I). Вместе с этим валентности тех же самых элементов, находящихся в разбавленных растворах на основе благородных металлов или алюминия, принимаются в соответствии с иной схемой, в которой преобладающую роль играют главным образом только s-электроны. Анализ устойчивости фаз [c.156]

Как видно из (3.17), частотная дисперсия восприимчивости % исчезает при условии (оте 1, где время те—Qe представляет собой характерное время рассеяния электрона на самосогласованном потенциале (см. также общие рассуждения в начале этого параграфа). При этом отклик плазмы не поспевает за изменением поля со временем. [c.49]

И два аналогичных равенства для и Рх, - Интеграл в первом члене правой части берется по всему объему резонатора. Он равен произведению фактора заполнения на линейную часть восприимчивости, не включенную в 8. Второй член соответствует нелинейной связи низшего порядка. С помощью аналогичных методов Лэмб [38] (см. также [39]), рассмотрел нелинейную связь между типами колебаний в газовом оптическом квантовом генераторе. [c.417]

В правой части (2.20) записана нелинейная восприимчивость, соответствующая взаимодействию постоянного электрического поля с волной частоты со , приводящему к возникновению нелинейной поляризации на частоте Эта нелинейная поляризация возбуждает волну с частотой соь но с фазой, отличной от фазы входящей волны сО]. Конечным результатом является изменение фазы прошедшей через кристалл волны, или соответствующее изменение показателя преломления кристалла. Этот эффект, как мы уже знаем, называется линейным электрооптическим эффектом (см. разд. 1.1). Таким образом, мы видим, что соответствующая перестановка индексов дает нам равенство нелинейных восприимчивостей для электрооптического эффекта и оптического детектирования [11] (см. также разд. 2.17). [c.52]

В основном тексте книги рассмотрены лишь материалы с квадратичной нелинейностью. Однако в последние годы все более широкое применение находят материалы с кубичной нелинейностью, в частности, пары щелочных металлов, благородные газы, жидкости и др. [25—33] (см. также литературу в разд. III дополнения). Получены первые результаты по измерению высших нелинейностей кристаллов [34—38]. В последние годы большое внимание уделяется методам расчета нелинейных восприимчивостей материалов, в связи с чем выполнен целый ряд работ, посвященных этому вопросу [39—48]. [c.239]

См. также Антиферромагнетизм Восприимчивость Критическая точка Магнитное взаимодействие Модель Гейзенберга Теория молекулярного поля Ферримагнетизм Ферромагнетизм Магнитные пики при рассеянии нейтронов II 312, 313 [c.400]

Баллистическая восприимчивость также обнаруживает двойной максимум, который, однако, наблюдается лишь при слабых измерительных полях. Нижележащий максимум уменьшается с увеличением поля и при полях около 10 эрстед уже исчезает (см. фиг. 45). В лейденских измерениях также было найдено, что / зависит от измерительного поля лишь вблизи максимума. [c.524]

См. также Восприимчивость Эффект де Гааза — ван Альфена Динамика решетки см. Колебания решетки Динамическая матрица II67 [c.407]

См. также Восприимчивость Закон Кюри — Вейсса II326 (с), 332 Закон Ома 122, 23 [c.410]

См. также Восприимчивость Закон Кюри — Вейсса II 326 (с), 332 Закон Ома I 22, 23 Закон равнораспределения энергии I 24 Закон Стефана — Больцмана II 95 Закоц Фика II 221 (с) [c.396]

Поправки. При низких температурах поправки на диамагнетизм самого образца соли и его держателя менее существенны, чем при высоких температурах, хотя во многих случаях ими пренебречь нельзя. Кроме того, может оказаться существенным влияние размагничивающего поля и поля соседних окружающих ионов. Для сферического кристалла с кубической решеткой эти поправки равны и иротивоноложны но знаку, так что они компенсируют друг друга. В обычных же случаях (когда они не равны друг другу) результат их сложения может быть сравним с каждой из них. Рассмотрим следующий пример для сферы размагничивающее поле равно j. Когда It—объемная восприимчивость—порядка 3 10 , то равно 10 , так что вследствие этого эффекта в ириложеииом поле должна быть учтена поправка - 1%. Для веществ типа Gd2(S0Jg-8H 0, для которых восприимчивость на 1 см при 1°К равна 0,064 в области малых полей, величина /з тех составляет уже 0,27. Указанные поправки становятся особенно существенными нин<е 1 К. Необходимо также учитывать различие в рассмотренном эффекте в случае замены монокристаллического образца порошком. Подобные расчеты были сделаны де-Клерком [34] (см. также гл. VII). [c.394]

Примеры применения Т. т. в. для разл. типов физ. систем (напр., для неидеальных газов низкой плотности с ко-роткодействием — т.н. газовое приближение или для системы частиц с дальнодействующим кулоновским взаимодействием— т.н. плазменное приближение) подробно рассмотрены в монографии [7] (см. также в ст. Вириалыюе разложение, Майера диаграммы в статистич. физике). Т. т. в. широко используется также для анализа физ. свойств систем, описываемых спиновым гамильтонианом, выше критич. точки фазового перехода напр., для сильно магнитных систем [8] строятся т. н, высокотемпературные разложения для намагниченности, восприимчивости и т. п., к-рые затем анализируются методом Паде аппроксимации с целью нахождения критических показателей. [c.92]

Магнико 2—172 —см. также Алии снлавы Магнитная восприимчивость 2—141 Магнитная дефектоскопия 2—134 Магнитная проницаемость 3—400 2—141 Магнитная структуроскония 2—136 Магнитная суспензия 2—137 135 Магнитное поле рассеяния 2—137, 134 Магнитно-люминесцентная дефектоскопия 2—138 Магнитномягкие материалы — см. Снлавы с особыми физическими свойствами Магнитномягкий сплав высокопроницаемый 2—138 Магнитно-порошковая дефектоскопия 2—135, 142 Магнитнотвердые мат( риалы — см. Сплавы с особыми физическими свойствами Магнитнотвердый сплав деформируемый 2—138 Магнитные единицы 3—488 [c.508]

Влияние других элементов симметрии на восприимчивость (2/ I, 1), описывающую возникновение второй гармоники, мы исследуем на примере точечной группы 42тфгй). К ней, например, принадлежат КОР и АОР. Эти два вещества имеют важное значение в НЛО (см. гл. 3). В част- ности, на этом примере (см. также г разд. 1.23) мы покажем, что вследст- вие свойств симметрии сильно умень- [c.69]

Повторная закалка из критического интервала (между A i и Асз) снижает чувствительность к хрупкости [132]. Повышение температуры отпуска замедляет последующее развитие хрупкости при более низких температурах [114]. С увеличением времени выдержки при высоком отпуске (650°) вязкость падает, достигает минимума, затем начинает возрастать [114, 130, 133, 94, 102]. Порог хладноломкости сдвигается к более низким температурам [125]. С увеличением скорости нагрева под закалку [134] и под отпуск [55, 56] и уменьшением выдержек при отпуске обратимая хрупкость снижается и даже предупреждается. В структурах, полученных в результате изотермического распада хромоникелевых сталей, обратимая хрупкость развивается в меньшей степени, чем в отпущенном мартенсите [116]. Повышение температуры изотермического распада усиливает склонность к хрупкости [135]. Обратимая хрупкость наблюдается и в отожженных сталях [114, 136]. Развитие ее повышает температуру перехода к хрупкому разрушению при определении ударной вяч-кости в зависимости от температуры испытания. Рациональная оценка склонности стали к хрупкости возможна лишь в результате серийных испытаний и определения смещения критической температуры хрупкости под воздействием охрупчивания стали [109, 111, 114, 127, 120, 131 и др.]. Все известные случаи отпускной хрупкости можно рассматривать как разновидность явления хладноломкости, хотя о тождестве проблем отпускной хрупкости и хладноломкости говорить все же нельзя ([109] — см. также [138, 137]). Смещение кривых хладноломкости указывает на наличие отпускной хрупкости, но степень ее развития характеризует очень приблизительно [109]. Хрупкость характеризуется заниженным сопротивлением отрыву [139]. Разрушение идет по границам зерен аустенита а-фазы [113, 116, 140]. Под влиянием холодной пластической деформации восприимчивость к необратимой и обратимой хрупкости ослабляется [114, 141]. Пластическая деформация в аустенитном состоянии, после которой до рекристаллизации произведена закалка, резко ослабляет необратимую и. .братимую отпускную хрупкость [142]. [c.705]

Ядерный парамагнетизм. Магнитные моменты ядер значительно меньше, чем магнитный момент электрона количественно это соотношение описывается фактором, по порядку величины равным отношению масс т/Мд 10- , где т — масса электрона, а Мр — масса протона. Согласно формуле (15.14) парамагнитная восприимчивость системы ядер будет в 10 раз меньше, чем восприимчивость системы из того же числа частиц, обладающих электронным парамагнетизмом. Магнитная восприимчивость твердого водорода, который является диамагнетиком, если рассматривать лишь его электронную подсистему, обладает ядерным (в данном случае протонным) парамагнетизмом. Это подтвердили измерения при очень низких температурах, проведенные Лазаревым и Шубниковым [9] (см. также работу Эванса [10]). Ядерный магнетизм рассматривается в гл. 17. [c.528]

Приближенная кубическая ФДТ. Выражение для квадратичной по накачке части флуктуаций ф через кубическую восприимчивость х было найдено в работе [145] (см. также [11, 146, 147]) при пренебрежении линейным поглош ением. Мы приведем здесь эту связь, дополнив ее слагаемым, описывающим корреляцию стоксовых и антистоксовых спектральных компонент [136]. Общее обсуждение связей между различными четырехиндексными величинами можно найти в [149, 188]. [c.72]

Исследования по умножению частоты пикосекундных импульсов позволили по-новому взглянуть на возможности использования высших нелинейностей в технике оптических умножителей частоты [25—28] (см. также библиографию к разд. III дополнения). Следует отметить, что, хотя синхронная генерация третьей гармоники в кристалле кальцита наблюдалась Терхьюном и сотр. еще в 1962 г., в технике умножения частот этот эффект не использовался. Сильные поля пикосекундных импульсов позволяют в значительной мере скомпенсировать относительно небольшую величину кубической восприимчивости. Так, например, в работе [25] пятая гармоника пикосекундного неодимового лазера была получена в двух последовательно расположенных кристаллах кальцита — путем утроения и затем смешения третьей гармоники с основным излучением. Однако в наиболее полной мере использовать нелинейности высших порядков для целей прикладной нелинейной оптики удается в парах и газах (см. разд. III и IV Дополнения). [c.243]

См. такэке Восприимчивость Закон Кюри Правила Хунда Параметр Грюнайзена II 120—122, 136 в модели Дебая II 121 для щелочно-галоидных кристаллов II 122 См. также Тепловое расширение Параметр де Бура II 42, 43 Параметр порядка (в теории сверхпроводимости) II 362 аналогия с теорией ферромагнетизма II [c.403]

См. также Периодический потенциал Уравнения Хартри — Фока I 343, 344 для свободных электронов I 333—337 п волны зарядовой плотности II 299 п восприимчивость Паули II 285 и глубина зоныэ в приближении свободных электронов I 335 и магнетизм свободных электронов I 334, 335 [c.413]

Деформирование жидкого кристалла приводит, вообще говоря, к его дижлектрической поляризации и соответственно к возникновению электрического поля (см. VIII, 17) этот эффект обычно слаб, и мы не будем рассматривать его влияние на механические свойства среды. Мы не будем также рассматривать влияние, которое оказывает на свойства жидких кристаллов внешнее магнитное поле ввиду анизотропии магнитной (фактически диамагнитной) восприимчивости нематика магнитное поле оказывает на него ориентирующее действие. [c.191]

В течение длительного периода в качестве термометрического параметра использовалась восприимчипость М/Н. Ес.тти справедлив закон Кюри, то восприимчивость обратно пропорцноиальпа температуре, и величина С/% [где С—постоянная Кюри данной соли см. (3.11)] также может быть использована в качестве термометрического параметра. Эта величина называется магнитной температурой и обозначается через Т [c.439]

Эти формулы относятся к случаю, описаппому в п. 3, когда как S, так и М являются функциями только /У/Г. И течение адиабатического размагничивания S является постоянной, поэтому М. постоянно, а Т падает пропорционально Н. Естественно, что в этих условиях величина (oM/d//)g (иногда называемая адиабатической восприимчивостью ) равна нулю для любых значений // и Г и что теплоемкость при постоянном магнитном моменте см, равная Т д8 дТ)м, также равна нулю (так же, как и теплоемкость в поле, равном нулю, с ). [c.462]

СМ. и. 60) приведена на фиг. 85 (кривая А). Восприимчивость постепенно убывает с возрастанием наиряженности ноля не обнаруживается никакого максимума, подобного тому, который имел место в случае хромо-метиламмонне-вых квасцов, не наблюдается также крутого падения восприимчивости, как в случае хромо-калиевых квасцов. Этот результат был качественно подтвержден измерениями в Лейдене [56, 241], выполненными на сфере из порошкообразной соли. [c.557]

Поведение величины Ms в зависимости от температуры и поля может носить более сложный характер, чем в ферромагнетиках, так как характер изменения Мл и. Иа с температурой и с полем может быть различным. Так, при повышении температуры может быть монотонное уменьшение Ms и обращение A Is в нуль в точке Кюри Тс, выше которой вещество парамагнитно, хотя па-рамашитная восприимчивость изменяется с температурой по закону, отличающемуся от закона Кюри для простых парамагнетиков. При повышении температуры в области ниже Тс возможно также увеличение спонтанной намагниченности в определенном температурном интервале, Для некоторых ферритов, в частности для многих редкоземельных ферритов — гранатов (см. табл. 29.15 и рис, 29.22), существует температура компенсации Гкомп. при которой намагниченности подрешеток становятся одинаковыми и результирующая намагниченность обращается в нуль. Появление точки компенсации возможно также при изменении состава ферримагнетика. например в иттрий-железо-галлиевых гранатах. [c.707]

В металлах и полупроводниках кроме Д. атомных электронов имеет место также Д. (и парамагнетизм) свободных электронов и дырок. Классич. газ свободных носителей заряда, согласно теореме вап Левен, но должен обладать Д. Однако Л. Д. Ландау (1930) показал, что квантование орбит носителей заряда в плоскости, перпендикулярной И, приводит к возникновенпю диамагн. момента (см. Ландау диамагнетизм). Соответствующая диамагн. восприимчивость единицы объёма [c.613]

Смотреть страницы где упоминается термин См. также Восприимчивость : [c.426] [c.400] [c.640] [c.599] [c.419] [c.454] [c.75] [c.198] [c.243] [c.387] [c.458] [c.526] [c.575] [c.822] [c.1232] [c.178] [c.40] [c.612] [c.614] [c.153] [c.630]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...