Резонанс электромеханический

Для излучения и приема ультракоротких (до единиц наносекунд) аку стических импульсов применяют наиболее широкополосные из известных, так называемые толстые пьезопреобразователи [25], Б которых толщина используемых пьезоэлементов намного больше длины волны возбуждаемых в них импульсов УЗК. В этих преобразователях отсутствуют условия для акустического резонанса и электромеханическое преобразование происходит только у излучающей (принимающей) УЗК поверхности пьезоэлемента, где существует резкий скачок поляризации или (и) возбуждающего электрического поля. [c.219]

В 50—бО-х годах большие работы проводились по созданию более совершенных элементов и устройств для восприятия и преобразования информации. Основные работы в этой области велись в направлении изыскания и исследования новых средств и методов восприятия важнейших технологических величин (расхода, состава веществ, параметров полей и т. д.), а также в направлении использования ряда физических явлений радиоактивности, вихревых токов, электромеханического резонанса, электролюминесценции для построения первичных преобразователей различного назначения. Например, разработанные методы и приборы измерения массовых расходов обеспечивают прямое измерение по массе, при котором устраняется влияние на точность измерения изменения физических параметров контролируемой среды. Разработан метод автоматического контроля расхода газа [c.262]

Несмотря на известную приближенность выражения динамической характеристики двигателя в форме (1), использование ее при исследовании стационарных режимов позволяет обнаружить ряд важных особенностей. В частности, появляется возможность исследования электромеханического резонанса, имеющего место при совпадении частоты внешнего воздействия с собственной частотой электромеханической системы [c.70]

Найдем также выражения для коэффициента усиления р,5 к) при электромеханическом к — .о) и механическом к = X ) резонансах, положив в выражении (13) соответственно = 1 и у.кк = 1 [c.74]

При электромеханическом резонансе = 1 и коэффициент динамич ности будет [c.75]

В заключение найдем выражение для коэффициента динамичности при электромеханическом резонансе к = о), Для чего в (24) положим = 1 [c.78]

Из соотношения (2) видно, что наибольшие значения пиковых моментов возникают при (О1 = о, т. е. при так называемом электромеханическом резонансе . Кроме того, величина пикового момента возрастает с увеличением у. [c.98]

Быховский М. Л. и Зиновьев Вяч, А. Электромеханический резонанс а механической системе с электроприводом. Автоматизация процессов машиностроения. Т. 1. Общие вопросы и средства автоматизации. Изд. АН СССР, 1962. [c.231]

При питании ЭДВ от генератора напряжения его малое внутреннее сопротивление вносит малые потери в колебательный контур из Z.K и С, и на частотной характеристике появляется подъем, соответствующий частоте рз —. второму электромеханическому резонансу. Весьма малые внутренние сопротивления генератора напряжения демпфируют собственные колебания подвижной системы, сглаживая частотную характеристику ЭДВ. [c.273]

Режимы с постоянной амплитудой входного напряжения о осуществляются при применении усилителя мощности, имеющего низкое внутреннее сопротивление. Амплитуда воспроизводимых ускорений при этом значительно увеличивается на частоте (О =, , называемой частотой электромеханического резонанса и представ- [c.274]

Практически важным свойством толщинного резонанса является независимость собственной частоты от радиуса и простота ее определения по свойствам материала и толщине. Если. ориентироваться только на первое свойство, то из рис. 82 и 83 видно, что существует целый ряд частот (их количество увеличивается с ростом R), которые обладают данным свойством. При этом нет никаких оснований для того, чтобы отдать предпочтение частотам, остающимся практически постоянными при изменении R. Рассмотрение экспериментальных данных [195, 264] обнаруживает существенное различие в эффективности возбуждения колебаний пьезокерамических дисков на основном толщинном и дополнительных плато при подводе электрической энергии через сплошные электроды. Однако знание форм колебаний часто позволяет так подобрать конфигурацию разрезных электродов, чтобы значительно повысить эффективный коэффициент электромеханической связи относительно слабых (при сплошных электродах) мод [39]. Вопрос об оптимальной конфигурации электродов тесно связан с анализом форм колебаний диска. Такой анализ приводится далее, а здесь мы обратимся к выделению и исследованию тех составляющих в движении частиц диска, взаимодействие между которыми обусловливает сложную структуру его частотного спектра. [c.214]

Из приведенной выше схемы можно найти, что входное сопротивление преобразователя при работе на электромеханическом резонансе равно [c.349]

Ra — активная составляющая входного сопротивления преобразователя при электромеханическом резонансе [c.349]

Как видно из изложенного, несмотря на большое количество лабора-торно-вычислительных работ, многие важные темы механики оказались еще не охваченными. Поэтому в настоящее время да кафедре продолжается работа по улучшению и усовершенствованию практикума. Прежде всего имеется в виду расширить темы нелинейных колебаний и устойчивости ввести главы, посвященные электромеханическим системам, влиянию неидеальных источников энергии, движению при наличии случайных воздействий [3]. Большое внимание уделяется дальнейшему созданию собственно лабораторных работ, сопровождающихся проверкой теоретического материала ча действующих установках. Для наглядности полученных результатов и для полноты теоретических сведений большое значение имеет практикум на моделирующих машинах, где решаются задачи из самых различных областей механики типа решения дифференциального уравнения третьего порядка, определения зон устойчивости и неустойчивости при параметрическом резонансе, построения амплитудно-частотной характеристики механической или электромеханической системы, нахождения предельного цикла автоколебаний, вычисления критической эйлеровой нагрузки и т.п. [c.61]

В классических работах Л. И. Мандельштама и Н.Д. Папалекси была теоретически установлена и обоснована возможность возбуждения электрических колебаний в контурах посредством периодического изменения емкости или индуктивности с помощью механического воздействия. На основе результатов теоретических исследований и выводов был создан ряд электромеханических устройств, в которых экспериментально осуществлялась генерация электрических колебаний с весьма большим напряжением и силой тока вследствие периодического с требуемой частотой изменения параметров контуров. Явления, происходящие в электромеханических колебательных системах с периодически изменяющимися параметрами, после этих фундаментальных исследований принято называть параметрическим резонансом. Эффекты параметрического резонанса широко распространены в природе и технике. [c.45]

Ниже исследуется двойственная к вышеуказанной задача, когда происходит возбуждение механических колебаний систем посредством эффекта параметрического резонанса, вызванного переменными электрическими полями. С единых позиций рассматриваются параметрические колебания упругих систем с постоянными распределенными параметрами (мембраны и цилиндрической оболочки), взаимодействующих с переменными электрическими полями. Исследованные электромеханические модели могут оказаться полезными при создании волновых твердотельных гироскопов и, возможно, других навигационных приборов, изучению которых А.Ю. Ишлинский посвятил значительную часть своего научного творчества. [c.45]

С увеличением массы вибростола ш, а также при значительной инерционной нагрузке 2==/(о/и° влияние вносимого активного сопротивления на резонансный пик уменьшается, а частота электромеханического резонанса приближается к сог. В маломощных вибраторах, как правило, индуктивное сопротивление значительно выше активного. [c.16]

В большей части диапазона, за исключением области вблизи электромеханического резонанса, используют конденсатор. Имея набор различных емкостей, можно осуществлять компенсацию на разных фиксированных частотах или частотную компенсацию в некотором диапазоне частот. [c.37]

Измерение входного сопротивления громкоговорителей. Эти измерения проводят так же, как и в случае измерения любого комплексного сопротивления. Измеряют его на предпочтительном ряде частот (см. 2.2) с интервалом 1/3 октавы от 0,5 /м до 1,5 /м и через октаву в остальном диапазоне частот. При этом обязательно находят максимум и минимум модуля входного сопротивления. Первому соответствует частота механического резонанса /м, второму — частота электромеханического резонанса /э.м- [c.306]

Как показано в формуле (4-4-21), коэффициент электромеханической связи к можно найти, воспользовавшись выражением С ЧС = —к" , где — емкость зажатого кристалла (при нулевой деформации 5), а — емкость свободного кристалла. Если, изменяя частоту, измерять емкость пьезокристалла, то выше частоты механического резонанса под действием переменного электрического напряжения колебания, естественно, возбуждаются, однако деформация при этом практически не наблюдается, так что можно считать, что форма не меняется. Иными словами, при частотах выше резонансной емкость становится близкой к С , т. е. к Со- Практически же емкость оказывается несколько меньше этих значений. На частотах ниже точки резонанса кристаллы, естественно, свободно изменяют форму пропорционально напряженности переменного электрического поля, при этом, следовательно, емкость равна С . Если повышая частоту, приближаться к точке механического резонанса, то упругая деформация будет возрастать в большей степени, чем это обусловлено приложенным электрическим полем. Под действием этой деформации в еще большей степени увеличится поляризация кристалла, в результате чего увеличится и емкость. В точке резонанса емкость достигает пиковой величины, однако поскольку при прохождении резонансной точки фаза коле- [c.276]

Za = в результате чего величина г максимальна, и имеет место резонанс напряжений наз. частотой электромеханического резонанса. [c.254]

Резерфорд 345 Резонанс напряжения 618 Резонансные схемы электромеханические 753 [c.779]

Значения pi, р2, рз, pi и pj являются парциальными частотами рассматриваемой сложной электромеханической колебательной системы, которые близки к собственным частотам этой f n-стемы pi — ч астота первого электро-механпческого резонанса ЭДВ р — частота первого (низшего) резонанса механической системы ЭДВ рз — частота второго электромеханического резонанса ЭДВ р, — частота второго (высшего) резонанса механической системы ЭДВ. Положение пятого резонанса Рб на оси частот зависит от ве- [c.272]

В результате большого сопротивления Ri, включенного в последовательную цепь с Lii и С, второй электромеханический резонанс, соответствующий Рз, не будет проявляться. Этот с иучай равносилен возбуждению колебаний в механической системе источником с неограниченной мощностью, развивающим переменную гармоническую силу Следовательно, [c.272]

В работе [1] рассмотрены электромеханические виброкомпенсаторы, существенно улучшающие действие пассивной виброизоляции. На рис. 1 и 2 показана система активной виброизоляции однонаправленных колебаний при двух способах установки электромеханического вибратора жестком креплении к источнику и упругом креплении к изолируемому объекту. Упрощенная эквивалентная схема системы (источник — масса, возмущаемая внешней силой /о, изолируемый объект — масса или относительно жесткое основание, активные виброизоляторы — один упругий элемент с потерями и один вибратор) в большинстве случаев достаточна для исследования устойчивости и эффективности гашения в области основного резонанса, не включающей собственные частоты источника и изолируемого объекта, как упругих систем. Активный виброизолятор содержит следующие элементы цепи управления вибродатчик — источник управляющего сигнала, усилители, обеспечивающие нужное усиление и фазовый сдвиг в полосе рабочих частот. [c.66]

Резонаториые преобразователи. Преобразователи этого типа представляют собой генераторы с электромеханической обратной связью через частотно-избирательный элемент, параметры которого зависят от производимого на него воздействия (рнс. 17). Генератор с пьезоэлектрическим резонатором в цепи обратной связи возбуждается на частоте / , равной Л/с /2/, где — скорость распространения используемых звуковых волн N — целое число I —длина пути волн в резонаторе. Если на резонатор действует сила, его размеры и механические свойства, а с ними и частота генерации, изменяются в первом приближении пропорционально силе. Таким образом, преобразователь является управляемым силой генератором с частотной модуляцией [16] и близок к емкостным или индуктивным МЭП с частотным выходом, однако в последних используется не механический, а электрический резонанс. [c.205]

Полученные данные об особенностях форм колебаний диска в окрестности частоты толш нного резонанса могут стать основой для выбора формы электродов на плоских поверхностях пьезокерамического резонатора с целью повышения эффективности электромеханического преобразования. При этом, однако, возникают не только чисто вычислительные трудности, но и трудности, связанные с выбором материалов и технической реализации соответствующих устройств [133, 262]. [c.226]

Использование электромеханического привода регулятора тока ограничивается его инерционностью и не, позволяет осуществлять быстродействующее управление током накачки. Этот недостаток может быть устранен в схеме, построенной по принципу структурного регу- лирования, которое осуществляется тиристорными клю- рами переменного тока с непрерывным управлением при сохранении условий резонанса в ИЕП [33]. Перспек- [c.29]

Приращения поляризационных констант, характеризующие оптическую индикатрису вещества, и Гци — коэффициенты линейного электрооптического эффекта — полярные тензоры, формально тождественные тензору обратного пьезоэффекта. Поэтому при рассмотрении линейного электрооптического эффекта, наблюдаемого только в пьезоэлектрических кристаллах и поляризованных текстурах, необходимо учитывать вклад в измеряемый полный эффект вторичного или ложного электрооптического эффекта, на деле являющегося пьезооптическим эффектом, обусловленным прису1цим конкретной электрооптической среде обратным пьезоэлектрическим эффектом. Чистый или первичный линейный электрооптический эффект наблюдается в зажатом кристалле, у которого запрещены деформации при наложении поля соответственно в свободном кристалле измеряется сумма первичного и вторичного эффектов. Вклад вторичного эффекта в полный особенно велик у поляризованных сегнетоэлектриков с большим коэффициентом электромеханической связи. Он может достигать десятков процентов, резко возрастать при использовании электрооптического кристалла в полосах частот, близких к частотам механических резонансов и их гармоник. Это способствует значительному уменьшению управляющих напряжений в подобных режимах. [c.199]

Для определения механического сопротивления подвижной системы микрофона воспользуемся методом электромеханических аналогий. Натянутая ленточка может быть уподоблена струне. В области частоты первого резонанса, когда на ленточке укладывается половина ВОЛНЫ поперечных колебаний, согласно даиным таблицы 2.1, ее можно представить системой сосредоточенных параметров массы (гпл) и гибкости (сл), которые выражаются через размеры, плотность материала ленточки и ее натяжение гпл = 0,5т, где т — полная масса ленточки, а Сл = 41/ п Ро)у Ро — полная сила натяжения ленточки. Колеблясь под действием падающей на нее звуковой волны [т. е. силы Р д)], ленточка сама излучает звуковые волны. Так как она весьма мала по сравнению с длиной волны, то ее можно считать малой осциллирующей антенной, сопротивление излучения которой можно определить при помощи формулы п. 2 сводки, помещенной в параграфе 3 гл. IV, приняв площадь поверхности ленточки за поверхность малой колеблющейся сферы радиуса Гэ= (5л/4я) 72- Так как Гэ значительно меньше длины волн в воздухе практически во всем интересующем нас диапазоне частот, то можно записать [c.131]

Характерной и имеющей важное значение для работы электродимнамических громкоговорителей и телефонов является частотная зависимость их электрического сопротивления (рис. 6.1). На низких частотах, это, по существу, активное сопротивление катушки./ На частоте резонанса подвижной системы сопротивление громкоговорителя (/о на рис. 6.1) или телефона сильно возрастает ввиду увеличения вносимого сопротивления х X /V2JyI (механическое сопротивление сильно уменьшается). Далее оно падает из-за того, что наступает электромеханический резонанс индуктивного сопротивления катушки с емкостным сопротивлением вносимого сопротивления [c.117]

У материалов типа Р2Т бывает, что коэффициент электромеханической связи к превышает 0,5, в этом случае нельзя пренебрегат1> разницей между s и s . Если затем измерить частоты резонанса [п и антирезонанса /а, то по формуле (4-5-32) можно найти кзз. Кроме того, зная [а, находим [c.419]

Шаговые электродвигатели допускают высокую частоту включения (до 16 кГц), способны обеспечить высокий крутящий момент (10 кгс-м и более) и большую точность поворота (при дискретности 1,5° ошибка поворота равна = =0,5°). Шаговые электродвигатели обычно снабжены встроенным демпфером для сглаживания электромеханического резонанса при совпадении частоты управления с частотой собственных колебаний ротора. Новейшие конструкции этйх двигателей оснащают также встроенным датчиком обратной связи для контроля числа фактически отработанных перемещений. [c.66]

РЕЗОНАНС в ф и 3 и к е, явление, заключающееся в том, что амплитуда вынужденных колебаний в колебательной системе, обладающей не слишком большим затуханием, достигает отчетливо вь раженного максимума при определенных соотношениях между параметрами системы и какой-либо из частот гармонич. колебаний, содержащихся в действующей на систему внешней возмущающей силе, причем при уменьшении затухания системы значение максимума беспредельно возрастает. В большинстве случаев это соотношение ме-жду гармонич. частотами внешней силы и параметрами системы сводится к тому, что какая-либо из этих частот приближается к одной из частот собственных колебаний, свойственных данной колебательной системе. Явление Р. в одинаковой степени типично как для механических, так и для электрических (или смешанных —электромеханических) колебательных систем и поэтому играет весьма важную роль в самых разнообразных отделах физики и техники. В нек-рых случаях явление Р. играет положительную роль (напр, в радиотехнике для целей радиоприема), в других случаях, наоборот, возникает вопрос об устранении явления Р., т. к. наступающее при этом нарастание амплитуды колебаний в системе является нежелательным или даже опасным для данной системы (напр, в механич. сооружениях, находящихся под действием переменной нагрузки или подвергающихся действию повторяющихся толчков). Характер Р. зависит от свойств как самой колебательной системы, в которой происходит явление, так и от свойств внешней возмущающей силы, действующей на систему однако явление протекает совершенно одинаково как в механических, так и в электрич. колебательных системах, и поэтому анализ явления электрич. Р., приводимый ниже для случая электрич. колебательных систем, м. б. путем замены параметров и координат электрич. системы (самоиндукция, сопротивление, емкость, заряд, сила тока) соответствующими параметрами и координатами механич. системы (масса, коэф. трения, упругость, смещение и скорость) перенесен полностью на механич. Р. [c.212]

Электромеханические излучатели У., так же как и звуковые, преобразуют подводимую к ним энергию электрич. тока соответствующей частоты. Основное их отличие от звуковых заключается в том, что в диапазоне У. условия работы почти всегда требуют срав-1П1тельно узкой частотной полосы, что позволяет работать в режиме механич, резонанса при кпд 20—60 о-Для генерирования низких (до 40 кгц) У, в воздухе иногда применяют электродинамические излучатели. Наибольшее распространение получили электромеханические излучатели с распределенными постоянными — магнитострикционные преобразователи и пьезоэлектрические преобразователи-, применяются также ионофоны. В тех случаях, когда требуется получение интенсивности У,, существенно превышающей те предельные величины, к-рые могут быть сняты с поверхности излучателя, применяется концентратор акустический, позволяющий повысить нлотность потока ультразвуковой энергии до величин 10 —10 вт/см"-. [c.236]

Основные характеристики П. м., определяющие свойства выполненных из них пьезоэлектрических преобразователей 1) К =й / 4яс/е — коэффициент электромеханической связи 2) (с1с) определяет отношение механич. мощности пьезоэлемента на частоте резонанса к квадрату напряженности электрич. поля в нем 3) А /1 б,от к-рого зависит кпд преобразователя [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...