Внешние параметры и средние значения внешних сил

По найденным значениям Т, X и р однозначно определяются все остальные параметры осредненного потока скорость w, плотность р и т. д. Отметим, что средние значения параметров, удовлетворяюш ие поставленным в задаче условиям, получаются вполне определенными независимо от способа и порядка решения основных уравнений, хотя при этом могут быть получены различные но внешнему виду выражения. [c.270]

Все приведенные выше результаты получены в предположении о том, что в начальном участке струи отсутствует смешение с внешней средой. Это имеет смысл постольку, поскольку позволяет выявить закономерности, присущие самой струе, и определить потери, возникающие в процессе стабилизации параметров нерасчетной струи. При большой степени нерасчетности, когда начальный участок ограничен одной-двумя бочками , указанное допущение не вызывает значительной погрешности. При большой длине участка увеличение массы струи может быть заметным, что изменит параметры потока в изобарическом сечении. Действительные средние значения параметров можно получить из [c.425]

Целевой функцией в этой задаче является среднее значение коэффициента теплопередачи a (или, в безразмерной форме, К), варьируемым параметром — скорость внешнего потока г (или Rer). [c.230]

Для случая, когда исходные величины являются неодинаково распределенными, кривые распределения ф (х) при отборе больших или меньших значений получаются значительно более разнообразными по внешнему виду. Вид кривых зависит здесь от соотношения между параметрами распределений исходных величин X, от систематического несовпадения средних значений (центров группирования) исходных величин Х и т. д. Более подробно трансформация распределений подобного рода рассмотрена в нашей работе Основные вопросы точности производства . [c.151]

Из двух текущих параметров работы дизеля - момента на коленчатом валу Т и частоты его вращения и - первый, как и в случае привода в целом (см. выше) определяется, в основном, внешней нагрузкой, характер изменения которой во времени / зависит от многих факторов, прежде всего, от сопротивлений на рабочем органе. При спокойной внешней нагрузке (рис. 2.7. а) ее. максимальное значение незначительно отличается от среднего значения Г р, что позволяет работать дизелю вблизи рабочей точки с номинальным моментом при частоте вращения, близкой к В этом случае полезно используемая [c.30]

Программа содержит три цикла. Во внешнем цикле изменяются значения частоты Q, начиная с величины QH до величины QK с шагом HQ. В среднем цикле изменяются величины амплитуды М от МН до МК с шагом НМ. Для сочетания значений параметров Q и М во внутреннем цикле осуществляется интегрирование системы уравнений по способу Рунге—Кутта при некоторых начальных значениях ZK (I) с шагом по времени НТ. При этом делается NT шагов. Наблюдение ведется только за одной функцией системы ZK(1). Для этой функции по формуле [c.253]

At=t —tm <с — постоянная или средняя температура внешней поверхности тела (стенки) — температура жидкости вдали от тела %, V, а, Р — значения физических параметров при температуре t— [c.177]

Интересно отметить, что многие экспериментальные и теоретические исследования контактных характеристик шероховатых поверхностей показывают, что среднее фактическое давление Рг мало меняется при изменении внешней нагрузки Р и зависит, главным образом, от параметров шероховатости и механических свойств взаимодействующих тел (см. [64, 90, 183, 191]). Оценка средних значений фактического давления для разных материалов и свойств поверхности даёт основание заключить, что при контактировании шероховатых поверхностей в поверхностных слоях взаимодействующих тел напряжения могут достигать предела текучести, т. е. возникают условия пластического деформирования материала. [c.314]

Уже говорилось, что в статистической физике макроскопические величины рассматриваются как средние по внутреннему микроскопическому движению. Каноническое распределение описывает системы с постоянной температурой и внешними параметрами. Для таких объектов справедливо правило все внутренние термодинамические параметры системы являются средними значениями соответствующих физических величин по ансамблю с каноническим распределением вероятностей. [c.98]

Системы, находящиеся в равновесии с термостатом, подчиняются каноническому распределению Гиббса. Температура, число частиц и внешние параметры таких систем считаются фиксированными, энергия и некоторые другие характеристики флуктуируют около равновесных значений. В качестве примера вычислим флуктуацию энергии Е. Согласно (25.1) расчет флуктуаций потребует нахождения средних по распределению Гиббса. [c.175]

Мы видим, что неравновесные поправки к средним значениям базисных динамических переменных зависят от внешних полей только через параметры отклика Fn uj) поэтому фактически задача сводится к решению системы уравнений (5.1.18). Запишем ее в матричной форме [c.343]

Выразив отсюда параметры отклика F uj) через внешнее поле, затем можно найти средние значения базисных переменных с помощью соотношений [c.355]

Расчет геометрических параметров конических передач с круговыми зубьями может производиться при округлении до стандартного значения внешнего окружного модуля или среднего нормального модуля т . В последнем случае ориентировочное значение т, , полученное в результате расчета на прочность конической передачи (см. 4.3), практически не изменяется (т. е. габаритные размеры передачи при расчете геометрии почти не увеличиваются по фавнению со значениями, найденными в расчетах на прочность). Такой вариант и рассматривается в данном пособии. [c.70]

Равновесный ансамбль. Прежде чем перейти к вычислению средних статистических значений некоторых существенных для МСС функций и выводу некоторых законов, необходимо пояснить возможность физической трактовки статистического подхода. Для этого рассмотрим частный случай. Пусть консервативная система (внешние параметры ц постоянны, // представляет полную энергию системы) находится в равновесном состоянии, т. е. в неизменном заключающем ее неподвижном объеме V физического пространства макроскопическое состояние является замороженным , не изменяющимся во времени равновесное состояние в объеме V макроскопически однородно, т. е. одинаково в различных частях объема V. При этом обычно предполагается, что не только общее число частиц N очень велико, но и число частиц каждого сорта N1, М2, (у — число сортов частиц, Л = [c.20]

Работа б А, сообщаемая телу при изменении внешних параметров, определяется суммой Рг6 Яг по г и равна, очевидно, среднему по ансамблю значению вариации функции Гамильтона <6Я> [c.39]

Чтобы составить вполне законченное представление о влиянии на дугу параметров внешней цепи, остается рассмотреть зависимость О от величины емкости, включавшейся параллельно электродам. Результаты такого рода измерений в условиях трубки типа 2 при ( а = 0,3 см приведены на рис. 18, где по оси абсцисс отложены значения шунтирующей емкости в логарифмическом масштабе. Для удобства сравнения результатов, полученных при различных значениях разрядного тока, на этом рисунке по оси ординат отложено отношение с/ , где б с представляет собой среднюю продолжительность жизни дуги при наличии шунтирующей емкости той или иной величины, а — продолжительность жизни дуги при аналогичных условиях, но в отсутствие емкости. При токах менее 0,5 а емкость не оказывает заметного влияния на устойчивость разряда. При более значительных токах шунтирование трубки емкостью достаточно большой величины приводит к уменьшению продолжительности горения дуги, тем более резкому, чем выше значения емкости и [c.93]

Тот факт, что сила трения в большинстве случаев носит осциллирующий характер [30, 38, 61, 64], определяет условность ее общепринятого обозначения в виде постоянной величины для данного узла при определенных условиях внешнего нагружения. При этом подразумевается осреднение силы трения, хотя известно [4, 38, 78, 80], что средние значения параметров колебательных процессов не могут достаточно полно характеризовать этот процесс. [c.103]

Внутренними параметрами системы называются статистически средние величины, которые определяются совокупным движением и распределением входящих в систему частиц, например, плотность, давление, энергия, поляризация, намагничивание, так как их значение зависит от движения и положения частиц системы и входящих в них зарядов. Поскольку расположение частиц (атомов, молекул и др.) системы зависит от расположения внешних тел, то внутренние параметры определяются как положением и движением этих частиц, так и значением внешних параметров. Совокупность независимых макроскопических параметров определяет состояние системы. [c.11]

Декомпозеры - Параметры 257, 258 - Применение 257 Десульфурация металла 122, 125 Де( рмация металла при продольной прокатке - Влияние на конкретные натяжения внешних зон боковых 326 продольных 325, 326 - Геометрический очаг деформации (понятие, схема) 317 коэффициенты деформации 318 опережение (понятие, расчет) 318 319 определение параметров очага деформации 317 318 углы захвата металла 318 уширение 319 - Рас пределение контактных напряжений по дуге захвата 324, 325 - Степень деформации влияние на оо,2 333 расчет средних значений 334 [c.900]

Исследуя окружающий нас мир и выделяя какое-либо происходящее в нем отдельное явление, мы описываем и характеризуем его с помощью величин, которые называем параметрами или характеристиками изучаемого нами объекта. Экспериментатор фиксирует эти величины с помощью приборов, теоретик, используя соответствующую данному случаю формальную модель системы, обозначает их точные значения соответствующими буквами на бумаге. Повторные измерения какой-либо характеристики системы каждый раз дают несовпадающие результаты, группирующиеся, как правило, около некоторого среднего значения, которое и объявляется окончательным значением данного параметра. Если даже отвлечься от неизбежных приборных ошибок и пренебречь влиянием процесса самого измерения на объект исследования, то все равно вопрос о точности значений определяемых параметров в практическом и теоретическом отношениях достаточно сложен. Прежде всего, разброс в определении параметров системы зависит от внешних помех, обусловленных не зависящими от нас обстоятельствами и процессами, происходящими повсеместно не только на бытовом, но и на глобальном и космическом уровнях. Если свести эти помехи к минимуму, то обнаружится, что статистическая система, достигнув состояния термодинамического равновесия, шумит сама по себе, т.е. ее макроскопические параметры, имея фиксированные средние значения, все время от них отклоняются. Этот собственный, не провоцируемый внешним случайным воздействием шум системы неистребим, его можно прекратить лишь остановив тепловое движение в этих системах, что, как известно, невозможно, т.к. это противоречило бы следствию П1 начала термодинамики о недостижимости абсолютного нуля температуры. [c.20]

Внешние параметры и средние значения внешних сил. [c.87]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Однако важно знать не только как изменяются механические свойства пластмасс в зависимости от их старения (в аппарате искусственной погоды и при атмосферном хранении), но и как отразится старение полимеров на их работоспособности. Для этого необходимо проводить испытания уплотнителей на работоспособность в различных режимах эксплуатации транспортировка системы на большие расстояния, работа по программе, длительное хранение. Рассмотрим результаты такого вида испытаний соединений с капролоновыми прокладками. Были испытаны шесть партий уплотнений. Каждая партия состояла из 24 линз. Методика испытаний предусматривала выдержку партии уплотнительных линз на открытом воздухе, статические испытания давлением 250-10 Н/м при нормальной температуре, при температуре 325 и 223 К, а также вибрационные испытания, имитирующие транспортировку агрегата по трассам с различным дорожным покрытием. Одна из шести партий линз хранилась в течение года на открытом воздухе. У всех линз за испытуемый период раз в месяц измерялся внешний диаметр, внутренний диаметр и высота. По этим параметрам были подсчитаны средние значения по месяцам, которые сведены в табл. 13. Перед каждым замером на линзах проверялось наличие трещин, царапин, а также после замеров каждая линза спрессовывалась в закрытом ниппельном соединении на ручном насосе давлением Р = 300-10 Н/м в течение 5 мин. Во время испытаний температура воздуха изменялась от + 300 К (в июле, августе) до 250 К (в январе, феврале) влажность воздуха была в пределах 40—100%. [c.131]

Интервал — Уп,, > который называется размахом случайной величины /у, разбивают на т равных интервалов, где т определяют в зависимости от объема выборки. Далее определяют число значений т, из выборки, попавших в / й интервал. По значениям т, строят гистограмму и определяют математические оценки случажюй величины — среднее значение у, среднеквадратическое отклонение а и коэффициент вариации и. С учето.м характера процессов (см. разд. 2.7), внешнего вида гистограммы и значений математических оценок случайной величины подбирают теоретический закон распределения и строят кривую плотности распределения значений параметра [ (у) — рис. 4.8. [c.75]

Рассмотрим одномерные колебания в трубе при малых скоростях и почти однородных прочих параметрах. Однородным параметрам припишем нулевой индекс. Для скорости газа и и скорости звука а примем, что и = аоеи и а = ао(1 + ва ), где е характеризует отклонения г и а от г o = О и от ао и выбрано так, что max( г , а ) = 1. Параметр е необязательно совпадает с амплитудами внешних воздействий, которые могут быть заданы на левом (х = 0) или на правом (х = X) концах трубы. В трубе могут возникать скачки, амплитуда которых не превышает 2г, а приращение энтропии в каждом скачке — 0 е ). Принимая во внимание сказанное выше, будем пренебрегать этим ростом, считая энтропию газа не отличающейся от ее среднего значения. Тогда течение в каждой точке полностью определится значениями и и а или их функциями — инвариантами Римана J . Для совершенного газа = и 2а/(>с — 1), где >с — показатель адиабаты. [c.286]

Применение при исследованиях на моделях автоматической цифровой тензометрической аппаратуры и ЭЦВМ дает по сравнению с ручным способом измерения и обработки экспериментальных данных следующие преимущества ускорение в 5—10 раз процесса измерений и обработки цифровой информации повышение надежности тензоизмерений в результате устранения появления субъективных ошибок и проведения оценки средних значений по ряду измерений устранение влияния на показания тензодатчиков внешних факторов и исключение влияния ползучести за счет стабильности и сокращения интервала времени между нулевым и грузовым отсчетами в одном цикле нагружения и между началом и концом измерения по всем тензодатчикам, установленным на модели [18] оперативное введение в обработку результатов измерений параметров влияния температуры на метрологические характеристики тензодатчиков возможность анализа и оценки результатов в процессе эксперимента. [c.73]

Выражение (5.1.16) для статистического оператора содержит не только поля hj t), но и параметры отклика Fn t) сопряженные базисным динамическим переменным Р . Так как нас интересуют соотношения между неравновесными поправками к наблюдаемым 6 АУ и внешними полями, нужно исключить параметры отклика. С этой целью вычислим среднее значение АРш со статистическим оператором (5.1.16). Величины Тг АРт g t) и Тг АРт Qq t) сокращаются благодаря условиям самосогласо-вания (5.1.5) и мы приходим к системе уравнений для параметров отклика [c.342]

В большинстве работ по изучению гомогенной нуклеации не используются методики измерений и обработки результатов, которые учитывали бы вероятностный характер спонтанного вскипания. Авторы ограничиваются регистрацией в серии опытов наибольшего перегрева. В этом случае снижается надежность результата и теряется ценная дополнительная информация. Хотя Ваке-шжма и Таката при массовом повторении наблюдений брали для температуры взрыва капелек некоторое среднее значение, они не проводили статистической обработки данных, не пытались выявить температурную зависимость частоты появления зародышей. Между тем ясно, что возникновение в метастабильной фазе спонтанного зародыша является случайным событием. При достаточно высокой чистоте системы и неизменных внешних условиях нуклеация характеризуется определенным и воспроизводимым средним временем ожидания зародыша т. При большом числе наблюдений распределение времен ожидания т (их можно назвать пустыми интервалами) нетрудно получить из распределения Пуассона [104—106]. Оно предполагает независимость наступления события в момент т от истории событий в предшествуюш,ие моменты времени. Вероятность отдельного события за малый промежуток времени т, т + Ат считается равной ХАт, где % — некоторый параметр. Распределение Пуассона является предельной формой биномиального распределения и дает вероятность того, что в интервале (О, т) произойдет тп событий [c.100]

Отметим, что средние значения параметров, удовлетворяющие поставленным в задаче условиям, получаются вполне определёнными независимо от способа рехпения основных уравнений, хотя при этом могут быть получены и различные по внешнему виду формулы. [c.197]

Проведенные измерения показывают далее, что с увеличением тока от 0,07 до 7 а средняя продолжительность существования дуги непрерывно увеличивается приблизительно от 10 до 10 сек и более. На отдельных участках рассматриваемой области имеет место экспоненциальная зависимость между и средним значением разрядного тока I. Указания на экспоненциальный характер зависимости ( ) были сделаны и авторами прежних работ на основании измерений д в узкой области токов, приблизительно 3—6 а. [Л. 137 и 138]. Применение в настоящей работе более совершенного метода измерений позволило нам провести наблюдения в значительно более широкой области токов и установить закономерные отступления от простой экспоненциальной зависимости в форме резко выраженного перелома между отдельными экспоненциальными участками. При таком характере отступлений зависимость в (/) может быть представлена кривой, состоящей из двух или большего числа экспоненциальных участков с разграничивающими их точками перелома при определенных значениях тока. Наиболее закономерным оказывается перелом при токе около 0,5 а. Он сохраняется при изменении параметров внешней цепи, лишь смещаясь при изменении температуры и агрегатного состояния катода, газовой среды разрядного промежутка и его размеров. Существенно то, что изменения условий разряда отражаются различным образом на поведении двух экспоненциальных участков кривой, разграничиваемых указанной точкой перелома. Из этого можно заключить, что перелом кривой при токе около 0,5 а связан с органическими изменениями свойств катодной области дуги. По всей вероятности, в этой области токов происходит изменение структуры самого катодного пятна. Необходимость такого рода изменений вытекает из наблюдений Фрума [Л. 12 и 16], пришедшего к заключению, что катодное пятно на ртути состоит из отдельных очагов эмиссии, на каждый из которых приходится ток порядка [c.109]

РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ — состояние термодинамич. системы, в к-ром ее параметры не меняются со временем в таком состоянии системы отсутствуют процессы, сопровождающиеся диссипацией эпергии, напр, потоки тепла или химич. реакции. С микроскопической точки зрения, Р. т. представляет собо11 состояние динамического или подвижного равповесия, так что равповесные значения термодинамич. параметров, строго говоря, пе являются абс. фиксированными они соответствуют статистич. средним величинам, около к-рых возможны флуктуации. Обязательное условие Р. т. — малость флуктуаций параметров системы по сравнению с их средними значениями. Поэтому, если система, помещенная в неизменные внешние условия (напр., изолированная или находящаяся в термостате), достигла состояния Р. т., то она не может самопроизвольно выйти из этого состояния (свойство устойчивости Р. т.). [c.263]

Статистический анализ. Статистический анализ сводится к определению основных статистических характеристик выходных параметров проектируемого объекта плотности распределения этих параметров (гистограмм), математических ожиданий (поминальных значений), средних квалр, тических отклонений (дисперсий), коэффициентов корреляции и т. п. Исходные данные для статистического анализа технические требования на выходные параметры, предельно допустимые отклонения внешних параметров, сведения о законах распределения внутренних параметров. [c.48]

Так как Н представляет собой полную энергию единичной микросистемы, то коэффициенты дЩдхр в (2.38) представляют собой внешние силы, действующие на эту микросистему. Весьма соблазнительно, следуя Гиббсу, попытаться интерпретировать средние значения (3.28) как макроскопические силы в смысле п. 2.1. Однако мы снова заметим, что влияние окрунлающей среды на микросистему описывается параметрами х не вполне адекватным образом. Отсюда следует, что не существует настоящего оправдания для только что отмеченной интерпретации, которая ограничивает пригодность соотношения (3.32) только к обратимым процессам. Сохраним поэтому верхний индекс г в (3.28) и будем называть эти средние обра- [c.42]

Иногда полезно иметь в виду аналогию с гейзенберговским ферромагнетиком, где в качестве параметра порядка можно рассматривать среднее значение спина в данной точке, 5 (г). Выше Т,. величина 5 (г) обращается в нуль, а ниже она определяет локальное значение спонтанной намагниченности. В основном состоянии 5 (г) не зависит от г (и соответственно в однородном сверхпроводнике без токая) (г) — константа). Однако в ферромагнетике можно рассматривать и более сложные конфигурации, в которых, например, под действием внешнего поля намагниченность имеет разное направление на противоположных концах образца. Зависящая от координаты спиновая плотность 5 (г) может быть также полезной при изучении характерных черт доменпо структуры. Аналогично зависящая от координаты волновая функция 11з (г) используется для исследования токонесущих конфигураций сверхпроводника. [c.362]

Таким образом, ход частотной зависимости реактивной составляющей импеданса излучения цилиндра с незамкнутым кольцевым слоем определяется резонансными явлениями, имеющими место в своеобразном механическом контуре, образованном механическими параметрами слоя, присоединенной массой окружающей среды иа внешней поверхности слоя г = г , Фо 1 ф I я и присоединенной массой среды на открытом участке поверхности цилиндра г = Го, j Ф I С Фо- На основании изложенного выше анализа можно также объяснить причину резкого уменьше1шя величины R в области d , 0,5, При этой толщине слоя имеет место антирезонанс (параллельный резонанс) указанного выше механического контура и среднее значение звукового давления у поверхности цилиндра становится минимальным. В результате наблюдается парадоксальное явление — [c.64]

Как мы знаем, средние по времени от функций состояния дают равновесные (соответствующие термодинамическому равновесию) значения этих функций. Сопоставим же только что сделанный вывод о зависимости средних по времени от постоянных движения со сформулированным в 5 положением термодинамики. Согласно этому положению равновесные значения функций состояния (внутренние параметры), т. е. их средние повремени, зависят только от одной постоянной — энергии системы. Они зависят, конечно, и от внешних параметров, ио эту зависимость мы в данном параграфе рассматривать не будем, считая внешние параметры постоянными. Поэтому, чтобы удовлетворить указаиному положению термодинамики, нужно предположить, что рассматриваемые нами молекулярные системы обладают тем специальным свойством, что для них среднее по времени от любой однозначной функции состояния зависит только от значения интеграла энергии а, = Е. Для любой F(Z) мы должны, следовательно, иметь соотношение [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...