Измерения 1-го рода

Теплопроводность сн атого Ne изучена в значительно меньшем интервале температур и давлений по сравнению с вязкостью (см. табл. 1). Измерения X выполнены методами плоского горизонтального слоя [17, 18], коаксиальных вертикальных цилиндров [20, 21] и регулярного режима 1-го рода с цилиндрическим бикалориметром [19, 22, 23]. Всего получено около 620 значений X в интервале 78—600 К и 1 —1000 (2700) бар. Однако опытные данные по теплопроводности жидкого Ne [17, 31] оказались сильно заниженными [2, 32]. Теплопроводность газообразного Ne при Т < [c.34]

Ошибки 1-го и 2-го рода относятся к предпроектным оценкам выбираемых методов и средств контроля. Поэтому для определения вероятности появления ошибки 1-го рода (и) и ошибки 2-го рода (ш) необходимо принять гипотезу о моделях законов распределения погрешностей контролируемой величины и погрешностей измерения (суммарной погрешности воспроизведения допускаемого предела и сравнения - для физической модели). [c.686]

VII. ИЗМЕРЕНИЕ ЕСТЕСТВЕННЫХ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ПОЛЕЙ ЗЕМЛИ 1-го РОДА [c.166]

Теллурическое поле 1-го рода может быть поэтому точно измерено и оценено для геофизических целей, как если бы оно было обусловлено током далеко разнесенных питающих электродов. Разница заключается только в том, что измерения земных токов значительно проще и дешевле. [c.167]

VII. Измерение естественных потенциальных полей земли 1-го рода [c.283]

Рентгеновский метод основан на измерении деформаций кристаллической решетки под действием напряжений. Напряжения 1-го рода определенным образом ориентированны на поверхности детали и вызывают несимметричное изменение межплоскостного (межатомного) расстояния от й о до Это [c.70]

Для определения напряжений 1-го рода (макроскопических) используют или механические методы [74], основанные на измерении прогибов или полей деформации в деталях при их разрезке, высверливании, снятии слоев и т. п., или рентгеновские методы [183, 609[, основанные на измерении эффектов, определяющих степень искажения кристаллической решетки. Для определения напряжений 2-го и 3-го рода используются рентгеновские методы. При исследовании остаточных напряжений важно знать не только их значение, но и характер их распределения по глубине, а также знак (растягивающие или сжимающие). [c.142]

Разработке и развитию высокотемпературных методов исследования, по возможности более полно удовлетворяющих перечисленным требованиям, было уделено основное внимание в работе лаборатории. Одним из наиболее эффективных направлений развития этих методов мы считаем путь использования так называемого регулярного режима 3-го рода, т. е. установившихся периодических процессов. Эти процессы обеспечивают естественное многократное повторение измерений и, что самое главное, дают большое количество информации о термических свойствах изучаемых объектов. Действительно, источниками информации в эксперименте может служить поле постоянной составляющей температуры, поле амплитуд колебаний температуры для каждой из гармонических компонент, поле фаз гармонических компонент. Наличие большого количества информации делает регулярный режим 3-го рода очень удобным для осуществления методов измерения, обладающих возможностями внутреннего контроля, или же для создания методов измерений комплекса тепловых характеристик [1]. [c.117]

Таким образом, при заданном плане измерения (х, ц, о) и заданных значениях величин ао, До ограничения на вероятности ошибок 1-го и 2-го рода будут выполняться относительно гипотез [c.239]

Погрешность этих оценок гео определяется не только величиной погрешности оценки га, равной Ап /п 1/у" A l (если tl измеряется с достаточно высокой точностью, а п невелики б = (гао — и)/гао < 1), но и погрешностью в т . Т. к. идеальных систем 1-го и 2-го рода нет и погрешность в измерении То трудно сделать малой, ф-лами (7) и (8) не следует пользоваться, когда различие nj и га превышает 30—50%. [c.504]

При решении комплексной задачи выбора средств измерения, помимо технических параметров, решается задача по обеспечению минимальных затрат, связанных с риском 1-го и 2-го рода, для чего необходимо минимизировать слагаемые [c.289]

Таким образом, выбором угла у (в момент р = рд) определяется расчетная траектория первого приближения. При действии разного рода возмущений параметры действительной траектории будут отличаться от параметров расчетной траектории. Поэтому в последующие моменты полета на основании продолжающихся бортовых измерений проводят корректировки текущих значений качества 1, 2.. .., т-го приближений в некоторых характерных точках траектории (при заданных фиксированных значениях аргумента). [c.404]

Для измерения давления применяются также датчик дацле-ния на основе эффекта ударного намагничивания и размагничивания. Датчики этого типа основаны на явлении изменения магнитных свойств материалов под действием давления и температуры в ударных волнах. При этом может происходить как потеря магнитных свойств, так и намагничивание. Изменение магнитных свойств в значительной мере зависит от состава ферромагнитного материала. Так, в [45] приведена зависимость изменения магнитных свойств от давления в ударной волне при исследовании углеродистого железа с содержанием 81 3.25 % по весу. На этой кривой отчетливо проявляется фазовый переход 1-го рода в железе, начало которого соответствует давлению 14.5 ГПа и окончание — -22.5 ГПа. [c.276]

Вообще говоря, всякий материал обладает обоими родами шероховатости. Но из ни.к проявляется при измерениях тот, который дает большее сопротивление. Поэтому если жидкость движется по трубе с шероховатостью 1-го рода так, что число Рейнольдса уменьшается (фиг. 28) и коэфициент сопротивления приближается к значению коэфициента сопротивления для гладких труб, то начинает проявляться шероховатость 2-го рода прямая до этого торизонтальиая, постепенно переходит в прямую, параллельную Хо (фиг. 28). [c.416]

Из опыта, по результату одного измерения (или сумме носк. измерений), нельзя па11ти точное значение п, а можно найти только оценку, полагая, что п п = Л х/ х. В качестве оценки гц в случае счетной системы 1-го рода можно пользоваться величиной [c.504]

Критерий Зигерта—Котельникова предписывает наблюдателю минимизировать полную вероятность ошибки и соответствует бай-ессовому критерию, когда относительные цены ошибок 1 и 2-го рода одинаковы. При одиночном измерении непрерывной величины X этот критерий удовлетворяется, когда наблюдатель вычисляет отношение правдоподобия [c.122]

Итак, для заданного плана измерения и параметров оо, Аь е установлены наиболее и наименее предпочтительные гипотезы Я е <е.о= 0>37 и =0,80. относительно которых вфоятности ошибок 1-го и 2-го рода ю оревышают значений оо. А) 0.1. [c.228]

Графики плотности распределения для двух значений параметра 6x1 значения величин ва и е,] определить как решения следующих уравнений [c.287]

Измерение температуры поверхности опытных образцов производится с помощью термопар или термометров сопротивления. В зависимости от температурных условий для их изготовления применяются различные материалы. Наибольшее распространение имеют медь-констан-тановые (до 350°С) медь-копелевые (до 350°С) хро-мель-копелевые (до 800 С) и хромель-алюмелевые (до 900—1000 ) термопары. Термопары с одним медным электродом применяются для невысоких температур ввиду быстрой окисляемости меди. Указанные предельные рабочие температуры могут быть несколько увеличены при кратковременной работе. Среди термопар, выполненных из благородных металлов, наибольшее распространение получила платино-платинородиевая термопара. Один электрод у этих термопар состоит из чистой платины, а второй из сплава 90% платины и 10% родия. Предельной температурой является 1 ЗОО" С, при кратковременном нагревании 1 600° С. За последние го-20 [c.20]

Ионизационные камеры различают также по роду излучения, для измерения которого они предназначены. Независимо от рода регистрируемого камерой излучения, ее ионизационный ток зависит от интенсивности излучения, природы и давления газа-наполнителя, температуры и величины рабочего напряжения. Для достижения линейности характеристики (величина ионизацион-ного го ка от интенсивности излучения) необходимо, что-бы ка-1.ера работала в режиме насыщения. [c.17]

С точки зрения интерпретации физических процессов у катода прежде всего представляет интерес вопрос о протяженности катодных частей дугового разряда. При непосредственных визуальных наблюдениях катодное пятно производит впечатление светящегося участка поверхности самого металла катода, что уже го Ворит о крайне незначительной протяженности этой области разряда. Более точное ее определение связано с большими трудностями вследствие быстрого беспорядочного движения пятна по катоду и неровностей поверхности катода, обычно во много раз превосходящих измеряемую величину. Одна из наиболее совершенных и эффектных попыток измерений такого рода описана в работе Смита, [Л. 4], результаты которой используются до настоящего времени во многих расчетах. Примененный в этой работе принцип наблюдений показан схематически на рис. 1. Под воздействием тангенциального к поверхности ртути магнитного поля катодное пятно приводилось в прямолинейное движение вдоль оси симметрии катода, расположенной на рис. 1 нормально к плоскости чертежа, изображающего поперечное сечение трубки. Увеличенное изображение отрицательного свечения и его отражения в ртути g фотографировалось с помощью микрообъектива, установленного сбоку под углом около 3° к поверхности катода. Вследствие быстрого движения катодного пятна на снимке получались две [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...