Волны с положительной и отрицательной энергией

Волны с положительной и отрицательной энергией 201 [c.201]

Знаки -Ь и — соответствуют волнам с положительной и отрицательной энергией. [c.208]

Как видно из предыдущего, при Я I свойства дифрагированного поля существенно зависят от геометрии решетки. Одним из наиболее важных проявлений этой зависимости является возникновение несимметрии вторичного поля, рассеянного несимметричной периодической структурой. Несимметричная решетка вызывает ярко выраженную пространственную несимметрию дифрагированного поля нормально падающей волны, выражающуюся в резком различии уровней энергий, переносимых гармониками с положительными и отрицательными индексами. Количество распространяющихся гармоник (каналов, по которым передается энергия) и углы их распространения определяются соотношением между длиной волны и периодом структуры. Различие между энергией в отдельных каналах также зависит от V., но в значительной мере определяется параметром несимметрии. Под последним подразумевается некоторая угловая величина (угол ()), характеризующая отклонение элемента решетки от симметричного положения. Степень несимметрии вторичного поля может достигать значительной величины. [c.159]

Как известно, нормировка на 5-функцию от энергии обеспечивается, если сумма потоков в волнах, бегущих по направлению к началу координат с положительной и отрицательной сторон оси г, равна 1/2лй [13] [c.57]

Физической причиной испускания веществом электромагнитного излучения является электрическая природа строения атомов, в состав которых входят положительно и отрицательно заряженные частицы. Различные виды движения этих заряженных частиц относительно друг друга в соответствии с законами электродинамики приводят к испусканию электромагнитных волн. При этом кинетическая энергия движущихся частиц превращается в энергию излучения. [c.8]

Штамповка электроискровым разрядом в жидкости. Сущность этого процесса аналогична гидровзрывной штамповке ему также свойственны высокие давления и большие скорости деформирования. Источником энергии, создающей ударную волну, является высоковольтный разряд в жидкости. На рис. 20 дана схема установки для штамповки с использованием высоковольтного разряда в жидкости [19]. Электрический ток после высоковольтного трансформатора 1 и выпрямителя 2 попадает через сопротивление 3 в разрядный контур, состоящий из емкости 4 (конденсатора), разрядника 6 и рабочего искрового промежутка между электродами 5, положительным и отрицательным электроды помещены в резервуар 9 с водой. [c.239]

Рис. 4. Дисперсионные характеристики связанных прямой и обратной волн обе волны с положительной энергией (о), одна из воли с положительной, а другая с отрицательной анергиями (б).

Для диэлектрической решетки с вещественными Bj и несколько первых собственных значений задачи в диэлектрическом слое могут быть отрицательными [223, 246]. Каждому отрицательному собственному значению отвечают некоторые аналоги плоских волн, распространяющихся внутри диэлектрической решетки и переносящих энергию в положительном и отрицательном направлениях оси Oz. В том случае, когда внутри структуры распространяется только одна волна с индексом /п=0), зависимости ( OqI и bo i от параметров х, Н, е, 0 носят достаточно гладкий характер. Из рис. 51—53 видно, что, изменяя и либо h в этом диапазоне, получаем синусоидальную зависимость для I Во и I Ьо I При этом точки максимумов прохождения на рис. 51, б можно получить [c.100]

Однако не все атомы газа находятся в одинаковых состояниях. Тепловое движение приводит к тому, что электроны в атомах имеют различные энергии, или, как говорят, находятся на различных уровнях энергии. Один или более электронов могут быть оторваны от атома и двигаться самостоятельно, образуя так называемый электронный газ. При этом остающаяся часть атома оказывается заряженной положительно и называется ионом. Возможно также и присоединение одного или нескольких электронов к нейтральному атому, что приводит к образованию отрицательных ионов. Тем самым при высоких температурах газ состоит не только из нейтральных атомов, но и из положительно и отрицательно заряженных ионов и свободных электронов. К этому следует еще добавить лучистую энергию, возникающую при переходах электронов с более высокого энергетического уровня энергии на более низкий. Эта энергия, которую мы можем себе представить не только как электромагнитные волны, но и (на корпускулярном языке) как кванты света или фотоны, заполняет пространство между атомами. [c.380]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Полученные результаты для поведения волновых функций в зависимости от г позволяют объяснить существование энергетической щели следующим образом. Линейная комбинация плоских волн (бегущих) приводит к появлению стоячих волн с пучностями на ионе (4.54а) и между ионами (4.546). Это значит, что при Ug<0 электроны (отрицательный заряд) скапливаются в окрестности положительных ионов, где потенциальная энергия наименьшая. Такое распределение заряда приводит к понижению энергии, отвечающей данной волне. Скопление же отрицательного заряда в области между ионами (высокой потенциальной энергии) приводит к повышению потенциальной энергии. В результате энергии, отвечающие разным волнам, различны, что и объясняет возникновение зон разрешенных и запрещен-,ных энергий. [c.77]

Соотношения между длинами открытой или закрытой трубы и длинами волн заключенных в них столбов воздуха можно исследовать также, проследив за движением импульса, под которым понимается волна, заключенная в узких пределах и состоящая из равномерно сжатой или разреженной жидкости. Рассматривая вопрос с этой точки зрения, необходимо тщательно учесть обстоятельства, при которых имеют место различные отражения. Предположим сначала, что импульс перемещается в положительном направлении, к перегородке, закрепленной поперек трубы. Так как энергия, заключенная в волне, не может уйти из трубы, то должна существовать отраженная волна, а то, что эта отраженная волна также является волной сжатия, следует из факта отсутствия потери жидкости. К этому же заключению можно прийти другим путем. Эффект перегородки можно имитировать, введя на одинаковом расстоянии аналогичную волну сжатия, движущуюся в отрицательном направлении. Так как обе эти волны — волны сжатия и распространяются они в противоположных направлениях, то скорости жидкости в обеих волнах равны и противоположны и поэтому нейтрализуют друг друга, когда волны налагаются. [c.59]

При постоянной энергии Ео, равном нулю V (г) и положительной кинетической энергии гамильтониан имеет в качестве собственных функций плоские волны, а в качестве собственных значений энергии — истинный зонный закон дисперсии. Он приводит также и к затухающим в глубь кристалла поверхностным состояниям, которые мы обсуждали выше. Он может, наконец, дать и более общие решения с отрицательной энергией, спадающие, например, во всех направлениях. [c.196]

На комплексной плоскости функции р %, z), VQ) и W %) могут иметь изолированные особые точки полюсы и точки ветвления. В 4 мы видели, что полюсы коэффициента отражения связаны с поверхностными и вытекающими волнами. Закон сохранения акустической энергии ограничивает область возможного расположения полюсов на комплексной плоскости Они возможны только при таких значениях = %р, что вертикальные компоненты волновых векторов прошедшей на z = - °° и отраженной волн имеют соответственно отрицательную и положительную мнимые части, и эти волны затухают при z В противном случае отраженная и прошедшая волны уносили бы от границы бесконечный поток энергии при конечном притоке ее в падающей волне. [c.132]

Плоская акустическая волна с давлением р, распространяется в положительном направлении по оси 2 (вниз) перпендикулярно границе раздела жидкости. При отраженная волна с давлением рг, образующаяся на границе раздела жидкости, распространяется по оси 2 в отрицательном направлении. Часть энергии падающей волны попадает в слой жидкости 2, образуя прошедшую волну с давлением р , распространяющуюся по оси 2 в положительном направлении. Определим соотношения между р,-, рг и p с использованием характеристик ческих импедансов Z и Z2. [c.91]

Часто наступает расщепление ультразвуковых волн, происходящее. вследствие того, что продольные волны встречаются со стенками сосуда под некоторым острым углом об этом упоминалось в гл. I и II. В плоских мелких сосудах расщепления волн не происходит, так как энергия входит в дно сосуда под прямым углом. В зависимости от характера испытаний это может являться положительным или отрицательным фактором. С точки зрения прохождения L-волн, толщина стенок имеет некоторое значение. На фиг. 131 изображена схема распространения волн в сосуде с маслом и переход их в сосуд с исследуемым веществом. [c.198]

В такой записи очень легко решить вопрос о выборе замыкания контура для каждого из них. Ясно, что для контур необходимо замкнуть в верхней полуплоскости (Im 0), а для — в нижней (Im < 0). Для окончательного выбора контуров необходимо разделить полюса на вещ,ественной оси. С этой целью рассмотрим величины /, и /а на границе области нагружения. При х а не дает бегущих волн, и все бегущие волны в этом сечении связаны г /j. Поэтому в интеграле /j должны содержаться все бегущие волны, уносящие энергию в положительном направлении оси Ол . Аналогично интеграл при л = —а должен содержать все волны, уносящие энергию в отрицательном направлении оси Ол . Эти требования однозначно определяют положение контуров для инте ра-лов /х и /2 относительно полюсов на вещественной оси. В частности, когда все распространяющиеся моды имеют одинаковый знак групповой и фазовой скоростей, то контур для должен охватывать все положительные полюса, а контур для — отрицательные. [c.256]

На рис. 5.7 изображены форма импульса и его спектр при = 3 для случая N =2 также приведены данные для начального импульса при = 0. Самой замечательной особенностью является расщепление спектра на два ясно различимых пика [52]. Эти пики соответствуют двум самым удаленным от несущей частоты компонентам в спектре при ФСМ (см. рис. 4.2). Так как длинноволновая компонента лежит в области отрицательной дисперсии групповых скоростей, возможно формирование солитона в этой спектральной области. Энергия из другой спектральной компоненты рассеивается из-за того, что эта часть импульса распространяется в области положительной дисперсии. Именно задняя часть импульса и рассеивается при распространении, так как при ФСМ спектральные компоненты на заднем фронте сдвигаются в коротковолновую область. Из рис. 5.7 видно, что импульс имеет длинную осциллирующую огибающую в задней части, которая продолжает отделяться от переднего фронта с увеличением При > 5 из передней части импульса формируется фундаментальный солитон. Важно отметить, что, поскольку существует спектральное уширение из-за ФСМ, входной импульс в действительности не распространяется на длине волны нулевой дисперсии, даже если вначале было Р2 = 0. Фактически импульс создает себе [c.121]

После достижения ударной волной входного отверстия вся жидкость в трубе от резервуара до затвора будет сжатой. При этом скорости движения ее частиц будут равны нулю, а давление в трубе будет выше первоначального давления, обусловленного высотой уровня жидкости в резервуаре. Избыток давления в трубе вызовет отток жидкости из нее в резервуар. Вначале начнет обратное движение тонкий слой жидкости, ближайший к резервуару, затем все новые слои, и через время А/ по всей трубе жидкость будет двигаться к резервуару. Там, где происходит обратное движение, давление становится равным первоначальному. К. концу отрезка времени 2 A от закрытия затвора вся жидкость в трубе будет двигаться к резервуару, и давление в трубе будет первоначальным. Вслед за этим останавливаются слои жидкости, начиная от затвора, с постепенным понижением давления против первоначального. Это явление (отрицательная волна удара) распространяется от затвора к резервуару до тех пор, пока не остановится вся жидкость в трубопроводе. На это потребуется третий отрезок времени At. Вслед за этим вновь начнется движение к затвору и так будет продолжаться некоторое время, пока колебания не затухнут вследствие потерь энергии на трение и на деформации материала. Ход затухания колебаний зависит от массы жидкости в трубопроводе, ее вязкости и начального импульса (приращения силы), вызвавшей это явление. Выше описано явление так называемого положительного гидравлического удара. [c.129]

О. в. с положительной и отрицательной энергиями приводят к разл. эффектам при синхронном взаимодействии их с обычными прямыми, f / u)(do/df ) > О, волнами. Если в первом случае возникает полоса запирания (рис, 4, а), т. е. область частот Дюд, где Imf О даже при отсутствии тепловых потерь, то во втором — система становится абсолютно неустойчивой и амплитуды обеих взаимодействующих волн в полосе Д Гн (рис. 4, б) нарастают во времени экспоненциально причём в волне с отрицат. псевдоэнергией это происходит за счёт уменьшения энергии, а в волне с положит, — анергией — соответственно за счёт ев увеличения. 383 [c.383]

Нужно также заметить, как и в разд. 3.7, что при заданных ki, 2 и кд дисперсионное соотношение не обязательно имеет только одно решение (222) для со. Например, для внутренних волн, удовлетворяюш их зависимости (24), оно имеет два решения, равные по величине, но противоположные по знаку действительно, для волнового числа в полупространстве —со < akgdO решения с положительным и отрицательным значениями со соответствуют распространению волновой энергии вверх и вниз соответственно. В конце этого раздела мы докажем, что для такой системы начальным условиям обш его вида всегда можно удовлетворить суммой линейной комбинации (223) волн с положительной са и аналогичной комбинации волн с отрицательной со вместе (в обш ем случае) с добавлением стлционарного движения, которое, имея чисто горизонтальные и бездивергент-ные скорости, не может возбуждать никаких восстанавливающих сил. (Пока мы не будем учитывать такую стационарную [c.427]

Несовместимость закономерностей излучения с к [ассическими представлениями. Исходя из классических представлений непонятен факт устойчивого существования материальных тел. Многочисленными экспериментами было установлено, что в атомы материальных тел входят положительные и отрицательные заряды. Известно было также, что они заключены в конечном объеме, определяемом размерами атома. По теореме Ирншоу, между зарядами возможно лишь динамическое равновесие. Следовательно, необходимо считать, что положительные и отр1Ицательные заряды в атоме находятся в относительном движении, точный закон которого для данного рассуждения несуществен. Но если заряд находится в постоянном движении в пределах конечного объема, он должен двигаться с ускорением. Классическая электродинамика утверждает, что ускоренно движущийся заряд излучает электромагнитные волны, с которыми уносится соответствующая энергия. Следовательно, заряды в атоме должны постоянно терять энергию в виде электромагнитного излучения. Это означает, что стационарное состояние атомов невозможно, т. е. невозможно устойчивое существование материальных тел. Поэтому классическая электродинамика в применении к атомным явлениям находится в глубоком противоречии с экспериментом. [c.80]

Для этого варианта нагружения трехслойного пакета проходящая волна напряжений в средний слой и слой алюминия является сжимающей. На рис. 17 0,бО- представлены графики распределения по толщине ударника и трехслойной пластины для двух моментов времени напря- - oo-жений Oz (сплошная линия), скоростей Vz (штриховая), потока энергии W (1) и потока скорости энергии iV (2) через систему вложенных друг в друга замкнутых контуров Fi, Гг,. .Г . Контур Г, определяется сечением, проходящим через координату Z и тыльную поверхность пластины Zjv+i, п включает в себя элементы с номерами г+ 1/2, (г + 1) + + 1/2,. .1/2. В нижней части рисунка на схеме буквами Ау обозначен алюминиевый ударник, А — слой алюминия, Р — слой резины. Характерно, что максимальный поток энергии W соответствует контуру в зоне границы пластины и ударника, а область максимального потока скорости энергии W перемещается по пластине вместе с максимальными амплитудами скоростей и напряжений. На рис. 17, а скорость потока энергии положительна, т. е. направлена внутрь контуров, и совпадает с направлением движения ударной волны. На рис. 17, б скорость потока энергии принимает как полон ительные значения, отвечая проходящей в средний слой энергии в виде волны сжатия, так и отрицательные, соответствующие движению отраженной ударной волны растяжения в обратную сторону, которое и сопровождается перетоком энергии в этом же направлении. [c.131]

Энергия для И. частицы м. б. ей сообщена и в виде излучения. Интенсивными ионизаторами первого типа являются а-лучи (быстро летящие ионы гелия), (3-лучи (быстрые электроны), Я-лучи (ионизированные атомы водорода), катодные и каналовые лучи в разрядных трубках и т. д. При высокой темп-ре вещества И. может происходить при соударении быстрой нейтральной частицы с другой (тепловая И.), Быстрая нейтральная частица может получиться и при низкой темп-ре путем нейтрализации положительного иона. Такой ион, ранее ускоренный электрич. полем, сохраняет свою скорость и может в течение известного времени производить И. В случае ионизаторов второго типа энергия И. сообщается молекулам благодаря поглощению излучения. Поглощение электромагнитной волны происходит по квантовым законам порциями величины ку, где Ь, — постоянная Планка V-— число колебаний в ск. (V = с Х с — скорость света Л, — длина волны света). Молекула только тогда будет ионизирована, если она поглотит квант излучения (фотон) энергии ку, равный по меньшей мере работе И. Энергия фотона ку тем больше, чем короче длина волны падающего света. Так напр., энергия фотонов видимого света не достаточна для И., ультрафиолетовый свет может производить И. в нек-рых газах (пары щелочных металлов). Рентгеновские лучи, у-лучи радия, космические лучи производят весьма интенсивную И. Во многих случаях И. облегчается благодаря процессу возбуждения, при к-ром нейтральные частицы переходят в такие состояния, когда внутри частицы хотя бы один из электронов находится на уровне энергии, более высокой, чем в нормальном случае (новая орбита электрона). Такой атом обладает дополнительным запасом энергии, и для удаления электрона за пределы атома теперь нужна меньшая энергия. Процесс И. такого атома называется ступенчатой И. Относительная И. количественно оценивается числом пар зарядов (положительных и отрицательных), создаваемых тем или другим фактором на пути в 1 см. Для И. молекул электронами относительная И. представляется кривой, имеющей максимум ок. 140 электроно-вольт и затем спадающей с увеличением энергии электрона. Относительная И. положительными ионами (а-лучи, протоны и т. д.) эффективна лишь для ионов с большой энергией. Ионы, обладающие энергией, близкой к энергии медленных электронов, практически И. газа в объеме не производят. Относительная И. при поглощении излучения связана с коэф-том поглощения лучей и обычно сопровождается вторичными эффектами. Таким вторичным эффектом может - быть ионизация не непосредственно светом, а электронами [c.140]

Волны порядков выше нулевого появляются только нри некоторых критических значениях АгА. При докри-тических толщинах и частотах в этих волнах нет потока энергии, и они представляют собой движение, быстро затухающее вдоль пластины. Критические значения характерны тем, что при этом по толщине пластины укладывается четное или нечетное число продольных или поперечных (сдвиговых) полуволн и рождающаяся волна Лэмба представляет собой чисто продольную или чисто поперечную стоячую волну, образованную двумя волнами соответствующих поляризаций, распространяющимися с равными амплитудами в положительном и отрицательном направлениях оси г. Фазовые скорости волн Лэмба при этом равны бесконечности, а групповые — нулю. [c.37]

Здесь мы будем искать выражение для тех волн с положительным к и отрицательным т, энергия которых распространяется вверх и вправо.В этом случае будет удобно оценить их уже при помощи другого изменения осей координат. Мы используем оси (хр, 2 )) с осью Хд в направлении волнового вектора (напоав-лении перемещения гребней, идущем по диагонали вниз) и перпендикулярной этой оси осью 2о (в направлении лучей, идущих по диагонали вверх). Теперь волны генерируются полупрямой кд > О, 0 = О, и двумерная запись выражения (284) принимает вид [c.456]

При /Зп > 1 ( 0 > г ф) имеем ф = Vo/ l + ojg/oj), что совпадает с (10.41) и соответствует синхронизму волны в линии передачи с медленной волной пространственного заряда. В этом случае электроны группируются в тормозящей фазе поля (излучение, связанное с аномальным эффектом Доплера, раскачивает колебания), и при выполнении (10.41) можно ожидать усиления или генерирования колебаний. Таким образом, существует физическая аналогия между индуцированным нормальным эффектом Доплера и синхронным взаимодействием электромагнитной волны и электронной волны с положительной энергией (быстрая волна), а также между индуцированным аномальным эффектом Доплера к синхронным взаимодействием электромагнитной волны и волны с отрицательной энергией (медленная волна). Следует подчеркнуть, что применительно к СВЧ-прпборам аналогия справедлива лишь в двухволновом приближении (условия (10.41) или (10.42) — приближение больших пространственных зарядов условие (10.45) — режимы циклотронного резонанса), когда электромагнитная волна взаимодействует с электронами-осцилляторами собственная частота которых равна ujg или (причем осцилляторные свойства проявляются при наличии высокочастотного поля) В синхронных режимах, типичных для электронных СВЧ-приборов с длительным взаимодействием, когда 0 г ф, работают обе электронные волны и имеет место так называемое индуцированное черепковское излучение. [c.215]

Существенным преимуществом АМАК-2 является возможность реализовать автоматическую обработку первичных МСГ, что также позволяет реализовать оперативную обработку в процессе проведения измерений. В основе автоматической обработки МСГ МАК лежат модифицированные алгоритмы когерентной селекции регулярных фаз (годографов) волн [47, 48] и фазовое прослеживание (корреляция) с оценкой кинематических и динамических параметров для каждой фазы волны. Для каждой фазы (периода) волны, формирующей годограф, определяются времена вступлений фазы от момента ее возбуждения. Времена - Т1, ТЗ, Т5 определяются до пересечения сигналом заданного порога с линейной интерполяцией времена -Т2, Т4 и амплитуды положительного и отрицательного экстремума оцениваются с параболической интерполяцией. Вычисляется также энергия фазы волны от Т1 до Т5. Промежуточным результатом автоматической обработки является новый метод представления результатов в виде спектра скоростей фаз (SVP), позволяющего отобразить практически все регулярные, устойчивые фазы волн и затем реализовать их интерактивную идентификацию. [c.77]

Механизм переноса энергии легко объяснить для случая трохоидальных волн. Рассмотрим какую-либо вертикальную плоскость PQ (рис. 170), и пусть какая-либо частица пересекает эту плоскость в течение одного периода эта частица пересечет плоскость дважды, ее кинетическая энергия при этом постоянна, следовательно, через плоскость PQ пройдет столько же кинетической энергии в одну сторону, сколько в другую далее, давление для одной и той же частицы тоже все время постоянно, следовательно, работа сил давления за все время одного периода уничтожится, ибо в точке А будет совершаться такая же отрицательная работа, какая в точке В совершалась положительная. Не так обстоит дело с потенциальной энергией. Как частица В, так и частица В будут проходить через плоскость PQ слева направо над уровнем СС, а справо налево под уровнем СС и, следовательно, будут переносить потенциальную энергию. При этом очевидно, что потенциальная энергия будет перемешаться одновременно с формой волны, следовательно, со скоростью с. Так как потенциальная энергия равна половине полной энергии, то полная энергия будет перемещаться со скоростью с/2, а последняя скорость и есть как раз групповая скорость. [c.460]

ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА,ослабление его при прохождении сквозь веш ество вследствие превращения части лучистой энергии в иные формы (тепловую, химическую, электрическую, вторичное излучение). Помимо истинного П. с., связанного с энергетич. превращениями. ослабление пучка света, выходящего из вещества, называется рассеянием иотражениямина границах в этом случае изменяется только направление световых волн. Впрочем провести вполне резкую принципиальную границу между истинным П. с. и П. с. вследствие рассеяния затруднительно при молекулярном рассеянии наблюдается изменение длины световой волны (см. Рассеяние света), соответствующее превращению энергии случай т. н. резонансного излучения (см. Люминесценция) может быть с равным правом истолкован как вторичное из.яучение и как рассеяние. Наряду с истинным положительным П. с. в некоторых случаях (например при комбинационном рассеянии) обнаруживается и отрицательное П. с,, состоящее в том, [c.446]

В новой системе единиц дано следующее определение метра метр — длина, равная 1650 763,73 длин волн в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2рю и 5йъ атома криптона 86. Как известно из курса физики, атомы любого элемента состоят из ядра с положительным зарядом и движущихся вокруг него электро1нов, обладающих отрицательным зарядом. Электроны в атомах располагаются слоями чем сложнее атом, тем больше в нем надстраивается электронных слоев, называемых электронными орбитами. Электронные орбиты обозначаются цифрами в возрастающем порядке (1, 2, 3 и т. д.), которые в физике называются главными квантовыми числами и характеризуют не только удаленность орбиты от ядра (считая от центра к периферии атома), но и уровень энергии электронов. [c.58]

Таким образом, для частицы с положительной кинетической энергией соответствующие волны де Бройля синусоидальны (для однородной среды) и имеют волновое число кх- Частице с отрицательной кинетической энергией соответствуют экспоненциальные волны де Бройля, характеризуемые коэффициентом ослабления Волновые функции возможных состояний электрона, перемещения которого ограничены потенциальной ямой, очень похожи по форме на граничные моды системы связанных маятников, описанной в п. 3.5. Таким образом, волновая функция /(г), соответствующая основному состоянию, синусоидальна в области положительной кинетической энергии (в дисперсивной области) с таким волновым числом, что кС немного меньше я. При г=0 и г=1 синусоидальная волновая функция без скачка (гладко) переходит в экспоненциальную функцию, которая уменьшается до нуля на бесконечном расстоянии от дисперсивной области. (Два самых низких стационарных состояния показаны на рис. Д.2.) [c.487]

В металле, где имеется большое количество электронов проводимости, взаимодействие их с гиперзвуковой волной также может возникать за счёт возникновения локальных (местных) электрич. полей при колебаниях ионов решётки. Так, напр., при прохождении продольной УЗ-вой волны цепочки положительно заряженных ионов сжимаются и растягиваются. При этом меняется плотность отрицательно заряженных электронов и их энергия. После отклонения энергии электронов от её среднего значения это значение восстанавливается, но не сразу, а в течение нек-рого времени — времени релаксации. Происходящий здесь релаксационный процесс в определённой степени аналогичен релаксационному процессу, к-рый происходит при распространении УЗ-вой волны в диэлектрике (см. Релаксация), а энергия упругих волн также переходит в тепло. Затухание упругих волн в металлах оказывается пропорциональным частоте, поэтому этот эффект сильно сказывается в области Г. Электронный характер затухания упругих волн в металлах проявляется, в частности, в том, что коэфф. затухания в сильной степени зависит от внешнего магнитного поля. Изучение затухания Г. в металлах, обусловленного электронами проводимости, позволяет получить важные характеристики металлов (время релаксации, поверхность Ферми, энергетич. щель в сверхпроводниках и др.). [c.88]

Первый член равен плотности потенциальной энергии в волне. В плоской волне имеется только такой член. Остальные слагаемые — добавочные по сравнению со случаем плоской волны — обусловлены наличием неволновой части скорости. Последнее слагаемое — квадрат неволнового члена — всегда положительно оно равно кинетической энергии в несжимаемой жидкости при такой же временной зависимости давления. Это видно, если положить в (90.5) с = оо (и в коэффициентах, и в выражении для давления), (вреднее слагаемое—произведение волнового и неволнового членов — может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Для гармонической волны его среднее значение за период равно нулю. Для непериодического движения его среднее значение за длительный промежуток времени стремится к нулю по мере увеличения времени усреднения. Таким образом, в средних величинах нужно учитывать только первый и третий члены. Следовательно, кинетическая энергия в сферической волне в среднем больше, чем потенциальная (в плоской бегущей волне эти величины равны друг другу). [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...