Волна положительная

Все формулы даны для случая, когда волна положительная, т. е. Ав > 0. [c.87]

Изобразим на рис. 9-19, а трубу, заполненную жидкостью один конец трубы открыт (см. сечение 1-1), другой же конец прикрывается краном К (см. сечение 2—2). Как уже известно, в случае мгновенного закрытия крана в жидкости зарождается волна положительного давления, имеющая вертикальный лоб аЬ, причем эта волна движется вдоль трубы. [c.361]

Из выражений (7.6) следует, что в случае плоской опоры, когда v"a va=v, Vax O, Т. е. горизонтальная, скорость точек волны положительна (совпадает с направлением ее движения) либо равна нулю (в вершине). Если опора выпуклая, то = со (i + ha) > Va = (i)R и Vax > [c.105]

Толщина образцов, так же как и форма электродов, практически це влияет на значение напряжения перекрытия. При отрицательной полярности волны получаются значения напряжения поверхностного перекрытия на 10—20% больше, чем при волне положительной полярности. Испытание волной /а мксек несколько повышает значение напряжения поверхностного разряда по сравнению с волной /зи мксек, а увеличение количества ударов снижает величину разрядного напряжения примерно на 10—15%. [c.240]

Пиже мы будем рассматривать стационарную картину взрывного взаимодействия, следуя работам [13, 14]. Пусть групповые скорости всех волн положительны (из>0), волна с частотой о)з( 1 + (Ог + (Оз = О, А х) = к +1с2 +кз) является волной с отрицательной энергией. Тогда стационарная (д/дг — О) картина нелинейного взаимодействия волн будет описываться уравнениями, следующими из (5.16) (см. гл. I) [c.140]

Волна положительная и отрицательная 248 [c.500]

Если А 2 - - Аф = я/2, то нелинейный вклад в диэлектрическую проницаемость отсутствует. В этом случае фаза нелинейной поляризации отличается точно на 90 от фазы ВОЛНЫ с частотой С03. Нелинейная поляризация совершает над волной положительную или отрицательную работу. Работа, совершенная за единицу времени нелинейной поляризацией вещества над волной, может быть записана в виде [c.285]

Ультразвуковой метод определения сварочных остаточных напряжений основан на зависимости скорости распространения ультразвуковой волны в металлах от напряженного состояния в них. Измеряют скорости распространения ультразвука на отдельном участке металла до сварки и после сварки, и по изменению скорости судят о значении остаточного напряжения. При измерении остаточных напряжений в шве и околошовной зоне неоднородность свойств может приводить к погрешностям результатов. Положительным свойством данного метода, так же как магнитоупругого, следует считать мобильность проведения экспериментов, не требующих больших подготовительных работ. [c.424]

Первый член в уравнении (2.9) описывает волну, распространяющуюся в положительном, а второй член — в отрицательном направлении оси у. [c.25]

Рассмотрим волну, распространяющуюся в положительном направлении оси у, т. е. положим, что [c.25]

Рассмотрим плоскую монохроматическую световую волну, распространяющуюся в положительном направлении оси х в однородной среде [c.27]

Стоячая световая волна. Выражение (5.9) представляет собой уравнение волны, все точки которой имеют одинаковую фазу, амплитуда же, согласно выражению (5.10), периодически изменяется в зависимости от расстояния. Волну подобного типа принято называть стоячей. Так как амплитуда всегда величина положительная, то изменение ее знака на противоположный, согласно [c.96]

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Как следует из (11.13) и (11.14), при удалении источника и приемника друг от друга, т. е. при их положительной относительной скорости происходит сдвиг в область более длинных волн (v < v, X > Л), что называется красным смещением. При сближении источника и приемника света v > v (V < А), г. е. происходит так называемое фиолетовое смещение. [c.424]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Его теория базируется на предположении о наличии у волны в кристалле двух волновых поверхностей. Скорость обыкновенной волны Ua "= с/па одинакова во всех направлениях (ей должна соответствовать сферическая волновая поверхность). Скорость необыкновенной волны и = с/п , зависит от направления, ее распространения. Она совпадает по значению с в направлении оптической оси кристалла и больше всего отличается от и в направлении, перпендикулярном оптической оси. Волновая поверхность необыкновенной волны для одноосного кристал.аа имеет вид эллипсоида вращения, который в направлении оптической оси должен касаться сферической волновой поверхности обыкновенной волны. Для отрицательного кристалла п , > п,, следовательно, Uo < Uf,, т.е. шар вписан в эллипсоид вращения. Для положительного кристалла и и волновая поверхность обыкновенной волны (шар) охватывает волновую поверхность необыкновенной волны (эллипсоид вращения). На рис. 3.18 представлены оба этих случая. [c.131]

Очевидно, что сдвигу в область более длинных волн (v < v, X > X, красное смещение) соответствует положительная относительная скорость приемника и излучателя (и > 0), т.е. источник и приемник электромагнитных волн удаляются один от другого. При фиолетовом смещении (v > v, л < /.) происходит сближение источника и приемника света. Ниже эти соотношения проиллюстрированы примерами из астрофизики. [c.385]

V — положительное число. Последовательность из N волн, вышедших за время t, занимает в среде расстояние VaJ. Скорость звуковой волны относительно приемника равна (Узв + V), так что приемник воспринимает N волн за время [c.325]

Здесь v — частота, принимаемая в системе 5, а v — частота передаваемая в системе S. Если приемник удаляется от источника, то величина р = j положительна и v < v. Если приемник приближается к источнику, то мы должны считать р отрицательной величиной, а v > v. Перейдя к длинам волн Я = /v, V = j , получаем (рис. 11.21) [c.360]

Рассмотрим (как это делается в статье Эйнштейна по электродинамике) пакет, или группу, плоских световых волн. Предположим, что пакет обладает энергией е и движется в положительном направлении х в системе отсчета S. По измерениям, произведенным в системе S, движущейся со скоростью Vx относительно S, волновой пакет имеет энергию [c.396]

Доказано (доказательство приводить не будем), что существует единственный положительный действительный корень р этого уравнения, который соответствует распространению поверхностных воли, называемых волнами Рэлея. [c.105]

Для растворов С60 в толуоле, н-гексане и ССЦ при длинах волн 315 и 364 нм. (УФч)бласть) наблюдаются отрицательные отклонения от основного закона светопоглощения (ОЗС) (рис. 5.19). При длинах волн падающего излучения 670 и 750 нм (видимая область) для С60 в U отклонения от ОЗС положительны. Подобные отклонения возникают при наличии в растворах межмолекулярного взаимодействия, а также при изменении степени ассоциации кластеров с изменением концентрации растворов. [c.233]

Упомянем еще случаи Л -волны в виде знакопеременного импульса с нулевой общей площадью и двумя разрывами, расположенными на переднем и заднем фронтах (рис. 2.1,в). Такой импульс отвечает, в частности, звуковому удару (soni boom), возникающему в атмосфере при сверхзвуковом движении самолета. В такой волне положительный и отрицательный импульсы ведут себя, в сущности, независимо. Площадь каждого из них сохраняется, а амплитуды и длины ifa больших расстояниях сравниваются, так что импульс приобретает симметричную Л -форму. [c.42]

Отсюда следует, что в статистически однородной простой волне без раз-рьтов распределение вероятностей в любой точке такое же, как и на границе. Действительно, в такой волне положительные и отрицательные значения и чередуются, и последнее слагаемое в (5.5) обращается в нуль, так что [c.50]

Как проявляются эти эффекты Обратим внимание на то, что каждый член в двойной сухмме (9) представляет собой плоскую волну плотности в обратном пространстве с нормальным к ней вектором Эта волна имеет, как н всякая волна, положительные и отрицательные значения, причем сумма (интеграл) по положительным ее значениям равна сумме (интегралу) по отрица- [c.164]

Тогда соответствующие кривые С+ являются прямыми линиями, вдоль каждой из которых и принимает постоянное значение, вообще говоря разное для каждой С+ так же ведут себя на этих кривых Ре, С И (уравнение (167)) величина и с, равная (1х1й1. Заметим, что это краткое описание столь же применимо и к простой волне, движущейся назад (рис. 27), так как изменение знаков у X ш у и, которое необходимо, чтобы сделать направление распространения этой волны положительным -направлением, преобразует уравнение (165), которому удовлетворяет волна, к виду (168), и заставляет величину и — [c.181]

Определение 6. Пусть в задаче сверхзвукового обтекания одного жесткого контура рассматривается ударная волна. Касательная к ударной волне образует положительный угол а с направлением вектора скорости набегающего потока, но этот угол меньше того, при котором скорость за ударной волной равна скорости звука. Пусть, далее, из произвольной точки М контура проведена характеристика первого семейства до пересечения с ударной волной в точке N. Функция а = aт tgy, где у = ь х) определяет линию ударной волны, принадлежит классу Е, если кривизна линии у = ь х) в каждой точке N не меньше, чем ее значение, отвечающее кривизне контура в точке М равной -оо. [c.63]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Увеличение разрешающей силы микроскопа путем уменьшения длины световой волны прнв ело к положительному результату. Микроскопы, пспользующне ультрафиолетовые лучи, позволяют увеличить разрешающую силу примерно в два раза. Переход к микроскопам, использующим рентгеновские лучи, позволил бы резко увеличить разрешающую силу. Однако отсутствие оптических линз для рентгеновских лучей делает практически почти невозможным создание рентгеновских микроскопов. Такие принципиальные трудности были преодолены после того, как в 1923 г. Луи де Бройлем была выдвинута гипотеза, согласно которой любой частице с массой т, движущейся со скоростью v, соответствует волна с длиной [c.203]

Уравнение (10.19) квадратично относительно vh, следовательно, имеет два положительных решения, соответствующих двум различным скоростям Vj для каждого направления нормали N. Это означает, что при распространении света в анизотропной среде имеет место распростране1те одновременно двух волн с разными скоростями, которым соответствуют взаимно перпендикулярные направления колебания вектора электрической индукции . Очевидно, что при этом каждому направлению распространения и каждой поляризации будет соответствовать свой показатель преломления. Такая зависимость показателя преломления от поляризации волны приводит к раздвоению луча (двулучепреломлеиию) при прохождении анизотропных сред. [c.252]

Следовательно, при значениях x= onst + U3B плотность жидкости (а также Р, v и ф) неизменна. Это означает, что картина движения распространяется в жидкэсти вдоль оси X со скоростью звука и..,п. Таким образом, функция f i x—VaJ) представляет бегущую плоскую волну, которая распространяется в положительном направлении оси X. Аналогично функция fi x + VaJ ) представляет плоскую звуковую волну, которая распространяется в отрицательном направлении оси X. Скорость движения жидкости направлена в рассматриваемом случае вдоль оси X, т. е. вдоль распространения звуковой волны. Такие волны называют продольными. [c.275]

Во-вторых, учтем, что знак минус, например, в выражении (2.2) соответствует направлению вектора, противопо-иожному исходному направлению этого вектора в падающей волне. Так, например, мы предположили (рис. 2.1), что вектор Hi имеет знак, противоположный знаку Н. С тем же успехом можно было приписать знак вектору Ei, но тогда Hi был бы положительным, так как должно соблюдаться условие правого винта. Важно лишь запомнить сделанное предположение и в дальнейшем пользоваться им при анализе результатов. Заметим, что в уравнения (2.2) входят алгебраические величины и знак их, как будет показано далее, определяется соотношением между показателями преломления П1 и П2 исследуемых сред. [c.73]

В качестве основного объекта исследования разумно и по сей день выбирать упомянутый выше исландский шпат, хотя почти все кристаллы в той или иной степени обладают этим свойством. Опыт показывает, что при освещении кристалла исландского шпата узким пучком света в нем возникают два луча, которые со времен Гюйгенса называют обыкновенным и необыкновенным (рис.3.1). Этот эффект наблюдается и при нормальном падении света на естественную грань кристалла. Для необыкновенного луча показатель преломления rig зависит от направления луча а кристалле, тогда как Пд — показатель преломления обыкновенного луча — остается постоянным при любом угле падения световой волны на кристалл. В частности, для исландского шпата (для света с длиной волны X = 5893А — желтый дуб.иет натрия) Лц = 1,658, а 1,486 < < 1,658. Следовательно, в данном случае Пе < По- Такие кристаллы называют отрицательными. Вместе с тем существует широкий класс веществ (например, кристаллический кварц), для которых > л,,. Такие кристаллы называют положительными. [c.114]

Экспериментальное открытие электрона, радиоактивности, термоэлектронной эмиссии (испускание нагретыми металлами электронов), фотоэффекта (вырывание электронов из металлов под действием света) и других явлений — все это указывало на то, что атом вещества является сложной системой, построенной из более мелких частиц. Перед физикой встала проблема строения атома. Как устроен атом Первая (статическая) модель атома была предложена в 1903 г. Дж. Дж. Томсоном, согласно которой положительный заряд и масса распределены равномерно по всему атому, имеющему форму сферы радиуса 10 м. Отрицательные электроны расположены внутри этой сферы, образуя некоторые конфигурации, и взаимодействуют с отдельными ее элементами по закону Кулона. Электроны в атоме пребывают в некоторых равновесных состояниях. Если электрон получает малое смещение, то возникает квазиупругая сила — и электрон начинает совершать колебания около рав1Ювесного положения и излучать световые волны. Хотя модель Томсона объясняла некоторые явления, все же вскоре выяснилась ее несостоятельность. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...