Квант излучения

Фотоионизация. Атомы и молекулы могут возбуждаться не только при соударениях между собой или с ионами и электронами, но и путем поглощения квантов излучения. Такие кванты в дуге появляются при рекомбинации других сильно возбужденных атомов. [c.45]

При этом будет создана одна электронно-дырочная пара. Такой процесс может быть осуществлен в результате поглощения электроном энергии колебаний решетки либо кванта излучения. Тогда энергию системы можно определить из выражения [c.90]

Тип волны Диапазон длин волн, 10- м Диапазон энергий квантов излучения, эВ Диапазон характерных температур Т, К источника теплового излучения /IV = 2,82 кТ [c.794]

При переходах между соседними вращательными уровнями испускается (или поглощается) квант излучения, круговая частота которого [см. (63.20)] [c.320]

Светоизлучающий диод. При рекомбинации электронов и дырок при определенных условиях происходит испускание квантов излучения. Для [c.364]

Человек — существо макроскопическое. Разрешающая способность его органов чувств на много порядков ниже той, которая нужна для непосредственного познавания элементарных частиц, атомных ядер и даже гораздо более крупных агрегатов — атомов и молекул. Поэтому все наблюдения над событиями микромира — косвенные. Непосредственно мы не видим, не слышим и не ощущаем, как устроено атомное ядро. Но этим трудности опытного изучения микромира далеко не исчерпываются. Не видим мы и магнитного поля. Но изучать атомное ядро гораздо труднее, чем магнитное поле, из-за влияния квантовых свойств. Видим мы через посредство электромагнитных волн. Но с помощью волн можно увидеть лишь предмет, не меньший длины волны. Поэтому для изучения очень малых предметов надо брать очень короткие волны. Но чем короче волна, тем сильнее сказываются ее корпускулярные свойства, т. е. тем больше импульсы и энергии отдельных частиц — квантов излучения. При переходе к микромиру энергии и импульсы этих квантов настолько возрастают, что они становятся снарядами, расшвыривающими и разрушающими изучаемые объекты. [c.27]

Эффективность регистрации радио-скопических и радиометрических детекторов определяется отношением чи- ела зарегистрированных квантов излучения, прошедших контролируемый объект, к общему числу квантов, падающих на этот объект. [c.311]

Рис. 5-10. Слои десятикратного ослабления для различных материалов в зависимости от энергии квантов излучения

Фотоэлектрический эффект т. у-квант излучения полностью поглощается атомом, его энергия передается электрону, вырываемому с одной из внутренних оболочек атома. При этом электрон получает энергию, равную разности между энергией [c.65]

Мощность излучения единицы объема равна произведению энергии кванта излучения на скорость возбуждения верхнего лазерного уровня [c.53]

Рассматривается энергетический интервал 200 кэВ — 10 МэВ, в котором основным процессом взаимодействия излучения с композитом является комптоновское поглощение. Флуктуационная часть коэффициента ослабления определяется суммарным расстоянием, которое проходят кванты излучения в структурных элементах композита. Это расстояние зависит от закона распределения, формы, размеров, ориентации структурных элементов. [c.174]

Квант действия, равный отношению энергии кванта излучения к частоте соответствующего ему монохроматического излучения. Допускается применение постоянной [c.305]

Первоначальгюе объяснение внутренней конверсии сводилось к следующему. Возбужденное ядро испускает у-квант излучения, который, взаимодействуя с электронной оболочкой атома, вырывает из нее электрон, принадлежащий К, L или другим слоям. Вырванный электрон выбрасывается за пределы атома. Иначе говоря, как бы имеет место своего рода фотоэффект. При таком объяснении явление внутренней конверсии представляется в виде двухступенчатого процесса. Первая ступень процесса сводится к испусканию ядром v-кванта, вторая ступень — испун1,енный у-квант вырывает электрон из электронной оболочки атома. [c.259]

Используются и другие варианты метода магнитного резонанса. Отличие их друг от друга в основном сводится к способу обнаружения переориентации магнитных моментов в резонансном поле. В одном ив способов, например, переориентация обнаруживается по испусканию или поглощению квантов излучения, которым сопровождается переориентация диполей, в другом — по наведению прецессирующими ядерными спинами э. д. с. в катушке, помещенной около исследуемого образца. Оба способа не требуют создания узких пучков и неоднородных полей. [c.77]

Резонансные процессы на переходах между уровнями атомных ядер. У атомных ядер, как и у атомов, имеются уровни энергии. На переходах между уровнями испускаются и поглощаются кванты излучения с энергиями при-л ерно от 10 кэВ до 1 МэВ. ( )жlO "—10 с ) это есть кванты 7-излучения или, проще, у-кванты. Казалось бы, что для у-квантов должны наблюдаться процессы ядерного резонансного поглощения и ядерной резонансной флуоресценции, аналогичные соответствующим процессам в атомной спектроскопии. Однако наблюдать ядерные резонансные процессы долго не удавалось. Это объясняется обсуждавшимся выше эффектом отдачи частицы (в данном случае атомного ядра) при испускании и поглощении кванта излучения (у-кванта). [c.206]

Физика эффекта Мёссбауэра. Все приведенные выше оценки для энергии отдачи делались в предположении, что атомы (атомные ядра) являются свободными. Однако в действительности они обычно связаны в кристаллической решетке (испускающее и поглощающее кванты излучения вещество, как правило, находится в твердой фазе). Это обстоятельство несущественно в атомной спектроскопии, где энергия отдачи очень мала эВ) и ширина спект- [c.209]

В этом случае из-за малости кванта излучения в одном состоянии всегда много квантов поле рассматривается классически квантовые шумы несуществепны, основную роль играют тепловые шумы. [c.296]

Рассмотрим характер излучательных переходов, основываясь на классической работе Эйнштейна, который еще в 1917 г. ввел понятие о спонтанных и индуцированных переходах. Система, состоящая из двух уровней, показана на рис. 29. Если Е > Е , энергетический уровень 2 лежит выше уровня / и частица находится на уровне 2, то она может перейти на уровень /, испустив квант электромагнитного излучения Лv2l = Е — Е . При этом возможно как спонтанное, так и вынужденное излучение. Вероятность спонтанного излучения, т. е. того, что процесс произойдет за промежуток времени (И, составляет Л 21 При облучении происходит взаимодействие кванта излучения с частицами, составляющими систему, что приводит к одному из двух процессов переходу частицы с уровня / на уровень 2 (поглощение) или, если частица была возбуждена, к обратному переходу (испускание). Вероятность, что какой-то из процессов произойдет за время сИ, пропорциональна плотности излучения и (у) и поэтому может быть записана соответственно В12 и (V) (И и 21 и (V) си. [c.60]

Если поглощение света полупроводником обусловлено переходами электронов из валентной зоны в зону проводимости за счет энергии кванта излучения, то поглощение называют собственньш. [c.69]

На рис. 5-10 приведены кривые зависимости толщины слоя десятикратного ослаблении для воды, баритового бетона (состав 80 % по массе BaS04 и 20 % цемента), некоторых металлов от энергии квантов излучения. С ростом плотности материалов увеличивается поглощение. [c.88]

Свойства электронов, ионов, атомов и других частиц характеризуются различными величинами, присундими данным частицам и описывающими отдельные акты взаимодействия этих частиц друг с другом, с квантами излучения и тд. К числу таких величин относятся, в частности, рассмотренные вьште эффективные сечения. Однако в ряде случаев для описания явлений, в которых участвует большое число частиц, удобно пользоваться средними макроскопическими величинами. С подобным положением, например, приходится встречаться в кинетической теории газа при описании явлений переноса (диффузия, вязкость, теплопроводность) — явлений, характеризуемых макроскопическими коэффициентами, значения которых могут быть рассчитаны с помощью [c.332]

Многие люминофоры переизлучают падающее на них излучение так, что испускаемый ими свет имеет большую длину волны, чем поступающее излучение. Это так называемая стоксова люминесценцияПозже стала известна и антистоксова люминесценция, при которой испускаемое излучение имеет меньшую длину волны, чем возбуждающее. В первом случае испускаемые кванты излучения имеют меньшую среднюю энергию, чем поступающие, во втором — большую. Разница в энергетическом балансе компенсируется за счет внутренней энергии люминофора. [c.213]

РАССЕЯНИЕ томсоновское -рассеяние рентгеновского и гамма-излучения на свободных или слабосвязанных электронах в случае, когда энергия квантов излучения значительно меньше энергии покоя электрона РАСТВОР [есть гомогенная система (твердая, жидкая или газообразная), состоящая из двух или большего числа химически чистых веществ истинный означает жидкий раствор ионный содержит ионы растворенного вещества молекулярный имеет в растворе отдельные молекулы растворяющегося вещества) коллоидный состоит из взвешенных часгиц вещества в растворителе разбавленный является смесью нескольких веществ, в которой одно из веществ (растворитель) преобладает по своей массе над остальными полимера подчиняется закону Ваит-Гоффа) сильного электролита имеет полностью диссоциированные молекулы растворенного вещества (компонента) в ассоци- [c.270]

К., как и др. виды люминесценции, обладает инерционностью послесвечения, температурным и др. видами тушения, характерным для данного вещества спектром свечения и т. д. Вместе с тем она обладает спе-цифич. свойствами, связанными с особенностями преобразования кинетич. энергии заряж. частицы в кванты излучения значительно меньшей энергии многоэтапный процесс преобразования, наличие дополнительных каналов потерь энергии, часто наблюдающаяся нелинейная зависимость яркости свечения от напряжения и плотности тока, трековый характер возбуждения и т. д. [c.246]

Воспроизводство лавин электронных в ЗИ и стационарность К. р. при положит, короне обеспечиваются фотоионизацией собственными излучения.ми возбуждённых атомов и молекул газа новый электрон образуется в результате поглощет1я кванта излучения в газе вблизи условной внеш. границы ЗИ, а дальше лавина развивается по направлению к коронирующему электроду. При отрицат. короне (движение электронных лавин от коронирующего электрода) новый электрон освобождается в результате фотоэмиссии с поверхности катода (см. Фотоэффект). В разреженном воздухе, в нек-рых др. газах и при весьма большой кривизне электродов возможны иные процессы. Особенности в механизме воспроизводства лавин и связанная с ними разница в раснределении ионов и электронов вЗИ определяют пек рые внеш. различия в К. р. разной полярности. Для отрицат. короны характерны лока- лизация ЗИ в виде отдельных, более или менее однородно распределенных по поверхности электрода светящихся очагов большая, чем при положит, короне, зависимость напряжения возникновения короны от состояния поверхности алектрода разрывность во времени процессов ионизации и ВЧ-колебания тока (радиоизлучение с почти однородным частотным спект-i ром до неск. МГц). Для положит, короны на электро- дах весьма малого радиуса кривизны характерны одно- родный светящийся чехол, тесно прилегающий к по-I верхности электрода, отсутствие ВЧ-колебаний в токе [c.463]

Рис. 2. Спектроскопия двухфотонвого поглощения. Кванты излучения с частотами (Ох и (а поглощаются одновременно.

Масса ябпока изменяется во времени испарение воды под действием тепла и солнечных лучей (либо отсыревание от атмосферной влаги) выделение и поглощение газов из-Ja продолжавшихся химических реакций, сопровождающих созревание, фотосинтез, гниение вылет электронов под действием световых лучей, рентгеновского и гамма-излучений поглощение бомбардирующих яблоко протонов, нейч ронов, электронов, световых и других квантов излучение собственных радиоволн и поглощение радиоволн, излучаемых Вами, и т. д. — все это влияет на массу яблока. [c.186]

Гамма-резонансный (ГР) спектр представляет собой зависимость интенсивности у-квантов, излученных источником и прошедших через поглотитель или рассеянных им, от относительной скорости источника или поглотителя. Основным достоинством получающегося спектра является чрезвычайная узость линии поглощения (рассеяния). Отношение ширины линии к энергии излучаемого у-кванта, т. е. разрешающая способность, в типичных случаях составляет 10" —что в абсолютных величинах соответствует точности определения энергии 10 —10 эВ. Возможность измерения столь малых энергетических сдвигов оказалась очень полезной для изучения различных сверхтонких взаимодействий в твердых телах. Благодаря этому применение эффекта Мессбауэра положило начало развитию метода исследования твердых тел — ядерной гамма-резонансной (иногда — просто гамма-резонансной) спектроскопии, метода ЯГРС или ГРС [11.3 11.4]. [c.134]

Уже много лет для измерения полной энергии в ультрафиолетовой части спектра фотохимики пользуются химическими актинометрами. Методы применения различных актинометров хорошо разработаны, и в литературе имеются сообщения об измерениях энергии с точностью до одного или нескольких процентов. (О лазерах с очень высокой мопдностью или энергией в ультрафиолетовой области еще не было сообщений, но их появление— это, вероятно, вопрос лишь времени.) В актинометрах поглощение кванта излучения приводит к специфической реакции с известным квантовым выходом. Измерив количество продуктов реакции или непрореагировавшего поглощающего материала, можно рассчитать число квантов. Хороший актинометр обладает следующими свойствами [c.127]

Факторы, стимул1фу101Ц11е процесс старения. Радиация. Воздействие потоков излучения как квантового (у-излучение), так и корпускулярного (а-частицы, протоны, нейтроны и т. д.) типа в основном имеет энергетический характер, поэтому стойкость к радиации тесно связана со стойкостью к окислению и деструкции. Установлено, что интенсивность изменения свойств масел, например, зависит от их природы и количества поглощенной энергии [22]. В основе происходящих явлений лежат процессы передачи энергии частиц или квантов излучения взаимодействующим с ними молекулам. Эти первичные акты вызывают образование множества свободных радикалов, однако процесс происходит значительно интенсивнее, чем при химическом окислении и сопровождается резким ускорением цепных реакций окисления. Степень изменений зависит от количества энергии, поглощенной единицей массы вещества, так называемой поглощенной дозы излучения. Стойкость к радиационному облучению некоторых органических уплотнительных материалов приведена в табл. 6.3. [c.201]

Фотоэлектрические приемники в принципе селективны, так как пх действие основано на пспользованип квантовых эффектов, т. е. эффектов, зависящих от величины кванта излучения h, т. е. от частоты v. Поэтому фотоэлектрические приемиики часто называют квантовыми. Функция -У X) для фотоэлектрических приемников обычно имеет один и редко два более плп менее резко выраженных максимума с достаточно крутым спадом прп увеличении длины волны и обращением в нуль ирп некоторой длине волны j,p- Длина волны Я,ф обычно называется красной границей чувствительности, а ее величина онределяется природой материала светочувствительного элемента приемника. [c.314]

Воздействие поля электромагнитного излучения на молекул) может сопровождаться поглощением света (фотона), если энер ГИЯ квантов излучения совпадает с энергией возможных иерехо дов в молекуле и такой переход разрешен правилами отбора (см 10). При этом молекула вынужденно переходит из состояния п с энергией Е" в возбужденное состояние т с энергией Е (рис. 1.15,в). Из состояния т молекула может перейти обратно в состояние п двумя путями. 1) Самопроизвольно (спонтанно) (рис. 1.15, г) через -10 —10 с, при этом образуется квант электромагнитного излучения (следует обратить внимание иа то, что излучение отдельных молекул пространственно разделено и происходит в разные моменты времени и в произвольных направлениях, т. е. некогерентно). 2) Вынуждено (рис. 1.15, (3) под действием кванта той же самой энергии, при этом действующий квант и рожденный распространяется в том же направлении и [c.42]

Оптический и другие диапазоны электромагнитньк волн. Теоретически мыслимым является существование всех частот от V = О до V = оо. Однако корпускулярные свойства излучения накладывают на эти возможности ограничения. Как показывается в квантовой теории, электромагнитное излучение существует в виде порций энергии (квантов). Энергия кванта излучения связана с его частотой формулой [c.12]

Из (1.8) следует, что бесконечные частоты у=оо невозможны, поскольку соответствующие кванты. излучения обладали бы бесконечной энергией. Соотношение (1.8) также дает ограни- -чение на малые частоты, если-существует минимально возможное значение энергии кванта Ео. А это означает, что и частота не может быть меньше Уо =Ео1Ь. В настоящее время в физике нет никаких свидетельств ограничения снизу энергии фотонов электромагнитного излучения. Следовательно, частоты электромагнитных волн не ограничены снизу. Минимальная частота (около 8 Гц) наблюдается в стоячих электромагнитных волнах между ионосферой и земной поверхностью. Отсюда можно заключить [см. (1.8)], что минимальная энергия квартов электромагнитного излучения по крайней мере меньше 10 Дж. [c.12]

Видимый диапазон и примыкающие к нему диапазоны уль-графиолетового и инфракрасного излучений в совокупности составляют диапазон электромагнитных волн, изучаемый в оптике. Кванты излучения видимого диапазона называются фотонами. Они имеют энергию в интервале [c.13]

Кванговая интерпретация. Энергетические уровни молекулы дискретны. Комбинационное рассеяние объясняется переходами молекул между колебательными уровнями. Молекула поглощает квант падающего излучения с энергией е = йю. Часть энергии е = Ш она поглощает и переходит на более высокий колебательный уровень Оставшаяся энергия испускается в виде кванта излучения с энергией е = е — е = й (ю — П), т. е. частоты ю, = ю — П. Так образуется стоксова компонента. Антистоксова компонента образуется, если колебательные уровни мо- [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...