Спектр скоростей

Допущение 5 делает возможным использование простого спектра скоростей допущение б освобождает от необходимости учитывать взаимодействие с твердой границей (стенкой). Последнее использовано в разд. 2.5. [c.50]

Перепишем уравнение (2.145), используя турбулентный спектр скорости и, как [c.85]

Рис. 9-1. Спектры скоростей воздуха в П-образном воздухоподогревателе, замеренные на образце при w = ll,4 м/с.

Среди перечисленных подходов к описанию медленного роста трещины в изотропных материалах, по-видимому, наиболее удовлетворительное описание в широком спектре скоростей роста трещины обеспечивают концепции постоянства энергии или коэффициента интенсивности напряжений. Более того, такой подход обеспечивает также связь между ростом трещины при повторных нагружениях и при статическом разрушении. В этом случае для описания роста трещины принята концепция постоянства общей энергии. [c.249]

При изменении температуры тела одновременно с изменением спектрального состава излучения изменяется также и яркость излучения. Однако в различных областях спектра скорость изменения яркости в зависимости от температуры — различная. Например, яркость зеленых лучей возрастает с увеличением температуры значительно быстрее, чем яркость красных, а тем более инфракрасных лучей. [c.261]

Варьируя величинами прогибов (предполагаемыми или измеренными) и числами оборотов, к которым эти прогибы относятся, можно провести широкое исследование зависимости между прогибами, неуравновешенными силами, дисбалансами и оборотами машины в интересующем мае спектре скоростей, что открывает путь к решению ряда вопросов, например, таких как назначение допуска на дисбаланс, выбор чнсла уравновешивающих масс и плоскостей их расположения, анализ различных методов, уравновешивания с целью выбора оптимального и т. д. [c.142]

Рис. Г.1. Примерные границы основных областей электромагнитного спектра. (Скорость принята равной 3 10 см/с 1 эВ соответствует частоте 2,42 10 Гц, длине волны 1240 нм.)

Рис. 1. Области температуры (спектр скоростей деформаций, отражающий различные механизмы пластического течения для малоуглеродистой

Рис. 5.3. Сравнение измеренного временного спектра скорости (черные кружки) со значениями, вычисленными по формуле (5.18) (светлые

Окончательным торжеством теории Колмогорова явились результаты тонких измерений одномерных продольных спектров скорости на большом интервале значений к (включающем и интервал диссипации, соответствующий возмущениям скорости, с которыми связана основная часть диссипации энергии), выполненных в 1962—1965 гг. рядом зарубежных ученых при помощи особенно малоинерционных и точных термоанемометров в нескольких различных типах природных и искусственных турбулентных [c.498]

В качестве примера на рис. 6 приведен безразмерный продольный спектр скорости (/сЛ) = Е (к) (где под Е (к) теперь понимается [c.499]

Оптические методы исследования, использующие двойные физические эффекты. К этим методам относится, например, метод лазерной допплеровской спектроскопии 1641, позволяющий исследовать спектр скоростей частиц, движущихся в жидкости под действием каких-либо сил. [c.126]

Спектр скоростей нейтронов определяется соотношением [c.844]

Член, содержащий ехр (— ), отвечает поглощению энергии при переходах в состояния с более высокой энергией, а член, содержащий ехр отвечает испусканию энергии при переходах в более низкие энергетические состояния. Поглощательные переходы могут происходить только из основного состояния в состояния непрерывного спектра (поскольку х не имеет ненулевых матричных элементов между состояниями непрерывного спектра). Скорость поглощения энергии при этом будет равна [c.563]

Рис. 7,32. Спектры скорости жидкости между вращающимися цилиндрами при трех значениях частоты внутреннего цилиндра /о (слева), то же для трех значений ДТ в задаче Рэлея — Бенара (справа) (по данным работы [396]).

Рис. 3. Сравнение измеренного временного спектра скорости (черные точки) со значениями, вычисленными по формуле (11.18) (кружки).

Продольная спектральная функция поля вихря, очевидно, равна нулю, а поперечная спектральная функция (А) выражается через спектр скорости Е к) по формуле (А) = (А) (см. стр. 55) в частности, в инерционном интервале [c.343]

Рис. 57. Схематическая форма спектров скорости и температуры Рг 1.

Рис. 61а. Продольный и поперечный одномерные спектры скорости в турбулентной струе.

Тем не менее и наиболее совершенные современные изогнутые трубы выпускают поток с очень неравномерным полем (иначе — спектром) скоростей. На фиг. 7-7 дано в виде примера такое поле у модели левой поворотнолопастной турбины ( 10-6) типа П201-46, работающей в своем оптимальном режиме Q, = [c.75]

Сейсмические спектры, построенные для записи реальных сотрясений или искусственных акселерограмм, допускают аналогичное толкование. Обычно предпочитают работать со спектрами скоростей, которые вводят как Vs = max v (/) , где t ( %в- Здесь v t) есть решение уравнения (6.91) при 3 < 1 и нулевых начальных условиях [c.257]

По спектру скоростей найдем приближенное значение спектра относительных ускорений ook s и спектра перемещений [c.257]

Спектральные плотности 5(м) являются простейшими и достаточно информативными количественными характеристиками стохастических движений динамических систем. Измеряя их экспериментально или вычисляя с помощью ЭВМ, можпо довольно четко выделять момент начала хаотизации, а также происходящие бифуркации при плавном изменении параметров. Так, в случае периодического движения спектр состоит из ряда эквидистантных линий нк частотах м, 2м, Зм,. . . (см., например, рис. 8.4, а, где изображены экспериментальные спектры скорости при тепловой конвекции в слое воды, полученйые в работе [c.223]

Среди характерного для атмосферы широкого спектра колебаний (во времени) указанных случайных величин, имеющих периоды от долей секунды до тысяч лет (см. Монин, 1969)), особо следует выделить микрометеорологические колебания с периодами от долей секунды до минут, которые возникают, в частности, непосредственно в приземном слое воздуха и представляют собой мелкомасштабную изотропную турбулентность, служащую наиболее важным механизмом вязкой диссипации. Максимум ее энергетического спектра соЕ со) (где Е (о) - спектральная плотность кинетической энергии потока) приходится на период т =1/со 1 мин, что для типичной скорости движений воздуха при синоптических процессах V = 0 м/с соответствует масштабу горизонтальных турбулентных неоднородностей L-Vx 600 м. При со > /х спектры скорости [c.14]

С. Л. Зубковским (1962, 1963) при помощи акустического анемометра, и термоанемомет-рические измерения спектров пульсаций скорости ветра на больших высотах, выполненные Г. Н. Шуром (1962, 1964). Данные о частотных спектрах скорости в приземном слое атмосферы, полученные А. С. Гурвичем и [c.498]

Расщепление ядер атомов Б. протонами производилось рядом исследователей, но впервые оно было обнаружено Кокрофтом и Уолтоном. Кирхнер первый заметил, что образующиеся а-частицы обладают непрерывным спектром скоростей, наибольшее число частиц имеет пробег 2,2—2,3 см. Картина расщеп.ления дана Кирхнером в виде следующей реакции [c.466]

Некоторые экспериментальные данные, по-видимому, подтверждают модель Рюэля—Тэкенса. Так, в спектрах мощности появляется сначала одна, затем вторая и, возможно, третья независимая частота. На пороге появления третьей частоты внезапно возникает широкополосный шум, который свидетельствует о переходе к хаотическому движению. Экспериментально исследовались как вихри Тейлора в жидкости между вращающимися цилиндрами [125], так и конвекция Рэлея—Бенара [5]. На рис. 7.32 из популярной статьи Суинни и Голуба [396] показаны спектры скорости жидкости для течения Куэтта (слева) и для конвекции Рэлея—Бенара (справа). В обоих случаях перед переходом к непрерывному спектру наблюдается сначала одна, а затем две независимые частоты и /з. Однако это зависит, вообще говоря, от начальных условий и иногда частоты/i и /а оказываются синхронизованными ). В другом эксперименте по течению Куэтта [158] наблюдались по крайней мере четыре независимые частоты. Это указывает на то, что переход к турбулентности происходит не всегда после двух бифуркаций Хопфа, как в модели Рюэля—Тэкенса. [c.481]

Модель Фейгенбаума хорошо подтверждается численными экспериментами на простых моделях. Как мы видели выше, бифуркации удвоения периода найдены и во многих динамических системах с малой размерностью, таких, как аттрактор Рёслера, отображение Хенона, уравнение Дюффинга и др. [Некоторые эксперименты по конвекции Рэлея—Бенара обнаруживают эти бифуркации, а также некоторые признаки их универсальности. Спектры скорости высокого разрешения в эксперименте Рэлея—Бенара с водой, показанные на рис. 7.33 [155, 157], демонстрируют некоторые из бифуркаций удвоения. Было проведено также сравнение экспериментальных значений амплитуд субгармоник с предсказаниями модели Фейгенбаума. Как показано в п. 7.26, отношение амплитуд развитых субгармоник должно быть равным у х 6,6. На рис. 7.33,г [c.482]

Гидродинамическое течение лишь в весьма узкой области параметров сводится к одномерному отображению в виде параболы. При изменении параметров отображение часто усложняется или становится неодномерным (см. 22.6). Поэтому неудивительно, что в реальных течениях параллельно с цепочкой бифуркаций удвоения одного периодического движения могут, например, появляться и исчезать другие движения с несоизмеримым периодом. Подобную возможность иллюстрирует рис. 23.2 [8], на котором представлен спектр скорости конвективного течения в точке . Рис. 23.2 а-г свидетельствуют о возникновении турбулентной конвекции за счет последовательности удвоений периодического движения периода f2 Режим существенно непериодической конвекции представлен на рис. 23.2д (Ка/Кэкр = 36,9). Нам сейчас особенно интересен рис. 23.2е, на котором представлен спектр течения при том же значении числа Рэлея, что и на рис. 23.2в (Ка/Какр = 27,0), которое возникло при других начальных условиях — при движении со [c.498]

Пинусом (1966), Пэйном и Ламли (1966), Винниченко, Пину-сом и Шуром (1967), Рейтером и Бернс (1967) и другими исследователями, также все неплохо подтверждают существование спектрального интервала (разного на разных высотах и при разных условиях), на котором справедлив закон пяти третей (см., например, рис. 65, заимствованный из работы Пинуса (1966)). Таким образом, в настоящее время нет никаких оснований сомневаться в применимости закона пяти третей к спектрам скорости атмосферной турбулентности. [c.427]

Рис. 65. Одномерный продольный спектр скорости на высоте около 5 км по данным Пинуса (1966).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...