Волны быстрые

Обозначим через длину волн, быстрее всех разрушающих каплю или пузырек, т. е. реализующих минимум по Ь. Тогда [c.258]

Оно соответствует волне, быстро (экспоненциально) затухающей внутрь тела, т. е. распространяющейся только вблизи его поверхности. Величина и определяет скорость этого затухания. [c.134]

Современник Ньютона Гюйгенс выступил с другой теорией света ( Трактат о свете , написан в 1678 г., издан в 1690 г.). Он исходил из аналогии между многими акустическими и оптическими явлениями и полагал, что световое возбуждение следует рассматривать как упругие импульсы, распространяющиеся в особой среде — в эфире, заполняющем все пространство как внутри материальных тел, так и между ними. Огромная скорость распространения света обусловливается свойствами эфира (его упругостью и плотностью) и не предполагает быстрых перемещений частиц эфира. Из наблюдений над распространением волн по поверхности воды было известно, что сравнительно медленные движения частиц вверх и вниз метут давать начало волнам, быстро распространяющимся по поверхности воды. [c.18]

Таким образом, электромагнитная волна быстро затухает внутри металла, и обычно лишь очень тонкие слои металла играют роль во всем описанном процессе. [c.489]

Преломленная волна. Как показывает закон преломления, в данном случае нельзя говорить о преломленной волне в обычном смысле слова. Однако электромагнитное поле существует и во второй среде. При рассмотрении выражения (16.33) мы уже отмечали, что знак минус в этой формуле соответствует случаю, когда амплитуда преломленной волны быстро убывает по мере углубления ее во вторую среду. На первый взгляд здесь име- [c.24]

Некоторые результаты расчетов представлены на рис. 4.5.6— 4.5.8. Естественно, что из-за потерь энергии газа в капли затухание переднего скачка происходит интенсивнее, чем в чистом газе, особенно если в начальный момент капли находятся перед взрывной волной. Дисперсная фаза, попадая в волну, быстро разгоняется до локальной скорости газа за время около 0,3 мс, а затем начинает двигаться быстрее газа (так как последний замедляется из-за волны разрежения), подталкивая газ как некий проницаемый поршень . [c.358]

Амплитуда обегающей релеевской волны убывает пропорционально ехр —kR), где R — радиус цилиндра. Это означает, что волна быстро затухает, причем гораздо быстрее, чем объемная волна. Быстрое затухание связано с переизлучением энергии волны обегания в волну соскальзывания в каждой точке распространения. [c.43]

Амплитуда головной волны на 20. .. 22 дБ больше амплитуды краевой, однако для дефекта малых размеров амплитуда головной волны быстро снижается и эта разность уменьшается до 8. .. 10 дБ. [c.269]

Упругие волны, распространяющиеся вблизи свободной поверхности упругого тела и перемещающиеся вдоль нее, называются поверхностными волнами Релея. Эффект этих волн быстро уменьшается при углублении в тело. Скорость их распространения равна а YO (> ( — численный коэффициент, величина которого немного меньше единицы и зависит от значения коэффициента Пуассона при х = 0,25 а = 0,9194, при = 0,5 а — 0,9554) и оказывается меньше, чем скорость продольных и поперечных волн. Движение частиц в поверхностных волнах Релея происходит в плоскостях, перпендикулярных поверхности и параллельных направлению распространения. Например, при простых гармонических поверхностных волнах Релея траектория частицы представляет собой эллипс. [c.317]

Иллюстрация закона Планка представлена на рис. 10.8. Приведенные графические зависимости показывают, что интенсивность излучения /ох в области коротких волн быстро возрастает до мак- вт/мз симума, а затем, по мере увели- [c.137]

По указанной причине образуются отдельные струи тока с полным давлением более низким, чем среднее давление за воздухозаборником. По этим струям происходит прорыв воздуха и выброс его из канала воздухозаборника наружу. Втекание воздуха во входной канал прекращается. Головная волна быстро перемещается против потока, разрушая всю систему скачков, а за ней образуется дозвуковая зона с полным давлением, более низким, чем полное давление в канале. [c.287]

В более проводящих грунтах (р<5000 Ом-м на рис. 8-3), в которых отраженные волны быстро затухают, зависимости 2=f(f) плавно спадают до величины стационарного сопротивления R. [c.179]

Истинное направление преимущественной ориентации стекловолокна, а следовательно, и расположение осей упругой симметрии при ортогональной укладке волокон может быть найдено при помощи ультразвука. Для этого на готовую деталь наносится окружность произвольного радиуса (рис. 2.13). Через две диаметрально противоположные точки 1 и 2 пропускается ультразвуковая волна. Время, за которое волна проходит расстояние между отмеченными точками, фиксируется прибором, и по известному расстоянию между точками, равному диаметру нанесенной окружности, определяется скорость прохождения ультразвуковой волны.. Быстрее всего волна пробегает вдоль оси наибольшей жесткости материала, совпадающей с направлением преимущественной ориентации волокон или с направлением основы в тканевом стеклопластике. Поэтому, измеряя скорость волны в нескольких направлениях, можно легко определить ось наибольшей жесткости, т. е. ось упругой симметрии материала. [c.63]

При освещенности в 14 и напряжении питания в 1,6 в еще достигается ток, равный 0,27 мка. Можно применить напряжение питания до 45 в, причем фототок будет пропорционален корню квадратному из освещенности. Фотосопротивление из сернистого таллия чувствительно по спектру от 0,5 до 1,4 мкм (рис. 258), но излучения с короткой длиной волны быстро разрушают фотоэлемент, вследствие чего его помещают обычно за красным предохраняющим светофильтром, который ограничивает область его использования зоной 0,8—1,2 мкм [Л. 712]. [c.355]

Распределение амплитуд, фаз и потока энергии для и = 2,5, 0 = 0,5 представлено на рис. 16. Поскольку длина волны в 2,5 раза меньше периода решетки, то этот случай можно считать переходным к коротковолновой области. В дифрагированном поле уже пять гармоник являются незатухающими. Вблизи над лентами существует явно выраженная стоячая волна. Это хорошо видно из амплитудно-фазового распределения. Максимумы и минимумы амплитуды поля расположены практически на одинаковом расстоянии от металла, как если бы вместо решетки была идеально отражающая плоскость. Изменения фазы также схожи по своему характеру со скачкообразным изменением фазы при отражении от плоскости. Такое практическое совпадение в обоих случаях амплитуд и фаз имеет место только вблизи лент, по мере же увеличения расстояния от поверхности различие становится все более заметным и прежде всего сказывается на месторасположении максимумов и минимумов амплитуды. С удалением от решетки область с четко выраженной стоячей волной быстро уменьшается. Приг> X [c.48]

Оно является точным, строго говоря, лишь в той степени, в какой можно рассматривать точной формулу Кирхгофа. Но это приближение в электронной оптике справедливо со столь высокой степенью точности, которая почти недоступна в световой оптике, так как длина волны быстрых электронов мала по сравнению с размерами любого предмета, за исключением атомного ядра. [c.282]

В которой высота волны быстро снижается с увеличением расстояния от точки приложения нагрузки. Он пришел таким путем к парадоксальному выводу, что пластинку более тяжелую, чем вода, можно сделать плавучей, нагрузив ее в центре. Истолковывается этот парадокс тем, что в результате изгиба пластинка приобретает форму оболочки и получает поэтому способность вытеснять больше воды, чем количество, эквивалентное ее собственному весу. [c.417]

В этом разделе будут рассмотрены одномерные сходящиеся и расходящиеся сферические и цилиндрические волны. Амплитуда этих волн, в отличие от плоских, меняется не только под действием диссипативных процессов, но и из-за геометрических условий распространения. Очевидно, что это обстоятельство должно сказаться на масштабах различных явлений, связанных с искажением формы волны в расходящихся волнах амплитуда волны быстро убывает и нелинейные искажения тормозятся не только тем, что в среде есть диссипативные потери, но и расходимостью наоборот, в сходящихся волнах амплитуда волны возрастает и геометрические условия распространения в какой-то мере компенсируют затухание в среде, что способствует развитию нелинейных эффектов. Есть некоторая аналогия между распространением плоской волны в диссипативной среде и распространением неплоских волн. Эта аналогия связана с тем, что нелинейные явления не чувствительны к причинам, вызывающим изменение амплитуды волны. Однако она недостаточно глубока, ибо как для цилиндрических, так и для сферических волн не может быть введен какой-то не зависящий от координат дополнительный коэффициент эффективной вязкости . [c.123]

Отсюда следует, что в достаточно узких трубах волны быстро затухают, а потерянная механическая энергия превращается, разумеется, в теплоту. [c.251]

Пусть первичные волны быстро затухают, так что ai 2>ki 2. Тогда изменение фазы источников вдоль оси х несущественно и слой излучает как плоская апертура. Распределение амплитуды и фазы источников по слою определяется множителем ехр [i ( oi-( >(г))] в (5.20). Видно, что распределение фазы по координате г имеет знак, обратный к фазе сигнала, что и обеспечивает обращение. Направление рассеянных волн (03) определяется здесь условием синхронизма вдоль плоскости слоя [c.203]

В случае, когда диаметр трубы очень мал, силы вязкости играют существенную роль. Вследствие этого при распространении в трубе волна быстро затухает — акустическая энер1ия превращается в тепло тонкие трубы поглощают подводимую к ним акустическую энергию. Этим объясняется сильное поглощение звука пористыми материалами. Поры действуют, как тонкие трубы они поглощают падающую на них акустическую энергию поэтому стенки, изготовленные из пористого материала, поглощают звук. [c.735]

Эти замечания существенны в связи с тем вопросом, который будет рассмотрен ниже, а пменно вопросом о распространении упругопластических волн. Большая часть экспериментальных данных, сюда относящихся, получена в опытах по распространению волн именно в стержнях. С другой стороны, пластическая деформация связана с диссипацией энергии, и вопрос, скажем, о прогрессивных волнах для упругопластических тел лишен смысла, возбужденные с одного конца волны быстро затухнут и не дойдут до второго конца. Большая часть опытов производилась при импульсном нагружении на одном конце, измерялись либо остаточные деформации после прохождения пластического фронта, либо изменение деформации во времени в каком-либо сечении образца. Даже приближенный анализ, подобный сделанному в 13.8 для упругого стержня, для упругопластнческих [c.565]

В необыкновенной волне вектор электрич. поля лежит в плоскости, ортогональной Яо, а магн. поле волны параллельно внешнему. При ятом выделяют две моды необыкновенных волн быструю, электрич. вектор к-рой перпендикулярен к, а фазовая [c.329]

Рис. 7. Дисперсионная диаграмма встречного колли-неарного взаимодействия бездисперсионных акустических волн быстрой сдвиговой ГГ и медленной сдвиговой 8Т с образованием продольной волны L суммарной частоты.

Ударные волны плоско поляризованы, т. е. ректоры Н, и нормаль к поверхности разрыва лежат в одной плоскости. Скорость ударной волны относительно вещества перед ней завпсит от её амплитуды, т. е. от величины скачка к.-л. МГД-параметра, напр, р]. При стремлении амплитуды ударной волны к нулю её скорость стремится к скорости линейных магнитозвуковых волн, быстрой У/ или медленной Зависимость между значениями термодннамич. параметров перед волной и позади неё наз. ударной аднабатой или адиабатой Гюгоньо. Различают параллельные, перпендикулярные и косые ударные волны. [c.250]

Только при весьма малых значениях Rej ,n поверхность пленки остается практически гладкой, однако при малых Кспл шероховатость твердой стенки также влияет на волновую структуру ее поверхности. С ростом Rej ,n на поверхности раздела появляются мелкие волны, быстро перестраивают,иеся в плоские (двумерные) волны, имеюшле [c.334]

Процесс нарастания энергии носит лавинообразный характер. Энергия выходной волны быстро увеличивается при сохранении прежней частоты колебаний. Таким образом, неравновесная система стала усилителем электромагнитной энергии охггического диапазона. Впервые на возможность и способ получения неравновесных состояний указал еще в 1940 г. в докторской диссертации советский физик В. А. Фабрикант, который в 1951 г. с группой сотрудников создал усилитель света. [c.25]

Вот как писал Габор о своем состоянии в те годы В то время я очень интересовался электронным микроскопом. Это был удивительный прибор, который давал разрешение в сто раз лучше, чем оптический микроскоп и тем не менее не оправдывал надежд на разрешение атомов кристаллической решетки. Длина волны быстрых электронов (около 0,05) Абыла для этого достаточной, но электронная оптика оказалась довольно несовершенной. Наилучшая электронная линза, которая могла быть изготовлена, по оптическим характеристикам была сравнима с дождевой каплей, а не с объектом оптического микроскопа и никогда не могла быть усовершенствована. Теоретический предел электронного микроскопа оценивался в то время в 4 Л, что было в два раза хуже величины, требуемой для разрешения атомов кристаллической решетки. На практике же достижимый предел не превышал 12 А. Эти пределы вытекали из необходимости ограничивать угловую апертуру электронной линзы до нескольних миллирадиан. При такой апертуре сферические аберрации равнялись дифракционному пределу разрешения. Увеличение апертуры вдвое приводило к уменьшению дифракционного предела в два раза, но при этом сферические аберрации возрастали в восемь раз. Регистрируемое в этих условиях изображение получалось безнадежно размытым. После длительного размышления над этой проблемой я в один из прекрасных весенних дней 1947 г. неожиданно нашел ее решение . Оно появилось из-за необходимости исправления сферической аберрации электронных линз. [c.42]

В экспериментах, описанных в работе [1], выявился новый нелинейный эффект. Наблюдалось, что осесимметричные поперечные волны быстро теряют свою симметрию при распространении вдоль оси цилиндрической оболочки. Голограммы волнового движения показали, что возбуждаются неосесимметричные свободные колебания с той же длиной волны 21 в продольном направлении, что и осесимметричная форма движения. Далее OKasbmaet H, что осесимметричные и неосесимметричные перемещения в установившейся комбинации, называемой здесь неосесимметричной волной, рас- [c.63]

Две другие скорости распространелия волн (быстрая f и медленная s) не превышают соответственно значений с и С2. Соответствующие этим скоростям векторы к лежат в плоскости Q. При Р=0 эти решения представляют волны типа Р и SV. Так как при Р.фО, то можно видеть, что влия- [c.169]

По мере увеличения угла 6, т. е. по мере отклонения от направления падающей волны, интенсивность тенеобразующей волны быстро убывает и вскоре весь второй член становится меньше первого. Как уже сказано, тенеобразующая волна имеет в каждой точке пространства амплитуду, одинаковую с амплитудой падающей волны, как бы проходящей через отверстие в жестком экране, площадь которого равна площади поперечного сечения тела, причем фаза волны противоположна по отношению к фазе падающей. В результате интерференции этих волн за рассеивающим телом образуется тень с характерными особенностями на границе, связанными с дифракцией на краях колеблющегося диска. [c.314]

Попадая внутрь барьера,. волна быстро затухает. Это можно П01нять, если учесть, что здесь формально кинетическая энергия отрицательна <[]) и импульс р = 2тТа становится мнимым [c.106]

В общих чертах элементарный акт ультразвуковой кавитации г.южно представить себе следующим образом. В фазе разрежения улыразву повой волны в жидкости образуется разрыв в виде полости, которая заполняется насыщенным паром данной жидкости. В фазе сжатия пар конденсируется и полость под действием повышенного давления, которому помогает поверхностное натяжение стенок, захлопывается так, как если бы она была пустой. Однако через стенки полости в нее диффундирует некоторое количество растворенного в жидкости газа, который при быстром захлопывании подвергается сильному адиабатическому сжатию. В момент захлопывания давление и температура газа достигают значительных величин, что приводит к порождению в окружающей жидкости вторичной ударной сферической волны, быстро затухающей в пространстве. [c.123]

Графоаналитическим методом рассчитаны траектории прохождения продольной и поперечной волн и соответственно получены значения л (рис. 7.55). На границе основной металл — металл шва при падении продольной волны образовавшиеся две поперечные волны обладают малой интенсивностью и поэтому их траектории не рассматривали. При падении поперечной волны по этим же соображениям не рассматривали траекторию продольной волны, а только двух поперечных волн — быстрой и медленной . По закону Снеллиуса определяют преломление на границе, а затем по формуле (7.4) определяют отклонение волны от нормали с учетом оси кристаллитов в каждой зоне шва и зависимости скорости от угла ф. Результаты расчетов проверены экспериментально на образцах сварных соединений толщиной 20—50 мм из стали 12Х18Н10Т. На рис. 7.55 в качестве примера представлены результаты экспериментов [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...