Свойство давлений в идеальной жидкости

СВОЙСТВО ДАВЛЕНИИ В ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ 271 [c.271]

СВОЙСТВО ДАВЛЕНИЙ В ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ 273 [c.273]

Так как площадки были при этом ориентированы произвольно, то отсюда вытекает следующее свойство давлений в идеальной жидкости. Давление в любой точке потока идеальной жидкости одинаково для всех площадок, проходящих через эту точку, т. е., иными словами, не зависит от ориентировки площадки, на которую оно действует. [c.274]

Свойство давлен в идеальной жидкости [c.17]

Рассмотрим свойство давлений в идеальной жидкости. С этой целью запишем для элементарной частицы жидкости, имеющей форму тетраэдра МаМ М Мг с размерами ребер Длг, Ду, Дг (рис. [c.17]

Не нужно забывать, что предыдущие свойства относятся к идеальным жидкостям, которые могут производить лишь нормальные давления. В действительных жидкостях всегда действуют касательные сопротивления, характеризующие вязкость жидкости. Трение о стенки и вязкость могут порождать или разрушать вихри. [c.315]

Согласно таблице давление на выходе в отсутствие управляющего сигнала (для состояния 1 ) при работе с малыми давлениями питания с удалением от канала питания меняется очень незначительно. Так, при изменении расстояния между выходной кромкой канала питания и входной кромкой приемного канала от L = 20 мм до = 30 мм рз меняется всего лишь от 16 до 14 мм вод. ст. Эти данные относятся к случаю работы с давлением питания ро=100 мм вод. ст. С увеличением давления питания это изменение становится большим при этом струя, вытекающая из канала питания, все в меньшей мере соответствует описанной выше струе, приближающейся по своим свойствам к струям идеальной жидкости. В качестве иллюстрации на рис. 19.2, в представлены характеристики Рз/Ро=ф( / о), построенные для двух различных давлений питания кривая 1 получена для давления питания ро=200 мм вод. ст., кривая 2 — для давления питания ро = 660 мм вод. ст. График построен по опытным данным, приведенным в работе Ф. Сивова [108] опытным характеристикам отвечают показанные на рис. 19.2, в точки. Опыты были проведены с входным и приемным каналами, длины которых равнялись соответственно 50 и 20 мм. Измерялось давление рз в камере за приемным каналом, из которой воздух отводился далее в атмосферу через перепускной канал, длина которого равнялась 100 мм. Диаметр проходного сечения канала питания do, так же как и диаметры двух других указанных выше каналов, был равен 0,8 мм. Согласно характеристике 1 на рис. 19.2, в давление, создающееся за приемным каналом, почти не зависит от изменения относительного размера / о в рассматриваемых пределах (0свободных турбулентных струй. [c.211]

Массовыми называют силы, отнесенные к единице массы или объема жидкости, например сила инерции или тяжести. Поверхностными называют силы, которые приложены к единице поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем жидкости, например давление, сила трения. Поверхностные силы можно представить в виде нормальных и касательных напряжений, приложенных на поверхности объема жидкости. В идеальной жидкости сила трения отсутствует, следовательно, поверхностные силы будут представлены давлением. В этом случае основное свойство гидростатического давления - независимость его от направления - будет справедливо и в гидродинамических условиях. Это означает, что давления в трех взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через рассматриваемую точку (рис. 7.2, а), равны между собой р =р =р = р. При установившемся течении жидкости или газа изменения массы в рассматриваемом объеме не происходит, что означает равенство объемов втекающей и вытекающей жидкости. [c.225]

Идеальная жидкость — жидкость с нулевой вязкостью, совершенно лишенная внутреннего трения и не оказывающая никакого сопротивления сдвигу. Свойства идеальной жидкости можно приписать и несжимаемой, и сжимаемой жидкости. Пользуясь моделью идеальной жидкости, можно найти, например, распределения скорости и давления в потоке жидкости, обтекающем тело. Однако невозможно определить эффекты, связанные с вязкостью, и, прежде всего, силы сопротивления. [c.17]

Обычно уравнение движения слоя получают так же, как и для идеальной жидкости, учитывая, однако, сухое трение и сцепление [Л. 68]. Одно из следствий такого приема — в уравнении движения выпадают члены, отражающие параметры газового компонента (плотность, вязкость и др.). Уравнение (9-34) свободно от этого недостатка, отражая физические свойства всех компонентов системы, различая, в частности, силы контактного (сухого) трения частиц и вязкостного трения жидкости. Рассмотрим одномерную задачу движения плотного слоя по оси X. При этом учтем, что в плотном слое величина давления передается только в нормальном направлении. Тогда [c.289]

Кривая 1 на рис. 10.4, характеризующая распределение давления по поверхности тела вращения, соответствует обтеканию этого тела несжимаемым потоком (Моо = 0) идеальной жидкости. На это указывает симметричный относительно вертикальной оси аЬ вид этой кривой. Нетрудно видеть, что лобовое сопротивление тела равно нулю, так как силы давления, действующие на передний участок поверхности, уравновешиваются такими же силами, возникающими в хвостовой части и направленными в противоположном направлении. Кривая 2 соответствует обтеканию того же тела потоком реальной жидкости, обладающей свойством вязкости. При этом так как избыточное давление на передней части поверхности меньше, то, очевидно, и скорость набегающего потока меньше, чем в первом случае. [c.497]

Несмотря на то что идеальной жидкости в действительности не существует, многие теоретические решения, полученные в предположении идеальности жидкости, имеют большое практическое значение. Пригодность модели идеальной жидкости для многих задач обтекания тел объясняется прежде всего тем, что идеальная жидкость сохраняет основные свойства реальных жидкостей (непрерывность, или сплошность). Кроме того, при обтекании хорошо обтекаемых тел (крыла самолета, ракеты, лопатки турбины и пр.) влияние вязкости на распределение давления по поверхности этих тел сказывается лишь в очень слабой степени. Однако влияние вязкости оказывает решающее значение при подсчете сопротивлений тел в движущейся жидкости. [c.86]

Картина скоростей в каждый данный момент времени в пространстве, заполненном движущейся жидкостью, называется полем скоростей, а картина давлений — полем давлений. При этом следует иметь в виду, что здесь и далее речь идет о так называемом гидродинамическом давлении. Последнее определяется как сила взаимодействия между частицами жидкости, отнесенная- к единице площади для идеальной жидкости оно обладает теми же свойствами, что и гидростатическое давление, т. е. f 2 Д также по величине не зависит от направления [c.58]

Основной задачей гидродинамики является изучение законов движения жидкости. В гидродинамике широко используется понятие об идеальной жидкости. Решения, полученные для идеальной жидкости, применяются и для реальной с внесением необходимых поправок на ее свойства — в первую очередь на вязкость, а также иногда и на сжимаемость. Исследования в области гидродинамики заключаются преимущественно в нахождении основных величин — скоростей течения и давлений, возникающих в движущейся жидкости. [c.64]

При расчете энтальпии газов или паров в качестве ко часто выбирают значение энтальпии газов или паров в идеально газовом состоянии при температуре Т, которое определено на основании спектроскопических данных и приводится в таблицах термодинамических свойств газов [7]. Если при расчете энтальпии перегретого пара (газа) при докритическом давлении в качестве ко выбрано значение энтальпии жидкости в некотором состоянии, ТО В (1.44) должна быть включена теплота парообразования г. Два возможных пути (/, II) расчета энтальпии по, (1.44) показаны на рис. 1.31. [c.46]

Но и это еще не все. Для цилиндров, труб, их соединений, клапанных коробок (органов управления работой пресса) нужна особо прочная сталь, так как под громадным давлением не только дышат трубы, но и буквально меняются свойства металла. Подходящую сталь подобрать нелегко — она должна быть свариваемой, а такие стали, как известно, менее прочны... Прибавьте к этому, что у каждого пресса сотни метров трубопроводов, десятки клапанов, нуждающихся в идеальной герметизации, и станет понятным, какая большая и многогранная работа ученых и инженеров разных специальностей должна была предшествовать сначала появлению проектов, а затем и практическому освоению сверхвысоких давлений. Для получения таких давлений пришлось создавать специальные мультипликаторы. Действует такой аппарат следующим образом. В большой цилиндр мультипликатора от насосно-аккумуляторной станции подается жидкость под давлением, например 320 атмосфер. Его большой плунжер движется заодно с малым плунжером, вытесняющим жидкость из малого цилиндра мультипликатора к прессу. Площади плунжеров подобраны так, что давление подаваемой к прессу жидкости достигает уже, скажем, 1000 атмосфер. [c.83]

ЖИДКОСТЬ [—вещества в конденсированном агрегатном состоянии, промежуточном между твердым и газообразным идеальная — жидкость, в которой отсутствует внутреннее трение квантовая — жидкость, свойства которой определяются квантовыми эффектами, в частности сверхтекучестью неньютоновская— жидкость, вязкость которой не является постоянной величиной ньютоновская — жидкость, подчиняющаяся при своем течении закону пропорциональности касательных напряжений и скорости сдвига (перегретая — метастабильное состояние жидкости, нагретой до температуры выше температуры ее равновесного фазового перехода в газообразное переохлажденная — метастабильное состояние жидкости, охлажденной до температуры ниже температуры ее равновесного фазового перехода в твердое) состояние при данном давлении] [c.230]

Рассмотрим условия фазового равновесия для случая, когда на каждую из двух сосуществующих фаз действуют различные давления. Такие случаи нередко встречаются на практике, например при давлении инертного газа на жидкость при такой температуре, когда давление пара над этой жидкостью сравнительно невелико. Очевидно, что в этом случае пар с хорошим приближением можно рассматривать как идеальный газ, на свойства которого присутствие инертного газа никак не влияет. С другой стороны, инертный газ передает свое давление жидкости. Таким образом, давление в жидкости и в ее паре будут различными. [c.147]

Влияние толщины. Влияние толщины на сопротивление тела, обтекаемого безграничной жидкостью, выявляется при рассмотрении семейства симметричных профилей, описываемых параметром ti , где — толщина профиля, взятая по нормали к направлению потока, а с — длина хорды профиля в параллельном потоку направлении. Отношение ti изменяется от нуля (плоская пластинка) до единицы (цилиндр). Примером такого семейства являются симметричные профили Жуковского, промежуточные формы которых получаются математически путем специального конформного преобразования (или отображения) окружности единичного радиуса. Это семейство профилей обладает тем свойством, что в случае потенциального обтекания поля скорости и давления, имеющие место при обтекании цилиндра, также могут быть преобразованы в поля скорости и давления при обтекании этих профилей. Таким образом, экспериментально измеренные распределения давления на таких профилях могут быть сопоставлены с распределениями давления, полученными из теории потенциального течения идеальной жидкости. [c.401]

В реальной вязкой жидкости парадокс Даламбера не имеет места. Для случая очень малых рейнольдсовых чисел в этом можно было убедиться на примере задачи Стокса об обтекании шара. Для течений с большими рейнольдсовыми числами, при наличии пограничного слоя, вопрос становится менее ясным. Основное свойство пограничного слоя передавать без искажений на стенку крыла давления внешнего, безвихревого потока может навести на мысль, что парадокс Даламбера для движений с пограничным слоем сохраняет свою силу. Если бы распределение давлений во внешнем потоке в точности совпадало с тем, которое получается при безотрывном безвихревом обтекании крыла идеальной жидкостью, то сопротивление давлений, действительно, равнялось бы нулю. Однако на самом деле наблюдается следующее явление. Линии тока, вследствие подтормаживающего влияния стенки, оттесняются от поверхности крыла. Такое искажение картины течения приводит к нарушению идеального распределения давлений по поверхности крыла. [c.639]

Как мы видели в гл. I, в покоящейся жидкости действуют и дают уравновешенную систему два рода сил силы тяжести (и другие массовые силы) и разности давлений. Эти же силы действуют и в движущейся жидкости, но здесь к ним присоединяется еще трение жидкости, которое следует рассматривать как сопротивление деформации. Трение жидкости подробно будет рассмотрено в следующей главе, в этой же главе мы будем им пренебрегать. Жидкости, наиболее важные для техники (вода, воздух и др.), обладают очень малой вязкостью, и поэтому во многих случаях сопротивление, возникающее в них вследствие трения, столь мало, что пренебрежение им вполне оправдано. Кроме того, такое пренебрежение трением является и необходимым, так как только в этом случае соотношения между силами получаются достаточно простыми для того, чтобы можно было вывести из них наглядные закономерности. Поэтому обычно принято основные законы движения жидкостей выводить на основе идеализированного представления о жидкости, лишенной трения, и только после этого учитывать, какие изменения вносит наличие трения в идеальное поведение жидкости. Мы также будем следовать этому пути, причем предположим, что рассматриваемая нами идеальная жидкость обладает также свойством несжимаемости, следовательно, никаких изменений объема при Кроме того, такое пренебрежение трением является и необходимым, так как только в этом случае соотношения между силами получаются достаточно простыми для того, чтобы можно было вывести из них наглядные закономерности. Поэтому обычно принято основные законы движения жидкостей выводить на основе идеализированного представления о жидкости, лишенной трения, и только после этого учитывать, какие изменения вносит наличие трения в идеальное поведение жидкости. Мы также будем следовать этому пути, причем предположим, что рассматриваемая нами идеальная жидкость обладает также свойством несжимаемости, следовательно, никаких изменений объема при движении не происходит. [c.56]

Далее, пренебрежем вращательным движением, которое винт сообщает жидкости . Таким путем мы приходим к представлению идеального пропеллера, обладающего следующим свойством при переходе потока через круг с площадью Р, давление в потоке увеличивается во всех точках этого круга на одинаковую величину Ар (иными словами, происходит увеличение константы в уравнении Бернулли) в точках же, лежащих вне круга с площадью Р, никакого изменения давления не происходит. Следовательно, позади пропеллера образуется струя, границу которой образуют линии тока, проходящие через контур круга с площадью Р (рис. 176). Так называемая [c.305]

Термодинамика деформации. Мы начнем с замечания, касающегося понятия давления. Первоначальное определение давления было введено в п. 6, и, согласно этому определению, давление является динамической переменной, описывающей свойства движения идеальной жидкости. Затем [c.97]

Изотерму, проходящую через критическую точку, называют критической изотермой (пунктир на рис. Н-2). Условно она делит область перегретого пара на две части. Слева от нее находится перегретый пар, имеющий температуру ниже критической. Его легко можно перевести в жидкость. Для этого при постоянной температуре повышают давление, и перегретый пар, пройдя двухфазное состояние (вода + насыщенный пар), превращается в жидкость. Справа от критической изотермы находится пар, по своим свойствам приближающийся к идеальному газу. Для того чтобы перевести его в жидкое состояние, сначала снижают температуру до температуры ниже критической и соответственно снижается давление пара. Затем изотермически сжимают и переводят в двухфазное состояние (вода + пар), а затем насыщенный пар превращается в воду. [c.115]

Обычно в качестве преграды-индикатора используют органические жидкости, в частности —бромоформ. Применение жидких преград позволяет легко получить идеальную границу раздела с образцом. Кроме того, при их использовании не возникает осложнений в интерпретации результатов измерений, связанных с упругопластическими свойствами индикатора. Ударные волны с давлением в сотни килобар разогревают органические жидкости до несколько тысяч градусов. [c.74]

Все реальные жидкости — сжимаемые и вязкие. Однако эти свойства очень различны у разных жидкостей, и часто бывает возможно пренебречь этими эффектами в некоторых ситуациях без существенной потери точности в расчетах, основанных на таких предположениях. Согласно этому, невязкая, или так называемая идеальная, жидкость — это такая жидкость, в которой т,-/ тождественно равны нулю, даже если происходит движение. Напротив, вязкие жидкости — это такие, для которых нужно учитывать т,/. Для сжимаемых жидкостей давление р по существу то же самое, что и в классической термодинамике. Согласно (7.3), среднее [c.228]

Водяной пар, который получается в присутствии воды (на ру-диаграмме он характеризуется т очками, лежащими на линии между 2 и 5), обладает следующим свойством. Если при постоянной температуре уменьшить его объем, давление в противоположность тому, что наблюдается у идеального газа, не увеличится, так как часть пара превратится в жидкость. Наоборот, если, сохраняя постоянной температуру, увеличить объем, давление не упадет, а останется постоянным, и при этом часть воды превратится в пар. То обстоятельство, что в изотермическом процессе при изменении объема пар остается при одном и том же давлении, показывает, что каждому объему соответствует вполне определенное количество пара, в этом объеме находящегося. О таком паре говорят, что он насыщает пространство, в котором находится, и поэтому водяной пар в состояниях между точками 2 я 3 называется насыщенным. В самой точке 2 это еще только кипящая вода, т. е. здесь начинается парообразование, точка же 3 характеризует конец парообразования. Так как точка 3 характеризует такое состояние, когда вся вода уже превратилась в пар, он здесь называется сухим насыщенным паром. Во всех промежуточных состояниях между точками 2 и 5 рабочее тело представляет собой смесь кипящей воды (воды, нагретой до температуры кипения) и сухого насыщен ого пара. Такая смесь называется влажным насыщенным паром. [c.117]

В сипу этого свойства можно во многих вопросах рассматривать давление в идеальной жидкости как величину скалярную, зависящую от координат точки и в емени. [c.274]

Указанное свойство позволяет в рассматриваемом случае плоского стационарного движения жидкости в области пограничного слоя заменить в правой части первого уравнения системы (3) частную производную др1дх на полную производную dpidx. Согласно тому же свойству, распределение давления р (х) вдоль пограничного слоя совпадает с распределением давления во внешнем безвихревом потоке. Это распределение по теореме Бернулли ( 20), справедливой для набегающего на тело безвихревого потока идеальной жидкости, можно связать со скоростью во внешнем потоке. Благодаря тонкости пограничного слоя, можно снести эту скорость на поверхность тела, положив ее равной той, зависящей только от продольной координаты X скорости скольжения U (х) жидкости по поверхности тела, которая имела бы место в идеальной жидкости, т. е. при отсутствии пограничного [c.444]

При дви5кении подводной лодки на большой глубине влияние существования свободной поверхности жидкости на поле скоростей вблизи тела ничтон<но мало. В этом случае наличие сопротивления связано с силами вязкого трения и с возникновением в потоке жидкости вихрей, что при малых скоростях хода обусловливается свойством вязкости воды. Если в рамках теории идеальной жидкости можно принять, что влияние свободной поверхности несущественно, то потенциал скоростей вблизи тела можно считать таким же, как и в бесконечной массе жидкости. На этом основании при установившемся поступательном движении лодки с постоянной скоростью из формулы (16.1) после подстановки в нее давления, выраженного по формуле Коши — Лагранжа, получим, что сила А будет отлична от нуля только за счет гидростатической части давления и будет точно равна силе Архимеда (см. также 8). Момент гидродинамических сил будет равен моменту силы Архимеда, определенному по правилам гидростатики, и добавочному динамическому моменту, определенному по формуле (16.15). [c.208]

Уравнения движения вязко жидкости. Реальная жидкость в отли чие от идеальной жидкости обладав свойством внутреннего трения, что при водит к появлению, поми.мо нормальны С1ТЛ давления р, еще касательных си трения т. [c.514]

Рассмотрим поверхность нагрева, находящуюся в контакте с жидкостью. При этом давление превышает критическое, а температура жидкости ниже псевдокритической. Допустим, что температура стенки превышает псевдокритическую. Тогда жидкость вдали от стенки представляет собой псевдожидкость, а в нагретом пограничном слое свойства жидкости напоминают свойства газа. Таким образом, жидкость в пограничном слое характеризуется высокой сжимаемостью и малой плотностью. Волна конденсации, проходящая через поверхность нагрева, стремится сжать н Идкость в пограничном слое и кратковременно увеличить теплоотдачу. Когда через поверхность проходит волна разрежения, пограничный слой расширяется, вызывая мгновенное уменьшение теплоотдачи. По-видимому, эти условия являются идеальными для поддержания пульсаций. Аналогичный вывод справедлив и для докритической двухфазной системы, когда существует пузырьковый пограничный слой . Способность теплового источника, зависящего от давления, поддерживать резонансные акустические колебания, известна с 1777 г. Отдельные задачи подобного рода были рассмотрены Зондхаузом и Релеем [18, 19). Очевидно, необходимо, чтобы рабочее тело вдали от стенки было в состоянии нсевдожидкости, поскольку пульсации при температуре в массе жидкости, превышающей псевдокритическую, не наблюдались. Возможно, жидкость в пограничном слое (псевдогаз) находится в таком состоянии, что при незначительном росте давления она сжимается и ее плотность приближается к плотности жидкости. Происходящий в этом случае взрыв может генерировать волны давления, которые в дополнение к влиянию нестационарного теплообмена должны усиливать первоначальное возмущение. [c.358]

В 2 уже отмечалось, что пар прелс.тявляе.т- собой некоторое промежуточное агрегатное состояние между жидкостью и газом. т. е. является реальным газом со сравнительно высокой критической температурой, находящимся недалеко от состояния насыщения. Чем выше температура и чем ниже давление пара, тем более он по своим свойствам приближается к идеальным газам. Поэтому, если имеется в виду водяной пар при низких давлениях и высокой температуре, например пар в продуктах сгорания топлива, то его можно рассматривать как идеальный газ, так как в этом случае силы сцепления между молекулами незначительны, а объем молекул мал по сравнению с объемом газа. Наоборот, в паровых двигателях или в нагревательных устройствах пар применяется обычно при таких давлениях и температурах, что применять к нему в этих состояниях законы идеальных газов и, в частности характеристическое уравнение идеального газа pv = RT, являлось бы неправильным, особенно при повышенных давлениях пара. Такой пар рассматривают как реальный газ и применяют для него соответствующее характеристическое уравнение. Распространенным и достаточно простым характеристическим уравнением для реальных газов является уравнение Ван-дер-Ваальса [c.121]

Многие приводимые в литературе значения температур кипения металлов определены по данным, полученным экстраполяцией значений давления пара или теплоемкости, полученных путем термодинамических расчетов. Если рассматриваемый материал ведет себя как идеальная жидкость или идеальный газ. то такая экстраполяция полностью оправдана, но. к сожалению, существуют отк.понения от идеального поведения, причем их не всегда можно учесть. Однако по мере появления более точных данных о таких отклонениях определение раз.пичных свойств при повышенных температурах становится более надежным. [c.36]

Силы давления для перемещения жидкости можно использовать при объемном вытеснении, причем величина силы при отсутствии утечек не зависит от скорости вытеснения. Назовем поэтому объемным насосом тот насос, в котором при действии сил давления жидкость вытесняется из замкнутого объема. Идеальная подача объемного насоса (величина утечек равна нулю, жидкость несжимаемая) определяется только скоростью перемещения рабочих органов и не зависит ни от свойств жидкости, ни от характеристики системы, на которую насое работает. Таким образом, между перемещением рабочих органов и подачей имеется жесткая кинематическая связь. Объемный насос может сообщить энергию жидкой гипотетической среде с нулевой плотностью. Идеальная характеристика объемного насоса представлена на рис. 65. [c.174]

Фактор корреляции р может быть термодинамически обоснован и обладает рядом преимуществ по сравнению с факторами корреляции, использованными Питцером, Лидерсеном, Риделем и др. Основные преимущества состояли в том, что 1) обобщенные зависимости, полученные с использованием этой величины, обладают высокой точностью 2) значения Гв, Тс и Рс, необходимые для вычисления р, обычно известны с высокой точностью 3) р зависит как от нормальной температуры кипения, так и от критической температуры и давления. В то же время фактор ацентричности со связан только с приведенным давлением насыщения при температуре, близкой к нормальной температуре кипения, а Ze и — только со свойствами вещества в критической области 4) важным фактором при разработке обобщенных методов представления термодинамических свойств газов и жидкостей является способ приведения плотности к безразмерному виду, так как критическая плотность веществ известна обычно с невысокой погрешностью. Для вычисления р она не требуется, в качестве параметра приведения плотности в предлагаемом варианте принципа соответственных состояний используется плотность в точке на поверхности состояния идеального газа со значениями Р и Т, равными критическим р = PJRT . [c.95]

Чрезвычайно ценное свойство метода Прандтля состоит в том, что он объясняет и оправдывает гаирокое применение теории идеальной жидкости в аэродинамике. Действительно, вне весьма тонкого пограничного слоя вязкой жидкости при малой вязкости, что и имеет место в случае, например воздуха, мы можем, рассматривать течение ее как течение идеальной жидкости. Так как, с другой стороны, согласно известному свойству слоя Прандтля, нормальное давление передается через слой без изменения, то, нри учете давлений на поверхность обтекаемого тела, в зонах, где нет отрыва струй, мы можем рассматривать тело как обтекаемое идеальною жидкостью, пренебрегая при этом малым утолщением тела благодаря образованию слоя. [c.164]

Мы остановимся теперь на одном специальном случае движения, в котором также могут быть проинтегрированы дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости. Это — случай, когда движение возникает (или изменяется существующее в жидкости движение) от действия сил давления, прилон енных в течение некоторого малого промежутка времени (О, т), но достигших за это время больших величин. Оказывается, что такое движение обладает интересными свойствами, позволяющими, между прочим, установить физичевкое значение потенциала скоростей. [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...