Жидкости Энтальпия

Для идеальных газов энтальпия зависит только от температуры Н = Н(Т). Следовательно, при дросселировании идеальных газов температура не изменяется Г = 1(1ет. Для реальных газов, паров и жидкостей энтальпия зависит от температуры и давления. Изменение энтальпии определяется из дифференциальных соотношений термодинамики (см. 21) [c.112]

Теплота жидкости, энтальпия и энтропия воды в процессе парообразования [c.122]

Теплота жидкости, энтальпия и энтропия воды при парообразовании 123 [c.123]

Зная температуру смеси, а следовательно, и температуру содержащейся в смеси жидкости, определяем по таблице насыщенного пара энтропию и энтальпию жидкости (энтальпию можно принимать, как известно, численно равной температуре) 5 =0.2765 ккал/кГ град = [c.151]

С помощью изменения энтальпии Н общий баланс энергии стационарного процесса на единицу массы жидкости может быть представлен уравнением [c.39]

В этом случае адиабатный стационарный процесс с идеальным газом, в котором изменения кинетической и потенциальной энергии ничтожны, является также изотермическим. Для реальной жидкости возможны изменения температуры, так как энтальпия — функция и температуры и давления. [c.55]

Скрытая теплота фазового превращения сообщается при условиях постоянства давления и может быть вычислена как изменение энтальпии. Для большого числа веществ изменение энтальпии фазового превращения может быть определено эмпирически при температуре превращения и атмосферном давлении. Так как жидкости и твердые тела почти несжимаемы, на скрытую теплоту и температуру плавления давление влияет очень мало. Однако паровая фаза может подвергаться сильному сжатию, и на скрытую теплоту и температуру испарения давление влияет весьма существенно. [c.60]

Сумма отдельных изменений энтальпий равна 1043 брит. тепл, ед/фунт (579 кал г), что приблизительно равно скрытой теплоте испарения воды при 80 °F (300 °К) и 0,00136 атм. Так как изменение энтальпии на первой стадии всегда незначительно, то в пределах сделанных выше допущений увеличение скрытой теплоты определяется разностью между средними теплоемкостями жидкости и пара, умноженной на изменение температуры [c.62]

Энтальпия кипящей жидкости определяется по давлению или температуре и берется из таблиц насыщенного водяного пара. [c.178]

Уравнепие (13-3) показывает, что подведенная теплота в процессе при течении газа (или жидкости) расходуется на изменение внутренней энергии, на работу проталкивания и на изменение внешней кинетической энергии рабочего тела, или подведенная теплота при течении газа расходуется на изменение его энтальпии и внешней кинетической энергии. [c.199]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

Энтальпию и энтропию воды в точке 2 находим на линии кипящей жидкости (х = 0) [c.318]

Количество теплоты, затраченной для подогрева жидкости от 0° С до температуры кипения при постоянном давлении, называют теплотой жидкости. Ее можно определить как разность энтальпий жидкости в состоянии кипения и жидкости при том же давлении и 0° С, т. е. [c.172]

Состояния воздуха высокого и низкого-давлений на теплом конце теплообменника jEg изображаются соответственно точками 6 и а. Коэффициент ожижения дается выражением (18.1), где —энтальпия жидкости при р, в [c.60]

После замещения насыщенного пара в кавитирующей жидкости эжектируемой низконапорной средой полученная смесь в сечении Х-Х камеры смешения имеет массовый расход Г,,,), компонентный состав С, о, удельную энтальпию С о и температуру 7 ( , определяемым соответственно из уравнений (5,30)-(5.33). [c.232]

При расходе высоконапорной среды, ее исходной температуре Т , компонентном составе С/ц и давлении Р по алгоритму на рис. 4.1 рассчитываются параметры кавитирующей жидкости массовые расходы жидкой Ь и газовой С фаз, их компонентные составы X, и К,, удельные энтальпии / , с, и удельные теплоемкости С , Ср, С, число Пуассона к, газовая постоянная Лд, плотности р , рс и плотность парожидкостной смеси р. [c.235]

Критическое давление двуокиси углерода рк = 7,39 МПа. Следовательно, рассматриваемый процесс теплообмена протекает в сверх-критической области параметров состояния. Так как в этой области теплоемкость жидкости существенно изменяется с температурой, то изменение среднемассовой температуры двуокиси углерода по длине трубки определяем по изменению ее энтальпии. При i o = onst энтальпия жидкости изменяется по длине трубки линейно и [c.235]

Внутренняя энергия кипящей жидкости и - определя1 тся из общей формулы для энтальпии [c.178]

Значения i", г, г, v и v берутся из таблиц водяного пара. В критической точке эптальпия сухого насыщенного пара равна энтальпии жидкости. [c.179]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Процесс конденсации можно условно считать проходящим по линии ф = 100%. Например, количество воды, образовавшейся в результате конденсации от точки О до точки s, на 1 кг сухого воздуха будет равно разности влагосодержаний di — d.2- Идеальный процесс насыщения воздуха влагой в условиях постоянного давления происходит при неизменной энтальпии влажного воздуха (t = onst) и изобразится на id-диаграмме отрезком МС. При этом под идеальным процессом подразумевается такой, в котором вся теплота идет только на испарение влаги, т. е. не учитываются потери теплоты в окружающую среду и расход теплоты на подогрев жидкости. [c.243]

Во многих задачах, когда параметры (давление п температура) меняются не в очень широком диапазоне, а сами давления не очень высоки, для описания пара и жидкости, как правило, можно обойтись моделью калорически совершенного газа (5.1.1) и несжимаемой жидкости (5.1.2) с фиксированными (для заданного диапазона) Rg, g, 7g, pi, l. При этом нужно учитывать, что если имеются фазовые переходы, то энтальпии пара и жидкости должны быть согласованы в соответствии с (5.1.3) за счет igo и i o, чтобы [c.247]

Так как площади диаграммы Ts, ограниченные кривой процесса, крайними ординатами и осью абсцисс, измеряют в определенном масштабе количества теплоты, подведенной к рабочему телу при постоянном давлении, то площадь OOiAiG соответствует энтальпии жидкости i, площадь A B FG — теплоте парообразования (г) и площадь парообразования B iDF — теплоте перегрева. Вся площадь ООуАуВ С Р соответствует энтальпии перегретого пара 1. [c.186]

Применение (Н — )S)-диaгpaммы и условия максимального выхода жидкости. (Я — 5 )-диаграмма, дающая зависимось между энтальпией Н и энтропией S для различных изобар и изотерм, уже применялась при вычислении к. п. д. паровых компрессионных машин (см. раздел 2). Такая диаграмма удобна также для определения к. п. д. воздушных ожижителей Линде (а также водородных и гелиевых ожижителей). [c.57]

Энтальпия сжатого газа, входящего в холодную зону в точке 2, должна быть )авна энтальпии выходящих пз этой зоны потоков расширенного газа и жидкости [c.129]

Параметры струйного течения в конце камеры смешения, сечение 0-0 массовые расходы высоконапорной среды F , низконапорной среды F.J и их смеси F,,,), средняя скорость смеси о, ее компонентный состав С, о, удельная энтальпия / о, удельная теплоемкость С , температура Т 1, и плотность р о, а также содержание жидкости и газа, выражаемого в виде расходов жидкой ( и газовой С,, фаз, компонентный состав л, о и К,1,(1 ш)следних, их удельные теплоемкости С о, Ср о, Си,,о, число Пуассона 1,0, газовая постоянная Л (), удельные энтальпии // о и /( п, плотности р (, и р( ц рассчитываются по алгоритму, блок-схема которого представлена на рис. 5.2. [c.231]

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкости Энтальпия : [c.89] [c.65] [c.164] [c.107] [c.178] [c.179] [c.305] [c.427] [c.507] [c.157] [c.191] [c.172] [c.232] [c.23] [c.24] [c.29] [c.51] [c.58] [c.64] [c.64] [c.3] [c.150] [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...