Свойства гидростатического давления

Рис. 2.2. Схема к доказательству второго свойства гидростатического давления

Во всех учебниках по гидравлике это свойство гидростатического давления доказывается математически. [c.9]

Рис. 21.2. Схема к рассмотрению свойств гидростатического давления

Учитывая второе свойство гидростатического давления, можно сформулировать известный закон Паскаля давление, приложенное к внешней поверхности жидкости, не нарушающее ее равновесия, передается всем точкам этой жидкости без изменения. [c.266]

Центр давления (рис. 2.8, б). Известно, что любая сила характеризуется величиной, направлением действия и точкой приложения. Поэтому, чтобы иметь полное представление о суммарной силе гидростатического давления на фигуру, кроме ее величины, определяемой по формуле (1.39), и направления (согласно первому свойству гидростатического давления), необходимо знать точку приложения этой силы, называемую в гидравлике центром давления. Таким образом, центром давления называют точку приложения силы полного гидростатического давления. [c.22]

Свойства гидростатического давления [c.19]

Первое свойство гидростатическое давление направлено всегда по внутренней нормали к площадке, на которую это давление действует. Доказывается оно методом от противного. Будем рассматривать некоторый объем жидкости, нахо- [c.19]

Свойства гидростатического давления. Первое свойст-в о гидростатическое давление направлено всегда по внутренней нормали к площадке, на которую это давление действует. Доказывается оно методом от противного. Будем рассматривать некоторый объем жидкости, находящийся в равновесии (рис. 4). Разделим этот объем произвольной поверхностью S — S на две части. На поверхности раздела возьмем точку А. Предположим, что сила гидростатического давления, приложенная в этой точке, направлена не по нормали к площадке, на которой расположена точка А. Тогда сила гидростатического давления Р могла бы быть разложена на две составляющие на нормальную и касательную P . к поверхности S—S. Но, как известно, жидкость не может сопротивляться касательным усилиям. Поэтому, если бы могла существовать касательная составляющая силы гидростатического давления Рк> то частицы жидкости вышли бы из равновесия, т. е. нарушилось бы основное условие о равнове- [c.22]

Второе свойство гидростатическое давление в любой точке жидкости по всем направлениям одинаково. Это свойство может быть доказано следующим образом в жидкости, находящейся в равновесии, выделим около точки А (рис. 5) бесконечно малую пятигранную призму с бесконечно малыми сторонами dx, dy, dz и dn. Рассмотрим условия равновесия этой призмы, находящейся под действием внешних сил. [c.23]

Переходим к установлению сил гидростатического давления, действующих на грани параллелепипеда. Рассмотрим силы, действующие на вертикальные грани 1—2—3—4 и 5—6—7—8. Согласно первому свойству гидростатического давления, эти силы действуют нормально к указанным площадкам, т. е. направлены вдоль оси X. Проведем через точку А горизонтальную линию ВС, которая пересечет грань параллелепипеда 1—2—3—4 в точке В, [c.26]

В случае невязкой жидкости поверхностные силы направлены по нормали к сечению, мысленно проведенному в жидкости таким образом, определение давления в точке в этом Случае можно производить идентично тому, как это сделано при выводе основного свойства гидростатического давления ( 1), что приводит к результату [c.113]

СВОЙСТВА ГИДРОСТАТИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ [c.32]

Второе свойство. Гидростатическое давление р в данной точке не зависит от ориентировки, т. е. от угла наклона площадки действия. [c.35]

Как мы видели, второе свойство гидростатического давления (о независимости р от ориентировки площадки действия) вытекает из теории сплошной среды (см. рис. 1-10,6). Вместе с тем справедливость этого свойства может быть доказана непосредственно в результате нижеследующих рассуждений. [c.35]

В соответствии с первым свойством гидростатического давления (см. 2-2) можем утверждать, что во всех точках площади S давление жидкости будет направлено нормально к стенке. Отсюда заключаем, что сила абсолютного гидростатического давления Рд, действующая на произвольную плоскую фигуру площадью S, будет также направлена по отнощению к стенке нормально (как это показано на рис. 2-15, а). [c.53]

Свободные струи 93, 401, 402 Свойства гидростатического давления 32 Сжатая глубина 451, 453, 484 Сжатие струи (совершенное, несовершенное, полное, неполное) 382, 383 Сжатое сечение 379 Сжимаемость жидкости 14 Сила гидростатического давления 53 [c.658]

Свойства гидростатического давления и основной закон гидростатики [c.14]

В неподвижной жидкости возникают только напряжения сжатия и не могут действовать касательные напряжения, так как любое касательное напряжение жидкости вызовет ее движение, т. е. нарушит состояние покоя. В подразд. 1.2 было показано, что напряжения сжатия вызывает сила, действующая перпендикулярно на бесконечно малую площадку. Отсюда вытекает первое свойство гидростатического давления на внешней поверхности жидкости давление создает силу, действующую по нормали внутрь рассматриваемого объема жидкости. Причем под внешней поверхностью жидкости следует понимать не только свободные поверхности жидкости и стенки сосудов, но и поверхности объемов, вьщеляемых в жидкости. [c.14]

Второе свойство гидростатического давления состоит в том, что в любой точке внутри покоящейся жидкости гидростатическое давление действует по всем направлениям одинаково, т.е. давление есть скалярная величина. [c.14]

Исходя из этих свойств гидростатического давления, можно получить основной закон гидростатики. Пусть жидкость находится в сосуде, а на ее свободную поверхность действует давление (рис. 2.1). Определим давление р в произвольно выбранной точке, которая находится на глубине h. [c.14]

На вьщеленный объем жидкости сверху вниз действуют сила, равная произведению давления ро на площадь AS, и вес вьщеленного объема жидкости G. В выбранной точке искомое давление р действует по всем направлениям одинаково (второе свойство гидростатического давления). Но на вьщеленный объем создаваемая этим давлением сила действует по нормали к поверхности и [c.14]

Отсюда приходим к выводу второго свойства гидростатического давления гидростатическое давление в любой точке жидкости одинаково по всем направлениям. [c.14]

Согласно первому свойству гидростатического давления, оно всегда направлено по нормали к ограждающей поверхности. Сле- [c.16]

Иллюстрация к свойствам гидростатического давления [c.10]

Каковы основные свойства гидростатического давления [c.50]

Первое свойство. Гидростатическое давление всегда направлено по нормали к площадке, на которую она действует. Докажем это. [c.11]

Третье свойство гидростатического давления давление в данной точке зависит от координат (положения) точки в объеме жидкости и плотности, т. е. [c.19]

Второе свойство. Гидростатическое давление действует одинаково по всем направлениям, т. е. не зависит от угла наклона площадки, на которую оно действует. [c.11]

Третье свойство. Гидростатическое давление в точке зависит от ее координат в пространстве, т. е. р = / (х, у, г). Это свойство не требует специального доказательства, так как очевидно, что по мере увеличения глубины погружения точки под уровень жидкости давление в ней возрастает и, наоборот, по мере уменьшения глубины погружения точки — давление в ней падает. [c.12]

Рис. 1.3. Схема к доказательству первого свойства гидростатического давления

Это равенство доказывает второе свойство гидростатического давления. [c.10]

Блез Паскаль (1623—1662 гг.)—выдающийся французский математик, физик и философ, кроме ряда математических работ, установил сформулированный выше закон, нашел свойства гидростатического давления, решил вопрос о природе вакуума. [c.72]

Величина ро является одинаковой для всех точек объема-жидкости, поэтому, учитывая второе свойство гидростатического давления, мож1но сказать, что давление, приложенное к внешней поверхности жидкости, передается всем точкам этой жидкости и по всем направлениям одинаково (закон Паскаля). [c.20]

Заполним сосуд, имеющий плоские вертикальную и наклонную боковые стенки, на высоту Н жидкостью с плотностью р (рис. 11, а). Давление на стенку в точках А и А будет равно внешнему давлению Ро, а в точках В и В в соответствии с (28) Ро + f>gH. Отложим в принятом масштабе нормально к стенке (в соответствии с первым свойством гидростатического давления) величины давлений в точках А, А в В, В и соединим концы векторов прямыми линиями. Полученные фигуры представляют собой эпюры давлений на боковые стенки сосуда трапеции AB D и A B D — эпюры абсолютного давления, прямоугольники ABED и A B E D — эпюры внешнего давления, треугольники E D и E D — эпюры избыточного давления. [c.26]

Если дополнительно к приведен-ньш условиям требуется изучить влияние на механические свойства гидростатического давления, то аналогичные нспыгания можно выполнить на специальной установке (рис. 35), в которой образец деформируется за счет гидроэкструдирования связанной с ним заготовки переменного сечения. [c.144]

Так как AS , sin, 6 = AS и ASj eos p = AS , то условие равновесия можно переписать в виде paASa — рьАЗа = О л РьАЗс — P,AS, = О или (Ра — Рь) ASa = о и (рь — Ра) AS, = о, что возможно при Ра = ри И рь = рс- ТоГДа ра рь — Рс-Таким образом, оказывается, что величина гидростатического давления не зависит от положения площадки, на которую она действует. Доказательство проведено при допущении, основанном на малости рассмотренной призмы. Но если эта призма бесконечно мала, т. е. стянута в точку, то результаты доказательства можно полностью отнести к свойству гидростатического давления в точке. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...