Свойства основной моды

Количественный анализ колебательных мод реального трехмерного твердого тела — исключительно сложная задача, однако основные идеи, необходимые для понимания общих свойств нормальных мод, можно рассмотреть на примере линейной цепочки атомов. Для простой линейной цепочки легко показать, что имеется только ограниченное число действительно [c.31]

Итак, перейдем к анализу модели резонатора, содержащего лишь гауссовые оптические элементы, в частности произвольное число гауссовых апертур. Отметим вначале одно общее свойство таких резонаторов. Для этого рассмотрим поле основной моды резонатора в некотором поперечном сечении [c.199]

Тем не менее наблюдаемые свойства распространения основной моды, а также многочисленные данные о созданных ядерными взрывами волнах, собранные в работе [c.579]

Прежде всего следует определить факторы восприятия гармонической целостности формы и цвета в костюме потребителя моды. Эти факторы сводятся в систему, определяющую восприятие человеком цвета в костюме, куда входят объективные и субъективные условия восприятия. Объективные факторы включают объект восприятия, его форму, размеры, оптико -физические свойства поверхности цветовые характеристики объекта и объективную среду (включая предметную среду). В субъективные условия входят человек и социальная среда. Выделяют три основных этапа прогнозирования цвета [c.6]

Практически важным свойством толщинного резонанса является независимость собственной частоты от радиуса и простота ее определения по свойствам материала и толщине. Если. ориентироваться только на первое свойство, то из рис. 82 и 83 видно, что существует целый ряд частот (их количество увеличивается с ростом R), которые обладают данным свойством. При этом нет никаких оснований для того, чтобы отдать предпочтение частотам, остающимся практически постоянными при изменении R. Рассмотрение экспериментальных данных [195, 264] обнаруживает существенное различие в эффективности возбуждения колебаний пьезокерамических дисков на основном толщинном и дополнительных плато при подводе электрической энергии через сплошные электроды. Однако знание форм колебаний часто позволяет так подобрать конфигурацию разрезных электродов, чтобы значительно повысить эффективный коэффициент электромеханической связи относительно слабых (при сплошных электродах) мод [39]. Вопрос об оптимальной конфигурации электродов тесно связан с анализом форм колебаний диска. Такой анализ приводится далее, а здесь мы обратимся к выделению и исследованию тех составляющих в движении частиц диска, взаимодействие между которыми обусловливает сложную структуру его частотного спектра. [c.214]

В начале нашего рассмотрения мы изучим основные свойства направляемых волн в диэлектрических структурах общего вида. Оптические моды представляются как решение характеристического уравнения, к которому сводятся уравнения Максвелла, удовлетворяющие граничным условиям, определяемым геометрией волновода. Этот подход мы применим затем к планарному диэлектрическому волноводу и получим выражения как для ТЕ-, так и для ТМ-мод. Физика локализованного распространения объясняется при этом с помощью явления полного внутреннего отражения плоских волн от диэлектрических границ раздела. [c.438]

Рассмотренную модель назовем моделью пластического типа. В отличие от моделей хрупкого разрушения, свойства которых в первую очередь зависят от поведения слабейших структурных элементов, свойства моделей пластического типа в основном зависят от средних или близких к ним характеристик структурных элементов. Модели хрупкого разрушения включают масштабный эффект и существенный разброс механических свойств образцов. Для моде- [c.126]

В следующих главах будет проведено детальное рассмотрение методов генерации ультракоротких световых импульсов. Но предварительно в данной главе мы дадим в качестве необходимой основы описание общего принципа действия лазера, оптической накачки лазеров, свойств лазерных резонаторов, важных активных материалов и типов лазеров. В конце главы кратко рассматриваются принцип синхронизации мод (взаимодействие мод, захват мод) и основные методы ее реализации. [c.49]

Используя аналогию между оптикой тонких пленок и электронной зонной теорией твердого тела, нетрудно показать существование мод, локализованных вблизи границ раздела многослойной и однородной сред. Аналогично тому, как поверхностные состояния описывают примеси вблизи границ твердого тела, особые волны могут быть возбуждены и вблизи границ раздела мультислоя. Свойства этих волн можно изучать [41], отыскивая вещественные корни уравнения (3.18.5) и получая распределение поля с помощью рассмотренной выше теории электрических цепей. На рис. 3.29, дг показано поперечное распределение поля для типичной основной поверхностной моды, направляемой периодической структурой. [c.219]

Матрица плотности в таком виде дает основные свойства полей, которые наиболее удобно описывать в Р-представлении. Если Р (а) — весовая функция, сингулярности которой не сильнее сингулярности б-функции, то в общем случае она будет обладать неисчезающими комплексными моментами произвольно высокого порядка. [Единственное исключение составляет функция Р (а) = = б (а), которая соответствует основному состоянию моды.] Из этого следует, что диагональные матричные элементы п д п) которые представляют вероятность нахождения п фотонов в моде имеют ненулевые значения для произвольно больших п. Таким образом, если функция Р (а) ведет себя достаточно хорошо в ука занном выше смысле, то нет ограничения сверху на число фотонов имеющихся в моде ). [c.91]

Все вышесказанное относится к свойствам рубина при малых плотностях энергии действующего света, когда почти все ионы Сг " находятся в основном состоянии A2(t ). Во время работы лазера плотность энергии света в рубине настолько велика, что больше половины ионов Сг " находятся в метастабильном состоянии а Е, и все оптические свойства рубина сугцественно изменяются. Экспериментально [77, 78] был исследован спектр поглощения рубина в метастабильном состоянии и было обнаружено, что он совсем не похож на спектр рубина в основном состоянии уменьшается поглощение в широких полосах [/ и У, а между ними и в ультрафиолетовой области спектра появляются новые полосы. Отметим, что эти опыты очень сложны, так как нужно заме ить поглощение света на фоне мощного светового поля. Для этого поглощаемый свет моду.лируют по частоте, а затем выделяют эту частоту из прошедшего света [77, 78]. [c.175]

В главе III обсуждаются некоторые общие свойства решений нестационарных задач. Основное здесь — описание закономерностей распространения возмущений в цилиндрической упругой системе. Кроме того, в этой главе рассматривается принцип суперпозиции и некоторые его следствия, дается понятие о модах колебаний (волн), [c.5]

После проведения этих экспериментов тезис о том, что неустойчивые резонаторы с большими Л экв идеальных условиях обеспечивают генерацию на основной моде с дифракционным углом расходимости излучения, можно было считать доказанным. Надлежало еще проверить, оказьюаются ли угловые характеристики предельно возможными для данных условий и тогда, когда эти условия не столь хороши (имеется неоднородность среды и Т.П.). С этой целью в [48] были экспериментально сопоставлены свойства обычного лазера с телескопическим резонатором и многокаскадной системы на аналогичных активных элементах. Подобные системы состоят из маломощного задающего генератора и каскадов усиления с телескопами между ними (для расширения сечения пучка с одновременным уменьшением расходимости см., например, [174], а также [16], 2.6) их построение на протяжении ряда лет считалось единственно возможным способом решения проблемы расходимости излучения мощных лазеров. [c.213]

Ровно столетие прошло между пионерными исследованиями упругих свойств твердых тел, проведенных Вертгеймом в 40-х гг. XIX века, и кульминационными итоговыми работами Вернера Кестера 40-х гг. XX века. Кестер, который полагался главным образом на точные эксперименты по из-гибной вибрации, располагал преимуществом знания уточненной теории при установлении в своих исследованиях основных мод колебаний, для оценки значения почти пренебрежимого вклада инерции поворота сечений. Он определил значения Е для более чем тридцати элементов, сравнив их со значениями модулей одиннадцати соответствующих элементов, найденными Вертгеймом, а также значения модулей 59 двойных сплавов, сравнив их с соответствующими данными Вертгейма для 64 сплавов. Интересное различие по сравнению с результатами Вертгейма, особенно по отношению к сплавам, заключается в существенном увеличении объема побочной информации, относящейся к кристаллическим структурам и фазовым явлениям, которая позволила Кестеру классифицировать и привести в соответствие все его результаты, полученные на основе более точно изготовленных образцов и более точно определенных частот вибрации. В своих первых экспериментальных исследованиях зависимости модулей упругости от температуры Вертгейм ограничился квазистатическими испытаниями в интервале температур между —15 и 100°С, а также всего несколькими элементами динамические исследования Кестера охватывали большее множество твердых тел и диапазон температур от —185 до 1000°С. Оба рассматривали наличие корреляции между континуальными и атомистическими параметрами или отсутствие таковой, оба осредняли значения коэффициента Пуассона твердых тел, и где это было уместно, влияние магнитных эффектов [c.492]

Кроме основных поперечных мод, в резонаторе имеются также так называемые высгпие поперечные моды (иногда основные поперечные моды называют продольными, а высшие поперечные — просто поперечными). Свойства поперечных мод необходимо знать, ибо, во-первых, довольно часто используется многомодовый режим, во-вторых, хотя и редко, но бывают случаи, когда необходимо выделить какую-то высшую поперечную моду и организовать генерацию на этой высшей, а не основной моде, и, в-третьих, для выделения основной моды и предотвращения генерации па высших модах также необходимо знать свойства этих высших мод. [c.51]

В настоягцем параграфе будет продолжено изучение астигматичного гауссова пучка, начатое в 1.6, при этом все внимание будет уделено случаю, когда параметр Ф астигматичного гауссова пучка является комплексной величиной. Подобные пучки обладают интересными свойствами и в ряде лазерных резонаторов именно они оказываются основными модами. [c.91]

С целью выделения пригодных типов резонаторов для одномодовых импульсных лазеров вернемся к рис. 4.8. Имнульсно-нериодиче-ский характер накачки, определяюш,ий достаточно высокий уровень термоонтических искажений АЭ, в сочетании со сравнительно большим размером основной моды в АЭ и, следовательно, с высокой чувствительностью моды к оптическим пеодпородиостям в АЭ приводит к необходимости использовать схемы резонаторов, обладающих динамической стабильностью своих характеристик при малых изменениях ТЛ АЭ. В противном случае, как видно из рис. 4.8, мы будем иметь либо схему резонатора чрезвычайно чувствительную к различного рода флуктуациям оптических свойств внутрирезонаторных элементов, либо потери основной моды будут очень большие. Оба эти варианта, как правило, малопригодны. [c.227]

Исследования, проведенные в этой главе, позволяют сделать вывод о возможности управления продольно-периодическими свойствами основных типов световых мод свободного пространства Бесселя, Гаусса-Эрмита, Гаусса-Лагерра. Хотя эти моды описываются амллитудно-фазовыми функциями, методы, рассмотренные в этой главе, предлагают способы получения чисто фазовой (наиболее энергетически выгодной) функции пропусвания ДОЭ, формирующих многомодовые световые пучки. Серии тестов с изготовленными ДОЭ показали хорошее согласие теории и эксперимента. [c.538]

В качестве конкретного примера рассмотрим моды в скрученном световоде. Благодаря тому что освоена технология изготовления волокон, сохраняющих поляризацию излучения на длинах в сотни метров и более, а также в связи с перспективой применения таких волокон в технике оптической связи и т. п. заметно активизировались исследования поляризационных свойств одномодовых волоконных световодов (см., например, [23]). В регулярном двулучепреломляющем одномодовом световоде, который аналогичен анизотропной среде, распространяются две основные моды с разными фазовыми скоростями, поляризованные практически линейно и ортогонально друг к другу (так называемые ХР-моды) [19]. Вырождение мод в реальном волокне с круглым сечением снимается из-за изгибов, неизбежной эллиптичности сечения сердцевины и т. п. Уравнения распространения связанных ХР-мод в слабонаправляющем и слабоанизотропном световоде, приведенные в [19], имеют следующий вид [c.269]

Нестационарный вариант теории свободного взаимодействия содержит механизм неустойчивости типа Рэлея, имеющий место в нелинейно возмущенных областях с точками перегиба мгновенных профилей продольной скорости. С данным утверждением, составляющим основной вывод [101], связана невозможность повысить точность конечно-разностных методов расчета обсуждаемых течений путем уменьшения шагов сетки. С одной стороны, сгущение узлов фактически вводит более короткие масштабы длин волн, которыми обладают быстро растущие собственные функции задачи, проявляющиеся как вычислительная неустойчивость. Спектральные свойства неустойчивых мод таковы, что нелинейная стадия их нарастания может сопровождаться появлением сингулярности в конечный момент времени. С другой стороны, предположение [105] о связи наблюдаемых в экспериментах [106-108] неустойчивостей в виде высокоинтенсивных импульсов, или "шипов" с самовозбуждающимися в областях с точками перегиба рэлеевскими модами находит определенное подтверждение в исследованиях [109]. С этой точки зрения отмеченное выше особое 1юведение решений асимптотических уравнений в сильно нелинейных областях в какой-то степени отражает реальные процессы разрушения ламинарного режима течения в пограничном слое. [c.8]

Последовательность фундаментальных функций. —Приведённые выше примеры иллюстрируют общее свойство различных мод колебания струны независимо от распределения массы или граничных условий. Если распределить фундаментальные функции, описывающие форму разлкчных мод колебаний, в порядке возрастания частоты колеОания, то каждая последующая функция будет иметь между точками опоры на один узел больше предыдущая кривая для первой, основной моды не имеет ни Одного узла, кривая для второй моды имеет один узел, для третьей [c.133]

Многие излучательные свойства полосковых лазеров идентичны свойствам лазеров с широким контактом, описанным ранее. В силу того что площадь сечения полосковых лазеров меньше, чем у лазеров с широким контактом, получаемые значения выходной мощности здесь меньше. Для лазеров с шириной полоски 15 мкм и длиной резонатора 250 мкм с одного зеркала обычно получают 20—30 мВт световой мощности в непрерывном режиме при типичном значении рабочего тока 200 мА [149]. На таких лазерах были получены значения выходной мощности вплоть до 85 мВт при 310 мА, прежде чем происходило катастрофическое разрушение зеркала [149]. Сообщалось о лазерах мезаполосковой геометрии с шириной полоски 80 мкм и длиной резонатора 300 мкм, в которых была достигнута мощность 390 мВт [119]. На рис. 7.11.1 показана картина-дальнего поля излучения полоскового ДГС-лазера. Для случая, показанного на этом рисунке, толщина активной области и ширина полоски достаточно малы, чтобы обеспечить излучение в основной моде в параллельном и перпендикулярном плоскости р — п-перехода направлениях. Типичные значения полного угла расходимости пучка, взятого по точкам половинной интенсивности (угловой полуширины), равны 45° в направлении, перпендикулярном плоскости р — л-перехода, и 9° в направлении вдоль плоскости р — п-перехода. [c.288]

В теории надежности отмечается два основных подхода формирования моделей - полуэмпирический (феноменологический) и структурный. Феноменологический подход основан на обобщении результатов наблюдений и экспериментов, выявлении основных статистических закономерностей и прогнозировании функционирования технических систем. Среди этого класса моделей приведены многостадийная модель накопления повреждений, теория замедленного разрушения, статистическая модель разрушения и др. Структурный подход предусматривает прежде всего исследование структурных особенностей рассматриваемого объекта (например, при анализе прочностных свойств металлических деталей необходимо учитывачь структуру металла и связанных с ней дефектов - микро фещин, дислокаций, конфигурации и положения границ зерен и г.д.). Ко второму классу можно отнести моде ш хрупкого разрушения, пластического разрушения, так называемую объединенную структурную модель, причем автором особо подчеркивается перспективность дальнейшего развития структурного моделирования. [c.128]

Результат, полученный при теоретическом анализе свойств дисперсионных соотношений и связанный с наличием нормальных волн с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей, оказался довольно необычным в теории волноводного распространения, содержание и основные понятия которой формировались на базе изучения относительно простых ситуаций в акустике и электродинамике. В связи с этим проведены эксперименты [16, 228], целью которых была проверка возможности возбуждения такого типа волн. Эксперименты проводились для цилиндров и призм из различных материалов, возбуждаемых с торца пьезоэлектрическими преобразователями. Подводимый сигнал представлял собой узкополосный гауссов импульс с различными несущими частотами. Вследствие дисперсии первоначальный импульс искажался и на выходе наблюдались импульсы, соответствующие нормальным распространяющимся модам, возкюжным при данной частоте. По времени задержки приходящих импульсов вычислялась групповая скорость соответствующих мод. О степени согласования теоретических и экспериментальных данных можно судить по рис. 47, взятому из работы [228]. На нем приведены вычисленные (сплошные линии) и замеренные (точки) данные о групповой скорости для пластины из плавленого кварца 20,32 X 1,77 х 0,0381 см. При расчетах принималось Сз = 3,8 X 10 м/с, V = 0,17. Степень согласования теоретических и экспериментальных данных очень высокая. Кроме того, приведенные в работе [228] осциллограммы наглядно свидетельствуют о возможности эффективного возбуждения обратных волн. Приведенные экспериментальные данные достаточно интересны также с точки зрения оценки возможности модели бесконечного упругого слоя при анализе волновых процессов в конечных телах. [c.142]

Статистические свойства гауссовского оптического поля, смешанного с когерентным колебанием, теоретически исследовались различными авторами. В [22] получена основная формула для оператора плотности суперпозиции многомодовых полей. Позднее в 25] были найдены распределения отсчетов фотоэлектронов и факториальные моменты для суммы когерентного и узкополосного гауссовского полей на одной и той же частоте. В 92] были рассчитаны второй факториальный момент для суперпозиции одиночной когерентной. моды и гауссовской компоненты с различными формами линий, центрированными на одной и той же частоте. [c.13]

Общие замечания. У лазеров на динамических решетках свойства резонаторов, и прежде всего шектр и свойства мод, столь же необычны, как и процесс усиления. Определяется это рядом эффектов, сопровождающих шешение волн перекачкой фаэы, сопряжением волнового фронта, изменением частоты и поляризации излучения. Проанализируем с этой точки зрения основные типы голографических активньгх нелинейных элементов (п. 1.2.1) с учетом основных свойств четырехволнового смешения. [c.36]

Обращение в нуль декремента невырожденной монотонной моды в случае, когда основное движение и возмущение не обладают различными свойствами симметрии, означает исчезновение устойчивого стационарного решения вследствие его слияния с неустойчивым (рис. 174, л) при этом в системе могут возникать колебания конечной амплитуды с большим периодом (бифуркация рождения цикла из сепаратрисы седлоузла), либо происходит переход на какой-либо иной устойчивый режим. В задачах конвекции распространена ситуация, когда в результате монотонной неустойчивости развивается новое стационарное движение, не обладающее симметрией исходного. Прежнее движение при этом продолжает существовать как неустойчивое. В частности, эта ситуация имеет место при потере устойчивости равновесия в полости, подогреваемой снизу. Если параметры жидкости являются постоянными, то амплитуда в припороговой области описывается вещественным аналогом уравнения (38.1) при этом имеет место бифуркация типа вилки (рис. 174, б). При нарушении [c.281]

Заключение. Завершая статью, мы хотели бы еще раз подчеркнуть основное утверждение, которое служит ее стержнем. Независимо от того, будут ли тахионы когда-нибудь обнаружены в природе как самостоятельные частицы, они уже сегодня составляют важнейший элемент систем, обнаруживающих неустойчивость по отношению к фазовому переходу в стабильное состояние. Именно тахионная мода при своем нарастании со временем осуществляет фазовый переход, разрушая старую фазу и создавая новую. При подходе к точке фазового перехода определяющую роль начинает играть мягкая мода [8], частота которой стремится к нулю, а квадрат ее переходит от положительных значений через нуль к отрицательным. Это и есть тахионная степень свободы, о которой много раз говорилось выше. Параметрами тахиона — скоростью С и (мнимой) массой Г — определяются характеристики самого фазового перехода и конечного состояния системы. И подчеркнем еще раз несмотря на свои необычные свойства, тахион — не досужая выдумка теоретиков, а реальная составная часть физической картины мира. [c.108]

В работе [76] детально изучены свойства термоупругих волн Релея и установлено, что эти волны распространяются в виде ква-зиупругих волн (В — мод), подобных классической волне Релея, но подвергающихся демпфированию и дисперсии, и в виде квази-тепловых волн (Т — мод), в основном диффузионного характера. При низких частотах (X 1) возникают адиабатические деформации, а при высоких (X 1) —изотермические. В случае постоянной температуры на поверхности полупространства существует одна В — мода при низких частотах и две разные — при высоких, а в случае теплоизолированной поверхности — две разные Е — моды при низких частотах и одна — при высоких. [c.296]

Основная трудность в решении краевой задачи при изучении волноводных мод в оптическом волокне связана с интегрированием уравнения в частных производных методом разделения переменных. Хотя для волокон со ступенчатым профилем показателя преломления эта задача оказывается не столь уж сложной, удобно все-таки ввести некоторые приближения, для того чтобы получить простые выражения для интересующих нас величин. Таким образом, предположим, например, что оболочка простирается на бесконечно большое расстояние такое предположение правомерно благодаря экранирующей роли оболочки и экспоненщ1альному затуханию волноводных мод с расстоянием р от оси волокна. Кроме того, особое внимание уделим случаю, когда показатели преломления сердцевины и оболочки отличаются всего на несколько процентов (А -4 1, случай слабонаправляющих во-локон), что часто имеет место на практике, так как малость А ограничивает искажения, вносимые волокном в распространяющийся импульсный сигнал, при сохранении волноводных свойств волокна. [c.586]

Ньюхауз, Рюэлль и Тэкенс предложили модель, основанную на математических соображениях о свойствах общности (generi ). Согласно этой модели, после того как в системе возникли колебания на двух основных частотах, должен установиться хаос. Такой механизм наблюдался в гидродинамике в разных случаях (движение на двумерном торе), но было обнаружено также и движение на трехмерном торе. Мы не собираемся утомлять читателя математическими тонкостями и поэтому упомянутый термин свойства общности будем понимать просто как типичные свойства. Следует, впрочем, предупредить читателя, о том, что сейчас не вполне ясно, можно ли это понятие, связанное с определенны.ми математическими свойствами систем, непосредственно прилагать к реальным физическим ситуациям. Ясно, что лазер, генерирующий на четырех несвязанных модах,— пример не в пользу такого приложения. [c.212]

При классическом описании оказалось, что величина ala t) поля излучения формально эквивалентна комплексной нормальной координате механического осциллятора. Поэтому квантование выполняется таким образом, что величине О/а(0 сопоставляется некоторый оператор, обладающий такими же свойствами, что и оператор комплексной нормальной координаты в частности, он удовлетворяет тем же основным перестановочным соотношениям [ср. уравнение (В2.22-4в)]. Для каждой моды (/, о) величина а/а(/) заменяется на а.1а 1). Оператор а/о(/) обладает свойствами (зависящего от времени) оператора комплексной нормальной координаты. Следовательно, его нужно понимать в смысле представления Гейзегберга. На основании соотношений, задаваемых уравкением (В2.22-4в), получаются следующие перестановочные соотношения [c.139]

Основной вопрос, который возникает при построении галеркинской аппроксимации уравнении гидродинамики сколько мод учитывать в разложении Каких-либо четких алгоритмов здесь нет единственным критерием правильности конечномерного описания является сравнение его с точным решением (если оно известно) либо с экспериментом. Поэтому обычно строить такую конечномерную аппроксимацию имеет смысл лишь в тех случаях, когда ясно, какую картину течения мы хотим описать. Описанный способ конечномерного усечения уравнений гидродинамики является не единственным и, возможно, не всегда оптимальным. Конечномерные модели могут строиться, в частности, по принципу моделирования основных свойств этих уравнений — квадратичности, симметрии, законов сохранения и т. д. (так называемые системы гидродинамического типа [4]). Для четырехвихревой кон- [c.453]

Пример резонатора телескопического типа хорошо демонстрирует повышенные селективные свойства неустойчивых резонаторов, формируюш,их световые пучки с высокой степенью пространственной когерентности. Как известно, с точки зрения угловой селекции выгоднее работать в условиях относительно больших дифракционных потерь, так как дифракция обеспечивает срыв генерации в первую очередь мод высоких порядков. Поскольку для неустойчивого резонатора дифракционные (геометрические) потери всегда велики, то при его использовании фактически не требуется принимать какие-либо меры по дополнительной селекции поперечных мод. Лазер с неустойчивым резонатором генерирует обычно только основную поперечную моду (моду ТЕМоо) при этом часто достигается дифракционный предел расходимости. Заметим, что с точки зрения направленности излучения желательно иметь более высокие значения коэффициента расширения М (более высокие значения Л/дкв)- [c.211]

В работе [Kalyanasundaran, 1984] исследовались нелинейные свойства волн Блёстейна—Гуляева за основу бралось представление функции для энергии в виде ряда (4.2.26) все уравнения записывались в лагранжевой системе координат. Учет нелинейностей производился методом возмущений установлено, что мода остается в основном типа SH, несмотря на общую взаимосвязь рассмотренной здесь компоненты перемещения с другими компонентами. [c.254]

В приведенных расчетах не учтено, что ограничение длины регенерационных участков может происходить из-за шумов перераспределения мод лазеров [17], шумов, обусловленных отражением [42], модовых шумов в системах с многомодовым ВС [20]. Указанные ограничения принципиально устранимы. Если в качестве излучателей выбрать СИД, оптическая мощность в ВС мала и ширина спектра велика из-за некогерентности излучения, то трудности, вызываемые когерентными явлениями, такими, как описанные ранее шумы, при этом устраняются. С пектральные свойства обычных многомодовых лазеров близки к свойст-вам СИД. Ограничения в системах с одномодовыми ВС, обусловленные скачкообразной сменой мод в лазере [42], устраняются путем применения динамичес-ки одномодового лазера. Шумы, имею-Щие наиболее существенное значение в аналоговых ВОСС, и способы борьбы с ними указаны в гл. 11.3. Последовательность выбора основных компонентов [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...