Моды поверхностные

Влияние указанных выше видов неоднородности на первую и вторую моды поверхностной волны имеет качественно различный характер. Нормальная неоднородность (рис. 7.2.2) проявляется в сдвиге первых двух дисперсионных кривых вверх по частоте и в значительном их растяжении по оси а. Трансформация пропорциональна значению /о. Это ведет к непропорционально малому и неравномерному по частоте увеличению фазовых скоростей первых двух мод. [c.149]

В целом и нормальная и аномальная неоднородно сти приводят к существенному изменению структуры поверхностного поля, которое заключается как в изменении количества распространяющихся мод поверхностных волн, так и в динамических характеристиках этих мод. [c.149]

Локализация неоднородности также играет важную роль, сказываясь, прежде всего, на частотах возникновения новых мод поверхностных волн, значения которых существенно увеличиваются при нормальной неоднородности, локализованной в придонной области слоя. В рассматриваемом случае это реализует более гладкий переход от слоя к полу про странству, Аномальная неоднородность, особенно при малых значениях /о приводит к понижению частот возникновения новых мод и увеличению их количества. [c.153]

Моды поверхностного натяжения. [c.14]

Опыт. Моды поверхностного натяжения. Круговые стоячие волны поверхностного натяжения легко наблюдать следуюш,им образом, Наполните бумажную чашку до краев водой и затем добавьте еще чуть-чуть, чтобы вода слегка поднялась над краями (удерживаясь силой поверхностного натяжения). Слегка ударьте по чашке. Волны легко проследить, наблюдая за отражением неба от поверхности воды. Другой способ наблюдения возьмите небольшой яркий источник света, поместите его на расстоянии около метра от поверхности и наблюдайте за узорами, появляющимися на дне чашки из-за того, что поверхностные волны действуют как Рис. к задаче 2.34, ЛИНЗЫ, Чтобы убедиться в том, что работает [c.102]

Решение дисперсионного уравнения (5. 4. 35), полученное численным путем, показано на рис. 58. Как видно из рисунка, при расслоенном течении газожидкостной смеси существует одна поверхностная волна (кривая 1), распространяющаяся вдоль межфазной границы 3, и бесконечное число акустических волн (кривые 2, 3,4... ). При этом акустические моды более высокого порядка (кривые 3,4,. . . ) являются двумерными и вызывают циклические изменения давления и скорости по толщине канала. [c.207]

Нулевыми индексами отмечены моды, которые при увеличении толщины пластины переходят в поверхностную волну. [c.17]

Для слоистой среды теория эффективных жесткостей подробно изложена в статье Сана с соавторами [66], где определяющие уравнения этой теории используются для установления зависимости фазовой скорости от волнового числа для волн, распространяющихся параллельно и перпендикулярно слоям, и полученные результаты сравниваются с точными. Оказывается, что для низшей антисимметричной моды волн, распространяющихся в направлении слоев, имеют место резкие колебания фазовой скорости, которые очень хорошо описываются приближенной теорией в широком интервале волновых чисел. Предельные значения фазовых скоростей при стремлении волновых чисел к нулю совпадают с найденными по теории эффективных модулей и по точной теории. Волны, распространяющиеся в произвольном направлении, были исследованы в работе Све [67], где полученные результаты также сравниваются с кривыми точной теории. Сан [60] использовал определяющие уравнения теории эффективных жесткостей для изучения поверхностных волн, распространяющихся вдоль свободной поверхности слоистого полупространства. Он показал, что поверхностные волны являются диспергирующими и что дисперсионные кривые, найденные по этой приближенной теории, хорошо согласуются с результатами точной теории. [c.378]

Наибольший интерес представляют пакетные, групповые и катящиеся преобразователи. Так, пакетные преобразователи представляют собой отдельные пьезоэлементы, собранные в пакет. В результате расчета колеблющегося прямоугольного пьезоэлемента было установлено, что для возбуждения упругого импульса, равного периоду собственных колебаний, пьезоэлемент должен иметь размеры, обеспечивающие кратность частот мод колебаний прямоугольного элемента. Возбуждая такой пьезоэлемент электрическим импульсом, в спектре которого отсутствуют частотные составляющие, равные кратным частотам, получают короткий упругий импульс. При длительности такого электрического импульса, равной одному периоду собственных колебаний пьезоэлемента, длительность упругого импульса будет также равна одному периоду, при длительности электрического импульса равного двум, трем и более периодам длительность упругого импульса соответственно будет равна двум, трем и более периодам. Таким образом, данные преобразователи позволяют управлять длительностью упругого сигнала. Однако практически для реализации эхо-импульсного метода они не пригодны, так как не обеспечивают высокой направленности при излучении и приеме упругих волн. Основной помехой при приеме упругих волн являются поверхностные волны, которые возникают при возбуждении ненаправленного преобразователя. Для обеспечения направленности в главном направлении (перпендикулярно поверхности, на которой расположен преобразователь) предложен метод группирования элементарных источников. Группирование позволяет существенно увеличить направленность и уменьшить уровень поверхностных волн. Различают линейное и базисное группирование. Линейное группирование полностью не исключает образования волн помех, оно их локализует в определенном направлении. Для исключения образования поверхностных волн предложен преобразователь, в котором пьезоэлементы располагают на круговой базе. [c.86]

Э. п. может наблюдаться в разл. условиях в изотропной плазме, в плазме, находящейся во внеш. магн. поле, на модах непрерывного спектра возбуждений ленгмюровской турбулентности, на поверхностных колебаниях неоднородного переходного слоя холодной плазмы. Э. п. может возникнуть и в столкновительной плазме полупроводников, а также в сильно вырожденной электронной плазме, примером к-рой могут служить свободные носители заряда в металлах (см. Плазма твёрдых тел). [c.646]

Анализ методов формирования коллекции моделей в швейной промышленности показывает, что коллекция разрабатывается в основном с учетом направления моды и покупательского спроса. Отечественная продукция в настоящее время проигрывает по всем аспектам моделированию, дизайну, фурнитуре и цветовой гамме. Но именно прогнозирование цвета в одежде должно быть тесно связано с ее формой, так как цвет является одним из важнейших элементов формы и характеризует ее поверхностный материальный слой, несущий все цветовые характеристики. [c.6]

Выше описан характер движения в каждой моде на частоте запирания. Определенный интерес представляет изменение характера движения в моде при изменении частоты. На рис. 55 представлено распределение по радиусу нормированных перемещений в первой моде на разных частотах, v = 0,3317 [288]. Здесь четко прослеживается трансформация движения от поршневого, на низких частотах, до движения, характерного для поверхностной волны Рэлея на высоких частотах. [c.152]

Рассмотренная задача об отражении первой нормальной моды от свободного торца волновода является интересной вследствие наличия тесной ее связи с проблемой отражения волны Рэлея от места резкого изменения геометрии поверхности (угла). Именно первая распространяющаяся мода на высоких частотах переходит в волну Рэлея. Однако в рассмотренном частотном диапазоне (см. рис. 101) первую моду еще нельзя отождествлять с волной Рэлея. Расчеты при более высоких частотах позволили бы дать полный количественный энергетический анализ процесса отражения поверхностной волны от прямого угла, и в частности оценить потери на возбуждение объемных волн. [c.260]

Скорости распространения упругих волн зависят от типа этих волн и свойств материала среды (упругих постоянных и плотности). Скорость С( поперечных волн для большинства материалов составляет 0,325— 0,68 от скорости l продольных в безграничной среде, скорость поверхностных — около 0,9 скорости поперечных. Скорости распространения нормальных и стержневых волн зависят от частоты, толщины изделия и моды колебания. При падении на границу раздела двух сред происходит отражение, преломление и трансформация волн. Иапр., при падении продольной волны L (рис. 1) на границу раздела двух твердых сред в первую среду отражается [c.373]

Наряду с внешними (мощностью накачки) и внутренними (плотностью пар, энергией связи конденсата, несколькими каналами превращения, присутствием смягчающей моды) условиями свойства атом-вакансионной фазы, видимо, следует характеризовать условиями зарождения, пространственным распределением, концентрацией, поверхностными свойствами подобно характеристикам электронно-дырочного конденсата. [c.12]

Как следует из графиков, структура среды, определяемая видом и гра-диентностью неоднородности слоя, существенно влияет на структуру поверхностного волнового поля. Наиболее сильное влияние на структуру волнового поля оказывает величина коэффициента /о. Чем больше значение /о (средние значения модулей слоя ближе к значениям модулей полупространства), тем больше динамические свойства составной среды приближаются к свойствам однородного полупространства (значения критических частот появления новых мод поверхностных волн увеличиваются, количество этих мод в рассматриваемом диапазоне уменьшается). В частности, при неоднородности 3 (рис. 7.3.2) в рассматриваемом диапазоне частот суш ествуют 4 моды, при неоднородности 2 (рис. 7.3.1) их уже 5. Аналогично, частоты возникновения мод при неоднородности 3 (рис. 7.3.2) суш,ественно выше, чем при неоднородности 2. [c.153]

Кроме зеркального отражения от кромки, также происходит и преобразование моды поверхностных волн, которые однако становятся заметными только в том случае, если поверхность кромки ограничена, например как в шпоночной канавке. На дне канавки поверхностная волна отчасти снова излучается как краевая волна и может интерферировать с падающей волной. На поверхности канавки происходят также многократные отражения. Следовательно, для неглубоких канавок с глубиной того же порядка, как длина волны, рис. 2.27 уже неспра-еедлив. [c.62]

В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с том, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные (затухающие при 2-v oo) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий (иаиример, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [c.455]

Обращает на себя внимание наличие разориентированньтх участков размером приблизительно 10—100 мкм в приповерхностном слое усталостно нагруженных монокристаллов молибдена (см. рис. 2). Образование таких участков нельзя связывать с наличием избыточных дислокаций одного знака, поскольку в условиях симметричного растяжения — сжатия дислокационные сгустки имеют дипольный и мультипольный характер, не приводящий к заметным разориентн-ровкам. Вероятно, образование разориентированных участков с резкими границами, обладающих определенной кристаллографической направленностью, обусловлено градиентом дислокационной структуры от поверхности вглубь кристалла. Из-за различных условий деформации поверхностных и внутренних слоев кристалла в поверхностных слоях будут происходить ротации, чередующиеся по знаку. Очевидно, наличие ротационных мод, пластической дефомации в процессе усталостного нагружения также может служить источником зарождения хрупких микротрещип, однако этот вопрос требует дальнейшего развития. [c.170]

Однако еще многие машиностроительные предприятия не уделяют должного внимания управлению качеством продукции, мирятся с отсталой организацией производства, несут большие потери от неритмичности, несоб юдения технологической дисциплины, брака, рекламаций и т д. Некоторые из них, следуя моде, могут даже объявить о внедрении у себя системы бездефектного труда или какой-нибудь иной. Подобную ситуацию можно было наблюдать несколько лет назад в период массового внедрения саратовского опыта. Многие предприятия объявляли себя его сторонниками, вводили дни качества , учитывали продукцию, сданную с первого предъявления, но существенных изменений в уровне качества их продукции не наблюдалось. И все это объяснялось тем, что новые идеи в области управления качеством усваивались поверхностно, формально, без серьезной подготовки к их внедрению, без совершенствования организации производства, без творческого участия коллектива. [c.12]

Горячее накатывание зубьев производят на заготовках, подвергнутых поверхностному нагреву т. в. ч. Горячее накатывание может осуществляться при наличии осевой и поперечной подач. В качестве оборудования для горячего накатывания применяются зубонакйтные станки мод. ОС-1, 0АЛ-11С1 для колес модуля до 2,5 мм, мод. ЦКБММ-13 для колес модуля до 10 мм- мод. 180—350 —до 9 мм, мод. 120—320 —до 7 мм и мод. 300—600 —до 6,5 мм. [c.436]

До 1964 в структурных исследованиях иснользовали лишь дифракцию быстрых электронов. Однако для анализа поверхностных структур более эффективным оказалось использование дифракции медленных электронов с энергией 10—100 эВ. Метод дифракции мод-ленных электронов основан на выборочной регистрации электронов, не испытавших неудругого рассеяния в веществе. Поскольку все электроны, проникающие в кристалл глубже чем на 1 нм, теряют часть энергии, распределение упруго отражённых частиц даёт информацию [c.682]

Типичным для квадрунольной моды является триплет уровней 4 +, 2 +, 0+с энергией 2A-oj (рис. 5). Именно такие угл. моменты I возможны при квантово-механич. сложении моментов двух квадрупольных фононов. До /=12—14 прослеживаются состояния с большим числом фононов, в частности выстроенные состояния с максимальным для и квадрупольных фононов угл. моментом / = 2и. Такое сложение параллельно ориентированных моментов поверхностных колебаний создаёт картину, подобную вращению капли (см, также Высокоспшювые состояния ядер). [c.408]

Мощность М. в, ограничена сверху. Она пропорциональна квадрату угла о отклонения прецессирующего магн. момента от равновесного положения. Макс, амплитуда прецессии (а следовательно, мощность М, в.) ограничивается распадными спин-волновыми процессами — параметрич. генерацией высокочастотных спиновых волн за счёт энергии М. в. При достижении пороговой мощности М. в. амплитуда прецессии практически не увеличивается, т. к. энергия М. в. идет на поддержание параметрически возбуждённого состояния спиновой системы кристалла. При небольших значениях внеш. магн. поля (Я<(4л/3)Л/] амплитуду поверхностных М. в. ограничивают в основном трёхмаг-нонные распады (генерация трёх мод спин-волновых колебаний). При этом макс, величина уг.ч. отклонения а ка Когда Я > (4я/3)М, то для трёх- [c.7]

В видимой области спектра существует дополнит, поглощение, связанное с возбу ждением на шероховатостях локализов. и бегущих поверхностных эл.-магн. мод (см. Поверхностные оптические волны), к-рые диссипативно затухают при распространении вдоль поверхности металла. [c.111]

Лит. см. при ст. Модуляторы света. А. Н. Напорский. МОДЫ (от лат. modus — мера, образ, способ, вид) — тииы колебаний (нормальные колебания) в распределённых колебат. системах (см. Объёмный резонатор. Оптический резонатор) ИЛИ типы волн (нормальные волны) в волноводных системах и волновых пучках (см. Волновод, Квазиоптика). Термин М. стал употребляться также для любого волнового поля (вне его источников), обладающего определ. пространственной структурой (симметрией). Так появились понятия М. излучения лазера, утекающая М., поверхностная М., М. шепчущей галереи , экспоненциально спадающая М., селекция М. ИТ. д. [c.185]

При рассмотрении О. з. возможен также лучевой подход, к-рый основан на принципах геометрической акустики. Падающее излучение рассматривается как совокупность лучей, взаимодействующих с границей раздела. При этом учитывается, что падающие лучи не только отражаются и преломляются обычным образом, подчиняясь законам Снелля, но и что часть лучей, падающих на поверхность раздела под определёнными углами, возбуждает т. н. боковые волны, а также вытекающие поверхностные волны (Рэлея и др.) или вытекающие волноводные моды (Лэмба волны и др.). Распространяясь вдоль поверхности раздела, такие волны вновь переизлучаются в среду и участвуют в формировании отражённой волны. Для практики осе. значение имеет отражение сферич. волн, коллимированных акустич. пучков конечного сечения и фокусированных звуковых пучков. [c.508]

Второе отличие П. э. от вакуумной состоит а том, что если в последней возбуждаются поверхностные волны,. либо осн. моды эл.-магн, колебаний диэлектрич. волноводов и резонаторов, то в П. э. происходит также эфф, возбуждение высоких объёмных мод сХ, намного меньшей геом. размеров плазменных волноводов и резонаторов. Макс, достижимая напряжённость электрич. поля в плазме ичмс (< — скорость света) и при плотно- [c.607]

Оптические свойства П. Соотношения между амплитудой, фазой и поляризацией падающей, отражённой и преломлённой на П. световых волн определяются Френеля формулами. У П. образуются связанные состояния фотонов с поверхностными оптич. фононами, пла.э-монами и др. дипольно-активными квазичастицами, наз. поверхностными поляритонами. Анализ их характеристик лежит в основе одного из перспективных оптич. методов исследования П. Интенсивность комбинационного рассеяния света на молекулах, адсорбированных на металлах, в ряде случаев значительно выше (в 10 —10 раз), чем на тех же молекулах в объёмной фазе (гигантское комбинационное рассеяние). Это обусловлено усилением эл.-магн. поля геом. неоднородностями П., а также эфф. передачей энергии от поверхностных электронных возбуждений колебательным модам адсорбиров. молекул. При пересечении П. эаряш. частицами наблюдается эл.-магн. переходное излучение. [c.654]

Условие максимума или минимума потенц. энергии определяется знаком производной // 1, к-рая про-ворц, квадрату частоты поверхностного колебания (ч ). Значение ч, для к-рого т ц ) = О (мягкая мода), соответствует колебанию, по отношению к к-рому поверхность неустойчива. Именно определяет прост-равственныи период новой устойчивой поверхностной конфигурации атомов, соответствующей реконструированной поверхности. [c.325]

Ф. Л. Дёйбнер (Р.-Ь. ОепЬпег), 1974]. Отд, ветви на этой диаграмме соответствуют модам с радиальными порядками га = 1 — 7. Самая нижняя ветвь, обозначенная как /-мода, соответствует поверхностным гравитац. колебаниям, к-рые по своей природе аналогичны волнам на поверхности жидкости. Акустич, моды высокой степени захвачены в конвективной зоне (радиус нижней отражающей границы от 0,9 до 1 Т ), и поэтому от её структуры зависят частоты мод. Установлено, что наилучшее согласие наблюдаемых частот с теоретическими достигается, если глубина конвективной зоны несколько больше, чем в стандартной 1 Юдели (см, в ст. Солнце раздел Внутреннее строение Солнца) 0,3 вместо 0,27 Л0. [c.582]

В предыдущих главах рассматривались волновые процессы в бесконечных упругих телах, причем основное внимание уделялось особенностям распространения волн. При этом были изучены характерные резонансные явления, связанные с наличием границ. К ним относится распространение поверхностных вели Рэлея и Стоунли и нормальных мод в слое и цилиндре. Для всех рассмотренных ситуаций характерно то, что для них граница играет направляющую для потока энергии роль. При этом, конечно, происходят элементарные процессы отражения от границы, но они не связаны с изменением направления общего потока энергии. [c.157]

Ссылка на конечное распределение поля на поверхности зеркала резонатора может, на первый взгляд, показаться противоречащей обсуждению, проведенному в разд. 4.1, где поле предполагалось равным нулю на зеркалах (для металлических зеркал). В действительности же поперечная зависимость распределения поля U P) = U(x, у), введенная в этом разделе, не дает полного описания поля моды резонатора, поскольку она не учитывает продольного (т. е. вдоль оси z) изменения поля. Если учесть это обстоятельство, то в соответствии с (4.68) можно записать, например, в виде Ех х, у, г) = exU(x, y)sin kzsinwt. Теперь видно, что Ех действительно равно нулю при z = О, т. е. на поверхностн зеркала 1 (рис. 4.20). Кроме того, Ех = 0 при г = L, т. е. на поверхности зеркала 2 (рнс. 4.20), если kzL = пл. [c.191]

Значительно меиыпие по сравнению с длиной волны поперечные размеры стержней служат причиной дисперсии продольных и изгибных волн. Звуковые волны заполняют весь объем образца и распространяются в условиях волновода, когда нельзя пренебречь влиянием боковых поверхностей. Оно заключается в многократном отражении от боковых поверхностей (приводит к преобразованию мод и дисперсии за счет их интерференции) и в появлении поверхностных волн Рэлея, возникающих при деформациях с изменением формы или размеров тела. [c.265]

На поверхности кристалла также возможно образование атом-вакансиопных состояний, так как поверхностный слой характеризуется сильными статическими смещениями и сопряжен с кристаллической подложкой. Поэтому многие проблемы поверхности целесообразно рассматривать в рамках представлений об атом-вакан-сионных состояниях. Данное обстоятельство в основном определяет аномально высокую активность ультрадисперсных систем, природу каталитической активности, аморфизацию Новерхности при ионной имплантации и др. Области атом-вакансионных состояний — основ-, ной исхочник дислокаций и точечных дефектов в деформируемых кристаллах. Возникновение таких областей в нагруженном кристалле обусловливает поворотные моды деформации, микродеформацию ниже предела текучести, ползучесть и хрупкое разрушение конструкционных материалов в условиях нейтронного облучения, Bejx-пластичность материалов в определенных условиях нагружения, усталостное разрушение при циклическом его характере. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...