Генерация, срыв

Переключившиеся тиристоры шунтируют преобразователь, и его генерация срывается. Преобразователь прекращает свою работу. [c.26]

Затем поворотом пластины 6 потери в резонаторе увеличьте до достижения срыва генерации. Пусть значение 7 , определенное по углу поворота пластины при срыве генерации, равно / 1. Обозначим А значение К° при силе разрядного тока гф Тогда в соответствии с (6.32), (6.48) [c.308]

После этого потери, вносимые пластиной, увеличьте до достижения срыва генерации. Найденное при этом значение А обозначим А°- Пусть значение А° при силе тока 2 равно А2. Аналогично (6.50) имеем [c.308]

В заключение заметим, что мощность генерации имеет максимальное значение при определенном токе разряде. Когда плотность тока превосходит данное значение, то в разряде создается настолько большая плотность электронов, что наступает ступенчатое возбуждение состояний 2Р и ЗР из состояния /S этот процесс приводит к заселенности нижнего уровня и уменьшению инверсии, а при еще больших токах и к срыву генерации (рис. 24). [c.40]

На переходе эмиттер—база происходит детектирование переменной составляющей тока базы. При этом увеличивается постоянная составляющая коллекторного тока. Длительность переходного процесса при возникновении и срыве генерации не превышает 3—4 периодов несущей частоты генератора (несколько кгц), и поэтому можно считать, что коллекторный ток изменяется практически мгновенно. При срыве и возникновении генерации значения частоты отличаются незначительно. [c.40]

Тепловыделение в активной среде и в других элементах резонатора (кроме некоторых типов затворов) в результате поглощения части генерируемого излучения обычно мало. Однако, несмотря на свою малость, оно способно в некоторых случаях существенно повлиять на динамику работы лазера, так как вносит в резонатор дополнительную нелинейность (тепловыделение зависит от циркулирующей в резонаторе мощности, а вызванные им искажения резонатора, в свою очередь, влияют на эту мощность), которая и может привести к резкому изменению режима генерирования (появление бистабильных режимов, срыв генерации) [47]. [c.12]

Из вышеизложенного следует, что наличие температурной зависимости термооптических характеристик накладывает ограничения на возможность полного устранения термооптических искажений подбором состава стекла. Если условия работы лазера сопряжены с изменением температуры окружающей среды в широких пределах (как, например, в геодезической аппаратуре), то это может привести к сильному изменению параметров термической линзы (включая ее знак), что повлечет за собой заметную нестабильность лазерных характеристик (вплоть до срыва генерации). [c.63]

При разъюстировке резонатора резко возрастают потери мод, что приводит к увеличению порога генерирования, а при постоянной накачке — к соответствующему уменьшению энергии генерируемого излучения или даже к срыву генерации. [c.67]

При немонотонности AL(r), имеющей место в начальный период работы лазера, дефокусирующая область может занимать значительную часть поперечного сечения активного элемента и срыв генерации в этот период действительно наблюдался рядом [c.81]

Таким образом, увеличение диаметра резонатора сказалось очень существенно. Буше [49] увеличивал К до 2,5, не наблюдая при этом срыва генерации. Однако из его работ неясно, является ли значение К = 1,33 оптимальным или можно получить существенное увеличение мощности и при К > 1,33. [c.40]

Очевидно, что при уменьшении длины ячейки (путем сокраш ения диаметра сопла или увеличения диаметра стержня) область изменения параметров настройки, при которых возможно возникновение генерации, сужается. Как видно из графиков рис. 58, для режима работы излучателя, при котором А о = 10 мм, срыв генерации наблюдается для малых значений параметра h (при которых сильно деформировать ячейку не удается) при I 14—15 мм (А = 18 мм). Для излучателя с диаметром сопла 10 мм и der = 7 мм (рис. 59), у которого для режима свободной струи А 0=8,7 мм, генерация прекращается для dp =15 мм уже при 1=12 мм А = 13—14 мм), а для d = 17 мм еще раньше — при I = 11 мм. Интересно отметить, что для больших значений параметра h (когда 4 1,5А о) возможен срыв генерации и при малых величинах параметра I. [c.82]

Таким образом, резонансная гипотеза удовлетворительно объясняет ход частотных характеристик излучателя, а также срывы генерации и отклонения от линейного изменения частоты на краях рабочего диапазона. Однако механизм звукообразования пока остается невыясненным. Предположительная картина возникновения звуковых колебаний, основанная на анализе ряда работ зарубежных авторов, а также проведенных нами скоростных киносъемок осцилляции струи (частота излучения 1,1 кгц, частота съемки до 10 тыс. кадров в секунду) и мгновенных теневых ее фотографий, сводится к следующему. Зарождение случайных колебаний в стационарном скачке, возникшем при торможении сверхзвуковой струи (торможение препятствием в виде резонатора), приводит к появлению в пространстве между этим скачком и донышком резонатора слабых пульсаций. Если рассматривать резонатор и часть струи до скачка уплотнения как некоторую резонансную трубу с одной жесткой и одной мягкой границами, то можно предположить, что возмущения, соответствующие собственной частоте такой четвертьволновой трубы, будут со временем усиливаться вплоть до появления нелинейных колебаний и ударных волн умеренной интенсивности. Эксперименты на трубах с двумя жесткими стенками [74, 75] показали, что возникновение разрывов (при возбуждении колебаний поршнем) наблюдается уже через 8—10 циклов. В трубе с одним открытым концом, возбуждаемой сверхзвуковой струей, переходный процесс составляет всего 3—4 цикла [39]. Теоретически нарастание колебаний в закрытой трубе рассмотрено в работах [75, 76] для открытой трубы со струйным возбуждением такие исследования, по-видимому, не проводились, хотя в работе [39] приводятся некоторые ориентировочные расчеты. [c.87]

Для импульсной работы стержневого газоструйного излучателя метод механического прерывания струи, предложенный в работе [62], неприменим, но модуляции звука в стержневых конструкциях можно легко добиться, периодически удаляя донышко от резонатора с помощью центрального стержня и кулачкового механизма [80]. Когда донышко прижато к резонатору, наблюдается генерация звука, а когда оно отодвинуто от корпуса резонатора и воздух вытекает через образовавшуюся щель,— происходит срыв генерации. Используя дополнительную электромагнитную систему, можно обеспечить работу излучателя в телеграфном режиме. [c.101]

Работа регулирующей части прибора, стрелка которого находится у нуля шкалы, начинается со срыва генерации. Возросший ток в анодных цепях обоих генераторов приводит к срабатыванию только двух реле нормальной и минимальной позиции, так как вспомогательный контакт а последнего размыкает цепь реле максимальной позиции. [c.204]

Такое положение будет продолжаться до тех пор, пока стрелка находится в зоне нормальных температур. При дальнейшем повышении температуры флажок, выходя из левой контурной катушки, приводит к срыву генерации, а следовательно, и к увеличению анодного тока генератора, в анодную цепь которого включено реле максимальной позиции. Последнее, а также реле нормальной позиции срабатывают. [c.204]

Так, например, для частоты 50 кгц = 20 мксек, а ЯС = = 6 мксек. Кроме того, сопротивление должно иметь такую величину, чтобы напряжение на конденсаторе нарастало по кривой, проходящей ниже кривой повторных зажиганий тиратрона. Только в этом случае будет возможна нормальная работа генератора (без срыва генерации). [c.170]

Важнейшим результатом работы [9.551, выполненной при непрерывной накачке красителя, явилось обнаружение самосвипирования частоты генерации лазера. Последняя изменялась от исходного значения "к = 575 нм, как правило, в красную область до конечного значения "к = 623 нм на краю линии усиления красителя, где генерация срывалась. [c.230]

В инженерной практике для оценки критической разъюстировки иногда используют так называемое усло вие Синклера [80] генерация срывается, если ось резонатора подходит к кромке диафрагмы на величину, меньшую размера пятна основной моды. Этот способ оценки критической разъюстировки (при котором, кстати говоря, 1/=1) в значительной степени произволен, так как не учитывает усиление в активной среде. [c.174]

В корпусе прибора раз.мещаются электронная схема, динамический громкоговоритель, миллиамперметр М-364 и батарея питания ( слуховые аккумуляторы). В комплект прибора входят зарядная станция, набор щеток-искателей, рулетка с проводом и упаковочный чемодан. Электронная схема представляет собой блокинг-генератор, генерирующий кратковременные импульсы порядка 0,05—0,25 мксек, выполненный на кремниевом транзисторе типа П-101. Частота первой гармоники звукового сигнала равна частоте следования импульсов. Она изменяется в зависимости от сопротивления нагрузки, при сопротивлении 10—15 Мом генерация срывается. Таким образом, изменению сопротивления соответствует тон звукового сигнала. Миллиамперметр включен в цепь питания. По отклонению стрелки прибора также можно судить о частоте следования импульсов и, следовательно, о наличии и характере дефекта. [c.381]

ПРЕРЫВИСТАЯ ГЕНЕРАЦИЯ — режим работы автоколебат. систем, при к-ром возбуждение колебаний и их срыв повторяются с периодом, определя13-мым параметрами системы. П. г. реализуется, напр., в ламповых генераторах гармонич. колебаний при достаточно большой величине сопротивления утечки сетки. В этом случае возможен режим, при к-ром после возбуждения колебания амплитуда напряжения в контуре быстро нарастает до значения, обеспечивающего зарядку емкости в цепи сетки сеточным током лампы это приводит к увеличению отрицат. потенциала сетки до величины, при к-рой генерация срывается. После этого сеточная емкость разряжается через сопротивление утечки, отрицат. потенциал сетки уменьшается до величины, при к-рой вновь происходит возбуждение колебаний. П. г. иногда применяется в импульсной технике для ф01Р-мирования радиоимпульсов. [c.196]

Для регистрации утечек электроотрицательных пробных веществ в атмосферу, в частности утечек элегаза, может быть применен течеискатель, называемый плазменным и реагиру-. ющий на пробные вещества изменением частоты срыва высокочастотного генератора [9. Через стеклянную трубку-натекатель, находящуюся в поле плоского конденсатора, при помощи механического вакуумного насоса прокачивается с определенной скоростью воздух, отбираемый от испытуемой поверхности, так что в трубке поддерживается давление 10. .. 30 Па. Высокочастотный генератор ионизирует газ внутри трубки. Возникает тлеющий разряд, демпфирующий контур и срывающий высокочастотную генерацию. Происходит рекомбинация ионов, повышающая добротность контура. Генератор вновь возбуждается и процесс повторяется с определенной частотой. Появление в трубке электроотрицательного вещества изменяет скорость рекомбинации ионов, частота срывов возрастает пропорционально концентрации примеси. [c.195]

Поскольку активная среда имеется только в резонаторе I, уменьшение добротности какой-либо моды в нем может вызвать срыв ее генерации. В то же время добротность моды резонатора II, которая как бы переходит в резонатор /, увеличивается, что приводит к возникновению генерации на ней. После того как вновь загенерировавшая мода займет положение невозмущенной моды резонатора I, интенсивность лазера на этой же моде вновь достигнет максимального значения. [c.234]

Нестационарные течения среды вызывают генерацию звука. Периодич. срыв вихрей за плохо обтекаемым телом порождает вихревой звук. При натекании струи на препятствие может возникнуть т.н. клиновый тон, это явление используется в газоструйных излучателях. Интенсивный звук генерируется высокоскоростными турбулентными течениями. Наир., интенсивность авука, порождаемого реактивной струёй стартовой ступени ракеты, достигает 150 дБ на расстоянии 100 м. Прикладные проблемы А. д. с., связанные с аэродинамич. генерацией звука в высокоскоростных потоках, составляют предмет аэроакустики. [c.42]

Многочастотные (многомодовые) лазеры оказываются значительно менее устойчивыми к модуляции потерь резонатора 1[б5]. Обусловлено это тем, что за счет перекрытия мод в активной среде эффективные коэффициенты усиления отдельных мод уменьшаются по сравнению с коэ ффициентом усиления одночастотного лазера. В итоге даже относительно неглубокая (для одночастотного лазера) модуляция потерь резонатора способна периодически срывать генерацию отдельных, наиболее слабых мод. Повторный вы- ход в генерацию мод сопровождается возникновением глубоких релаксационных колебаний всего излучения лазера в целом. Время затухания колебаний составляет примерно 2,5 10 с. При частотах -модуляции потерь в несколько, килогерц периоды возбуждения релаксационных колебаний оказываются сравнимыми с временем затухания. Следовательно, не успев затухнуть, релаксационные колебания (Каждый раз будут вновь возбуждаться и в целом излучение будет иметь вид незатухающих глубоких пульсаций. Из-за случайного характера флуктуаций потерь резонатора и взаимодействия мод в активной среде пульсации имеют вид хаотических пич--ков, так называемый пичковый режим генерации (рис. 3.15). [c.92]

Наконец, необходимо остановиться отдельно на лазерных гетеродинах. К ним предъявляются два основных требования широкий (до I ГГц) диапазон перестройки и высокая стабильность частоты излучения. Первое требование приводит к необходимости уменьшения длины резонатора с одновременным увеличением ширины спектральной полосы усиления активной среды. При давлениях газовой смеси в несколько мм рт. ст. ширина полосы усиления составляет всего 50. ..60 МГц. Для обеспечения ширины полосы усиления в 1 ГГц необходимо увеличить давление в смеси до 200 мм рт. ст. Однако при таком давлении оказывается возможным сохранить самостоятельный разряд только в узкой (капиллярной) трубке диаметром около I мм. Малые поперечные размеры разрядной трубки, в свою очередь, ухудшают условия охлаждения рабочей смеси. Последнее весьма нежелательно, так как увеличение ее температуры приводит к уменьшению усиления и срыву генерации. Во избежание этого разрядные трубки современных лазерных гетеродинов делают из окиси бериллия ВеО, которая обладает очень хорошей теплопроводностью. Примером может служить лазерный гетеродин фирмы Hughes (США), показанный на рис. 4.14 [57]. Его длина составляет 15 см, а диапазон перестройки частоты — 600 МГц. (1,2 ГГц). [c.177]

Выше численные примеры приводились только для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера. Лазер на АИГ Нс1 мы сознательно не рассматривали. Как это следует из табл. 7.1, сечение для вынужденного излучения в лазере на АИГ примерно в 20 раз больше, чем в обоих рассмотренных типах лазеров. В результате этого инверсия населенностей снимается значительно быстрее и предположение, сделанное при получении уравнения (7.46) (й< апор), больше не выполняется, что не позволяет использовать примененный выше приближенный метод расчета. Поэтому мы ограничимся лишь качественным анализом влияния на синхронизацию мод большого значения эффективного сечения. Обусловленное им более быстрое снятие инверсии повышает вероятность срыва режима формирования импульсов, в результате чего требуемые для синхронизации мод скорости накачки также растут. С другой стороны, однако, более быстрое снятие инверсии населенностей благоприятным образом сказывается на снижении вероятности установления режима двойных импульсов, которая поэтому при не слишком больших скоростях накачки оказывается суш,ественно меньшей. Обеспечение малой вероятности установления режима двойных импульсов, как следует из предыдуш,его рассмотрения, в большей степени сужает диапазон допустимых изменений параметров установки, чем обеспечение малой вероятности срыва режима установления импульсов. Поэтому большее значение сечения излучения повышает при оптимальных условиях стабильность режима генерации коротких импульсов, что подтверждается экспериментом. [c.253]

Для генерации монохроматических ейтронов используются реакции срыва. [c.193]

Экспериментальное изучение влияния коэффициента К на мощность излучения, по-видимому, впервые было проведено Монсоном и Биндером [47]. Опыты, поставленные с соплом диаметром 3,2 мм, показали, что с повышением К мощность растет, достигая максимума при X = 1,27 (табл. 5). Дальнейшее увеличение К приводило к срыву генерации. [c.39]

Приведенные цифры показывают, как снижается частота излучения с увеличением значения к при А = сопз1. Такое понижение частоты можно легко объяснить перемещением скачка уплотнения по направлению к соплу при повышении противодавления в резонаторе с увеличением параметра к. Однако при дальнейшем увеличении к (в рассматриваемом случае при к" 14лiлi) генерация прекращается. Такой срыв генерации в области малых значений I объясняется тем, что противодавление в резонаторе достигло столь большой величины (при заданном при которой сверхзвуковой режим течения оказывается невозможным и торможение струи происходит без образования скачка. Следует еще отметить, что при к > I давление в глубине резонатора меняется незначительно (см. рис. 50, г и д). Это означает, что в резонаторе образуется зона, где воздух практически неподвижен, т. е. поток оказывается заторможенным почти у наружного края резонатора. Это приводит к тому, что зона тормо- [c.73]

У нас еще нет данных, позволяющих объяснить срыв генерации при К 2,0 возможно, что здесь сказываются конструктивные особенности конкретного свистка, так как известно, что в излучателях фирмы Demister AB [40] величина К доведена до 2,5. Увеличение диаметра резонатора приводит к понижению рабочей частоты, а обычно задача сводится к обрат- [c.90]

При выходе флажка из завора катушки происходит срыв генерации. При этом отрицательный потенциал с сетки снимается, анодный ток увеличивается и реле срабатывает, замыкая ртутный контакт. [c.204]

Второй практический вывод следует из того обстоятельства, что при изменении длин отдельных частей резонатора резонансы не сохраняют свою пространственную локализацию, т. е. как бы переме-гцаются из одной части резонатора в другую. При этом изменяется резонансная частота моды и ее относительная амплитуда в месте расположения активной среды. Изменение частоты является медленным, как говорят, адиабатическим, и генератор при возбуждении на этой моде успевает отслеживать это изменение. Изменение же амплитуды моды в месте расположения активной среды приводит к уменьшению усиления данной моды и в конечном счете к срыву ее генерации. Заметим, что перемеш епие моды из одной части резонатора в другую и изменение ее амплитуды в месте расположения активной среды происходит при удлипепии или укорочении той или ипой части резонатора всего лишь на полдлины волны, т. е. на доли микрона. Такое изменение длины может быть связано с незаметной для глаза тряской зеркала из-за его плохого закрепления. Кроме того, изменение длины может быть связано с тепловым расширением активного элемента — лазера — в результате накачки. Таким образом, стабилизация длин отдельных частей сложного резонатора должна быть очень тгцательной. [c.174]

Неоднородность уширения линии усиления неодимового стекла В1ЮСИТ существенные изменения в динамику развития спектра генерации при значительном превышении порога. Происходит значительное его уширение, что связано с деформацией профиля линии усиления, проявляющейся в образовании провалов. В результате, как это иллюстрируется на рис. 5.15, порог генерации достигается и на других частотах, а на центральной срывается, т. е. образуется своеобразная вилка [77]. Далее процесс раз.множения частот происходит по этой же схеме до момента, когда кросс-релаксация перекачает энергию в область центральной частоты, на которой снова начнется генерация (рис. 5.15), спектр которой снова начнет [c.229]

Ллтлитуда колебаний генератора 2 устанавливается близкой к срыву генерации, что значительно увеличивает чувствитель-н сть схемы. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...