Оптические моды

Выясним физический смысл различия между акустическими и оптическими модами колебаний атомов в цепочке. Для этого сравним между собой отношение амплитуд колебаний u ju2 и фазы ко- [c.156]

Рис. 5.11. Длинноволновые оптические моды колебаний движения атомов с массой М и сдвинуты по фазе на 180°

Таким образом, во всем интервале волновых чисел от О до я/(2а) в цепочке, состоящей из атомов двух сортов, происходит разделение колебаний на акустическую и оптическую ветви, при этом для акустических мод атомы обоих типов движутся в волне сжатия вместе (в фазе). Для оптических мод колебаний соседние атомы движутся в противофазе. [c.157]

Обменная энергия 79, 336 Обратная решетка 24, 40, 49 Одноэлектронное приближение 212 Оптическая накачка 317 Оптические моды колебаний 155 [c.383]

Оптические моды. В этом случае отклонения R могут быть, например, ориентационного типа, и тогда простейшей моделью будет такая = [c.137]

Бенин [19] рассмотрел проблему теплопроводности гелия более подробно. Он показал, что взаимодействие с низколежащими поперечными оптическими модами, которые при больших значениях д лежат ниже поперечных акустических мод (имеются в виду направления, перпендикулярные от с), сильно влияет на теплопроводность хх- С помощью упрощенной модели для кривых дисперсии фононов Бенин сумел объяснить главные свойства анизотропии. [c.93]

Оптические моды 34, 78 — фононы 82—84 [c.282]

В данной главе мы рассмотрим вопросы, связанные с распространением оптических волн в диэлектрических структурах (т. е. в тонких пленках и волокнах), размеры которых соизмеримы с длиной волны. Известно, что лазерный пучок с ограниченным поперечным размером расходится при распространении в однородной среде (см. гл. 2). В волноводных диэлектрических структурах при определенных условиях это расхождение отсутствует. Оптические моды в этих диэлектрических волноводах соответствуют локализованному в пространстве распространению электромагнитного излучения с поперечными размерами, определяемыми волноводом. [c.438]

В начале нашего рассмотрения мы изучим основные свойства направляемых волн в диэлектрических структурах общего вида. Оптические моды представляются как решение характеристического уравнения, к которому сводятся уравнения Максвелла, удовлетворяющие граничным условиям, определяемым геометрией волновода. Этот подход мы применим затем к планарному диэлектрическому волноводу и получим выражения как для ТЕ-, так и для ТМ-мод. Физика локализованного распространения объясняется при этом с помощью явления полного внутреннего отражения плоских волн от диэлектрических границ раздела. [c.438]

Отметим, что при многоступенчатом процессе затухания отдельные характеристические времена, вообще говоря, нельзя выделить. Возможны даже сдвиги фазы, превышающие я/2. Нужно быть осторожным и сложные люминесцентные полосы, которым может соответствовать разное время жизни, изучать отдельно, соответствующим образом фильтруя излучение. Частотой модуляции, или разностной частотой между оптическими модами источника, определяется наибольшее время жизни люминесценции, которое можно измерить изложенным выше методом. Этот предел можно увеличивать, пользуясь более длинными лазерами (которым соответствует более низкая частота модуляции). Можно также применять внешнюю модуляцию луча света. Минимальное время жизни, которое можно измерить, определяется тем, насколько точно устанавливается нуль интерферометра при условии, что в процессе измерения лучи не могут перемещаться по поверхности фотоприемника. Необходимо также производить компенсацию толщины фильтров. Такой метод позволяет устанавливать нуль с точностью до 10" длины волны модуляции, что соответствует времени затухания около 10 сек. [c.295]

Эта формула говорит нам, что в общем случае частота генерации лазера Й не совпадает с частотой моды пустого резонатора. Это такой резонатор, в котором нет взаимодействия между оптическими модами и активной средой, или, другими словами, это резонатор без активных атомов. Смысл частотного сдвига (6.33) легко уяснить, если вспомнить, что константы затухания х и 7 пропорциональны обратным временам релаксации светового поля /1 и атомных дипольных моментов а, соответственно. Следовательно, если ввести вместо X и 7 соответствующие временные константы [c.144]

Пусть электрическое поле оптической моды имеет пучность в [c.125]

Распространение электромагнитных волн в плазме (поперечные оптические моды). При всех частотах, меньших (о, , величина е(со) отрицательна. Дисперсионный закон [c.283]

Интерференция когерентного фона и информативных компонент дифракции обеспечивает возможность полной записи спектральной информации об исследуемой оптической моде вещества — в данном случае о действительной и мнимой (или, другими словами, о синфазной и квадратурной) составляющих когерентного отклика молекул среды на бигармоническое возбуждение. [c.263]

Фиг. 119. Дисперсионные кривые для колебаний решетки в хлористом натрии и для световых волн, взаимодействующих с поперечными оптическими модами.

Точно таким же способом можно рассмотреть локализованные моды в кристалле, в котором оптические моды отделены по частоте от акустических мод. Используя графики, аналогичные графикам на фиг. 121, нетрудно показать, что в случае легкого дефекта локальная мода может быть выше как оптической, так и акустической ветвей. В случае тяжелого дефекта локальная мода может находиться низке оптической полосы. [c.434]

Этот анализ можно непосредственно распространить на деформации сдвига и тем самым получить взаимодействие электронов с поперечными и оптическими модами колебаний. В обшем случае деформация имеет вид [c.440]

Таким образом, можно считать, что основные качественные особенности поглощения акустических волн в примесных диэлектрических кристаллах, наблюдаемые в ряде экспериментов, находят объяснение в рамках сравнительно простых теоретических моделей. Однако так обстоит дело в случае кристаллов достаточно простой структуры. Действительно, все перечисленные работы относятся, по существу, к кристаллам с простой элементарной ячейкой. Дело в том, что непосредственное взаимодействие акустической волны с оптическими фононами, как правило, детально не анализируется, хотя обобщение, например, теории Ахиезера на этот случай известно [91. В сравнительно простых кристаллах ролью оптических фононов в поглощении звука действительно можно пренебречь даже в области температур, где заселенности оптических мод немалы. Это связано с тем, что времена релаксации для оптических фононов [c.260]

Так называемые оптические моды в диэлектрических кристаллах связаны со слабыми колебаниями внутренних составляющих ячейки. Для примера рассмотрим кубический кристалл с двумя частицами Pi и Рг на одну ячейку. Пусть Г] и Гг — их радиус-векторы, /п, и /Пг — массы, <71 и <7г — электрические заряды. Положим [c.66]

Оценка сор приводит к значению, равному 2-10 з с , эта частота попадает в инфракрасную область электромагнитного излучения. В ионных кристаллах оптические моды действительно акт1[вны в инфракрасной области. Это проявляется в поглощении и испускании инфракрасного излучения. [c.158]

Оптические фононы, даже если они не дают прямого вклада в теплопроводность, влияют на нее, рассеивая акустические фононы. В простой модели (когда у акустических фононов нет дисперсии, а все оптические фононы имеют одинаковую частоту) для случая примерно равных масс (м акс, ак л СОопт) и-процессы С оптическими модами отсутствуют. С ростом отноше- [c.82]

НИИ электроны рассеиваются на колебаниях решетки — фоно-нах. Известно, что вероятность рассеяния максимальна в случае равенства как импульсов, так и энергий взаимодействующих квазичастиц. Поэтому ускоряемые полем электроны наиболее активно взаимодействуют с продольными оптическими фононами, поляризация которых согласуется с поляризацией электронной волны. Равенство энергий возможно лишь в том случае, когда энергия ускоряемых электронов становится равной Йсо о, где (i>Lo — частота продольной оптической моды. При этом происходит максимальная передача энергии от электронов к решетке, т. е. имеет место максимум энергетических потерь электронов, рассеивающихся на фононах. [c.55]

Трехфононные взаимодействия возникают при кубической ангармоничности колебаний. При этом два фонона — по одному из двух различных оптических мод колебаний — порождают фоноп в третьей (акустической) моде или одни из оптических фоиопов распадается на два акустических. Обычно поперечная низкочастотная мода колебаний взаимодействует с двумя высокочастотными модами, принадлежащими к одной поляризационной ветви. [c.81]

Это позволяет применить динамическую теорию кристаллов для объяснения диэлектрических свойств рисггаллов, имеющих весьма высокую ИК-ДНЭлектриче-скую проницаемость е(0). Частоты поперечной и продольной оптических мод в (3.8а) выражаются через коэффициент упругой жесткости с, заряд q, оптический вклад е(оо), плотность кристалла п, массу колеблющихся ионов т-. [c.86]

Струна оптическая мод. ОС служит для измерений отклонений от прямолинейности сплошных поверхностей, объектов, имеющих разрывы и разновысотные отметки, непрямолинейность движения частей станков и других механизмов в процессе их перемещения. Прибором можно производить измерения в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Измерение прибором возможно при температуре воздуха + 10. .. 35° С и относительной влажности не более 80%. Техническая характеристика прибора следующая длина трассы измерения 0,5—30 м диапазон измерений до 0,8 мм диапазон записи показаний при помощи самопищущего прибора 0,05 мм цена деления шкалы микрометров [c.651]

Т) можно рассматривать как логичное продолжение соответствующих кривых из ИК-диапазона, где, в свою очередь, результаты наших расчетов (см. пунктирные кривые I, I , I" в 4, 4, 4" на рис. II) хорошо согласуются с данными оптических изнюрений работы [13 . Приведенные выше данные сввдетельствуюг в пользу того, что характерная для BaT Og СВЧ-мода в области каждого фазового перехода тесно связана с поведением доменной структуры (точнее, с температурной зависимостью размеров доменов) и при повышешя температуры превращается в соответствующую оптическую моду (см. рис. II). Следует подчеркнуть, что в тетрагональной и ромбической модификациях присутствуют одновременно оба тжпа колебаний, одно из которых обусловлено наличием внутри доменов зародышей соответственно ромбической и ромбоэдрической фаз. [c.75]

При преобразовании зеркального отражения 54 функция о совтг/а в (5.16) меняет знак аналогично амплитуде и, в (5.17), а функция иозтиуг/а и произведение не меняются. Поэтому размерно-квантованные оптические моды с нечетными V наблюдаются в геометрии скрещенных поляризатора и [c.166]

Распространение электромагнитных волн в плазме (поперечные оптические моды) (28 ). Прозрачность щелочных металлов в ультрафиолетовой области спектра (284). Распространение электромагнитных вол н в плазме (продольные отиче-ские моды) (2 G). [c.281]

Распространение электромагнитных волн в плазме (продольные оптические моды). Мы уже видели в гл. 5, что пули диэлектрической ф нкцни определяют частоты продольных оптических мод. Иначе говоря, условие [c.286]

При сог = о кристалл становится неустойчивым, так как исчезают эффективные тормозящие силы. Сегнетоэлектрик ВаТ10з при 24 °С имеет очень низкие частоты оптических мод, концентрирующиеся при 12 см (см. [26]) для оптических мод это очень низкая частота. [c.505]

Эксперименты с титанатом стронция. То обстоятельство, что большая диэлектрическая проницаемость обычно связана с низкочастотными оптическими модами, очень хорошо подтверждается в экспериментах с титанатом стронция (5гТ10з). Диэлектрическая проницаемость (см. рис. 14.11) принимает очень большие значения вблизи 30°К и ниже ). Нейтрон-дифракцион- [c.505]

Ионные кристаллы. Самым сильным и, вероятно, самым простым является электрон-фононное взаимодействие между продольными оптическими модами и электронами в ионных кристаллах. В таких кристаллах (для определенности можно рассматривать хлористый натрий) положительные и отрицательные ионы в продольных модах при больших длинах волн смешаются в противоположных направлениях. Для упрошения обозначений пренебрежем различием амплитуд кмебаний положительных и отрицательных ионов, что оправдано, поскольку в окончательный ответ входит лишь разность векторов этих амплитуд. Положим [c.437]

Подобная расходимость не появляется для поперечных оптических мод, в которых не происходит накопления зарядов. Аналогично в длинноволновых акустических модах соседние заряды движутся примерно в фазе и поэтому сильное электростатическое взаимодействие возникнуть не может. Только в пьезоэлектрических кристаллах, в которых однородные или медленно меняюшиеся деформации вызывают появление электрической поляризации, возникает электростатическое взаимодействие с акустическими модами. В этом случае электрон-фононное взаимодействие можно выразить через пьезоэлектрические константы (5, 6]. Расходимость этого взаимодействия при больших длинах волн слабее, чем в случае оптической моды. [c.438]

При рассеянии электронов на оптических модах частотой мод, очевидно, пренебрегать нельзя. Испускание оптического фонона вызывает изменение энергии электрона на величину Ь(а, равную энергии фонона. Эта энергия по порядку величины обычно равна комнатной температуре или неско 1ько больше. Подобные процессы начинают играть существенную роль только тогда, когда электроны приобретают достаточно большую энергию (становятся горячими). В этом случае рассеяние электронов на оптических модах становится основным механизмом потери энергии электронами, так как при рассеянии на акустических модах энергия меняется мало (в проведенных выше вычислениях мы фактически пренебрегали соответствующими изменениями энергии, зафиксировав положения атомов решетки). [c.441]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...