Поток силы

Учитывая наибольшую возможную неравномерность распределения общего момента по потокам, силу F (//), действующую на вал со стороны зубчатого зацепления, определяют по формулам для входного вала (схема рис. 14.3, а) [c.224]

Если в канале происходит слияние или разделение потоков, сила R определяется из векторного соотношения [c.377]

Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251]

Часто возникает необходимость измерять фотометрические величины в энергетических единицах. Для этого достаточно перейти от светового потока к энергетическому. Пользуясь известными соотношениями между фотометрическими величинами, легко установить энергетическую единицу измерения для каждой из них. В этом случае (в системе СГС) световой поток, сила света, освещенность (а также светимость) и яркость будут измеряться соответственно в [c.15]

Из условия перпендикулярности главного вектора сил давления к вектору скорости набегающего потока следует, что в случае плоского потока идеальной жидкости составляющая главного вектора по направлению вектора скорости набегающего потока — сила сопротивления движению крылового профиля— независимо от его формы равна нулю. Это утверждение представляет собой частный случай более общего парадокса Даламбера. [c.249]

Ток / = /У Л, А Магнитный поток Ф, Тепловой поток сила Г, Н [c.119]

Поток силы через замкнутую поверхность, если притягивающая точка т одна, находится просто. Определим поток силы [c.249]

Поток силы через элемент da есть [c.249]

Теорема Гаусса-, поток силы через эту поверхность в направлении изнутри наружу равен произведению —4я/ на сумму масс точек, заключенных внутри поверхности. [c.250]

Производя замену величин ю, и /)2 с помощью уравнений неразрывности и Бернулли, приходим к следующему выражению для проекции на направление потока силы, действующей на поток от стенок диффузора [c.43]

При анализе уравнения (49) выявлено, что а) изменение скорости газа вызывается и такими факторами, которые не связаны с непосредственным силовым воздействием на поток (например, подвод тепла), б) суммарный эффект в ряде случаев оказывается обратным тому, который можно ожидать, исходя из анализа действия внешних сил. Действительно, например, сила трения, всегда действующая против направления движения, в дозвуковом потоке приводит не к торможению, а к ускорению потока. Последнее означает, что при течении с трением происходит такое снижение статического давления, что действующая по потоку сила давления превышает силу трения. [c.216]

Рис. 12.13. К определению проекции на направление потока сил давления и трения при поперечном обтекании цилиндра

Рассмотри.м внешние силы, действующие на отсек потока АСОВ (рис. 6-й). По сечению АВ действует в направлении потока сила давления P =p Q (здесь допускается, что давление в сечении АВ распределено по гидростатическому закону). По сечению СО действует сила, направленная против движения, [c.65]

Эта величина должна быть равна сумме проекций на ось потока сил, действующих на систему (рис. 6-1). [c.65]

Рассмотрим теорию этих двух необратимых явлений. Пусть два сосуда 1 и 2 поддерживают при постоянных температурах Т и Т + йТ. Обозначим через /] поток энергии между сосудами и через /2 возможный поток вещества. Соответствующие этим потокам силы согласно формуле (2.29) равны [c.27]

Так как одновременное выполнение условий (ХП.9) — (XII. 11) практически трудно осуществить, то при моделировании ограничиваются подобием лишь наиболее важных для потока сил. [c.295]

Формула (11.39) может быть получена также из сопоставления действующих в потоке сил. Выделим в текущей по основному участку трубы жидкости цилиндрический слой толщиной ёх, ось которого совпадает с осью трубы, а радиус основания равен г. [c.390]

Для практического использования уравнения Бернулли необходимо установить способ определения потерь напора Ар, вызванных действием в потоке сил сопротивления. Механизм действия этих сил настолько сложен, что до настоящего времени для.произвольного движения не удалось найти точного метода вычисления h , в технических расчетах чаще всего приходится пользоваться эмпирическими или полуэмпирическими зависимостями. Точное теоретическое решение задачи удалось получить только для простейших частных случаев. [c.138]

Предположим, что по-прежнему имеются два потока жидкости, для которых соблюдены условия геометрического и кинематического подобия. Обозначим действующие в соответственных точках этих потоков силы через Qj и Qj. [c.112]

Достаточно удовлетворительно подтвержденное опытом теоретическое решение задачи гидродинамики удавалось найти только в тех случаях, когда было возможно пренебречь силами трения по сравнению с другими силами, определяющими динамику рассматриваемого потока (силой тяжести, силой давления). [c.9]

Так, при установившемся движении вязкой жидкости в напорном трубопроводе определяющим критерием является критерий Рейнольдса, так как он составлен из заданных в условии задачи величин (размеры входного поперечного сечения, распределение скоростей в нем). Критерий Эйлера не может быть определяющим, так как входящее в него давление (или перепад давления) является величиной не заданной, а подлежащей определению. Критерий Фруда выпадает из числа определяющих — в напорных потоках силами тяжести можно пренебречь. Также очевидно, что критерий Струхаля для установившегося движения не имеет физического смысла. [c.389]

Кинетические коэффициенты подразделяют на собственные коэффициенты, характеризующиеся равенством индексов L и /, т. е. уц, и перекрестные, у которых i Ф /. Перекрестные коэффициенты характеризуют наложение двух диссипативных действий — i-ro и /-го Из равенства Yij Vji и общего выражения (2.113) видно, что на i-й поток сила Лу действует так же, как сила Af на /-й поток. Другими словами, когда поток J , соответствующий необратимому процессу i, подвергается воздействию диссипативной силы Af, отвечающей за необратимый процесс j, поток J j, в свою очередь, подвергается воздействию силы Af таким образом, что соответствующие коэффициенты пропорциональности Yj, и уц равны между собой. [c.166]

Уравнение (2.132) по своей структуре совпадает с уравнением теплопроводности. Одинаковыми оказываются и уравнения, описывающие граничные условия теп.зо- и электропроводности, а также уравнения, выражающие изменение потоков теплоты и электричества во времени. В этих уравнениях аналогом температуры является электрический потенциал, аналогом теплового потока — сила тока, аналогом термического сопротивления — электрическое сопротивление, аналогом теплоемкости — электрическая емкость. [c.192]

В некотором поперечном сечении потока сила рА, будучи умноженной на скорость W, дает Потенциальную мощность Л д потока в силовом поле давлений [c.197]

В 3 и 6 были рассмотрены идеальные процессы. На практике при движении жидкостей или газов в каналах проявляется влияние свойства вязкости и внешних по отношению к потоку сил трения на стенках канала. Это влияние сильно возрастает для длинных каналов, в связи с этим характерно стремление делать короткие сопла. С другой стороны, при очень коротких соплах сильно нарушается равномерность распределения скоростей, возникают резко выраженные неравномерные пространственные движения с возможными отрывами потока от стенок и появлением карманов с противотоками. Не только основные размеры и соответствующий градиент давления, но и форма контуров канала оказывают большое влияние на распределение скоростей внутри канала. Необходимо также учитывать шероховатость стенок канала и в некоторых случаях тепловые потоки сквозь их стенки (например, в соплах ракетных двигателей движущийся газ имеет температуру порядка 3000° К). В сверхзвуковых потоках основным источником потерь и неравномерностей могут являться скачки уплотнения. Внутри сопла такие скачки могут образовываться в зависимости от некоторых геометрических свойств контура канала и независимо от формы канала на нерасчетных режимах истечения (см. 6). В связи с этим в значениях средних по сечению характеристик потока в сопле могут наблюдаться отклонения от значений, рассчитанных но идеальной теории, изложенной в 3 и 6. [c.93]

Взаимодействие профиля в решетке с потоком. Сила взаимодействия потока с профилем пропорциональна динамическому напору и характерной площади F = Ы (рис. 7.8) [c.228]

В уравнениях (35) и (38) давления pj и являются избыточными по отношению к давлению, существующему на наружной, т. е. несмо-ченной, поверхности стенок, ограничивающих поток жидкости. Поэтому в случае отрицательного избыточного давления (вакуума) во входном или выходном сечениях потока силы рР меняют знак. [c.104]

Для обозначения компонент сил, действующих на тело, в технической аэродинамике принято пользоваться прямоугольной системой координат, у которой ось л направлена по скорости потока (рис. 319). Опыт гюказывает, что величина и направление силы, с которой поток действует на обтекаемое им тело, зависят от формы тел, их ориентировки в потоке и скорости потока. Тела, имеющие плоскость симметрии и расположенные так, что эта плоскость параллельна координатной плоскости (как на рис. 319), испытывают со стороны потока силу, направление которой (как и следовало ожидать из соображений симметрии) совпадает с направлением потока. Эта сила носит название лобового сопротивления ). [c.542]

Если изменить направление нормали, то выражение потока силы изменит знак. Величина й есть телесный угол, под каким виден пз т заданный элемент da. Если видна отрицательная сторона элемента da, в формуле берется знак — , а если видна положительная сторона элемента da, то в формуле берется знак + . Отсюда поток силы через замкнутую поверхность изнутри наружу (за п принимается направление внешней нормали) есть —Anfm, если точка т находится внутри поверхности он есть —2nfm, если точка лежит на поверхности там, где поверхность имеет определенную касательную плоскость и он есть нуль, если точка тп лежит вне поверхности. [c.249]

S содержит irii,. .., гпр. Поток силы через поверхность S изнутри наружу есть [c.250]

Примером изобарического течения может быть, в частности, сверхзвуковое течение у твердой стенки. Пограничный слой вблизи такой стенки образуется в результате непрерывного торможения потока силами внешнего воздействия (трения). В итоге величина скорости течения в нем уменьшается при р = onst от сверхзвукового до небольшого дозвукового значения. [c.217]

Прибавляя в (10) силу трения Р,ф к де11ствующим на поток силам давления, после преобразований получаем следующее основное уравнение для расчета эжектора с учетом трения [c.510]

Критерии подобия определяют относительное влияние как действующих в потоке сил, так и происходящих в потоке процессов переноса (папомним, что при течении вязкой теплопроводящей жидкости имеют место перенос импульса вследствие вязкости и перенос теплоты за счет теплопроводности). Критерии подобия устанавливают, далее, динамическое или кинематическое подобие, суть которого состоит в том, что при одинаковом значении со- [c.368]

Компоненту Ry называют поперечной силой в тяжелой жидкости она слагается из трех сил силы Архимеда Ау (см. 13), направленной по вертикали вверх и не зависящей от скорости потока, силы трения Т у , определяемой вторым интегралом (44.2) и зависящей от распределения сил трения по поверхности тела, и вертикальной слагающей У силы (см. 31) направление этой слагающей зависит от направления циркуляции вектора скорости и может совпадать с направлением архимедовой силы или быть противоположно ей. [c.159]

Из закона подобия следует, что отношение давления р к величине рш , т. е. произведение ПЕи, есть для данной точки потока функция безразмерных координат Xj = Xjjlo и числа Рейнольдса Re. Равным образом действующая в потоке сила сопротивления движению равняется произведению величины pw на функцию числа Рейнольдса [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...